Llevan el nombre de los físicos rusos Liúdvig Faddéyev y Víktor Popov.
[1] La palabra "fantasma" también posee un significado más general en física teórica, los cuales se describen en la sección fantasmas generales en física teórica.
Sin embargo, es posible modificar la acción de modo que los métodos habituales serían aplicables añadiendo algunos campos adicionales que rompen la simetría de gauge, los cuales son llamados campos fantasmas.
Esta técnica se llama "procedimiento Faddéyev-Popov" (véase también cuantificación BRST).
La forma o formulación exacta de los fantasmas es dependiente del gauge particular elegido, aunque algunos resultados físicos son obtenidos con todos los gauge.
El gauge de Feynman-'t Hooft es, por lo general, el gauge más simple para este propósito y es al que se hace mención en el resto del artículo.
Los fantasmas de Faddéyev-Popov violan el Teorema de la estadística del espín, lo que es otra razón por la que a menudo no se consideran como partículas físicas.
En los diagramas de Feynman, los fantasmas aparecen como bucles cerrados compuestos por 3-vértices unidos al resto del diagrama mediante una partícula de gauge en cada vértice.
es un índice en la representación adjunta del grupo de gauge) viene dado por:
y, por ello, las partículas fantasmas no interactúan con los campos de gauge.
Los "fantasmas malos" representan a otros, con significado más general de la palabra "fantasma" en física teórica: estados de norma negativa -o campos con el signo del término cinético erróneo, como los fantasmas de Pauli-Villars- cuya existencia permite que las probabilidades sean negativas, violando la unitariedad como consecuencia.
Las partículas fantasmas podrían obtener la simetría o romperla en los campos de gauge.
Esta fue la principal razón para introducir derivadas covariantes de gauge y contravariantes.