Amplitud de probabilidad
Born fue premiado en 1954 con el premio Nóbel de Física por esta explicación, así la probabilidad así calculada es a veces llamada la "probabilidad de Born".
Estos conceptos probabilistas, concretamente la densidad de probabilidad y las medidas cuánticas, fueron enérgicamente disputadas en el tiempo que los físicos originales que trabajan en la teoría, como Schrödinger[la aclaración necesitada] y Einstein.
Un qubit puede expresarse como una combinación lineal de los dos estados básicos|ψ⟩ = α |0⟩ + β |1⟩donde α y β son las amplitudes de probabilidad complejas.
Los observables que no commuten definen amplitudes de probabilidad en conjuntos diferentes.
En un modo formal , cualquier sistema en mecánica cuántica está descrito por un estado, el cual es un vector |Ψ⟩, que reside en un abstracto espacio de vectorial complejo , llamado un espacio de Hilbert .
Si la medida estándar μ encima X es no-atómico, como la medida de Lebesgue en la recta real, o en un espacio tridimensional, o medidas similares en variedades, entonces una una función de valor real | ψ(x) |2 se llama una densidad de probabilidad; ver detalles abajo.
Cómo las amplitudes y los vectores están relacionados puede ser entendido con la base estándar de L2(X), elementos del cual será denotado por |x⟩ o ⟨x| (ver notación bra-ket ).
Si este corresponde a un valor propio no-degenerado de Q, entonces |\psi (x)|^2 da la probabilidad del correspondiente valor de Q para el estado inicial |Ψ⟩.
Para X no discreto no puede haber tales estados como ⟨x| en L2(X), pero la descomposición es en algún sentido posible; ver teoría espectral y teorema Espectral para una explicación cuidadosa.
Si el espacio de configuración X es continuo (algo como la recta real o el espacio euclidiano, ver más arriba), entonces hay no los estados cuánticos válidos que corresponden a un particular Q Q X, y la probabilidad de que el sistema esté "en el estado x" siempre será cero.
A pesar de que no hay tales vectores como ⟨x |, estrictamente hablando, la expresión ⟨x x Ψ⟩ puede ser significativa, para caso, con teoría espectral.
Por ejemplo, para una función de onda tridimensional la amplitud tiene una dimensión "ecxtraña" [L−3/2].
Cuando la polarización del fotón es medida, el estado resultante es cualquiera horizontal o vertical.
El orden de tales resultados, es, aun así, completamente aleatorio.
