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Onda gravitacional

A medida que dos agujeros negros orbitan más cerca uno del otro, emiten ondas gravitacionales, cuya frecuencia aumenta hasta alcanzar un pico a medida que los agujeros negros se fusionan.

Las ondas gravitacionales son desplazamientos transitorios en un campo gravitacional  , generados por el movimiento relativo de masas gravitacionales , que irradian hacia afuera desde su fuente a la velocidad de la luz . [1] Fueron propuestas por primera vez por Oliver Heaviside en 1893 y luego por Henri Poincaré en 1905 como el equivalente gravitacional de las ondas electromagnéticas . [2] En 1916, [3] [4] Albert Einstein demostró que las ondas gravitacionales resultan de su teoría general de la relatividad como ondulaciones en el espacio-tiempo . [5] [6]

Las ondas gravitacionales transportan energía en forma de radiación gravitacional , una forma de energía radiante similar a la radiación electromagnética . [7] La ​​ley de gravitación universal de Newton , parte de la mecánica clásica , no prevé su existencia, sino que afirma que la gravedad tiene un efecto instantáneo en todas partes. Por lo tanto, las ondas gravitacionales se presentan como un fenómeno relativista importante que está ausente en la física newtoniana.

En la astronomía de ondas gravitacionales , las observaciones de ondas gravitacionales se utilizan para inferir datos sobre las fuentes de las ondas gravitacionales. Las fuentes que se pueden estudiar de esta manera incluyen sistemas estelares binarios compuestos por enanas blancas , estrellas de neutrones [8] [9] y agujeros negros ; eventos como las supernovas ; y la formación del universo temprano poco después del Big Bang .

La primera evidencia indirecta de la existencia de ondas gravitacionales se obtuvo en 1974 a partir de la desintegración orbital observada en el púlsar binario Hulse-Taylor , que coincidía con la desintegración predicha por la relatividad general a medida que la energía se pierde en radiación gravitacional. En 1993, Russell A. Hulse y Joseph Hooton Taylor Jr. recibieron el Premio Nobel de Física por este descubrimiento.

La primera observación directa de ondas gravitacionales se realizó en 2015, cuando una señal generada por la fusión de dos agujeros negros fue captada por los detectores de ondas gravitacionales LIGO en Livingston, Luisiana, y en Hanford, Washington. El Premio Nobel de Física de 2017 fue otorgado posteriormente a Rainer Weiss , Kip Thorne y Barry Barish por su papel en la detección directa de ondas gravitacionales.

Introducción

En la teoría general de la relatividad de Albert Einstein , la gravedad se considera un fenómeno resultante de la curvatura del espacio-tiempo . Esta curvatura es causada por la presencia de masa. (Véase: Tensor de tensión-energía ) Si las masas se mueven, la curvatura del espacio-tiempo cambia. Si el movimiento no es esféricamente simétrico, el movimiento puede causar ondas gravitacionales que se propagarán a la velocidad de la luz . [10]

Cuando una onda gravitacional pasa frente a un observador, éste encuentra que el espacio-tiempo está distorsionado por los efectos de la tensión . Las distancias entre los objetos aumentan y disminuyen rítmicamente a medida que pasa la onda, a una frecuencia igual a la de la onda. La magnitud de este efecto es inversamente proporcional a la distancia (no al cuadrado de la distancia) desde la fuente. [11] : 227 

Se prevé que las estrellas de neutrones binarias en espiral sean una fuente poderosa de ondas gravitacionales a medida que se fusionan, debido a la gran aceleración de sus masas cuando orbitan cerca una de la otra. Sin embargo, debido a las distancias astronómicas a estas fuentes, se prevé que los efectos cuando se midan en la Tierra sean muy pequeños, con tensiones de menos de 1 parte en 10 20 .

Los científicos demuestran la existencia de estas ondas con detectores de alta sensibilidad en múltiples sitios de observación. En 2012 , los observatorios LIGO y VIRGO eran los detectores más sensibles, operando a resoluciones de aproximadamente una parte en5 × 10 22 . [12] El detector japonés KAGRA se completó en 2019; su primera detección conjunta con LIGO y VIRGO se informó en 2021. [13] Otro detector terrestre europeo, el Telescopio Einstein , está en desarrollo. La Agencia Espacial Europea también está desarrollando un observatorio espacial, la Antena Espacial de Interferómetro Láser (LISA) .

Onda gravitacional polarizada linealmente

Las ondas gravitacionales no interactúan fuertemente con la materia de la misma manera que lo hace la radiación electromagnética. [1] : 33–34  Esto permite la observación de eventos que involucran objetos exóticos en el universo distante que no pueden observarse con medios más tradicionales como telescopios ópticos o radiotelescopios ; en consecuencia, la astronomía de ondas gravitacionales brinda nuevos conocimientos sobre el funcionamiento del universo. [1] : 36–40 

En particular, las ondas gravitacionales podrían ser de interés para los cosmólogos, ya que ofrecen una forma posible de observar el universo primitivo, algo que no es posible con la astronomía convencional, ya que antes de la recombinación el universo era opaco a la radiación electromagnética. [14] Las mediciones precisas de las ondas gravitacionales también permitirán a los científicos poner a prueba más a fondo la teoría general de la relatividad.

En principio, las ondas gravitacionales pueden existir a cualquier frecuencia. Las ondas de frecuencia muy baja pueden detectarse utilizando matrices de sincronización de púlsares. En esta técnica, se monitorea la sincronización de aproximadamente 100 púlsares ampliamente distribuidos por nuestra galaxia a lo largo de los años. Los cambios detectables en el tiempo de llegada de sus señales pueden ser el resultado del paso de ondas gravitacionales generadas por la fusión de agujeros negros supermasivos con longitudes de onda medidas en años luz. Estos cambios de sincronización pueden usarse para localizar la fuente de las ondas. [15]

Utilizando esta técnica, los astrónomos han descubierto el "zumbido" de varias fusiones de SMBH que ocurren en el universo. Stephen Hawking y Werner Israel enumeran diferentes bandas de frecuencia para ondas gravitacionales que podrían detectarse de manera plausible, que van desde 10 −7  Hz hasta 10 11  Hz. [16]

Velocidad de la gravedad

La velocidad de las ondas gravitacionales en la teoría general de la relatividad es igual a la velocidad de la luz en el vacío, c . [17] Dentro de la teoría de la relatividad especial , la constante c no solo se refiere a la luz; en cambio, es la velocidad más alta posible para cualquier interacción en la naturaleza. Formalmente, c es un factor de conversión para cambiar la unidad de tiempo a la unidad de espacio. [18] Esto la convierte en la única velocidad que no depende ni del movimiento de un observador ni de una fuente de luz y/o gravedad.

Por lo tanto, la velocidad de la "luz" es también la velocidad de las ondas gravitacionales y, además, la velocidad de cualquier partícula sin masa. Entre estas partículas se encuentran el gluón (portador de la fuerza fuerte), los fotones que forman la luz (y, por lo tanto, portadores de la fuerza electromagnética) y los hipotéticos gravitones (que son las presuntas partículas de campo asociadas con la gravedad; sin embargo, para comprender el gravitón, si es que existe, se requiere una teoría de la gravedad cuántica, que aún no está disponible).

En agosto de 2017, los detectores LIGO y Virgo recibieron señales de ondas gravitacionales casi al mismo tiempo que los satélites de rayos gamma y los telescopios ópticos detectaron señales de una fuente ubicada a unos 130 millones de años luz de distancia. [19]

Historia

Se plantea la hipótesis de que las ondas gravitacionales primordiales surgen de la inflación cósmica , una fase de expansión acelerada justo después del Big Bang (2014). [20] [21] [22]

La posibilidad de las ondas gravitacionales y de que estas pudieran viajar a la velocidad de la luz fue discutida en 1893 por Oliver Heaviside , usando la analogía entre la ley del cuadrado inverso de la gravitación y la fuerza electrostática . [23] En 1905, Henri Poincaré propuso ondas gravitacionales, que emanan de un cuerpo y se propagan a la velocidad de la luz, como requeridas por las transformaciones de Lorentz [24] y sugirió que, en analogía con una carga eléctrica acelerada que produce ondas electromagnéticas , las masas aceleradas en una teoría relativista del campo de la gravedad deberían producir ondas gravitacionales. [25] [26]

En 1915, Einstein publicó su teoría general de la relatividad , una teoría relativista completa de la gravitación. Conjeturó, como Poincaré, que la ecuación produciría ondas gravitacionales, pero, como menciona en una carta a Schwarzschild en febrero de 1916, [26] estas no podrían ser similares a las ondas electromagnéticas. Las ondas electromagnéticas pueden producirse por movimiento dipolar, requiriendo tanto una carga positiva como una negativa. La gravitación no tiene equivalente a la carga negativa. Einstein continuó trabajando en la complejidad de las ecuaciones de la relatividad general para encontrar un modelo de onda alternativo. El resultado se publicó en junio de 1916, [4] y allí llegó a la conclusión de que la onda gravitacional debe propagarse a la velocidad de la luz, y debe haber, de hecho, tres tipos de ondas gravitacionales denominadas longitudinal-longitudinal, transversal-longitudinal y transversal-transversal por Hermann Weyl . [26]

Sin embargo, la naturaleza de las aproximaciones de Einstein llevó a muchos (incluido el propio Einstein) a dudar del resultado. En 1922, Arthur Eddington demostró que dos de los tipos de ondas de Einstein eran artefactos del sistema de coordenadas que usaba, y podían propagarse a cualquier velocidad eligiendo las coordenadas apropiadas, lo que llevó a Eddington a bromear diciendo que "se propagan a la velocidad del pensamiento". [27] : 72  Esto también puso en duda la fisicalidad del tercer tipo (transversal-transversal) que Eddington demostró que siempre se propaga a la velocidad de la luz independientemente del sistema de coordenadas. En 1936, Einstein y Nathan Rosen presentaron un artículo a Physical Review en el que afirmaban que las ondas gravitacionales no podían existir en la teoría general de la relatividad completa porque cualquier solución de ese tipo de las ecuaciones de campo tendría una singularidad. La revista envió su manuscrito para que lo revisara Howard P. Robertson , quien informó anónimamente que las singularidades en cuestión eran simplemente las singularidades de coordenadas inofensivas de las coordenadas cilíndricas empleadas. Einstein, que no estaba familiarizado con el concepto de revisión por pares, retiró enojado el manuscrito y nunca más lo publicó en Physical Review . No obstante, su asistente Leopold Infeld , que había estado en contacto con Robertson, convenció a Einstein de que la crítica era correcta, y el artículo fue reescrito con la conclusión opuesta y publicado en otro lugar. [26] [27] : 79ff  En 1956, Felix Pirani remedió la confusión causada por el uso de varios sistemas de coordenadas al reformular las ondas gravitacionales en términos del tensor de curvatura de Riemann manifiestamente observable . [28]

En ese momento, el trabajo de Pirani se vio eclipsado por el enfoque de la comunidad en una cuestión diferente: si las ondas gravitacionales podían transmitir energía . Esta cuestión se resolvió mediante un experimento mental propuesto por Richard Feynman durante la primera conferencia "GR" en Chapel Hill en 1957. En resumen, su argumento conocido como el " argumento de las cuentas pegajosas " señala que si uno toma una varilla con cuentas, entonces el efecto de una onda gravitacional que pasa sería mover las cuentas a lo largo de la varilla; la fricción produciría calor, lo que implica que la onda que pasa había realizado trabajo . Poco después, Hermann Bondi publicó una versión detallada del "argumento de las cuentas pegajosas". [26] Esto más tarde condujo a una serie de artículos (1959 a 1989) de Bondi y Pirani que establecieron la existencia de soluciones de ondas planas para las ondas gravitacionales. [29]

