campo evanescente

Tipo de campo donde el flujo neto de energía electromagnética es cero

Representación esquemática de una onda superficial ( polaritón de plasmón superficial ) que se propaga a lo largo de una interfaz metal-dieléctrico. Los campos alejados de la superficie mueren exponencialmente (gráfico de la derecha) y, por lo tanto, esos campos se describen como evanescentes en la dirección z .

En electromagnetismo , un campo evanescente , u onda evanescente , es un campo eléctrico y/o magnético oscilante que no se propaga como una onda electromagnética pero cuya energía se concentra espacialmente en las proximidades de la fuente (cargas y corrientes oscilantes). Incluso cuando se produce una onda electromagnética en propagación (por ejemplo, por una antena transmisora ), aún se puede identificar como campo evanescente el componente del campo eléctrico o magnético que no puede atribuirse a la onda en propagación observada a una distancia de muchas longitudes de onda ( como el campo lejano de una antena transmisora).

Una característica distintiva de un campo evanescente es que no hay un flujo neto de energía en esa región. Dado que el flujo neto de energía electromagnética viene dado por el vector de Poynting promedio , esto significa que el vector de Poynting en estas regiones, promediado durante un ciclo de oscilación completo, es cero. ^[a]

Uso del término

En muchos casos, no se puede decir simplemente que un campo es o no "evanescente", es decir, que el vector de Poynting promedie cero en alguna dirección (o en todas las direcciones). En la mayoría de los casos en los que existen, los campos evanescentes simplemente se consideran y se denominan de la misma manera que todos los demás campos eléctricos o magnéticos involucrados, sin ningún reconocimiento especial de la evanescencia de esos campos. El uso del término se limita principalmente a distinguir una parte de un campo o solución en aquellos casos en los que sólo se podrían esperar los campos de una onda en propagación.

Por ejemplo, en la ilustración que encabeza el artículo, la energía se transporta en dirección horizontal. Sin embargo, en la dirección vertical, la intensidad del campo disminuye exponencialmente al aumentar la distancia sobre la superficie. Esto deja la mayor parte del campo concentrado en una fina capa límite muy cerca de la interfaz; por esa razón, se la conoce como onda superficial . ^{[1] Sin embargo, a pesar de que la energía fluye horizontalmente, a lo largo de la vertical} no hay propagación neta de energía desde (o hacia) la superficie, por lo que se podría describir adecuadamente el campo como "evanescente en la dirección vertical". Este es un ejemplo de la dependencia del contexto del término.

Los dispositivos electrónicos y aparatos eléctricos cotidianos están rodeados de grandes campos evanescentes; su funcionamiento implica voltajes alternos (que producen un campo eléctrico entre ellos) y corrientes alternas (que producen un campo magnético a su alrededor) que se espera que solo transporten energía a lo largo de los cables internos, pero no al exterior de los dispositivos. Aunque el término "evanescente" no se menciona en este contexto ordinario, los diseñadores de los aparatos aún pueden preocuparse por mantener la evanescencia, con el fin de prevenir o limitar la producción de una onda electromagnética que se propaga, lo que conduciría a una pérdida de radiación , ya que una propagación La onda "roba" su energía del circuito o dona interferencias no deseadas .

El término "campo evanescente" surge en varios contextos en los que se trata de una onda electromagnética que se propaga (incluso si está confinada). El término distingue entonces los componentes del campo electromagnético que acompañan a la onda que se propaga, pero que no se propagan por sí mismos. En otros casos similares, donde normalmente se esperaría la propagación de una onda electromagnética (como la luz refractada en la interfaz entre el vidrio y el aire), se invoca el término para describir la parte del campo donde se suprime la onda (como la luz que viaja). a través del vidrio, incidiendo en una interfaz vidrio-aire pero más allá del ángulo crítico ).

Aunque todos los campos electromagnéticos se rigen clásicamente según las ecuaciones de Maxwell , diferentes tecnologías o problemas tienen ciertos tipos de soluciones esperadas, y cuando las soluciones primarias implican la propagación de ondas, el término evanescente se aplica con frecuencia a componentes o soluciones del campo que no comparten esa propiedad.

