Un campo magnético (a veces llamado campo B [1] ) es un campo físico que describe la influencia magnética sobre cargas eléctricas en movimiento , corrientes eléctricas , [2] : ch1 [3] y materiales magnéticos. Una carga en movimiento en un campo magnético experimenta una fuerza perpendicular a su propia velocidad y al campo magnético. [2] : capítulo 13 [4] : 278 El campo magnético de un imán permanente atrae materiales ferromagnéticos como el hierro y atrae o repele otros imanes. Además, un campo magnético no uniforme ejerce fuerzas minúsculas sobre materiales "no magnéticos" mediante otros tres efectos magnéticos: paramagnetismo , diamagnetismo y antiferromagnetismo , aunque estas fuerzas suelen ser tan pequeñas que sólo pueden detectarse con equipos de laboratorio. Los campos magnéticos rodean materiales magnetizados, corrientes eléctricas y campos eléctricos que varían en el tiempo. Dado que tanto la fuerza como la dirección de un campo magnético pueden variar con la ubicación, se describe matemáticamente mediante una función que asigna un vector a cada punto del espacio, llamada campo vectorial (más precisamente, campo pseudovectorial ).
En electromagnetismo , el término campo magnético se utiliza para dos campos vectoriales distintos pero estrechamente relacionados, denotados por los símbolos B y H. En el Sistema Internacional de Unidades , la unidad de B , densidad de flujo magnético , es el tesla (en unidades básicas del SI: kilogramo por segundo 2 por amperio), [5] : 21 que equivale a newton por metro por amperio. La unidad de H , intensidad del campo magnético, es amperio por metro (A/m). [5] : 22 B y H se diferencian en cómo toman en cuenta el medio y/o la magnetización. En el vacío , los dos campos están relacionados a través de la permeabilidad al vacío ; En un material magnetizado, las cantidades a cada lado de esta ecuación difieren según el campo de magnetización del material.
Los campos magnéticos se producen mediante cargas eléctricas en movimiento y los momentos magnéticos intrínsecos de partículas elementales asociados con una propiedad cuántica fundamental, su espín . [6] [2] : ch1 Los campos magnéticos y los campos eléctricos están interrelacionados y ambos son componentes de la fuerza electromagnética , una de las cuatro fuerzas fundamentales de la naturaleza.
Los campos magnéticos se utilizan en toda la tecnología moderna, particularmente en ingeniería eléctrica y electromecánica . Los campos magnéticos giratorios se utilizan tanto en motores como en generadores eléctricos . La interacción de campos magnéticos en dispositivos eléctricos como transformadores se conceptualiza e investiga como circuitos magnéticos . Las fuerzas magnéticas dan información sobre los portadores de carga en un material a través del efecto Hall . La Tierra produce su propio campo magnético , que protege la capa de ozono de la Tierra del viento solar y es importante en la navegación con brújula .
La fuerza sobre una carga eléctrica depende de su ubicación, velocidad y dirección; Se utilizan dos campos vectoriales para describir esta fuerza. [2] : ch1 El primero es el campo eléctrico , que describe la fuerza que actúa sobre una carga estacionaria y da la componente de la fuerza que es independiente del movimiento. El campo magnético, por el contrario, describe la componente de la fuerza que es proporcional tanto a la velocidad como a la dirección de las partículas cargadas. [2] : cap.13 El campo está definido por la ley de fuerzas de Lorentz y es, en cada instante, perpendicular tanto al movimiento de la carga como a la fuerza que experimenta.
Hay dos campos vectoriales diferentes, pero estrechamente relacionados, que a veces se denominan "campo magnético" escrito B y H. [nota 1] Si bien tanto los mejores nombres para estos campos como la interpretación exacta de lo que estos campos representan han sido objeto de un largo debate, existe un amplio acuerdo sobre cómo funciona la física subyacente. [7] Históricamente, el término "campo magnético" estaba reservado para H mientras se usaban otros términos para B , pero muchos libros de texto recientes usan el término "campo magnético" para describir B así como o en lugar de H. [nota 2] Hay muchos nombres alternativos para ambos (ver recuadros).
El vector B del campo magnético en cualquier punto se puede definir como el vector que, cuando se usa en la ley de fuerza de Lorentz , predice correctamente la fuerza sobre una partícula cargada en ese punto: [10] [11] : 204
Aquí F es la fuerza sobre la partícula, q es la carga eléctrica de la partícula , v es la velocidad de la partícula y × denota el producto vectorial . La dirección de la fuerza sobre la carga se puede determinar mediante una regla mnemotécnica conocida como regla de la mano derecha (consulte la figura). [nota 3] Usando la mano derecha, apuntando el pulgar en la dirección de la corriente y los dedos en la dirección del campo magnético, la fuerza resultante sobre la carga apunta hacia afuera desde la palma. La fuerza sobre una partícula cargada negativamente es en dirección opuesta. Si tanto la velocidad como la carga se invierten, entonces la dirección de la fuerza sigue siendo la misma. Por esta razón, una medición del campo magnético (por sí sola) no puede distinguir si hay una carga positiva que se mueve hacia la derecha o una carga negativa que se mueve hacia la izquierda. (Ambos casos producen la misma corriente). Por otro lado, un campo magnético combinado con un campo eléctrico puede distinguir entre estos, consulte el efecto Hall a continuación.
El primer término de la ecuación de Lorentz proviene de la teoría de la electrostática y dice que una partícula de carga q en un campo eléctrico E experimenta una fuerza eléctrica:
El segundo término es la fuerza magnética: [11]
Usando la definición del producto cruz, la fuerza magnética también se puede escribir como una ecuación escalar : [10] : 357 donde F magnético , v y B son la magnitud escalar de sus respectivos vectores, y θ es el ángulo entre la velocidad de la partícula y el campo magnético. El vector B se define como el campo vectorial necesario para que la ley de fuerza de Lorentz describa correctamente el movimiento de una partícula cargada. En otras palabras, [10] : 173–4
[E]l comando, "Mida la dirección y magnitud del vector B en tal o cual lugar", requiere las siguientes operaciones: Tome una partícula de carga conocida q . Mida la fuerza sobre q en reposo para determinar E. Luego mida la fuerza sobre la partícula cuando su velocidad es v ; repita con v en alguna otra dirección. Ahora encuentre un B que haga que la ley de fuerza de Lorentz se ajuste a todos estos resultados: es decir, el campo magnético en el lugar en cuestión.