Paul Dirac postuló además la existencia de ondas gravitacionales, declarando que tenían "significado físico" en su conferencia de 1959 en las Reuniones de Lindau . [30] Además, fue Dirac quien predijo ondas gravitacionales con una densidad de energía bien definida en 1964. [31]

Después de la conferencia de Chapel Hill, Joseph Weber comenzó a diseñar y construir los primeros detectores de ondas gravitacionales, ahora conocidos como barras Weber . En 1969, Weber afirmó haber detectado las primeras ondas gravitacionales, y en 1970 estaba "detectando" señales regularmente del Centro Galáctico ; sin embargo, la frecuencia de detección pronto generó dudas sobre la validez de sus observaciones, ya que la tasa implícita de pérdida de energía de la Vía Láctea agotaría nuestra galaxia de energía en una escala de tiempo mucho más corta que su edad inferida. Estas dudas se reforzaron cuando, a mediados de la década de 1970, repetidos experimentos de otros grupos que construyeron sus propias barras Weber en todo el mundo no lograron encontrar ninguna señal, y a fines de la década de 1970 el consenso fue que los resultados de Weber eran espurios. [26]

En el mismo período, se descubrió la primera evidencia indirecta de ondas gravitacionales. En 1974, Russell Alan Hulse y Joseph Hooton Taylor, Jr. descubrieron el primer púlsar binario , lo que les valió el Premio Nobel de Física en 1993. [32] Las observaciones de sincronización de púlsares durante la siguiente década mostraron una decadencia gradual del período orbital del púlsar de Hulse-Taylor que coincidió con la pérdida de energía y momento angular en la radiación gravitacional predicha por la relatividad general. [33] [34] [26]

Esta detección indirecta de ondas gravitacionales motivó más investigaciones, a pesar del desacreditado resultado de Weber. Algunos grupos continuaron mejorando el concepto original de Weber, mientras que otros persiguieron la detección de ondas gravitacionales utilizando interferómetros láser. La idea de utilizar un interferómetro láser para esto parece haber sido lanzada independientemente por varias personas, incluyendo ME Gertsenshtein y VI Pustovoit en 1962, [35] y Vladimir B. Braginskiĭ en 1966. Los primeros prototipos fueron desarrollados en la década de 1970 por Robert L. Forward y Rainer Weiss. [36] [37] En las décadas siguientes, se construyeron instrumentos cada vez más sensibles, que culminaron en la construcción de GEO600 , LIGO y Virgo . [26]

Después de años de producir resultados nulos, detectores mejorados entraron en funcionamiento en 2015. El 11 de febrero de 2016, las colaboraciones LIGO-Virgo anunciaron la primera observación de ondas gravitacionales , [38] [39] [40] [41] de una señal (denominada GW150914 ) detectada a las 09:50:45 GMT del 14 de septiembre de 2015 de dos agujeros negros con masas de 29 y 36 masas solares fusionándose a unos 1.300 millones de años luz de distancia. Durante la fracción final de segundo de la fusión, liberó más de 50 veces la potencia de todas las estrellas del universo observable juntas. [42] La señal aumentó en frecuencia de 35 a 250 Hz durante 10 ciclos (5 órbitas) a medida que aumentaba en fuerza durante un período de 0,2 segundos. [39] La masa del nuevo agujero negro fusionado era de 62 masas solares. Se emitió energía equivalente a tres masas solares en forma de ondas gravitacionales. [43] La señal fue vista por ambos detectores LIGO en Livingston y Hanford, con una diferencia de tiempo de 7 milisegundos debido al ángulo entre los dos detectores y la fuente. La señal provenía del hemisferio sur celeste , en la dirección aproximada de (pero mucho más lejos que) las Nubes de Magallanes . [41] El nivel de confianza de que se tratase de una observación de ondas gravitacionales era del 99,99994%. [43]

Un año antes, la colaboración BICEP2 afirmó haber detectado la huella de las ondas gravitacionales en el fondo cósmico de microondas . Sin embargo, más tarde se vieron obligados a retractarse de este resultado. [20] [21] [44] [45]

En 2017, el Premio Nobel de Física fue otorgado a Rainer Weiss , Kip Thorne y Barry Barish por su papel en la detección de ondas gravitacionales. [46] [47] [48]

En 2023, NANOGrav, EPTA, PPTA e IPTA anunciaron que encontraron evidencia de un fondo de ondas gravitacionales universales . [49] El Observatorio de Ondas Gravitacionales de Nanohercios de América del Norte afirma que fueron creadas en escalas de tiempo cosmológicas por agujeros negros supermasivos, identificando la distintiva curva Hellings-Downs en 15 años de observaciones de radio de 25 púlsares. [50] Resultados similares son publicados por European Pulsar Timing Array, que afirmó una significancia de - . Esperan que se logre una significancia de - para 2025 combinando las mediciones de varias colaboraciones. [51] [52]

Efectos del paso

El efecto de una onda gravitacional polarizada positivamente sobre un anillo de partículas
El efecto de una onda gravitacional cruzada sobre un anillo de partículas

Las ondas gravitacionales pasan constantemente por la Tierra ; sin embargo, incluso las más fuertes tienen un efecto minúsculo y sus fuentes están generalmente a una gran distancia. Por ejemplo, las ondas emitidas por la cataclísmica fusión final de GW150914 llegaron a la Tierra después de viajar más de mil millones de años luz , como una ondulación en el espacio-tiempo que cambió la longitud de un brazo LIGO de 4 km por una milésima del ancho de un protón , proporcionalmente equivalente a cambiar la distancia a la estrella más cercana fuera del Sistema Solar por el ancho de un cabello. [53] Este pequeño efecto de las ondas gravitacionales incluso extremas las hace observables en la Tierra solo con los detectores más sofisticados.

Los efectos de una onda gravitacional que pasa, en una forma extremadamente exagerada, pueden visualizarse imaginando una región perfectamente plana del espacio-tiempo con un grupo de partículas de prueba inmóviles que yacen en un plano, por ejemplo, la superficie de una pantalla de computadora. A medida que una onda gravitacional pasa a través de las partículas a lo largo de una línea perpendicular al plano de las partículas, es decir, siguiendo la línea de visión del observador hacia la pantalla, las partículas seguirán la distorsión en el espacio-tiempo, oscilando de manera " cruciforme ", como se muestra en las animaciones. El área encerrada por las partículas de prueba no cambia y no hay movimiento a lo largo de la dirección de propagación. [ cita requerida ]

Las oscilaciones representadas en la animación están exageradas para fines de discusión – en realidad una onda gravitacional tiene una amplitud muy pequeña (tal como se formula en la gravedad linealizada ). Sin embargo, ayudan a ilustrar el tipo de oscilaciones asociadas con las ondas gravitacionales producidas por un par de masas en una órbita circular . En este caso la amplitud de la onda gravitacional es constante, pero su plano de polarización cambia o rota al doble de la velocidad orbital, por lo que el tamaño de la onda gravitacional variable en el tiempo, o "deformación periódica del espacio-tiempo", exhibe una variación como se muestra en la animación. [54] Si la órbita de las masas es elíptica, entonces la amplitud de la onda gravitacional también varía con el tiempo de acuerdo con la fórmula del cuadrupolo de Einstein . [4]

Al igual que con otras ondas , hay una serie de características que se utilizan para describir una onda gravitacional:

La velocidad, la longitud de onda y la frecuencia de una onda gravitacional están relacionadas por la ecuación c = λf , al igual que la ecuación para una onda de luz . Por ejemplo, las animaciones que se muestran aquí oscilan aproximadamente una vez cada dos segundos. Esto correspondería a una frecuencia de 0,5 Hz y una longitud de onda de unos 600 000 km, o 47 veces el diámetro de la Tierra.

En el ejemplo anterior, se supone que la onda está polarizada linealmente con una polarización "positiva", escrita h + . La polarización de una onda gravitacional es igual que la polarización de una onda de luz, excepto que las polarizaciones de una onda gravitacional están separadas 45 grados, en lugar de 90 grados. [55] En particular, en una onda gravitacional con polarización "cruzada", h × , el efecto sobre las partículas de prueba sería básicamente el mismo, pero rotado 45 grados, como se muestra en la segunda animación. Al igual que con la polarización de la luz, las polarizaciones de las ondas gravitacionales también se pueden expresar en términos de ondas polarizadas circularmente . Las ondas gravitacionales están polarizadas debido a la naturaleza de su fuente.

Fuentes

El espectro de ondas gravitacionales con fuentes y detectores. Crédito: Centro de vuelo espacial Goddard de la NASA [56]

En términos generales, las ondas gravitacionales son irradiadas por grandes movimientos coherentes de inmensa masa, especialmente en regiones donde la gravedad es tan fuerte que la gravedad newtoniana comienza a fallar. [57] : 380 

El efecto no se produce en un sistema puramente simétrico esféricamente. [10] Un ejemplo sencillo de este principio es una mancuerna giratoria . Si la mancuerna gira alrededor de su eje de simetría, no irradiará ondas gravitacionales; si da vueltas de un extremo a otro, como en el caso de dos planetas que orbitan uno alrededor del otro, irradiará ondas gravitacionales. Cuanto más pesada sea la mancuerna y cuanto más rápido gire, mayor será la radiación gravitacional que emitirá. En un caso extremo, como cuando los dos pesos de la mancuerna son estrellas masivas como estrellas de neutrones o agujeros negros, que orbitan uno alrededor del otro rápidamente, entonces se emitirían cantidades significativas de radiación gravitacional.

Algunos ejemplos más detallados:

En términos más técnicos, la segunda derivada temporal del momento cuadrupolar (o la l -ésima derivada temporal del l - ésimo momento multipolar ) del tensor de tensión-energía de un sistema aislado debe ser distinta de cero para que emita radiación gravitatoria. Esto es análogo al momento dipolar cambiante de la carga o la corriente que es necesario para la emisión de radiación electromagnética .

Binarios

Dos estrellas de masas diferentes se encuentran en órbitas circulares . Cada una de ellas gira alrededor de su centro de masas común (indicado por la pequeña cruz roja) en un círculo, y la estrella de mayor masa tiene la órbita más pequeña.
Dos estrellas de masa similar en órbitas circulares alrededor de su centro de masa
Dos estrellas de masa similar en órbitas altamente elípticas alrededor de su centro de masa

Las ondas gravitacionales alejan la energía de sus fuentes y, en el caso de los cuerpos en órbita, esto se asocia con una espiral interna o una disminución de la órbita. [58] [59] Imaginemos, por ejemplo, un sistema simple de dos masas (como el sistema Tierra-Sol) que se mueve lentamente en comparación con la velocidad de la luz en órbitas circulares. Supongamos que estas dos masas orbitan entre sí en una órbita circular en el plano xy . Como buena aproximación, las masas siguen órbitas keplerianas simples . Sin embargo, dicha órbita representa un momento cuadrupolar cambiante . Es decir, el sistema emitirá ondas gravitacionales.

