De hecho, dado que solo existen 4 campos independientes por el principio de Pauli, todas las interacciones cuárticas locales son equivalentes, mientras para potencias más altas, las interacciones locales desaparecen.
Tras su introducción por Walter Thirring,[1] muchos autores intentaron resolver el caso sin masa, con resultados confusos.
La fórmula correcta para la correlación de dos y cuatro puntos fue propuesta por Kenneth A.
Juan Ignacio Cirac, Paolo Maraner y Jiannis K. Pachos usaron el modelo de Thirring con masa para describir las redes ópticas.
[5] En una dimensión espacial y una temporal, el modelo fue resuelto por Vladímir Korepin usando el ansatz de Bethe.
Con ello se pudo calcular el espectro de masa y la matriz S exactos.
Este cálculo de la matriz S reprodujo los resultados publicados con anterioridad por Aleksandr Zamolódchikov.
[6] La renormalización ultravioleta se realizó en el marco del ansatz de Bethe.
Sidney Coleman descubrió la equivalencia entre los modelos de Thirring y sine-Gordon.
Este fenómeno es más general en dos dimensiones y se conoce como bosonización.