El campo B también puede definirse por el par sobre un dipolo magnético, m . [12] : 174
La unidad SI de B es tesla (símbolo: T). [nota 4] La unidad gaussiana-cgs de B es el gauss (símbolo: G). (La conversión es 1 T ≘ 10000 G. [13] [14] ) Una nanotesla corresponde a 1 gamma (símbolo: γ). [14]
El campo magnético H se define: [11] : 269 [12] : 192 [2] : ch36
donde es la permeabilidad al vacío y M es el vector de magnetización . En el vacío, B y H son proporcionales entre sí. Dentro de un material son diferentes (ver H y B dentro y fuera de los materiales magnéticos). La unidad SI del campo H es el amperio por metro (A/m), [15] y la unidad CGS es el oersted (Oe). [13] [10] : 286
Un instrumento utilizado para medir el campo magnético local se conoce como magnetómetro . Las clases importantes de magnetómetros incluyen el uso de magnetómetros de inducción (o magnetómetros de bobina de búsqueda) que miden solo campos magnéticos variables, magnetómetros de bobina giratoria , magnetómetros de efecto Hall , magnetómetros de RMN , magnetómetros SQUID y magnetómetros de flujo . Los campos magnéticos de objetos astronómicos distantes se miden a través de sus efectos sobre partículas cargadas locales. Por ejemplo, los electrones que giran en espiral alrededor de una línea de campo producen radiación sincrotrón que es detectable en ondas de radio . La mayor precisión para la medición de un campo magnético la obtuvo Gravity Probe B en5 a las (5 × 10−18T ) . [dieciséis]
El campo se puede visualizar mediante un conjunto de líneas de campo magnético que siguen la dirección del campo en cada punto. Las líneas se pueden construir midiendo la fuerza y la dirección del campo magnético en una gran cantidad de puntos (o en cada punto del espacio). Luego, marque cada ubicación con una flecha (llamada vector ) que apunta en la dirección del campo magnético local con su magnitud proporcional a la fuerza del campo magnético. Al conectar estas flechas se forma un conjunto de líneas de campo magnético. La dirección del campo magnético en cualquier punto es paralela a la dirección de las líneas de campo cercanas, y la densidad local de las líneas de campo puede hacerse proporcional a su intensidad. Las líneas de campo magnético son como líneas de corriente en el flujo de fluidos , en el sentido de que representan una distribución continua y una resolución diferente mostraría más o menos líneas.
Una ventaja de utilizar líneas de campo magnético como representación es que muchas leyes del magnetismo (y del electromagnetismo) se pueden enunciar de forma completa y concisa utilizando conceptos simples como el "número" de líneas de campo que atraviesan una superficie. Estos conceptos se pueden "traducir" rápidamente a su forma matemática. Por ejemplo, el número de líneas de campo que pasan por una superficie determinada es la integral de superficie del campo magnético. [10] : 237
Varios fenómenos "muestran" líneas de campo magnético como si las líneas de campo fueran fenómenos físicos. Por ejemplo, las limaduras de hierro colocadas en un campo magnético forman líneas que corresponden a "líneas de campo". [nota 5] Las "líneas" del campo magnético también se muestran visualmente en las auroras polares , en las que las interacciones dipolo de las partículas de plasma crean rayas de luz visibles que se alinean con la dirección local del campo magnético de la Tierra.
Las líneas de campo se pueden utilizar como herramienta cualitativa para visualizar fuerzas magnéticas. En sustancias ferromagnéticas como el hierro y los plasmas, las fuerzas magnéticas se pueden entender imaginando que las líneas de campo ejercen una tensión (como una banda elástica) a lo largo de su longitud y una presión perpendicular a su longitud sobre las líneas de campo vecinas. Los polos "diferentes" de los imanes se atraen porque están unidos por muchas líneas de campo; Los polos "similares" se repelen porque sus líneas de campo no se encuentran, sino que corren paralelas, empujándose entre sí.
Los imanes permanentes son objetos que producen sus propios campos magnéticos persistentes. Están hechos de materiales ferromagnéticos , como hierro y níquel , que han sido magnetizados, y tienen tanto un polo norte como un polo sur.
El campo magnético de los imanes permanentes puede resultar bastante complicado, especialmente cerca del imán. El campo magnético de un pequeño imán recto [nota 6] es proporcional a la fuerza del imán (llamado momento dipolar magnético m ). Las ecuaciones no son triviales y dependen de la distancia al imán y de la orientación del imán. Para imanes simples, m apunta en la dirección de una línea trazada desde el polo sur al norte del imán. Voltear una barra magnética equivale a girar su m 180 grados.
El campo magnético de imanes más grandes se puede obtener modelándolos como una colección de una gran cantidad de imanes pequeños llamados dipolos, cada uno de los cuales tiene su propia m . El campo magnético producido por el imán es entonces el campo magnético neto de estos dipolos; cualquier fuerza neta sobre el imán es el resultado de sumar las fuerzas sobre los dipolos individuales.
Hay dos modelos simplificados para la naturaleza de estos dipolos: el modelo de polo magnético y el modelo de bucle amperiano. Estos dos modelos producen dos campos magnéticos diferentes , H y B. Sin embargo, fuera de un material, los dos son idénticos (como una constante multiplicativa), de modo que en muchos casos la distinción puede ignorarse. Esto es particularmente cierto para los campos magnéticos, como los debidos a corrientes eléctricas, que no son generados por materiales magnéticos.
Un modelo realista de magnetismo es más complicado que cualquiera de estos modelos; Ninguno de los modelos explica completamente por qué los materiales son magnéticos. El modelo monopolo no tiene apoyo experimental. El modelo de bucle amperiano explica parte, pero no todo, del momento magnético de un material. El modelo predice que el movimiento de los electrones dentro de un átomo está conectado al momento dipolar magnético orbital de esos electrones , y estos momentos orbitales contribuyen al magnetismo observado a nivel macroscópico. Sin embargo, el movimiento de los electrones no es clásico y el momento magnético de espín de los electrones (que no se explica por ninguno de los modelos) también es una contribución significativa al momento total de los imanes.
Históricamente, los primeros libros de texto de física modelaban la fuerza y los pares entre dos imanes debido a que los polos magnéticos se repelían o atraían entre sí de la misma manera que la fuerza de Coulomb entre cargas eléctricas. A nivel microscópico, este modelo contradice la evidencia experimental y el modelo polar del magnetismo ya no es la forma típica de presentar el concepto. [11] : 258 Sin embargo, todavía se utiliza a veces como modelo macroscópico para el ferromagnetismo debido a su simplicidad matemática. [17]
En este modelo, un campo magnético H es producido por cargas magnéticas ficticias que se extienden sobre la superficie de cada polo. De hecho, estas cargas magnéticas están relacionadas con el campo de magnetización M . El campo H , por lo tanto, es análogo al campo eléctrico E , que comienza con una carga eléctrica positiva y termina con una carga eléctrica negativa. Por lo tanto, cerca del polo norte, todas las líneas del campo H apuntan en dirección opuesta al polo norte (ya sea dentro o fuera del imán), mientras que cerca del polo sur todas las líneas del campo H apuntan hacia el polo sur (ya sea dentro o fuera del imán). Además, el polo norte siente una fuerza en la dirección del campo H, mientras que la fuerza en el polo sur es opuesta al campo H.