En teoría, la pérdida de energía a través de la radiación gravitatoria podría eventualmente hacer caer la Tierra hacia el Sol . Sin embargo, la energía total de la Tierra orbitando alrededor del Sol ( energía cinética + energía potencial gravitatoria ) es de aproximadamente 1,14 × 1036 julios de los cuales sólo 200 vatios (julios por segundo) se pierden a través de la radiación gravitatoria, lo que lleva a una desintegración en la órbita de aproximadamente 1 × 10−15 metros por día o aproximadamente el diámetro de un protón . A este ritmo, la Tierra tardaría aproximadamente 3 × 1013 veces más que la edad actual del universo para girar en espiral hacia el Sol. Esta estimación pasa por alto la disminución de r con el tiempo, pero el radio varía solo lentamente durante la mayor parte del tiempo y se desploma en etapas posteriores, al igual queconel radio inicial yel tiempo total necesario para fusionarse completamente. [60]

De manera más general, la tasa de desintegración orbital se puede aproximar mediante [61]

donde r es la separación entre los cuerpos, t el tiempo, G la constante gravitacional , c la velocidad de la luz y m 1 y m 2 las masas de los cuerpos. Esto conduce a un tiempo esperado hasta la fusión de [61]

Binarios compactos

Las estrellas compactas como las enanas blancas y las estrellas de neutrones pueden ser componentes de sistemas binarios. Por ejemplo, un par de estrellas de neutrones de masa solar en una órbita circular con una separación de 1,89 × 108 m (189.000 km) tiene un período orbital de 1.000 segundos y una vida útil esperada de 1,30 × 1013 segundos o unos 414.000 años. Un sistema de estas características podría ser observado por LISA si no estuviera demasiado lejos. Existe un número mucho mayor de sistemas binarios de enanas blancas con periodos orbitales en este rango. Los sistemas binarios de enanas blancas tienen masas del orden de la del Sol y diámetros del orden de la Tierra. No pueden acercarse mucho más de 10.000 km antes de que se fusionen y exploten en una supernova que también pondría fin a la emisión de ondas gravitacionales. Hasta entonces, su radiación gravitacional sería comparable a la de un sistema binario de estrellas de neutrones.

Impresión artística de la fusión de estrellas de neutrones, una fuente de ondas gravitacionales [62]

Cuando la órbita de un binario de estrellas de neutrones se ha reducido a 1,89 × 10El sistema binario de galaxias en espiral, que mide 6 m (1.890 km), tiene una vida útil restante de unos 130.000 segundos o 36 horas. La frecuencia orbital variará de 1 órbita por segundo al principio, a 918 órbitas por segundo cuando la órbita se haya reducido a 20 km en el momento de la fusión. La mayor parte de la radiación gravitatoria emitida será al doble de la frecuencia orbital. Justo antes de la fusión, la espiral podría ser observada por LIGO si un sistema binario de este tipo estuviera lo suficientemente cerca. LIGO tiene solo unos minutos para observar esta fusión de una vida orbital total que puede haber sido de miles de millones de años. En agosto de 2017, LIGO y Virgo observaron la primera espiral de estrellas de neutrones binarias en GW170817 , y 70 observatorios colaboraron para detectar la contraparte electromagnética, una kilonova en la galaxia NGC 4993 , a 40 megaparsecs de distancia, que emitió un breve estallido de rayos gamma ( GRB 170817A ) segundos después de la fusión, seguido de un transitorio óptico más largo ( AT 2017gfo ) alimentado por núcleos de proceso r . Los detectores LIGO avanzados deberían poder detectar tales eventos hasta a 200 megaparsecs de distancia; en este rango, se esperarían alrededor de 40 detecciones por año. [63]

Sistemas binarios de agujeros negros

Los sistemas binarios de agujeros negros emiten ondas gravitacionales durante sus fases de espiral, fusión y de anillo descendente. Por lo tanto, a principios de la década de 1990, la comunidad de físicos se unió en un esfuerzo concertado para predecir las formas de onda de las ondas gravitacionales de estos sistemas con la Binary Black Hole Grand Challenge Alliance . [64] La mayor amplitud de emisión ocurre durante la fase de fusión, que se puede modelar con las técnicas de la relatividad numérica. [65] [66] [67] La ​​primera detección directa de ondas gravitacionales, GW150914 , provino de la fusión de dos agujeros negros.

Supernova

Una supernova es un fenómeno astronómico transitorio que se produce durante las últimas etapas evolutivas de la vida de una estrella masiva, cuya dramática y catastrófica destrucción está marcada por una explosión titánica final. Esta explosión puede ocurrir de muchas maneras, pero en todas ellas una proporción significativa de la materia de la estrella es expulsada al espacio circundante a velocidades extremadamente altas (hasta el 10% de la velocidad de la luz). A menos que haya una simetría esférica perfecta en estas explosiones (es decir, a menos que la materia sea arrojada uniformemente en todas las direcciones), habrá radiación gravitatoria de la explosión. Esto se debe a que las ondas gravitacionales se generan por un momento cuadrupolar cambiante , lo que solo puede suceder cuando hay un movimiento asimétrico de masas. Dado que el mecanismo exacto por el que se producen las supernovas no se entiende por completo, no es fácil modelar la radiación gravitatoria emitida por ellas.

Estrellas de neutrones giratorias

Como se ha señalado anteriormente, una distribución de masas emitirá radiación gravitacional solo cuando exista un movimiento asimétrico esférico entre las masas. Una estrella de neutrones que gira generalmente no emitirá radiación gravitacional porque las estrellas de neutrones son objetos muy densos con un fuerte campo gravitacional que las mantiene casi perfectamente esféricas. En algunos casos, sin embargo, puede haber ligeras deformidades en la superficie llamadas "montañas", que son protuberancias que se extienden no más de 10 centímetros (4 pulgadas) por encima de la superficie, [68] que hacen que la rotación sea esféricamente asimétrica. Esto le da a la estrella un momento cuadrupolar que cambia con el tiempo, y emitirá ondas gravitacionales hasta que las deformidades se suavicen.

Inflación

Muchos modelos del Universo sugieren que hubo una época inflacionaria en la historia temprana del Universo, cuando el espacio se expandió por un factor grande en un período muy corto de tiempo. Si esta expansión no fue simétrica en todas las direcciones, pudo haber emitido radiación gravitatoria detectable hoy en día como un fondo de ondas gravitacionales . Esta señal de fondo es demasiado débil para que cualquier detector de ondas gravitacionales actualmente operativo la observe, y se cree que pueden pasar décadas antes de que se pueda hacer tal observación.

Propiedades y comportamiento

Energía, momento y momento angular

Las ondas de agua, las ondas sonoras y las ondas electromagnéticas pueden transportar energía , momento y momento angular y, al hacerlo, los alejan de la fuente. [1] Las ondas gravitacionales realizan la misma función. Así, por ejemplo, un sistema binario pierde momento angular a medida que los dos objetos en órbita giran en espiral uno hacia el otro: el momento angular es irradiado por las ondas gravitacionales.

Las ondas también pueden llevar consigo un momento lineal, una posibilidad que tiene algunas implicaciones interesantes para la astrofísica . [69] Después de que dos agujeros negros supermasivos se fusionen, la emisión de momento lineal puede producir una "patada" con una amplitud de hasta 4000 km/s. Esto es lo suficientemente rápido como para expulsar completamente el agujero negro fusionado de su galaxia anfitriona. Incluso si la patada es demasiado pequeña para expulsar completamente el agujero negro, puede sacarlo temporalmente del núcleo de la galaxia, después de lo cual oscilará alrededor del centro, llegando finalmente al reposo. [70] Un agujero negro expulsado también puede llevar consigo un cúmulo de estrellas, formando un sistema estelar hipercompacto . [71] O puede llevar gas, lo que permite que el agujero negro en retroceso aparezca temporalmente como un " quásar desnudo ". Se cree que el quásar SDSS J092712.65+294344.0 contiene un agujero negro supermasivo en retroceso. [72]

Desplazamiento al rojo

Al igual que las ondas electromagnéticas , las ondas gravitacionales deberían exhibir cambios en la longitud de onda y la frecuencia debido a las velocidades relativas de la fuente y el observador ( efecto Doppler ), pero también debido a distorsiones del espacio-tiempo , como la expansión cósmica . [1] [73] El desplazamiento al rojo de las ondas gravitacionales es diferente del desplazamiento al rojo debido a la gravedad ( desplazamiento al rojo gravitacional ).

Gravedad cuántica, aspectos onda-partícula y gravitón

En el marco de la teoría cuántica de campos , el gravitón es el nombre que se da a una partícula elemental hipotética que se especula que es la portadora de la fuerza que media la gravedad . Sin embargo, aún no se ha demostrado que el gravitón exista, y todavía no existe ningún modelo científico que concilie con éxito la relatividad general , que describe la gravedad, y el Modelo Estándar , que describe todas las demás fuerzas fundamentales . Se han hecho intentos, como la gravedad cuántica , pero aún no han sido aceptados.

Si existe una partícula de este tipo, se espera que no tenga masa (porque la fuerza gravitacional parece tener un alcance ilimitado) y debe ser un bosón de espín 2. Se puede demostrar que cualquier campo de espín 2 sin masa daría lugar a una fuerza indistinguible de la gravitación, porque un campo de espín 2 sin masa debe acoplarse a (interactuar con) el tensor de tensión-energía de la misma manera que lo hace el campo gravitacional; por lo tanto, si alguna vez se descubriera una partícula de espín 2 sin masa, sería probable que fuera el gravitón sin mayor distinción de otras partículas de espín 2 sin masa. [74] Tal descubrimiento uniría la teoría cuántica con la gravedad. [75]

Importancia para el estudio del universo primitivo

Debido a la debilidad del acoplamiento de la gravedad con la materia, las ondas gravitacionales experimentan muy poca absorción o dispersión, incluso cuando viajan a distancias astronómicas. En particular, se espera que las ondas gravitacionales no se vean afectadas por la opacidad del universo primitivo. En estas primeras fases, el espacio aún no se había vuelto "transparente", por lo que las observaciones basadas en luz, ondas de radio y otras radiaciones electromagnéticas tan lejanas en el tiempo son limitadas o no están disponibles. Por lo tanto, se espera en principio que las ondas gravitacionales tengan el potencial de proporcionar una gran cantidad de datos observacionales sobre el universo primitivo. [76]

Determinar la dirección del viaje

La dificultad de detectar directamente las ondas gravitacionales hace que sea también difícil que un único detector identifique por sí solo la dirección de una fuente. Por ello, se utilizan múltiples detectores, tanto para distinguir las señales de otro "ruido" confirmando que la señal no es de origen terrestre, como para determinar la dirección mediante triangulación . Esta técnica se basa en el hecho de que las ondas viajan a la velocidad de la luz y llegarán a distintos detectores en momentos diferentes dependiendo de la dirección de su origen. Aunque las diferencias en el tiempo de llegada pueden ser de apenas unos milisegundos , esto es suficiente para identificar la dirección del origen de la onda con considerable precisión.

Solo en el caso de GW170814 había tres detectores en funcionamiento en el momento del evento, por lo que la dirección está definida con precisión. La detección por los tres instrumentos condujo a una estimación muy precisa de la posición de la fuente, con una región creíble del 90% de solo 60 grados 2 , un factor 20 más preciso que antes. [77]

Astronomía de ondas gravitacionales

Representación bidimensional de ondas gravitacionales generadas por dos estrellas de neutrones que orbitan una alrededor de la otra.

