Interpretación de Bohm
Si una rendija posee un detector, entonces la función de onda colapsa debido a la detección.
Así, en cada momento no solo tenemos una función de onda sino que también existe una configuración bien definida del universo entero.
En la mecánica clásica las partículas son aceleradas directamente por fuerzas existentes en el espacio físico tridimensional.
En lo que sigue, veremos como se establece todo esto para el caso de una partícula moviéndose en
Extensiones a esta teoría incluyen el espín y espacios de configuración más complicados.
La idea clave es que ello sería cierto si las posiciones de las partículas satisfacen la distribución estadística dada por
Hay desde luego, condiciones iniciales anómalas que darían lugar a violaciones de la segunda ley.
Si además, el Hamiltoniano no contiene un término de interacción entre los subsistemas (I) y (II) entonces
Para incorporar el espín, la función de onda con valor escalar- complejo, es ahora un vector-complejo.
Esto introduce una inestabilidad, un bucle de retroalimentación que empuja a las variables ocultas fuera del mundo subcuántico muerto.
La relación entre la no localidad y una foliación preferida puede ser mejor entendida como sigue.
Si esperamos que estén alineadas en sentido opuesto, los resultados serán todos -1.
Se requiere una instalación especial para que la función de onda condicional obedezca a una evolución cuántica.
Tales argumentos están generalmente basados en un análisis inapropiado de los operadores como observables.
Como tal, solo tiene una expresión definida una vez que el aparato experimental ha sido elegido.
De acuerdo con la ecuación guía, esto significa que el electrón está en reposo en ese estado.
Los observadores tienen un conocimiento limitado sobre cuál es esta trayectoria (por tanto de la posición y el momento).
Todo lo que uno puede saber en un momento dado sobre una partícula está descrito por la función de onda.
(Claro que esas mediciones perturban, cada vez al sistema, según la relación de incertidumbre).
Los resultados fueron interpretados por ellos como indicativos de que la mecánica cuántica es una teoría incompleta.
La orientación de los aparatos medidores podían cambiarse mientras las partículas estaban en vuelo, demostrando la "no localidad" aparente del efecto.
(Animaciones en Quick-time de esto para la reacción química H+H2 pueden encontrarse en la web del grupo Wyatt en UT Austin.)
En general los nodos formados debido a efectos de interferencia conducen al caso donde
Estos métodos, como sí ocurre en la formulación Hamilton-Jacobi de Bohm, no son aplicables a situaciones donde deba tenerse en cuenta una dinámica completa que incluya al espín.
Por esta razón Everett algunas veces se refería a su aproximación como "teoría pura de ondas".
[19] H. Dieter Zeh comenta sobre esas ramas vacías: David Deutsch ha expresado el mismo punto más acervamente:[19]
También en 1932, John von Neumann publicó un artículo,[25] clamando haber probado que todas las teorías de variables ocultas eran imposibles.
Son matemáticamente equivalentes siempre que la formulación Hamilton-Jacobi sea aplicable, p.ej., en partículas sin espín.
Esta teoría puede dar cuenta completamente de todas las mecánicas cuánticas no relativistas.
Paradójicamente, ello no impide que la propia formulación sea también compatible con alguna Interpretación Fenomenológica Causal donde no se le atribuya una ontología a las posiciones de las partículas ni a la función de onda universal.