En el modelo de polo magnético, el dipolo magnético elemental m está formado por dos polos magnéticos opuestos de fuerza polar q m separados por un pequeño vector distancia d , tal que m = q m d . El modelo de polo magnético predice correctamente el campo H tanto dentro como fuera de los materiales magnéticos, en particular el hecho de que H es opuesto al campo de magnetización M dentro de un imán permanente.
Dado que se basa en la idea ficticia de una densidad de carga magnética , el modelo polar tiene limitaciones. Los polos magnéticos no pueden existir separados unos de otros como pueden hacerlo las cargas eléctricas, sino que siempre vienen en pares norte-sur. Si un objeto magnetizado se divide por la mitad, aparece un nuevo polo en la superficie de cada pieza, por lo que cada una tiene un par de polos complementarios. El modelo del polo magnético no tiene en cuenta el magnetismo producido por las corrientes eléctricas, ni la conexión inherente entre el momento angular y el magnetismo.
El modelo de polos suele tratar la carga magnética como una abstracción matemática, más que como una propiedad física de las partículas. Sin embargo, un monopolo magnético es una partícula (o clase de partículas) hipotética que físicamente tiene un solo polo magnético (ya sea un polo norte o un polo sur). En otras palabras, poseería una "carga magnética" análoga a una carga eléctrica. Las líneas de campo magnético comenzarían o terminarían en monopolos magnéticos, por lo que, si existieran, darían excepciones a la regla de que las líneas de campo magnético no comienzan ni terminan. Algunas teorías (como las Grandes Teorías Unificadas ) han predicho la existencia de monopolos magnéticos, pero hasta ahora no se ha observado ninguno.
En el modelo desarrollado por Ampere , el dipolo magnético elemental que forma todos los imanes es un bucle amperiano suficientemente pequeño con corriente I y área del bucle A. El momento dipolar de este bucle es m = IA .
Estos dipolos magnéticos producen un campo magnético B.
En la figura se muestra el campo magnético de un dipolo magnético. Desde fuera, el dipolo magnético ideal es idéntico al de un dipolo eléctrico ideal de la misma intensidad. A diferencia del dipolo eléctrico, un dipolo magnético se modela adecuadamente como un bucle de corriente que tiene una corriente I y un área a . Un bucle de corriente de este tipo tiene un momento magnético en el que la dirección de m es perpendicular al área del bucle y depende de la dirección de la corriente utilizando la regla de la mano derecha. Un dipolo magnético ideal se modela como un dipolo magnético real cuyo área a se ha reducido a cero y su corriente I ha aumentado hasta el infinito, de modo que el producto m = Ia es finito. Este modelo aclara la conexión entre el momento angular y el momento magnético, que es la base del efecto Einstein-de Haas de rotación por magnetización y su inverso, el efecto Barnett o magnetización por rotación . [18] Al girar el bucle más rápido (en la misma dirección) aumenta la corriente y, por tanto, el momento magnético, por ejemplo.
Especificar la fuerza entre dos imanes pequeños es bastante complicado porque depende de la fuerza y orientación de ambos imanes y de su distancia y dirección entre sí. La fuerza es particularmente sensible a las rotaciones de los imanes debido al par magnético. La fuerza sobre cada imán depende de su momento magnético y del campo magnético [nota 7] del otro.
Para comprender la fuerza entre imanes, es útil examinar el modelo de polo magnético presentado anteriormente. En este modelo, el campo H de un imán empuja y tira de ambos polos de un segundo imán. Si este campo H es el mismo en ambos polos del segundo imán, entonces no hay fuerza neta sobre ese imán ya que la fuerza es opuesta en los polos opuestos. Sin embargo, si el campo magnético del primer imán no es uniforme (como el H cerca de uno de sus polos), cada polo del segundo imán ve un campo diferente y está sujeto a una fuerza diferente. Esta diferencia en las dos fuerzas mueve el imán en la dirección del campo magnético creciente y también puede causar un par neto.
Este es un ejemplo específico de una regla general según la cual los imanes son atraídos (o rechazados según la orientación del imán) hacia regiones de mayor campo magnético. Cualquier campo magnético no uniforme, ya sea causado por imanes permanentes o corrientes eléctricas, ejerce de esta manera una fuerza sobre un pequeño imán.
Los detalles del modelo de bucle amperiano son diferentes y más complicados, pero arrojan el mismo resultado: que los dipolos magnéticos son atraídos/repelidos hacia regiones de mayor campo magnético. Matemáticamente, la fuerza sobre un pequeño imán que tiene un momento magnético m debido a un campo magnético B es: [19] : Ec. 11.42
donde el gradiente ∇ es el cambio de la cantidad m · B por unidad de distancia y la dirección es la de máximo aumento de m · B. El producto escalar m · B = mB cos( θ ) , donde my B representan la magnitud de los vectores my B y θ es el ángulo entre ellos. Si m está en la misma dirección que B, entonces el producto escalar es positivo y el gradiente apunta "cuesta arriba" tirando del imán hacia regiones de mayor campo B (más estrictamente m · B más grande ). Esta ecuación sólo es válida estrictamente para imanes de tamaño cero, pero suele ser una buena aproximación para imanes no demasiado grandes. La fuerza magnética sobre imanes más grandes se determina dividiéndolos en regiones más pequeñas, cada una con su propia m, y luego sumando las fuerzas en cada una de estas regiones muy pequeñas .
Si se acercan dos polos iguales de dos imanes separados y se permite que uno de los imanes gire, rápidamente gira para alinearse con el primero. En este ejemplo, el campo magnético del imán estacionario crea un par magnético en el imán que puede girar libremente. Este par magnético τ tiende a alinear los polos de un imán con las líneas del campo magnético. Por lo tanto, una brújula gira para alinearse con el campo magnético de la Tierra.
En términos del modelo de polos, dos cargas magnéticas iguales y opuestas que experimentan el mismo H también experimentan fuerzas iguales y opuestas. Dado que estas fuerzas iguales y opuestas están en diferentes ubicaciones, esto produce un par proporcional a la distancia (perpendicular a la fuerza) entre ellas. Con la definición de m como la fuerza del polo multiplicada por la distancia entre los polos, esto lleva a τ = μ 0 m H sen θ , donde μ 0 es una constante llamada permeabilidad al vacío , midiendo4π × 10 −7 V · s /( A · m ) y θ es el ángulo entre H y m .
Matemáticamente, el par τ sobre un imán pequeño es proporcional tanto al campo magnético aplicado como al momento magnético m del imán:
donde × representa el producto vectorial vectorial . Esta ecuación incluye toda la información cualitativa incluida anteriormente. No hay torsión sobre un imán si m está en la misma dirección que el campo magnético, ya que el producto vectorial es cero para dos vectores que están en la misma dirección. Además, todas las demás orientaciones sienten un par que las gira hacia la dirección del campo magnético.
Las corrientes de cargas eléctricas generan un campo magnético y sienten una fuerza debido a los campos B magnéticos.