Durante el siglo pasado, la astronomía se ha visto revolucionada por el uso de nuevos métodos para observar el universo. Las observaciones astronómicas se hacían inicialmente utilizando luz visible . Galileo Galilei fue pionero en el uso de telescopios para mejorar estas observaciones. Sin embargo, la luz visible es sólo una pequeña porción del espectro electromagnético , y no todos los objetos del universo distante brillan con fuerza en esta banda en particular. Se puede encontrar más información, por ejemplo, en longitudes de onda de radio. Utilizando radiotelescopios , los astrónomos han descubierto púlsares y cuásares , por ejemplo. Las observaciones en la banda de microondas llevaron a la detección de huellas débiles del Big Bang , un descubrimiento que Stephen Hawking llamó el "mayor descubrimiento del siglo, si no de todos los tiempos". Avances similares en observaciones utilizando rayos gamma , rayos X , luz ultravioleta y luz infrarroja también han aportado nuevos conocimientos a la astronomía. A medida que se ha abierto cada una de estas regiones del espectro, se han hecho nuevos descubrimientos que no se habrían podido hacer de otra manera. La comunidad astronómica espera que lo mismo sea cierto para las ondas gravitacionales. [78] [79]

Las ondas gravitacionales tienen dos propiedades importantes y únicas. En primer lugar, no es necesario que haya ningún tipo de materia cerca para que las ondas sean generadas por un sistema binario de agujeros negros sin carga, que no emitiría radiación electromagnética. En segundo lugar, las ondas gravitacionales pueden pasar a través de cualquier materia intermedia sin dispersarse significativamente. Mientras que la luz de estrellas distantes puede ser bloqueada por el polvo interestelar , por ejemplo, las ondas gravitacionales pasarán a través de ellas sin obstáculos. Estas dos características permiten que las ondas gravitacionales transmitan información sobre fenómenos astronómicos nunca observados hasta ahora por los seres humanos. [76]

Las fuentes de ondas gravitacionales descritas anteriormente se encuentran en el extremo de baja frecuencia del espectro de ondas gravitacionales (10 −7 a 10 5 Hz). Una fuente astrofísica en el extremo de alta frecuencia del espectro de ondas gravitacionales (por encima de 10 5 Hz y probablemente 10 10 Hz) genera [ aclaración necesaria ] ondas gravitacionales remanentes que se teoriza que son huellas débiles del Big Bang como el fondo cósmico de microondas. [80] A estas altas frecuencias es potencialmente posible que las fuentes puedan ser "creadas por el hombre" [16] es decir, ondas gravitacionales generadas y detectadas en el laboratorio. [81] [82]

Se cree que un agujero negro supermasivo , creado a partir de la fusión de los agujeros negros en el centro de dos galaxias en fusión detectadas por el telescopio espacial Hubble , fue expulsado del centro de fusión por ondas gravitacionales. [83] [84]

Detección

Ahora, el radiotelescopio BICEP2 ha descubierto pruebas que, supuestamente, muestran la presencia de ondas gravitacionales en el universo infantil . Aquí se muestra el examen microscópico del plano focal del detector BICEP2. [20] [21] Sin embargo, en enero de 2015, se confirmó que los hallazgos del BICEP2 eran el resultado del polvo cósmico . [85]

Detección indirecta

Aunque las ondas del sistema Tierra-Sol son minúsculas, los astrónomos pueden señalar otras fuentes para las cuales la radiación debería ser sustancial. Un ejemplo importante es el binario Hulse-Taylor  , un par de estrellas, una de las cuales es un púlsar . [86] Las características de su órbita se pueden deducir del desplazamiento Doppler de las señales de radio emitidas por el púlsar. Cada una de las estrellas tiene aproximadamente 1,4  M y el tamaño de sus órbitas es aproximadamente 1/75 de la órbita Tierra-Sol , solo unas pocas veces más grande que el diámetro de nuestro propio Sol. La combinación de mayores masas y menor separación significa que la energía emitida por el binario Hulse-Taylor será mucho mayor que la energía emitida por el sistema Tierra-Sol, aproximadamente 10 22 veces más.

La información sobre la órbita puede utilizarse para predecir cuánta energía (y momento angular) se irradiaría en forma de ondas gravitacionales. A medida que el sistema binario pierde energía, las estrellas se acercan gradualmente entre sí y el período orbital disminuye. La trayectoria resultante de cada estrella es una espiral con un radio decreciente. La relatividad general describe con precisión estas trayectorias; en particular, la energía irradiada en ondas gravitacionales determina la tasa de disminución del período, definido como el intervalo de tiempo entre periastros sucesivos (puntos de aproximación más cercana de las dos estrellas). Para el púlsar Hulse-Taylor, el cambio actual previsto en el radio es de unos 3 mm por órbita, y el cambio en el período de 7,75 horas es de unos 2 segundos por año. Después de una observación preliminar que mostraba una pérdida de energía orbital consistente con las ondas gravitacionales, [33] las cuidadosas observaciones de tiempo realizadas por Taylor y Joel Weisberg confirmaron dramáticamente la disminución prevista del período con una precisión del 10%. [33] Con las estadísticas mejoradas de más de 30 años de datos de tiempo desde el descubrimiento del púlsar, el cambio observado en el período orbital coincide actualmente con la predicción de la radiación gravitacional asumida por la relatividad general con un margen de error del 0,2 por ciento. [87] En 1993, impulsado en parte por esta detección indirecta de ondas gravitacionales, el Comité Nobel otorgó el Premio Nobel de Física a Hulse y Taylor por "el descubrimiento de un nuevo tipo de púlsar, un descubrimiento que ha abierto nuevas posibilidades para el estudio de la gravitación". [88] Se estima que la vida útil de este sistema binario, desde el presente hasta la fusión, es de unos pocos cientos de millones de años. [89]

Las espirales son fuentes muy importantes de ondas gravitacionales. Cada vez que dos objetos compactos (enanas blancas, estrellas de neutrones o agujeros negros ) están en órbitas cercanas, envían ondas gravitacionales intensas. A medida que se acercan en espiral, estas ondas se vuelven más intensas. En algún momento deberían volverse tan intensas que sea posible detectarlas directamente por su efecto sobre objetos en la Tierra o en el espacio. Esta detección directa es el objetivo de varios experimentos a gran escala. [90]

La única dificultad es que la mayoría de los sistemas como el binario Hulse-Taylor están muy lejos. La amplitud de las ondas emitidas por el binario Hulse-Taylor en la Tierra sería aproximadamente h ≈ 10 −26 . Sin embargo, hay algunas fuentes que los astrofísicos esperan encontrar que produzcan amplitudes mucho mayores de h ≈ 10 −20 . Se han descubierto al menos otros ocho púlsares binarios. [91]

Dificultades

Las ondas gravitacionales no son fácilmente detectables. Cuando llegan a la Tierra, tienen una amplitud pequeña con una tensión de aproximadamente 10 −21 , lo que significa que se necesita un detector extremadamente sensible y que otras fuentes de ruido pueden abrumar la señal. [92] Se espera que las ondas gravitacionales tengan frecuencias de 10 −16  Hz < f < 10 4  Hz. [93]

Detectores terrestres

Diagrama esquemático de un interferómetro láser.

Aunque las observaciones de Hulse-Taylor fueron muy importantes, sólo proporcionan evidencia indirecta de las ondas gravitacionales. Una observación más concluyente sería una medición directa del efecto de una onda gravitacional que pasa, lo que también podría proporcionar más información sobre el sistema que la generó. Cualquier detección directa de este tipo se complica por el efecto extraordinariamente pequeño que las ondas producirían en un detector. La amplitud de una onda esférica caerá como el inverso de la distancia desde la fuente (el término 1/ R en las fórmulas para h anteriores). Por lo tanto, incluso las ondas de sistemas extremos como la fusión de agujeros negros binarios mueren a amplitudes muy pequeñas para el momento en que alcanzan la Tierra. Los astrofísicos esperan que algunas ondas gravitacionales que pasan por la Tierra pueden ser tan grandes como h ≈ 10 −20 , pero generalmente no mayores. [94]

Antenas resonantes

Un dispositivo simple que se ha teorizado para detectar el movimiento de onda esperado se llama barra de Weber  : una gran barra sólida de metal aislada de las vibraciones externas. Este tipo de instrumento fue el primer tipo de detector de ondas gravitacionales. Las tensiones en el espacio debidas a una onda gravitacional incidente excitan la frecuencia resonante de la barra y, por lo tanto, podrían amplificarse a niveles detectables. Es posible que una supernova cercana sea lo suficientemente fuerte como para ser vista sin amplificación resonante. Con este instrumento, Joseph Weber afirmó haber detectado señales diarias de ondas gravitacionales. Sin embargo, sus resultados fueron cuestionados en 1974 por los físicos Richard Garwin y David Douglass . Las formas modernas de la barra de Weber todavía se utilizan, enfriadas criogénicamente , con dispositivos superconductores de interferencia cuántica para detectar vibraciones. Las barras de Weber no son lo suficientemente sensibles para detectar nada más que ondas gravitacionales extremadamente poderosas. [95]

MiniGRAIL es una antena esférica de ondas gravitacionales que utiliza este principio. Tiene su base en la Universidad de Leiden y consiste en una esfera de 1150 kg mecanizada con precisión y enfriada criogénicamente a 20 milikelvins. [96] La configuración esférica permite una sensibilidad igual en todas las direcciones y es algo más simple experimentalmente que los dispositivos lineales más grandes que requieren alto vacío. Los eventos se detectan midiendo la deformación de la esfera del detector . MiniGRAIL es altamente sensible en el rango de 2 a 4 kHz, adecuado para detectar ondas gravitacionales de inestabilidades de estrellas de neutrones rotatorias o fusiones de pequeños agujeros negros. [97]

Actualmente hay dos detectores enfocados en el extremo superior del espectro de ondas gravitacionales (10 −7 a 10 5 Hz): uno en la Universidad de Birmingham , Inglaterra, [98] y el otro en el INFN de Génova, Italia. Un tercero está en desarrollo en la Universidad de Chongqing , China. El detector de Birmingham mide los cambios en el estado de polarización de un haz de microondas que circula en un bucle cerrado de aproximadamente un metro de diámetro. Se espera que ambos detectores sean sensibles a las tensiones periódicas del espacio-tiempo de h ~2 × 10 −13  / Hz , expresado como densidad espectral de amplitud . El detector INFN Genoa es una antena resonante que consta de dos osciladores armónicos superconductores esféricos acoplados de unos pocos centímetros de diámetro. Los osciladores están diseñados para tener (cuando están desacoplados) frecuencias de resonancia casi iguales. Actualmente se espera que el sistema tenga una sensibilidad a las tensiones periódicas del espacio-tiempo de h ~2 × 10 −17  / Hz , con la expectativa de alcanzar una sensibilidad de h ~2 × 10 −20  / Hz . El detector de la Universidad de Chongqing está planificado para detectar ondas gravitacionales de alta frecuencia relictas con los parámetros típicos previstos ≈10 11 Hz (100 GHz) y h ≈10 −30 a 10 −32 . [99]

Interferómetros

Funcionamiento simplificado de un observatorio de ondas gravitacionales
Figura 1 : Un divisor de haz (línea verde) divide la luz coherente (del recuadro blanco) en dos haces que se reflejan en los espejos (rectángulos cian); solo se muestra un haz saliente y reflejado en cada brazo, y están separados para mayor claridad. Los haces reflejados se recombinan y se detecta un patrón de interferencia (círculo violeta).
Figura 2 : Una onda gravitacional que pasa sobre el brazo izquierdo (amarillo) cambia su longitud y, por tanto, el patrón de interferencia.

Una clase más sensible de detector utiliza un interferómetro láser de Michelson para medir el movimiento inducido por ondas gravitacionales entre masas "libres" separadas. [100] Esto permite que las masas estén separadas por grandes distancias (lo que aumenta el tamaño de la señal); una ventaja adicional es que es sensible a una amplia gama de frecuencias (no solo aquellas cercanas a una resonancia como es el caso de las barras de Weber). Después de años de desarrollo, los interferómetros terrestres hicieron la primera detección de ondas gravitacionales en 2015.

