Por lo tanto, la astronomía Lyman-alfa normalmente debe llevarse a cabo con instrumentos satelitales, a excepción de fuentes extremadamente distantes cuyos desplazamientos al rojo permiten que la línea de hidrógeno penetre en la atmósfera.Específicamente, debido a la interacción espín-órbita del electrón, los estados propios estacionarios del Hamiltoniano perturbado deben estar marcados por el momento angular total j del electrón (espín más orbital), no solo por el momento angular orbital l. En el orbital n = 2, hay dos estados posibles, j =1/2 y j =3/2, resultando en un doblete espectral.La j =3/2 El estado es de mayor energía (menos negativo) y, por lo tanto, está más alejado energéticamente del orbital n = 1 al que está haciendo la transición.[1] La línea espectral menos energética se ha medido en 2466061413187035 (10) Hz, o 1215,673123130217 (5) Å.[4] La línea Lyman-alfa se describe más sencillamente mediante las soluciones {n, m} = {1,2 ...} de la fórmula empírica de Rydberg para la serie espectral Lyman del hidrógeno.