Todas las partículas cargadas en movimiento producen campos magnéticos. Las cargas puntuales en movimiento , como los electrones , producen campos magnéticos complicados pero bien conocidos que dependen de la carga, la velocidad y la aceleración de las partículas. [20]
Las líneas de campo magnético se forman en círculos concéntricos alrededor de un conductor cilíndrico que transporta corriente, como un trozo de cable. La dirección de dicho campo magnético se puede determinar utilizando la " regla de agarre con la mano derecha " (ver figura a la derecha). La fuerza del campo magnético disminuye con la distancia al cable. (Para un cable de longitud infinita, la resistencia es inversamente proporcional a la distancia).
Doblar un cable que transporta corriente en un bucle concentra el campo magnético dentro del bucle mientras lo debilita en el exterior. Doblar un cable en múltiples bucles estrechamente espaciados para formar una bobina o " solenoide " mejora este efecto. Un dispositivo así formado alrededor de un núcleo de hierro puede actuar como un electroimán , generando un campo magnético fuerte y bien controlado. Un electroimán cilíndrico infinitamente largo tiene un campo magnético uniforme en su interior y ningún campo magnético en su exterior. Un electroimán de longitud finita produce un campo magnético similar al producido por un imán permanente uniforme, con su fuerza y polaridad determinadas por la corriente que fluye a través de la bobina.
El campo magnético generado por una corriente constante I (un flujo constante de cargas eléctricas, en el que la carga no se acumula ni se agota en ningún punto) [nota 8] se describe mediante la ley de Biot-Savart : [21] : 224 donde la integral sumas sobre la longitud del cable donde el vector d ℓ es el elemento de línea vectorial con dirección en el mismo sentido que la corriente I , μ 0 es la constante magnética , r es la distancia entre la ubicación de d ℓ y la ubicación donde está el campo magnético calculado, y r̂ es un vector unitario en la dirección de r . Por ejemplo, en el caso de un cable recto y suficientemente largo, esto se convierte en: donde r = | r | . La dirección es tangente a un círculo perpendicular al alambre según la regla de la mano derecha. [21] : 225
Una forma un poco más general [22] [nota 9] de relacionar la corriente con el campo B es mediante la ley de Ampère : donde la integral de línea está sobre cualquier bucle arbitrario y es la corriente encerrada por ese bucle. La ley de Ampère siempre es válida para corrientes estacionarias y puede usarse para calcular el campo B para ciertas situaciones altamente simétricas, como un cable infinito o un solenoide infinito.
En una forma modificada que tiene en cuenta los campos eléctricos que varían en el tiempo, la ley de Ampère es una de las cuatro ecuaciones de Maxwell que describen la electricidad y el magnetismo.
Una partícula cargada que se mueve en un campo B experimenta una fuerza lateral que es proporcional a la fuerza del campo magnético, la componente de la velocidad que es perpendicular al campo magnético y la carga de la partícula. Esta fuerza se conoce como fuerza de Lorentz y viene dada por donde F es la fuerza , q es la carga eléctrica de la partícula, v es la velocidad instantánea de la partícula y B es el campo magnético (en teslas ).
La fuerza de Lorentz es siempre perpendicular tanto a la velocidad de la partícula como al campo magnético que la creó. Cuando una partícula cargada se mueve en un campo magnético estático, traza una trayectoria helicoidal en la que el eje de la hélice es paralelo al campo magnético y en el que la velocidad de la partícula permanece constante. Como la fuerza magnética es siempre perpendicular al movimiento, el campo magnético no puede realizar ningún trabajo sobre una carga aislada. [23] [24] Sólo puede realizar trabajo indirectamente, a través del campo eléctrico generado por un campo magnético cambiante. A menudo se afirma que la fuerza magnética puede realizar trabajo a un dipolo magnético no elemental , o a partículas cargadas cuyo movimiento está limitado por otras fuerzas, pero esto es incorrecto [25] porque el trabajo en esos casos lo realizan las fuerzas eléctricas. de las cargas desviadas por el campo magnético.
La fuerza sobre un cable que transporta corriente es similar a la de una carga en movimiento, como se esperaba, ya que un cable que transporta corriente es un conjunto de cargas en movimiento. Un cable por el que circula corriente siente una fuerza en presencia de un campo magnético. La fuerza de Lorentz sobre una corriente macroscópica suele denominarse fuerza de Laplace . Considere un conductor de longitud ℓ , sección transversal A y carga q debido a la corriente eléctrica i . Si este conductor se coloca en un campo magnético de magnitud B que forma un ángulo θ con la velocidad de las cargas en el conductor, la fuerza ejercida sobre una sola carga q es así, para N cargas donde la fuerza ejercida sobre el conductor es donde i = nqvA .
Las fórmulas derivadas para el campo magnético anteriores son correctas cuando se trata de toda la corriente. Sin embargo, un material magnético colocado dentro de un campo magnético genera su propia corriente ligada , cuyo cálculo puede ser un desafío. (Esta corriente ligada se debe a la suma de bucles de corriente de tamaño atómico y el giro de las partículas subatómicas, como los electrones, que componen el material). El campo H , como se define anteriormente, ayuda a factorizar esta corriente ligada; pero para ver cómo es útil introducir primero el concepto de magnetización .
El campo vectorial de magnetización M representa la fuerza con la que se magnetiza una región de material. Se define como el momento dipolar magnético neto por unidad de volumen de esa región. La magnetización de un imán uniforme es, por tanto, una constante del material, igual al momento magnético m del imán dividido por su volumen. Dado que la unidad SI de momento magnético es A⋅m 2 , la unidad SI de magnetización M es amperio por metro, idéntica a la del campo H.
El campo de magnetización M de una región apunta en la dirección del momento dipolar magnético promedio en esa región. Por lo tanto, las líneas del campo de magnetización comienzan cerca del polo sur magnético y terminan cerca del polo norte magnético. (La magnetización no existe fuera del imán).
En el modelo de bucle amperiano, la magnetización se debe a la combinación de muchos bucles amperianos diminutos para formar una corriente resultante llamada corriente ligada . Esta corriente ligada, entonces, es la fuente del campo magnético B debido al imán. Dada la definición de dipolo magnético, el campo de magnetización sigue una ley similar a la de la ley de Ampere: [26] donde la integral es una integral de línea sobre cualquier bucle cerrado y I b es la corriente ligada encerrada por ese bucle cerrado.
En el modelo de polo magnético, la magnetización comienza y termina en los polos magnéticos. Por lo tanto, si una región determinada tiene una "fuerza de polo magnético" neta positiva (correspondiente a un polo norte), entonces tiene más líneas de campo de magnetización que entran en ella que las que salen de ella. Matemáticamente esto es equivalente a: donde la integral es una integral de superficie cerrada sobre la superficie cerrada S y q M es la "carga magnética" (en unidades de flujo magnético ) encerrada por S. (Una superficie cerrada rodea completamente una región sin agujeros que permitan escapar las líneas de campo). El signo negativo se produce porque el campo de magnetización se mueve de sur a norte.