Actualmente, el más sensible es el LIGO  (Observatorio de Ondas Gravitacionales por Interferometría Láser). LIGO tiene tres detectores: uno en Livingston, Luisiana , otro en el sitio de Hanford en Richland, Washington y un tercero (antes instalado como segundo detector en Hanford) que se planea trasladar a la India . Cada observatorio tiene dos brazos de almacenamiento de luz de 4 kilómetros de longitud. Estos están en ángulos de 90 grados entre sí, y la luz pasa a través de tubos de vacío de 1 m de diámetro que recorren los 4 kilómetros. Una onda gravitacional que pasa estirará ligeramente un brazo mientras acorta el otro. Este es el movimiento al que un interferómetro es más sensible.

Incluso con brazos tan largos, las ondas gravitacionales más fuertes solo cambiarán la distancia entre los extremos de los brazos en aproximadamente 10 −18  m como máximo. LIGO debería poder detectar ondas gravitacionales tan pequeñas como h ~5 × 10 −22 . Las actualizaciones de LIGO y Virgo deberían aumentar aún más la sensibilidad. Otro interferómetro de alta sensibilidad, KAGRA , que se encuentra en el Observatorio Kamioka en Japón, está en funcionamiento desde febrero de 2020. Un punto clave es que un aumento de diez veces en la sensibilidad (radio de "alcance") aumenta el volumen de espacio accesible al instrumento en mil veces. Esto aumenta la tasa a la que se pueden ver señales detectables de una por cada decenas de años de observación a decenas por año. [101]

Los detectores interferométricos están limitados a altas frecuencias por el ruido de disparo , que se produce porque los láseres producen fotones aleatoriamente; una analogía es la lluvia: la tasa de lluvia, como la intensidad del láser, es medible, pero las gotas de lluvia, como los fotones, caen en momentos aleatorios, lo que provoca fluctuaciones alrededor del valor promedio. Esto genera ruido en la salida del detector, muy parecido a la estática de radio. Además, para una potencia láser suficientemente alta, el momento aleatorio transferido a las masas de prueba por los fotones del láser sacude los espejos, enmascarando las señales de bajas frecuencias. El ruido térmico (por ejemplo, el movimiento browniano ) es otro límite a la sensibilidad. Además de estas fuentes de ruido "estacionarias" (constantes), todos los detectores terrestres también están limitados a bajas frecuencias por el ruido sísmico y otras formas de vibración ambiental, y otras fuentes de ruido "no estacionarias"; los crujidos en las estructuras mecánicas, los rayos u otras grandes perturbaciones eléctricas, etc. también pueden crear ruido que enmascare un evento o incluso imitar un evento. Todos estos factores deben tenerse en cuenta y excluirse mediante el análisis antes de que la detección pueda considerarse un verdadero evento de ondas gravitacionales.

Einstein@Hogar

Las ondas gravitacionales más simples son aquellas con frecuencia constante. Las ondas emitidas por una estrella de neutrones giratoria y no axisimétrica serían aproximadamente monocromáticas : un tono puro en acústica . A diferencia de las señales de las supernovas o los agujeros negros binarios, estas señales evolucionan poco en amplitud o frecuencia durante el período en que serían observadas por detectores terrestres. Sin embargo, habría algún cambio en la señal medida, debido al desplazamiento Doppler causado por el movimiento de la Tierra. A pesar de que las señales son simples, la detección es extremadamente costosa desde el punto de vista computacional, debido a los largos tramos de datos que deben analizarse.

El proyecto Einstein@Home es un proyecto de computación distribuida similar a SETI@home , cuyo objetivo es detectar este tipo de ondas gravitacionales. Al tomar datos de LIGO y GEO y enviarlos en pequeños fragmentos a miles de voluntarios para que los analicen en paralelo en sus ordenadores domésticos, Einstein@Home puede analizar los datos mucho más rápidamente de lo que sería posible de otro modo. [102]

Interferómetros basados ​​en el espacio

También se están desarrollando interferómetros espaciales, como LISA y DECIGO . El diseño de LISA requiere tres masas de prueba que formen un triángulo equilátero, con láseres de cada nave espacial a cada otra nave espacial formando dos interferómetros independientes. Se planea que LISA ocupe una órbita solar siguiendo a la Tierra, con cada brazo del triángulo de 2,5 millones de kilómetros. [103] Esto coloca al detector en un excelente vacío lejos de fuentes de ruido basadas en la Tierra, aunque todavía será susceptible al calor, ruido de disparo y artefactos causados ​​por rayos cósmicos y viento solar .

Uso de conjuntos de sincronización de púlsares

Gráfico de correlación entre púlsares observados por NANOGrav vs separación angular entre púlsares, comparado con un modelo teórico Hellings-Downs (púrpura discontinuo) y si no hubiera fondo de ondas gravitacionales (verde sólido) [104] [105]

Los púlsares son estrellas que giran rápidamente. Un púlsar emite haces de ondas de radio que, como los haces de un faro, recorren el cielo a medida que gira. Los radiotelescopios pueden detectar la señal de un púlsar como una serie de pulsos espaciados regularmente, esencialmente como los tictac de un reloj. Las ondas de radio afectan el tiempo que tardan los pulsos en viajar desde el púlsar hasta un telescopio en la Tierra. Un conjunto de cronometraje de púlsares utiliza púlsares de milisegundos para buscar perturbaciones debidas a las ondas de radio en las mediciones del tiempo de llegada de los pulsos a un telescopio, en otras palabras, para buscar desviaciones en los tictac del reloj. Para detectar las ondas de radio, los conjuntos de cronometraje de púlsares buscan un patrón cuadrupolar distinto de correlación y anticorrelación entre el tiempo de llegada de los pulsos de diferentes pares de púlsares en función de su separación angular en el cielo. [106] Aunque los pulsos de púlsar viajan a través del espacio durante cientos o miles de años para llegar hasta nosotros, los conjuntos de cronometraje de púlsares son sensibles a las perturbaciones en su tiempo de viaje de mucho menos de una millonésima de segundo.

La fuente más probable de ondas gravitacionales a la que son sensibles los conjuntos de cronometraje de púlsares son los sistemas binarios de agujeros negros supermasivos, que se forman a partir de la colisión de galaxias. [107] Además de los sistemas binarios individuales, los conjuntos de cronometraje de púlsares son sensibles a un fondo estocástico de ondas gravitacionales formado por la suma de las ondas gravitacionales de muchas fusiones de galaxias. Otras posibles fuentes de señales incluyen cuerdas cósmicas y el fondo primordial de ondas gravitacionales de la inflación cósmica .

A nivel mundial hay tres proyectos activos de conjuntos de sincronización de pulsares. El Observatorio Nanohertz de Ondas Gravitacionales de América del Norte utiliza datos recopilados por el Radiotelescopio de Arecibo y el Telescopio Green Bank . El Conjunto de Sincronización de Pulsares de Australia Parkes utiliza datos del radiotelescopio Parkes . El Conjunto de Sincronización de Pulsares de Europa utiliza datos de los cuatro telescopios más grandes de Europa: el Telescopio Lovell , el Radiotelescopio de Síntesis de Westerbork , el Telescopio Effelsberg y el Radiotelescopio Nancay . Estos tres grupos también colaboran bajo el título de proyecto Conjunto de Sincronización de Pulsares Internacional . [108]

En junio de 2023, NANOGrav publicó los datos de los últimos 15 años, que contenían la primera evidencia de un fondo de ondas gravitacionales estocásticas. En particular, incluía la primera medición de la curva Hellings-Downs, el signo revelador del origen de las ondas gravitacionales del fondo observado. [109] [104]

Onda gravitacional primordial

Las ondas gravitacionales primordiales son ondas gravitacionales observadas en el fondo cósmico de microondas . Supuestamente fueron detectadas por el instrumento BICEP2 , anuncio realizado el 17 de marzo de 2014, que fue retirado el 30 de enero de 2015 ("la señal puede atribuirse completamente al polvo de la Vía Láctea" [85] ).

Observaciones de LIGO y Virgo

Medición LIGO de las ondas gravitacionales en los detectores Hanford (izquierda) y Livingston (derecha), comparada con los valores teóricos previstos.

El 11 de febrero de 2016, la colaboración LIGO anunció la primera observación de ondas gravitacionales , a partir de una señal detectada a las 09:50:45 GMT del 14 de septiembre de 2015 [38] de dos agujeros negros con masas de 29 y 36 masas solares fusionándose a unos 1.300 millones de años luz de distancia. Durante la última fracción de segundo de la fusión, liberó más de 50 veces la potencia de todas las estrellas del universo observable juntas. [110] La señal aumentó en frecuencia de 35 a 250 Hz a lo largo de 10 ciclos (5 órbitas) a medida que aumentaba en fuerza durante un período de 0,2 segundos. [39] La masa del nuevo agujero negro fusionado era de 62 masas solares. Se emitió energía equivalente a tres masas solares como ondas gravitacionales. [43] La señal fue vista por ambos detectores LIGO en Livingston y Hanford, con una diferencia de tiempo de 7 milisegundos debido al ángulo entre los dos detectores y la fuente. La señal provenía del hemisferio sur celeste , en la dirección aproximada de (pero mucho más lejos que) las Nubes de Magallanes . [41] Las ondas gravitacionales se observaron en la región de más de 5 sigma [39] (en otras palabras, 99,99997% de posibilidades de mostrar/obtener el mismo resultado), la probabilidad de encontrar lo suficiente para haber sido evaluada/considerada como evidencia/prueba en un experimento de física estadística . [111]

Desde entonces, LIGO y Virgo han informado de más observaciones de ondas gravitacionales procedentes de sistemas binarios de agujeros negros en fusión.

El 16 de octubre de 2017, las colaboraciones LIGO y Virgo anunciaron la primera detección de ondas gravitacionales originadas en la coalescencia de un sistema binario de estrellas de neutrones. La observación del transitorio GW170817 , que tuvo lugar el 17 de agosto de 2017, permitió limitar las masas de las estrellas de neutrones implicadas entre 0,86 y 2,26 masas solares. Un análisis posterior permitió una mayor restricción de los valores de masa al intervalo de 1,17 a 1,60 masas solares, con una masa total del sistema medida de 2,73 a 2,78 masas solares. La inclusión del detector Virgo en el esfuerzo de observación permitió una mejora de la localización de la fuente en un factor de 10. Esto a su vez facilitó el seguimiento electromagnético del evento. A diferencia del caso de las fusiones de agujeros negros binarios, se esperaba que las fusiones de estrellas de neutrones binarias produjeran una contraparte electromagnética, es decir, una señal luminosa asociada con el evento. El telescopio espacial de rayos gamma Fermi detectó un estallido de rayos gamma ( GRB 170817A ) , que se produjo 1,7 segundos después del transitorio de ondas gravitacionales. La señal, originada cerca de la galaxia NGC 4993 , se asoció con la fusión de estrellas de neutrones. Esto fue corroborado por el seguimiento electromagnético del evento ( AT 2017gfo ), que involucró a 70 telescopios y observatorios y produjo observaciones en una gran región del espectro electromagnético que confirmaron aún más la naturaleza de estrella de neutrones de los objetos fusionados y la kilonova asociada . [112] [113]

En 2021, la detección de los dos primeros sistemas binarios de estrella de neutrones y agujero negro por los detectores LIGO y VIRGO se publicó en la revista Astrophysical Journal Letters, lo que permitió establecer por primera vez límites a la cantidad de tales sistemas. Hasta la observación gravitacional, nunca se había observado un sistema binario de estrella de neutrones y agujero negro utilizando medios convencionales. [9]