En unidades SI, el campo H está relacionado con el campo B por
En términos del campo H, la ley de Ampere es donde If representa la 'corriente libre' encerrada por el bucle de modo que la integral de línea de H no depende en absoluto de las corrientes ligadas. [27]
Para conocer el equivalente diferencial de esta ecuación, consulte las ecuaciones de Maxwell. La ley de Ampere conduce a la condición de contorno donde K f es la densidad de corriente libre de la superficie y la unidad normal apunta en la dirección del medio 2 al medio 1. [28]
De manera similar, una integral de superficie de H sobre cualquier superficie cerrada es independiente de las corrientes libres y selecciona las "cargas magnéticas" dentro de esa superficie cerrada:
que no depende de las corrientes libres.
El campo H , por lo tanto, se puede separar en dos [nota 10] partes independientes:
donde H 0 es el campo magnético aplicado debido únicamente a las corrientes libres y H d es el campo desmagnetizante debido únicamente a las corrientes ligadas.
Por lo tanto, el campo magnético H refactoriza la corriente ligada en términos de "cargas magnéticas". Las líneas del campo H giran sólo alrededor de la "corriente libre" y, a diferencia del campo magnético B , también comienzan y terminan cerca de los polos magnéticos.
La mayoría de los materiales responden a un campo B aplicado produciendo su propia magnetización M y, por tanto, sus propios campos B. Normalmente, la respuesta es débil y existe sólo cuando se aplica el campo magnético. El término magnetismo describe cómo los materiales responden a nivel microscópico a un campo magnético aplicado y se utiliza para categorizar la fase magnética de un material. Los materiales se dividen en grupos según su comportamiento magnético:
En el caso del paramagnetismo y diamagnetismo, la magnetización M es a menudo proporcional al campo magnético aplicado de modo que: donde μ es un parámetro dependiente del material llamado permeabilidad . En algunos casos, la permeabilidad puede ser un tensor de segundo rango, de modo que H puede no apuntar en la misma dirección que B. Estas relaciones entre B y H son ejemplos de ecuaciones constitutivas . Sin embargo, los superconductores y los ferromagnetos tienen una relación B a H más compleja; ver histéresis magnética .
Se necesita energía para generar un campo magnético, tanto para trabajar contra el campo eléctrico que crea un campo magnético cambiante como para cambiar la magnetización de cualquier material dentro del campo magnético. Para los materiales no dispersivos, esta misma energía se libera cuando se destruye el campo magnético, de modo que se puede modelar que la energía está almacenada en el campo magnético.
Para materiales lineales, no dispersivos (tales como B = μ H donde μ es independiente de la frecuencia), la densidad de energía es:
Si no hay materiales magnéticos alrededor, μ se puede reemplazar por μ 0 . Sin embargo, la ecuación anterior no se puede utilizar para materiales no lineales; se debe utilizar una expresión más general que se proporciona a continuación.
En general, la cantidad incremental de trabajo por unidad de volumen δW necesaria para provocar un pequeño cambio en el campo magnético δ B es:
Una vez que se conoce la relación entre H y B, esta ecuación se utiliza para determinar el trabajo necesario para alcanzar un estado magnético determinado. Para materiales histeréticos como ferromagnetos y superconductores, el trabajo necesario también depende de cómo se crea el campo magnético. Sin embargo, para materiales lineales no dispersivos, la ecuación general conduce directamente a la ecuación de densidad de energía más simple dada anteriormente.
Como todos los campos vectoriales, un campo magnético tiene dos propiedades matemáticas importantes que lo relacionan con sus fuentes . (Para B, las fuentes son corrientes y campos eléctricos cambiantes). Estas dos propiedades, junto con las dos propiedades correspondientes del campo eléctrico, constituyen las ecuaciones de Maxwell . Las ecuaciones de Maxwell junto con la ley de fuerza de Lorentz forman una descripción completa de la electrodinámica clásica que incluye tanto la electricidad como el magnetismo.
La primera propiedad es la divergencia de un campo vectorial A , ∇ · A , que representa cómo A "fluye" hacia afuera desde un punto dado. Como se analizó anteriormente, una línea de campo B nunca comienza ni termina en un punto, sino que forma un bucle completo. Esto es matemáticamente equivalente a decir que la divergencia de B es cero. (Dichos campos vectoriales se denominan campos vectoriales solenoidales ). Esta propiedad se denomina ley de Gauss para el magnetismo y es equivalente a la afirmación de que no hay polos magnéticos ni monopolos magnéticos aislados .
La segunda propiedad matemática se llama rizo , de modo que ∇ × A representa cómo A se curva o "circula" alrededor de un punto determinado. El resultado del rizo se denomina "fuente de circulación". Las ecuaciones para el rizo de B y de E se denominan ecuación de Ampère-Maxwell y ley de Faraday, respectivamente.
Una propiedad importante del campo B producido de esta manera es que las líneas del campo B magnético no comienzan ni terminan (matemáticamente, B es un campo vectorial solenoidal ); una línea de campo sólo puede extenderse hasta el infinito, o rodearse para formar una curva cerrada, o seguir un camino interminable (posiblemente caótico). [34] Las líneas de campo magnético salen de un imán cerca de su polo norte y entran cerca de su polo sur, pero dentro del imán B , las líneas de campo continúan a través del imán desde el polo sur de regreso al norte. [nota 11] Si una línea de campo B entra en un imán en alguna parte, tiene que salir en otra parte; no está permitido tener un punto final.
Más formalmente, dado que todas las líneas de campo magnético que entran en una región determinada también deben salir de esa región, restar el "número" [nota 12] de líneas de campo que entran en la región del número que salen da idénticamente cero. Matemáticamente, esto es equivalente a la ley de Gauss para el magnetismo : donde la integral es una integral de superficie sobre la superficie cerrada S (una superficie cerrada es aquella que rodea completamente una región sin agujeros que dejen escapar las líneas de campo). Dado que d A apunta hacia afuera, el producto escalar en la integral es positivo para el campo B que apunta hacia afuera y negativo para el campo B que apunta hacia adentro.
Un campo magnético cambiante, como un imán que se mueve a través de una bobina conductora, genera un campo eléctrico (y por lo tanto tiende a impulsar una corriente en dicha bobina). Esto se conoce como ley de Faraday y constituye la base de muchos generadores y motores eléctricos . Matemáticamente, la ley de Faraday es:
donde es la fuerza electromotriz (o EMF , el voltaje generado alrededor de un circuito cerrado) y Φ es el flujo magnético , el producto del área por el campo magnético normal a esa área. (Esta definición de flujo magnético es la razón por la que a menudo se hace referencia a B como densidad de flujo magnético ). [35] : 210 El signo negativo representa el hecho de que cualquier corriente generada por un campo magnético cambiante en una bobina produce un campo magnético que se opone al cambio. en el campo magnético que lo indujo. Este fenómeno se conoce como ley de Lenz . Esta formulación integral de la ley de Faraday se puede convertir [nota 13] en una forma diferencial, que se aplica en condiciones ligeramente diferentes.
De manera similar a como un campo magnético cambiante genera un campo eléctrico, un campo eléctrico cambiante genera un campo magnético. Este hecho se conoce como corrección de Maxwell a la ley de Ampère y se aplica como término aditivo a la ley de Ampère como se indicó anteriormente. Este término adicional es proporcional a la tasa de cambio temporal del flujo eléctrico y es similar a la ley de Faraday anterior, pero con una constante diferente y positiva al principio. (El flujo eléctrico a través de un área es proporcional al área multiplicada por la parte perpendicular del campo eléctrico).
La ley completa, incluido el término de corrección, se conoce como ecuación de Maxwell-Ampère. No suele darse en forma integral porque el efecto es tan pequeño que normalmente puede ignorarse en la mayoría de los casos en los que se utiliza la forma integral.
El término de Maxwell es de vital importancia en la creación y propagación de ondas electromagnéticas. La corrección de Maxwell a la ley de Ampère junto con la ley de inducción de Faraday describe cómo los campos eléctricos y magnéticos que cambian mutuamente interactúan para sostenerse entre sí y así formar ondas electromagnéticas , como la luz: un campo eléctrico cambiante genera un campo magnético cambiante, que genera una corriente eléctrica cambiante. campo nuevamente. Sin embargo, estos generalmente se describen utilizando la forma diferencial de esta ecuación que se muestra a continuación.
donde J es la densidad de corriente microscópica completa y ε 0 es la permitividad del vacío .
Como se analizó anteriormente, los materiales responden a un campo eléctrico E aplicado y a un campo magnético B aplicado produciendo su propia carga interna "ligada" y distribuciones de corriente que contribuyen a E y B , pero que son difíciles de calcular. Para evitar este problema, los campos H y D se utilizan para refactorizar las ecuaciones de Maxwell en términos de la densidad de corriente libre J f :
Estas ecuaciones no son más generales que las ecuaciones originales (si se conocen las cargas y corrientes "ligadas" en el material). También deben complementarse con la relación entre B y H , así como con la relación entre E y D. Por otro lado, para relaciones simples entre estas cantidades, esta forma de ecuaciones de Maxwell puede evitar la necesidad de calcular las cargas y corrientes ligadas.
Según la teoría especial de la relatividad , la división de la fuerza electromagnética en componentes eléctricos y magnéticos separados no es fundamental, pero varía según el marco de referencia de observación : una fuerza eléctrica percibida por un observador puede ser percibida por otro (en un marco diferente). de referencia) como una fuerza magnética, o una mezcla de fuerzas eléctricas y magnéticas.
El campo magnético que existe como campo eléctrico en otros marcos se puede mostrar mediante la coherencia de las ecuaciones obtenidas de la transformación de Lorentz de cuatro fuerzas de la Ley de Coulomb en el marco de reposo de partículas con las leyes de Maxwell considerando la definición de campos de la fuerza de Lorentz y para condiciones sin aceleración. La forma del campo magnético obtenida mediante la transformación de Lorentz de cuatro fuerzas a partir de la forma de la ley de Coulomb en el marco inicial de la fuente está dada por: [36] donde es la carga de la fuente puntual, es la permitividad del vacío , es el vector de posición de la fuente puntual al punto en el espacio, es el vector velocidad de la partícula cargada, es la relación entre la velocidad de la partícula cargada dividida por la velocidad de la luz y es el ángulo entre y . Se puede demostrar que esta forma de campo magnético satisface las leyes de Maxwell dentro de la restricción de que la partícula no se acelera. [37] Lo anterior se reduce a la ley de Biot-Savart para corrientes de corriente no relativistas ( ).
Formalmente, la relatividad especial combina los campos eléctrico y magnético en un tensor de rango 2 , llamado tensor electromagnético . Cambiar los marcos de referencia mezcla estos componentes. Esto es análogo a la forma en que la relatividad especial mezcla el espacio y el tiempo en espacio-tiempo , y la masa, el momento y la energía en cuatro momentos . [38] De manera similar, la energía almacenada en un campo magnético se mezcla con la energía almacenada en un campo eléctrico en el tensor de energía-estrés electromagnético .
En temas avanzados como la mecánica cuántica y la relatividad, suele ser más fácil trabajar con una formulación potencial de la electrodinámica que en términos de los campos eléctrico y magnético. En esta representación, el potencial del vector magnético A y el potencial escalar eléctrico φ se definen mediante fijación de calibre de manera que:
El potencial vectorial, A , dado por esta forma, puede interpretarse como un momento potencial generalizado por unidad de carga [39], así como φ se interpreta como una energía potencial generalizada por unidad de carga . Hay múltiples opciones que se pueden hacer para los campos potenciales que satisfacen la condición anterior. Sin embargo, la elección de los potenciales está representada por su respectiva condición de calibre.
Las ecuaciones de Maxwell, cuando se expresan en términos de potenciales en el calibre de Lorenz, se pueden expresar en una forma que concuerde con la relatividad especial . [40] En relatividad, A junto con φ forma un potencial de cuatro independientemente de la condición de calibre, análogo al momento de cuatro que combina el impulso y la energía de una partícula. Usar los cuatro potenciales en lugar del tensor electromagnético tiene la ventaja de ser mucho más simple y puede modificarse fácilmente para que funcione con la mecánica cuántica.
La teoría especial de la relatividad impone la condición para que los eventos relacionados por causa y efecto estén separados en el tiempo, es decir, que la eficacia causal no se propague más rápido que la luz. [41] Las ecuaciones de Maxwell para el electromagnetismo están a favor de esto, ya que las perturbaciones eléctricas y magnéticas viajan a la velocidad de la luz en el espacio. Los campos eléctricos y magnéticos de la electrodinámica clásica obedecen al principio de localidad en física y se expresan en términos de tiempo retardado o el tiempo en el que se originó la causa de un campo medido, dado que la influencia del campo viajó a la velocidad de la luz. El tiempo retardado para una partícula puntual está dado como solución de:
donde es el tiempo retardado o el tiempo en el que se originó el aporte del campo por parte de la fuente, es el vector de posición de la partícula en función del tiempo, es el punto en el espacio, es el tiempo en el que se miden los campos y es la velocidad de la luz. La ecuación resta el tiempo que tarda la luz en viajar desde la partícula hasta el punto en el espacio del tiempo de medición para encontrar el tiempo de origen de los campos. La unicidad de la solución para dado y es válida para partículas cargadas que se mueven más lento que la velocidad de la luz. [42]
La solución de las ecuaciones de Maxwell para el campo eléctrico y magnético de una carga puntual se expresa en términos de tiempo retardado o el tiempo en el que la partícula en el pasado provoca el campo en el punto, dado que la influencia viaja a través del espacio a la velocidad de la luz. .