Fuentes microscópicas

En 1964, L. Halpern y B. Laurent demostraron teóricamente que las transiciones de electrones de espín 2 gravitacional son posibles en los átomos. En comparación con las transiciones eléctricas y magnéticas, la probabilidad de emisión es extremadamente baja. Se discutió la emisión estimulada para aumentar la eficiencia del proceso. Debido a la falta de espejos o resonadores para ondas gravitacionales, determinaron que un GASER de un solo paso (un tipo de láser que emite ondas gravitacionales) es prácticamente inviable. [114]

En 1998, Giorgio Fontana propuso la posibilidad de una implementación diferente del análisis teórico anterior. La coherencia requerida para un GASER práctico podría obtenerse mediante pares de Cooper en superconductores que se caracterizan por una función de onda colectiva macroscópica. Los superconductores de alta temperatura de cuprato se caracterizan por la presencia de pares de Cooper de ondas s y ondas d [115] . Las transiciones entre ondas s y ondas d son de espín gravitacional 2. Se pueden inducir condiciones fuera de equilibrio inyectando pares de Cooper de ondas s de un superconductor de baja temperatura, por ejemplo plomo o niobio , que es una onda s pura, por medio de una unión Josephson con alta corriente crítica. El mecanismo de amplificación puede describirse como el efecto de la superradiancia , y 10 centímetros cúbicos de superconductor de alta temperatura de cuprato parecen suficientes para que el mecanismo funcione correctamente. Se puede encontrar una descripción detallada del enfoque en "Superconductores de alta temperatura como fuentes cuánticas de ondas gravitacionales: el GASER HTSC". Capítulo 3 de este libro. [116]

En la ficción

Un episodio de la novela de ciencia ficción rusa de 1962 El aprendiz del espacio, de Arkady y Boris Strugatsky, muestra un experimento que monitorea la propagación de ondas gravitacionales a costa de aniquilar un trozo del asteroide 15 Eunomia del tamaño del Monte Everest . [117]

En la novela Fiasco de Stanislaw Lem de 1986 , se utiliza un "cañón de gravedad" o "gracer" (amplificación de la gravedad por emisión colimada de resonancia) para remodelar un colapsar, de modo que los protagonistas puedan explotar los efectos relativistas extremos y hacer un viaje interestelar.

En la novela Diáspora de Greg Egan de 1997 , el análisis de una señal de onda gravitacional de la espiral de una estrella binaria de neutrones cercana revela que su colisión y fusión es inminente, lo que implica que un gran estallido de rayos gamma va a impactar la Tierra.

En la serie Recuerdos del pasado de la Tierra de 2006 de Liu Cixin , las ondas gravitacionales se utilizan como una señal de transmisión interestelar, que sirve como punto central de la trama en el conflicto entre civilizaciones dentro de la galaxia.