Cualquier movimiento arbitrario de una carga puntual provoca campos eléctricos y magnéticos que se encuentran resolviendo las ecuaciones de Maxwell usando la función de Green para potenciales retardados y, por lo tanto, encontrando que los campos son los siguientes:
donde y son el potencial eléctrico escalar y el potencial vectorial magnético en calibre de Lorentz, es la carga de la fuente puntual, es un vector unitario que apunta desde la partícula cargada al punto en el espacio, es la velocidad de la partícula dividida por la velocidad de la luz y es el factor de Lorentz correspondiente . Por tanto, por el principio de superposición , los campos de un sistema de cargas también obedecen al principio de localidad .
El campo electromagnético clásico incorporado a la mecánica cuántica forma lo que se conoce como la teoría semiclásica de la radiación. Sin embargo, no es capaz de hacer predicciones observadas experimentalmente, como el proceso de emisión espontánea o el desplazamiento de Lamb, lo que implica la necesidad de cuantificar los campos. En la física moderna, se entiende que el campo electromagnético no es un campo clásico , sino un campo cuántico ; no se representa como un vector de tres números en cada punto, sino como un vector de tres operadores cuánticos en cada punto. La descripción moderna más precisa de la interacción electromagnética (y mucho más) es la electrodinámica cuántica (QED), [43] que se incorpora a una teoría más completa conocida como modelo estándar de física de partículas .
En QED, la magnitud de las interacciones electromagnéticas entre partículas cargadas (y sus antipartículas ) se calcula utilizando la teoría de la perturbación . Estas fórmulas bastante complejas producen una representación pictórica notable en forma de diagramas de Feynman en los que se intercambian fotones virtuales .
Las predicciones de QED concuerdan con los experimentos con un grado extremadamente alto de precisión: actualmente alrededor de 10 −12 (y limitado por errores experimentales); para obtener más detalles, consulte las pruebas de precisión de QED . Esto convierte a la QED en una de las teorías físicas más precisas construidas hasta el momento.
Todas las ecuaciones de este artículo tienen la aproximación clásica , que es menos precisa que la descripción cuántica mencionada aquí. Sin embargo, en la mayoría de las circunstancias cotidianas, la diferencia entre las dos teorías es insignificante.
El campo magnético de la Tierra se produce por convección de una aleación de hierro líquido en el núcleo externo . En un proceso de dinamo , los movimientos impulsan un proceso de retroalimentación en el que las corrientes eléctricas crean campos eléctricos y magnéticos que a su vez actúan sobre las corrientes. [44]
El campo en la superficie de la Tierra es aproximadamente el mismo que si una barra magnética gigante estuviera colocada en el centro de la Tierra e inclinada en un ángulo de aproximadamente 11° con respecto al eje de rotación de la Tierra (consulte la figura). [45] El polo norte de la aguja de una brújula magnética apunta aproximadamente al norte, hacia el Polo Norte Magnético . Sin embargo, debido a que un polo magnético es atraído por su opuesto, el polo norte magnético es en realidad el polo sur del campo geomagnético. Esta confusión terminológica surge porque el polo de un imán está definido por la dirección geográfica a la que apunta. [46]
El campo magnético de la Tierra no es constante: la intensidad del campo y la ubicación de sus polos varían. [47] Además, los polos invierten periódicamente su orientación en un proceso llamado inversión geomagnética . La inversión más reciente ocurrió hace 780.000 años. [48]
El campo magnético giratorio es un principio clave en el funcionamiento de motores de corriente alterna . Un imán permanente en dicho campo gira para mantener su alineación con el campo externo.
El par magnético se utiliza para accionar motores eléctricos . En un diseño de motor simple, se fija un imán a un eje que gira libremente y se somete a un campo magnético procedente de una serie de electroimanes . Al cambiar continuamente la corriente eléctrica a través de cada uno de los electroimanes, invirtiendo así la polaridad de sus campos magnéticos, como si los polos se mantuvieran al lado del rotor; el par resultante se transfiere al eje.
Se puede construir un campo magnético giratorio utilizando dos bobinas ortogonales con una diferencia de fase de 90 grados en sus corrientes alternas. Sin embargo, en la práctica, un sistema de este tipo se alimentaría mediante una disposición de tres hilos con corrientes desiguales.
Esta desigualdad causaría serios problemas en la estandarización del tamaño del conductor y por eso, para superarla, se utilizan sistemas trifásicos donde las tres corrientes son iguales en magnitud y tienen una diferencia de fase de 120 grados. Tres bobinas similares con ángulos geométricos mutuos de 120 grados crean en este caso el campo magnético giratorio. La capacidad del sistema trifásico para crear un campo giratorio, utilizado en motores eléctricos, es una de las principales razones por las que los sistemas trifásicos dominan los sistemas de suministro de energía eléctrica del mundo .
Los motores síncronos utilizan devanados de rotor alimentados con voltaje de CC, lo que permite controlar la excitación de la máquina, y los motores de inducción utilizan rotores en cortocircuito (en lugar de un imán) que siguen el campo magnético giratorio de un estator multibobina . Las espiras en cortocircuito del rotor generan corrientes parásitas en el campo giratorio del estator, y estas corrientes a su vez mueven el rotor mediante la fuerza de Lorentz.
El físico italiano Galileo Ferraris y el ingeniero eléctrico serbio-estadounidense Nikola Tesla investigaron de forma independiente el uso de campos magnéticos giratorios en motores eléctricos. En 1888, Ferraris publicó su investigación en un artículo para la Real Academia de Ciencias de Turín y Tesla obtuvo la patente estadounidense 381.968 por su trabajo.
Los portadores de carga de un conductor que transporta corriente colocado en un campo magnético transversal experimentan una fuerza de Lorentz lateral; esto da como resultado una separación de carga en una dirección perpendicular a la corriente y al campo magnético. El voltaje resultante en esa dirección es proporcional al campo magnético aplicado. Esto se conoce como efecto Hall .
El efecto Hall se utiliza frecuentemente para medir la magnitud de un campo magnético. También se utiliza para encontrar el signo de los portadores de carga dominantes en materiales como los semiconductores (electrones negativos o huecos positivos).
Un uso importante de H es en circuitos magnéticos donde B = μ H dentro de un material lineal. Aquí, μ es la permeabilidad magnética del material. Este resultado es similar en forma a la ley de Ohm J = σ E , donde J es la densidad de corriente, σ es la conductancia y E es el campo eléctrico. Ampliando esta analogía, la contraparte de la ley macroscópica de Ohm ( I = V ⁄ R ) es:
donde es el flujo magnético en el circuito, es la fuerza magnetomotriz aplicada al circuito y R m es la reluctancia del circuito. Aquí la reluctancia R m es una cantidad similar en naturaleza a la resistencia del flujo. Utilizando esta analogía, es sencillo calcular el flujo magnético de geometrías complicadas de campos magnéticos, utilizando todas las técnicas disponibles de la teoría de circuitos .