Véase también

Referencias

  1. ^ abcde Flanagan, Éanna É; Hughes, Scott A (29 de septiembre de 2005). "Los fundamentos de la teoría de las ondas gravitacionales". New Journal of Physics . 7 (1): 204. arXiv : gr-qc/0501041 . Código Bibliográfico :2005NJPh....7..204F. doi :10.1088/1367-2630/7/1/204. ISSN  1367-2630.
  2. ^ "Sur la dynamique de l'électron - Note de Henri Poincaré publiée dans les Comptes rendus de l'Académie des sciences de la séance du 5 juin 1905 - Membres de l'Académie des sciences depuis sa création" [Sobre la dinámica de la electrón – Nota de Henri Poincaré publicada en las Memorias de la Academia de Ciencias de la sesión del 5 de junio de 1905 – Miembros de la Academia de Ciencias desde su creación] (PDF) . www.academie-sciences.fr (en francés) . Consultado el 3 de noviembre de 2023 .
  3. ^ Einstein, Albert (junio de 1916). "Näherungsweise Integration der Feldgleichungen der Gravitation". Sitzungsberichte der Königlich Preussischen Akademie der Wissenschaften Berlín . parte 1: 688–96. Código bibliográfico : 1916SPAW.......688E. Archivado desde el original el 15 de enero de 2016.
  4. ^ abc Einstein, Albert (1918). "Super Gravitationswellen". Sitzungsberichte der Königlich Preussischen Akademie der Wissenschaften Berlín . parte 1: 154–67. Código bibliográfico : 1918SPAW.......154E. Archivado desde el original el 15 de enero de 2016.
  5. ^ Finley, Dave. "La teoría de la gravedad de Einstein supera la prueba más difícil hasta ahora: un extraño sistema binario de estrellas lleva el estudio de la relatividad a nuevos límites". Phys.Org.
  6. ^ C. Barish, Barry. "La detección de ondas gravitacionales con LIGO" (PDF) . UCLA . Archivado (PDF) desde el original el 2016-03-03.
  7. ^ Einstein, Albert ; Rosen, Nathan (enero de 1937). "Sobre las ondas gravitacionales". Revista del Instituto Franklin . 223 (1): 43–54. Código Bibliográfico :1937FrInJ.223...43E. doi :10.1016/S0016-0032(37)90583-0.
  8. ^ Chang, Kenneth (29 de junio de 2021). «Un agujero negro se dio un festín con una estrella de neutrones. Diez días después, volvió a ocurrir. Los astrónomos habían sospechado durante mucho tiempo que se producían colisiones entre agujeros negros y estrellas muertas, pero no tenían pruebas hasta un par de detecciones recientes». The New York Times . Consultado el 29 de junio de 2021 .
  9. ^ ab Abbott, R.; et al. (1 de julio de 2021). "Observación de ondas gravitacionales a partir de dos coalescencias de estrellas de neutrones y agujeros negros". The Astrophysical Journal Letters . 915 (1): L5. arXiv : 2106.15163 . Código Bibliográfico :2021ApJ...915L...5A. doi : 10.3847/2041-8213/ac082e . ISSN  2041-8205. S2CID  235670241.
  10. ^ ab Penrose, Roger (18 de enero de 1965). "Colapso gravitacional y singularidades espacio-temporales". Physical Review Letters . 14 (3): 57–59. doi :10.1103/PhysRevLett.14.57. ISSN  0031-9007. Desafortunadamente, esto impide cualquier discusión detallada de la radiación gravitacional, que requiere al menos una estructura cuadripolar.
  11. ^ Schutz, Bernard F. (2009). Un primer curso de relatividad general (2.ª ed.). Cambridge ; Nueva York: Cambridge University Press . ISBN 978-0-521-88705-2.
  12. ^ Abadie, J.; et al. ( Colaboración científica LIGO ; Colaboración Virgo ) (19 de abril de 2012). "Búsqueda de ondas gravitacionales a partir de coalescencia binaria compacta de baja masa en la sexta serie científica de LIGO y en las series científicas 2 y 3 de Virgo". Physical Review D . 85 (8): 082002. arXiv : 1111.7314 . Bibcode :2012PhRvD..85h2002A. doi :10.1103/PhysRevD.85.082002. hdl :2440/74812. ISSN  1550-7998. S2CID  6842810.
  13. ^ "LIGO, Virgo y KAGRA elevan su puntuación de señal a 90". www.aei.mpg.de . Instituto Max Planck de Física Gravitacional . Consultado el 13 de noviembre de 2021 .
  14. ^ Krauss, LM; Dodelson, S; Meyer, S (2010). "Ondas gravitacionales primordiales y cosmología". Science . 328 (5981): 989–92. arXiv : 1004.2504 . Bibcode :2010Sci...328..989K. doi :10.1126/science.1179541. PMID  20489015. S2CID  11804455.
  15. ^ Agazie, Gabriella; Anumarlapudi, Akash; Archibald, Anne M.; Arzoumanian, Zaven; Baker, Paul T.; Bécsy, Bence; Blecha, Laura; Brazier, Adam; Brook, Paul R.; Burke-Spolaor, Sarah; Burnette, Rand; Case, Robin; Charisi, Maria; Chatterjee, Shami; Chatziioannou, Katerina (1 de julio de 2023). "El conjunto de datos de 15 años de NANOGrav: evidencia de un fondo de ondas gravitacionales". The Astrophysical Journal Letters . 951 (1): L8. arXiv : 2306.16213 . Código Bibliográfico :2023ApJ...951L...8A. doi : 10.3847/2041-8213/acdac6 . Revista de Ciencias  Sociales y Humanidades (Revista de Ciencias Sociales y Humanidades).
  16. ^ ab Hawking, SW; Israel, W. (1979). Relatividad general: un estudio del centenario de Einstein. Cambridge: Cambridge University Press. pág. 98. ISBN 978-0-521-22285-3.
  17. ^ Hartle, JB (2003). Gravedad: Una introducción a la relatividad general de Einstein. Addison-Wesley . pág. 332. ISBN. 978-981-02-2749-4.
  18. ^ Taylor, Edwin F. ; Wheeler, John Archibald (1991). Física del espacio-tiempo (2.ª ed.). pág. 12.
  19. ^ "Nota de prensa sobre GW170817". Laboratorio LIGO – Caltech .
  20. ^ abc «BICEP2 2014 Results Release». National Science Foundation . 17 de marzo de 2014. Consultado el 18 de marzo de 2014 .
  21. ^ abc Clavin, Whitney (17 de marzo de 2014). «NASA Technology Views Birth of the Universe» (La tecnología de la NASA muestra el nacimiento del universo). NASA . Consultado el 17 de marzo de 2014 .
  22. ^ Overbye, Dennis (17 de marzo de 2014). "La detección de ondas en el espacio refuerza la teoría histórica del Big Bang". New York Times . Consultado el 17 de marzo de 2014 .
  23. ^ Heaviside, Oliver (1894). Teoría electromagnética, vol. 1. The Electrician printing and publishing company, limited, págs. 455-66, Apéndice B.
  24. ^ (PDF) Miembros de la Academia de Ciencias desde la creación: Henri Poincaré. Sur la dynamique de l'electron. Nota de H. Poincaré. CRT140 (1905) 1504-1508.
  25. ^ "página 1507" (PDF) .
  26. ^ abcdefgh Cervantes-Cota, JL; Galindo-Uribarri, S.; Smoot, GF (2016). "Una breve historia de las ondas gravitacionales". Universo . 2 (3): 22. arXiv : 1609.09400 . Código Bib : 2016Univ....2...22C. doi : 10.3390/universo2030022 . S2CID  2187981.
  27. ^ de Kennefick, Daniel (2016). Viajando a la velocidad del pensamiento: Einstein y la búsqueda de ondas gravitacionales. Princeton University Press. ISBN 978-1-4008-8274-8.
  28. ^ FAE, Pirani (1956). "Sobre el significado físico del tensor de Riemann". Acta Physica Polonica . 15 : 389–405. Código Bibliográfico :1956AcPP...15..389P.
  29. ^ Robinson, DC (2019). "Gravitación y relatividad general en el King's College de Londres". The European Physical Journal H . 44 (3): 181–270. arXiv : 1811.07303 . Código Bibliográfico :2019EPJH...44..181R. doi :10.1140/epjh/e2019-100020-1. ISSN  2102-6459.David Robinson, Gravitación y relatividad general en el King's College de Londres, European Physical Journal H 44, págs. 181-270 (2019)
  30. ^ Skuse, Ben (1 de septiembre de 2022). «Agujeros negros: tema». Mediateca Nobel de Lindau . Consultado el 2 de noviembre de 2023 .
  31. ^ Debnath, Lokenath (2013). "Una breve biografía de Paul AM Dirac y desarrollo histórico de la función delta de Dirac". Revista Internacional de Educación Matemática en Ciencia y Tecnología . 44 (8): 1201–23. Bibcode :2013IJMES..44.1201D. doi :10.1080/0020739X.2013.770091. ISSN  0020-739X. S2CID  121423215.
  32. ^ Premio Nobel (1993) Comunicado de prensa La Real Academia Sueca de Ciencias.
  33. ^ abc Taylor, JH; Weisberg, JM; McCulloch, PM (1982). "Una nueva prueba de la relatividad general: radiación gravitacional y el púlsar binario PSR 1913+16". The Astrophysical Journal . 253 : 908. Bibcode :1982ApJ...253..908T. doi :10.1086/159690. ISSN  0004-637X.
  34. ^ Taylor, JH; Fowler, LA; McCulloch, PM (1979). "Medidas de los efectos relativistas generales en el púlsar binario PSR1913 + 16". Nature . 277 (5696): 437–440. Bibcode :1979Natur.277..437T. doi :10.1038/277437a0. ISSN  0028-0836. S2CID  22984747.
  35. ^ Gertsenshtein, ME; Pustovoit, VI (1962). "Sobre la detección de ondas gravitacionales de baja frecuencia". JETP . 43 : 605–07.
  36. ^ Cho, Adrian (3 de octubre de 2017). "Ondulaciones en el espacio: un trío estadounidense gana el Nobel de Física por el descubrimiento de las ondas gravitacionales". Space.com . Consultado el 20 de mayo de 2019 .
  37. ^ Cervantes-Cota, Jorge; Galindo-Uribarri, Salvador; Smoot, George (13 de septiembre de 2016). "Una breve historia de las ondas gravitacionales". Universo . 2 (3): 22. arXiv : 1609.09400 . Bibcode :2016Univ....2...22C. doi : 10.3390/universe2030022 . ISSN  2218-1997.
  38. ^ ab "Se detectan ondas gravitacionales de agujeros negros". BBC News . 11 de febrero de 2016.
  39. ^ abcd Abbott, BP; et al. (Colaboración científica LIGO y Colaboración Virgo) (2016). "Observación de ondas gravitacionales a partir de una fusión de agujeros negros binarios". Physical Review Letters . 116 (6): 061102. arXiv : 1602.03837 . Bibcode :2016PhRvL.116f1102A. doi :10.1103/PhysRevLett.116.061102. ISSN  0031-9007. PMID  26918975. S2CID  124959784.
  40. ^ "Ondas gravitacionales detectadas 100 años después de la predicción de Einstein". Fundación Nacional de Ciencias de Estados Unidos . 2016-02-11 . Consultado el 2016-02-11 .
  41. ^ abc Castelvecchi, Davide; Witze, Witze (11 de febrero de 2016). «Por fin se han descubierto las ondas gravitacionales de Einstein». Nature News . doi :10.1038/nature.2016.19361. S2CID  182916902 . Consultado el 11 de febrero de 2016 .
  42. ^ "Esta colisión fue 50 veces más poderosa que todas las estrellas del universo juntas".
  43. ^ abc Scoles, Sarah (11 de febrero de 2016). "La primera detección de ondas gravitacionales de LIGO abre una nueva ventana al universo". Wired .
  44. ^ Moskowitz, Clara (17 de marzo de 2014). "Gravity Waves from Big Bang Detected". Scientific American . Consultado el 21 de marzo de 2016 .
  45. ^ Sample, Ian (4 de junio de 2014). "Las ondas gravitacionales se convierten en polvo tras afirmaciones de análisis defectuosos". The Guardian .
  46. ^ Rincon, Paul; Amos, Jonathan (3 de octubre de 2017). «Las ondas de Einstein ganan el Premio Nobel». BBC News . Consultado el 3 de octubre de 2017 .
  47. ^ Overbye, Dennis (3 de octubre de 2017). «2017 Nobel Prize in Physics Awarded to LIGO Black Hole Researchers» (Premio Nobel de Física 2017 otorgado a investigadores de agujeros negros de LIGO). The New York Times . Consultado el 3 de octubre de 2017 .
  48. ^ Kaiser, David (3 de octubre de 2017). "Learning from Gravitational Waves". The New York Times . Consultado el 3 de octubre de 2017 .
  49. ^ O'Callaghan, Jonathan (4 de agosto de 2023). «Un zumbido de fondo invade el universo. Los científicos se apresuran a encontrar su origen: los astrónomos ahora están tratando de determinar los orígenes de una nueva y emocionante forma de ondas gravitacionales que se anunció a principios de este año». Scientific American . Archivado desde el original el 4 de agosto de 2023. Consultado el 4 de agosto de 2023 .
  50. ^ "15 años de datos de radio revelan evidencia de un murmullo en el espacio-tiempo". Laboratorio de Propulsión a Chorro de la NASA . Consultado el 30 de junio de 2023 .
  51. ^ La segunda publicación de datos del European Pulsar Timing Array III. Búsqueda de señales de ondas gravitacionales
  52. ^ "Ein neuer Zugang zum Universum".
  53. ^ Conferencia de prensa de LIGO 11 de febrero de 2016
  54. ^ Landau, LD; Lifshitz, EM (1975). La teoría clásica de los campos (4.ª edición revisada en inglés). Pergamon Press. pp. 356–57. ISBN 978-0-08-025072-4.
  55. ^ La ciencia y la detección de las ondas gravitacionales (PDF) , pág. Introducción , consultado el 8 de octubre de 2022
  56. ^ "Laboratorio de Astrofísica Gravitacional". science.gsfc/nasa.gov . Consultado el 20 de septiembre de 2016 .
  57. ^ Thorne, Kip S. (1994). Agujeros negros y distorsiones temporales: el escandaloso legado de Einstein . The Commonwealth Fund Book Program. Nueva York, Londres: Norton. ISBN 978-0-393-31276-8.
  58. ^ Peters, PC; Mathews, J. (1 de julio de 1963). "Radiación gravitacional de masas puntuales en una órbita kepleriana". Physical Review . 131 (1): 435–40. Bibcode :1963PhRv..131..435P. doi :10.1103/PhysRev.131.435. ISSN  0031-899X.
  59. ^ Peters, P. (1964). "Radiación gravitacional y el movimiento de dos masas puntuales" (PDF) . Physical Review . 136 (4B): B1224–32. Código Bibliográfico :1964PhRv..136.1224P. doi :10.1103/PhysRev.136.B1224.
  60. ^ Maggiore, Michele (2007). Ondas gravitacionales . Vol. 1, Teoría y experimentos. Oxford: Oxford University Press. ISBN 978-0-19-152474-5.OCLC 319064125  .
  61. ^ ab "Capítulo 16 Ondas de gravedad" (PDF) . AW Physics Macros . 9 de septiembre de 2015. Archivado desde el original (PDF) el 29 de enero de 2016.
  62. ^ "Los telescopios de ESO observan la primera luz de una fuente de ondas gravitacionales: la fusión de estrellas de neutrones dispersa oro y platino en el espacio". www.eso.org . Consultado el 18 de octubre de 2017 .
  63. ^ Colaboración científica LIGO – Preguntas frecuentes; sección: “¿Esperamos entonces que los detectores avanzados de LIGO hagan algún descubrimiento?” y “¿Qué tienen de diferente los detectores avanzados de LIGO?” , consultado el 14 de febrero de 2016