En octubre de 2018 [update], el campo magnético más grande producido sobre un volumen macroscópico fuera de un laboratorio es de 2,8 kT ( VNIIEF en Sarov , Rusia , 1998). [49] [50] En octubre de 2018, el campo magnético más grande producido en un laboratorio sobre un volumen macroscópico fue de 1,2 kT por investigadores de la Universidad de Tokio en 2018. [50] Los campos magnéticos más grandes producidos en un laboratorio ocurren en partículas aceleradores, como el RHIC , dentro de las colisiones de iones pesados, donde los campos microscópicos alcanzan 10 14 T. [51] [52] Los magnetares tienen los campos magnéticos más fuertes conocidos de cualquier objeto natural, que van desde 0,1 a 100 GT (10 8 a 10 11T ). [53]
Se pueden encontrar valores adicionales del campo magnético a través del campo magnético de un haz finito, por ejemplo, que el campo magnético de un arco de ángulo y radio en el centro es , o que el campo magnético en el centro de un polígono regular de N lados del lado es , ambos fuera del plano con direcciones adecuadas como se infiere con la regla del pulgar derecho.
Si bien las sociedades antiguas conocían los imanes y algunas propiedades del magnetismo, la investigación de los campos magnéticos comenzó en 1269, cuando el erudito francés Petrus Peregrinus de Maricourt trazó un mapa del campo magnético en la superficie de un imán esférico utilizando agujas de hierro. Al notar que las líneas de campo resultantes se cruzaban en dos puntos, los llamó "polos" en analogía con los polos de la Tierra. También articuló el principio de que los imanes siempre tienen un polo norte y un polo sur, sin importar cuán finamente se corten. [54] [nota 14]
Casi tres siglos después, William Gilbert de Colchester replicó el trabajo de Petrus Peregrinus y fue el primero en afirmar explícitamente que la Tierra es un imán. [55] : 34 Publicado en 1600, el trabajo de Gilbert, De Magnete , ayudó a establecer el magnetismo como ciencia.
En 1750, John Michell afirmó que los polos magnéticos se atraen y repelen de acuerdo con una ley del cuadrado inverso [55] : 56 Charles-Augustin de Coulomb verificó esto experimentalmente en 1785 y afirmó explícitamente que los polos norte y sur no pueden separarse. [55] : 59 Basándose en esta fuerza entre polos, Siméon Denis Poisson (1781–1840) creó el primer modelo exitoso del campo magnético, que presentó en 1824. [55] : 64 En este modelo, un campo magnético H es producido por polos magnéticos y el magnetismo se debe a pequeños pares de polos magnéticos norte-sur.
Tres descubrimientos en 1820 cuestionaron este fundamento del magnetismo. Hans Christian Ørsted demostró que un cable por el que circula corriente está rodeado por un campo magnético circular. [nota 15] [56] Luego André-Marie Ampère demostró que los cables paralelos con corrientes se atraen entre sí si las corrientes están en la misma dirección y se repelen si están en direcciones opuestas. [55] : 87 [57] Finalmente, Jean-Baptiste Biot y Félix Savart anunciaron resultados empíricos sobre las fuerzas que un cable largo y recto por el que circulaba corriente ejercía sobre un pequeño imán, determinando que las fuerzas eran inversamente proporcionales a la distancia perpendicular desde el cable al imán. [58] [55] : 86 Laplace dedujo más tarde una ley de fuerza basada en la acción diferencial de una sección diferencial del cable, [58] [59] que se conoció como la ley de Biot-Savart , ya que Laplace no publicó su recomendaciones. [60]
Ampliando estos experimentos, Ampère publicó su propio modelo exitoso de magnetismo en 1825. En él, mostró la equivalencia de las corrientes eléctricas con los imanes [55] : 88 y propuso que el magnetismo se debe a bucles de corriente que fluyen perpetuamente en lugar de a los dipolos de las masas magnéticas. carga en el modelo de Poisson. [nota 16] Además, Ampère derivó tanto la ley de fuerza de Ampère que describe la fuerza entre dos corrientes como la ley de Ampère , que, como la ley de Biot-Savart, describía correctamente el campo magnético generado por una corriente constante. También en este trabajo, Ampère introdujo el término electrodinámica para describir la relación entre electricidad y magnetismo. [55] : 88–92
En 1831, Michael Faraday descubrió la inducción electromagnética cuando descubrió que un campo magnético cambiante genera un campo eléctrico circundante, formulando lo que hoy se conoce como ley de inducción de Faraday . [55] : 189-192 Más tarde, Franz Ernst Neumann demostró que, para un conductor en movimiento en un campo magnético, la inducción es una consecuencia de la ley de fuerza de Ampère. [55] : 222 En el proceso, introdujo el potencial del vector magnético, que más tarde se demostró que era equivalente al mecanismo subyacente propuesto por Faraday. [55] : 225
En 1850, Lord Kelvin , entonces conocido como William Thomson, distinguió entre dos campos magnéticos ahora denominados H y B. El primero se aplicó al modelo de Poisson y el segundo al modelo de Ampère y a la inducción. [55] : 224 Además, derivó cómo se relacionan H y B entre sí y acuñó el término permeabilidad . [55] : 245 [61]
Entre 1861 y 1865, James Clerk Maxwell desarrolló y publicó las ecuaciones de Maxwell , que explicaban y unían toda la electricidad y el magnetismo clásicos . El primer conjunto de estas ecuaciones se publicó en un artículo titulado Sobre líneas físicas de fuerza en 1861. Estas ecuaciones eran válidas pero incompletas. Maxwell completó su conjunto de ecuaciones en su artículo posterior de 1865, Una teoría dinámica del campo electromagnético , y demostró el hecho de que la luz es una onda electromagnética . Heinrich Hertz publicó artículos en 1887 y 1888 confirmando experimentalmente este hecho. [62] [63]
En 1887, Tesla desarrolló un motor de inducción que funcionaba con corriente alterna . El motor utilizaba corriente polifásica , que generaba un campo magnético giratorio para hacer girar el motor (un principio que Tesla afirmó haber concebido en 1882). [64] [65] [66] Tesla recibió una patente para su motor eléctrico en mayo de 1888. [67] [68] En 1885, Galileo Ferraris investigó de forma independiente los campos magnéticos giratorios y posteriormente publicó su investigación en un artículo para la Real Academia de Ciencias en Turín , apenas dos meses antes de que Tesla obtuviera su patente, en marzo de 1888. [69]
El siglo XX demostró que la electrodinámica clásica ya es consistente con la relatividad especial y amplió la electrodinámica clásica para trabajar con la mecánica cuántica. Albert Einstein , en su artículo de 1905 que estableció la relatividad, demostró que tanto el campo eléctrico como el magnético son parte del mismo fenómeno visto desde diferentes marcos de referencia. Finalmente, el campo emergente de la mecánica cuántica se fusionó con la electrodinámica para formar la electrodinámica cuántica , que formalizó por primera vez la noción de que la energía del campo electromagnético se cuantifica en forma de fotones.
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