  64. ^ Thorne, Kip (18 de diciembre de 2018). "Conferencia Nobel: LIGO y ondas gravitacionales III". Rev. Mod. Phys . 90 (40503): 040503. Bibcode :2018RvMP...90d0503T. doi : 10.1103/RevModPhys.90.040503 . S2CID  125431568.
  65. ^ Pretorius, Frans (2005). "Evolución de los espaciotiempos binarios de agujeros negros". Physical Review Letters . 95 (12): 121101. arXiv : gr-qc/0507014 . Código Bibliográfico :2005PhRvL..95l1101P. doi :10.1103/PhysRevLett.95.121101. ISSN  0031-9007. PMID  16197061. S2CID  24225193.
  66. ^ Campanelli, M. ; Lousto, CO ; Marronetti, P.; Zlochower, Y. (2006). "Evoluciones precisas de sistemas binarios de agujeros negros en órbita sin escisión". Physical Review Letters . 96 (11): 111101. arXiv : gr-qc/0511048 . Código Bibliográfico :2006PhRvL..96k1101C. doi :10.1103/PhysRevLett.96.111101. ISSN  0031-9007. PMID  16605808. S2CID  5954627.
  67. ^ Baker, John G.; Centrella, Joan ; Choi, Dae-Il; Koppitz, Michael; van Meter, James (2006). "Extracción de ondas gravitacionales de una configuración espiral de agujeros negros fusionados". Physical Review Letters . 96 (11): 111102. arXiv : gr-qc/0511103 . Código Bibliográfico :2006PhRvL..96k1102B. doi :10.1103/PhysRevLett.96.111102. ISSN  0031-9007. PMID  16605809. S2CID  23409406.
  68. ^ "La corteza de una estrella de neutrones es más fuerte que el acero". Space.com . 18 de mayo de 2009 . Consultado el 1 de julio de 2016 .
  69. ^ Merritt, D. ; et al. (mayo de 2004). "Consecuencias del retroceso de las ondas gravitacionales". The Astrophysical Journal Letters . 607 (1): L9–L12. arXiv : astro-ph/0402057 . Código Bibliográfico :2004ApJ...607L...9M. doi :10.1086/421551. S2CID  15404149.
  70. ^ Gualandris, Alessia; Merritt, David (10 de mayo de 2008). "Expulsión de agujeros negros supermasivos desde núcleos galácticos". The Astrophysical Journal . 678 (2): 780–97. arXiv : 0708.0771 . Código Bibliográfico :2008ApJ...678..780G. doi :10.1086/586877. ISSN  0004-637X. S2CID  14314439.
  71. ^ Merritt, D .; Schnittman, JD; Komossa, S. (2009). "Sistemas estelares hipercompactos alrededor de agujeros negros supermasivos en retroceso". The Astrophysical Journal . 699 (2): 1690–1710. arXiv : 0809.5046 . Código Bibliográfico :2009ApJ...699.1690M. doi :10.1088/0004-637X/699/2/1690. S2CID  17260029.
  72. ^ Komossa, S.; Zhou, H.; Lu, H. (mayo de 2008). "Un agujero negro supermasivo en retroceso en el cuásar SDSS J092712.65+294344.0?". The Astrophysical Journal . 678 (2): L81–L84. arXiv : 0804.4585 . Código Bibliográfico :2008ApJ...678L..81K. doi :10.1086/588656. S2CID  6860884.
  73. ^ MacLeod, Chelsea L.; Hogan, Craig J. (14 de febrero de 2008). "Precisión de la constante de Hubble derivada usando distancias absolutas binarias de agujeros negros e información estadística del corrimiento al rojo". Physical Review D . 77 (4): 043512. arXiv : 0712.0618 . Código Bibliográfico :2008PhRvD..77d3512M. doi :10.1103/PhysRevD.77.043512.
  74. ^ Para una comparación de la derivación geométrica y la derivación (no geométrica) del campo de espín 2 de la relatividad general, véase el recuadro 18.1 (y también 17.2.5) de Misner, CW ; Thorne, KS ; Wheeler, JA (1973). Gravitación . WH Freeman . ISBN 978-0-7167-0344-0.
  75. ^ Lightman, AP; Press, WH; Price, RH; Teukolsky, SA (1975). "Problema 12.16". Libro de problemas sobre relatividad y gravitación . Princeton University Press . ISBN 978-0-691-08162-5.
  76. ^ ab Mack, Katie (12 de junio de 2017). "Agujeros negros, colisiones cósmicas y ondulación del espacio-tiempo". Scientific American (blogs) .
  77. ^ Actualización sobre la ciencia de las ondas gravitacionales de la colaboración científica LIGO-Virgo (vídeo de la rueda de prensa), consultado el 27 de septiembre de 2017
  78. ^ Gough, Evan (11 de febrero de 2016). «Descubrimiento de ondas gravitacionales: una nueva ventana al universo». Universe Today . Consultado el 30 de marzo de 2021 .
  79. ^ Berry, Christopher (14 de mayo de 2015). "Escuchando el universo gravitacional: ¿qué no podemos ver?". Universidad de Birmingham . Universidad de Birmingham . Consultado el 29 de noviembre de 2015 .
  80. ^ Grishchuk, LP (1976). "Gravitones primordiales y la posibilidad de su observación". Sov. Phys. JETP Lett . 23 (6): 293–96. Código Bibliográfico :1976ZhPmR..23..326G.Números PACS: 04.30. + x, 04.90. + e
  81. ^ Bragisnky, VB; Rudenko, Valentin N. (1978). "Ondas gravitacionales y detección de radiación gravitacional: Generación de ondas gravitacionales en el laboratorio". Physics Letters . 46 (5): 165–200.
  82. ^ Baker, Robert ML; Woods, R. Clive; Li, Fangyu (2006). "Generación de ondas gravitacionales de alta frecuencia y detección de sincrorresonancia mediante resonador de cristal piezoeléctrico". Instituto Americano de Física . 813 . AIP: 1280–89. Código Bibliográfico :2006AIPC..813.1280B. doi :10.1063/1.2169312.
  83. ^ Wall, Mike. «Las ondas gravitacionales hacen volar un agujero negro supermasivo». Scientific American – Space.com . Consultado el 27 de marzo de 2017 .
  84. ^ Chiaberge, M.; Ely, JC; Meyer, ET; Georganopoulos, M.; Marinucci, A.; Bianchi, S.; Tremblay, GR; Hilbert, B.; Kotyla, JP (16 de noviembre de 2016). "El desconcertante caso del QSO 3C 186, muy ruidoso en radio: ¿un agujero negro que retrocede por ondas gravitacionales en una fuente de radio joven?". Astronomía y Astrofísica . 600 : A57. arXiv : 1611.05501 . Bibcode :2017A&A...600A..57C. doi :10.1051/0004-6361/201629522. S2CID  27351189.
  85. ^ ab Cowen, Ron (30 de enero de 2015). "El descubrimiento de las ondas gravitacionales está oficialmente muerto". nature . doi :10.1038/nature.2015.16830.
  86. ^ Weisberg, JM; Taylor, JH; et al. (La Colaboración Científica LIGO y la Colaboración Virgo) (2004). "Pulsar binario relativista B1913+16: Treinta años de observaciones y análisis". Pulsares binarios de radio . 328 : 25. arXiv : astro-ph/0407149 . Código Bibliográfico :2005ASPC..328...25W.
  87. ^ Huang, Y.; Weisberg, JM (2016). "Medidas relativistas a partir de la medición del tiempo del púlsar binario PSR B1913+16". Astrophysical Journal . 829 (1): 55. arXiv : 1606.02744 . Bibcode :2016ApJ...829...55W. doi : 10.3847/0004-637X/829/1/55 . S2CID  119283147.
  88. ^ "Premios Nobel y laureados". NobelPrize.org .
  89. ^ Damour, Thibault (2015). "1974: el descubrimiento del primer púlsar binario". Gravedad clásica y cuántica . 32 (12): 124009. arXiv : 1411.3930 . Bibcode :2015CQGra..32l4009D. doi :10.1088/0264-9381/32/12/124009. S2CID  118307286.
  90. ^ Agujeros negros en colisión
  91. ^ Pulsares binarios y de milisegundos Archivado el 1 de marzo de 2012 en Wayback Machine
  92. ^ "Ruido y sensibilidad". gwoptics: Onda gravitacional E-book . Universidad de Birmingham . Consultado el 10 de diciembre de 2015 .
  93. ^ Thorne, Kip S. (1 de julio de 1995). "Ondas gravitacionales". Astrofísica nuclear y de partículas y cosmología en el próximo milenio : 160. arXiv : gr-qc/9506086 . Código Bibliográfico :1995pnac.conf..160T.
  94. ^ Blair DG, ed. (1991). La detección de ondas gravitacionales . Cambridge University Press.
  95. ^ Para una revisión de los primeros experimentos con barras de Weber, véase Levine, J. (abril de 2004). "Early Gravity-Wave Detection Experiments, 1960–1975". Física en perspectiva . 6 (1): 42–75. Bibcode :2004PhP.....6...42L. doi :10.1007/s00016-003-0179-6. S2CID  76657516.
  96. ^ De Waard, A.; Gottardi, L.; Frossati, G. (2006). "MiniGRAIL, el primer detector de ondas gravitacionales esférico". Desarrollos recientes en física gravitacional : 415. Código Bibliográfico :2006rdgp.conf..415D.
  97. ^ de Waard, Arlette; Luciano Gottardi; Giorgio Frossati (julio de 2000). Detectores de ondas gravitacionales esféricas: enfriamiento y factor de calidad de una pequeña esfera de CuAl6% . Reunión de Marcel Grossmann sobre relatividad general. Roma: World Scientific Publishing Co. Pte. Ltd. (publicado en diciembre de 2002). pp. 1899–1901. Código Bibliográfico :2002nmgm.meet.1899D. doi :10.1142/9789812777386_0420. ISBN: 978-981-277-738-6.
  98. ^ Cruise, Mike. «Research Interests» (Intereses de investigación). Astrophysics & Space Research Group (Grupo de investigación espacial y astrofísica ). Universidad de Birmingham . Archivado desde el original el 21 de junio de 2017. Consultado el 29 de noviembre de 2015 .
  99. ^ Ondas gravitacionales relictas de alta frecuencia Archivado el 16 de febrero de 2016 en Wayback Machine
  100. ^ La idea de utilizar interferometría láser para la detección de ondas gravitacionales fue mencionada por primera vez por Gerstenstein y Pustovoit en 1963 Sov. Phys.–JETP 16 433. Weber la mencionó en un cuaderno de laboratorio inédito. Rainer Weiss fue el primero en describir en detalle una solución práctica con un análisis de las limitaciones realistas de la técnica en R. Weiss (1972). "Electromagetically Coupled Broadband Gravitational Antenna". Quarterly Progress Report, Research Laboratory of Electronics, MIT 105: 54.
  101. ^ Colaboración científica LIGO; Colaboración Virgo (2010). "Predicciones de las tasas de coalescencias binarias compactas observables mediante detectores de ondas gravitacionales terrestres". Gravedad clásica y cuántica . 27 (17): 17300. arXiv : 1003.2480 . Código Bibliográfico :2010CQGra..27q3001A. doi :10.1088/0264-9381/27/17/173001. S2CID  15200690.
  102. ^ "Einstein@Casa".
  103. ^ Amaro-Seoane, Pau (2017). "Antena espacial de interferómetro láser". arXiv : 1702.00786 [astro-ph.IM].
  104. ^ ab "Enfoque en el conjunto de datos de 15 años de NANOGrav y el fondo de ondas gravitacionales". The Astrophysical Journal Letters . 29 de junio de 2023.
  105. ^ "Después de 15 años, la sincronización del púlsar proporciona evidencia de un fondo de ondas gravitacionales cósmicas". 2022.
  106. ^ Hellings, RW; Downs, GS (1983). "Límites superiores del fondo de radiación gravitacional isotrópico a partir del análisis de la sincronización de los púlsares". The Astrophysical Journal . 265 : L39. Bibcode :1983ApJ...265L..39H. doi : 10.1086/183954 . ISSN  0004-637X.
  107. ^ Arzoumanian, Z.; et al. (Colaboración NANOGrav) (2018). "El conjunto de datos de 11 años de NANOGrav: restricciones de tiempo de pulsar en el fondo de ondas gravitacionales estocásticas". The Astrophysical Journal . 859 (1): 47. arXiv : 1801.02617 . Bibcode :2018ApJ...859...47A. doi : 10.3847/1538-4357/aabd3b . ISSN  0004-637X. S2CID  89615050.
  108. ^ Hobbs, G; et al. (2010). "El proyecto International Pulsar Timing Array: uso de púlsares como detector de ondas gravitacionales". Gravedad clásica y cuántica . 27 (8): 084013. arXiv : 0911.5206 . Bibcode :2010CQGra..27h4013H. doi :10.1088/0264-9381/27/8/084013. ISSN  0264-9381. S2CID  56073764.
  109. ^ Agazie, Gabriella; Anumarlapudi, Akash; Archibald, Anne M.; Arzoumanian, Zaven; Baker, Paul T.; Bécsy, Bence; Blecha, Laura; Brazier, Adam; Brook, Paul R.; Burke-Spolaor, Sarah; Burnette, Rand; Case, Robin; Charisi, Maria; Chatterjee, Shami; Chatziioannou, Katerina (1 de julio de 2023). "El conjunto de datos de 15 años de NANOGrav: evidencia de un fondo de ondas gravitacionales". The Astrophysical Journal Letters . 951 (1): L8. arXiv : 2306.16213 . Código Bibliográfico :2023ApJ...951L...8A. doi : 10.3847/2041-8213/acdac6 . Revista de Ciencias  Sociales y Humanidades (Revista de Ciencias Sociales y Humanidades).
  110. ^ Kramer, Sarah (11 de febrero de 2016). «Esta colisión fue 50 veces más poderosa que todas las estrellas del universo juntas». Business Insider . Consultado el 6 de septiembre de 2020 .
  111. ^ Heathcote, William (2018). Física del PAI, años 4 y 5: un enfoque basado en conceptos . Great Clarendon Street , Oxford : Oxford University Press. pág. 56. ISBN 978-0-19-839796-0.
  112. ^ Abbott BP, et al. ( Colaboración científica LIGO y Colaboración Virgo ) (16 de octubre de 2017). "GW170817: Observación de ondas gravitacionales desde una espiral de estrellas de neutrones binarias". Physical Review Letters . 119 (16): 161101. arXiv : 1710.05832 . Código Bibliográfico :2017PhRvL.119p1101A. doi :10.1103/PhysRevLett.119.161101. PMID  29099225. S2CID  217163611.
  113. ^ "Nota de prensa GW170817". Caltech . Consultado el 17 de octubre de 2017 .
  114. ^ Halpern, L.; Laurent, B. (1964-08-01). "Sobre la radiación gravitacional de sistemas microscópicos". Il Nuovo Cimento . 33 (3): 728–51. Bibcode :1964NCim...33..728H. doi :10.1007/BF02749891. ISSN  1827-6121. S2CID  121980464.
  115. ^ Müller, K. Alex (1996). "Sobre la simetría de onda "s" y "d" en superconductores de cuprato de alta temperatura". En Klamut, Jan; Veal, Boyd W.; Dabrowski, Bogdan M.; Klamut, Piotr W. (eds.). Desarrollos recientes en superconductividad de alta temperatura . Apuntes de clase en física. Vol. 475. Berlín, Heidelberg: Springer. p. 151. Bibcode :1996LNP...475..151M. doi :10.1007/BFb0102023. ISBN 978-0-9780 ... 978-3-540-70695-3.
  116. ^ Modanese, Giovanni; A. Robertson, Glen, eds. (2012). Interacciones entre gravedad y superconductores: teoría y experimentación. Bentham Science Publishers. doi :10.2174/97816080539951120101. ISBN 978-1-60805-400-8.
  117. ^ ME Gerstenstein; VI Pustovoit (1962). "Sobre la detección de ondas gravitacionales de baja frecuencia". ZhETF (en ruso). 16 (8): 605–07. Código Bibliográfico :1963JETP...16..433G.

Lectura adicional

Bibliografía

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