Por ejemplo, la constante de propagación de una guía de ondas de metal hueco es una función importante de la frecuencia (una relación de dispersión ). Por debajo de cierta frecuencia (la frecuencia de corte ), la constante de propagación se convierte en un número imaginario. Una solución de la ecuación de onda que tiene un número de onda imaginario no se propaga como una onda sino que cae exponencialmente, por lo que el campo excitado a esa frecuencia más baja se considera evanescente. También se puede decir simplemente que la propagación está "no permitida" para esa frecuencia.

La solución formal a la ecuación de onda puede describir modos que tienen una forma idéntica, pero el cambio de la constante de propagación de real a imaginaria cuando la frecuencia cae por debajo de la frecuencia de corte cambia totalmente la naturaleza física del resultado. La solución puede describirse como un "modo de corte" o un "modo evanescente"; ^{[2] [3] : 360,} mientras que un autor diferente simplemente afirmará que no existe tal modo. Dado que el campo evanescente correspondiente al modo se calculó como una solución a la ecuación de onda, a menudo se lo considera una "onda evanescente", aunque sus propiedades (como no transportar energía) son inconsistentes con la definición de onda .

Aunque este artículo se concentra en el electromagnetismo, el término evanescente se usa de manera similar en campos como la acústica y la mecánica cuántica , donde la ecuación de onda surge de la física involucrada. En estos casos, las soluciones de la ecuación de onda que dan como resultado constantes de propagación imaginarias también se denominan "evanescentes" y tienen la propiedad esencial de que no se transfiere energía neta, aunque exista un campo distinto de cero.

Aplicaciones de ondas evanescentes

En óptica y acústica , las ondas evanescentes se forman cuando las ondas que viajan en un medio sufren una reflexión interna total en su límite porque lo golpean en un ángulo mayor que el ángulo crítico . ^{[4] [5]} La explicación física de la existencia de la onda evanescente es que los campos eléctrico y magnético (o gradientes de presión , en el caso de las ondas acústicas) no pueden ser discontinuos en una frontera, como sería el caso si hubiera sin campo de ondas evanescentes. En mecánica cuántica , la explicación física es exactamente análoga: la función de onda de Schrödinger que representa el movimiento de las partículas normal a la frontera no puede ser discontinua en la frontera.

Se han utilizado ondas electromagnéticas evanescentes para ejercer presión de radiación óptica sobre partículas pequeñas para atraparlas para experimentación, o para enfriarlas a temperaturas muy bajas, y para iluminar objetos muy pequeños como células biológicas o moléculas individuales de proteína y ADN para microscopía (como en el microscopio de fluorescencia de reflexión interna total ). La onda evanescente de una fibra óptica se puede utilizar en un sensor de gas, y las ondas evanescentes figuran en la técnica de espectroscopia infrarroja conocida como reflectancia total atenuada .

En ingeniería eléctrica , las ondas evanescentes se encuentran en la región del campo cercano dentro de un tercio de la longitud de onda de cualquier antena de radio. Durante el funcionamiento normal, una antena emite campos electromagnéticos en la región del campo cercano circundante y una parte de la energía del campo se reabsorbe, mientras que el resto se irradia como ondas EM.

Recientemente, se fabricó una rejilla de Bragg ( cristal fotónico unidimensional) basada en grafeno y se demostró su competencia para la excitación de ondas electromagnéticas superficiales en la estructura periódica utilizando una técnica de acoplamiento de prismas . ^[6]

En mecánica cuántica , las soluciones de ondas evanescentes de la ecuación de Schrödinger dan lugar al fenómeno de túnel mecánico ondulatorio .

En microscopía , se pueden utilizar sistemas que capturan la información contenida en ondas evanescentes para crear imágenes de superresolución . La materia irradia ondas electromagnéticas tanto propagadas como evanescentes. Los sistemas ópticos convencionales capturan sólo la información de las ondas que se propagan y, por tanto, están sujetos al límite de difracción . Los sistemas que capturan la información contenida en ondas evanescentes, como las superlentes y la microscopía óptica de barrido de campo cercano , pueden superar el límite de difracción; sin embargo, estos sistemas están limitados por la capacidad del sistema para capturar con precisión las ondas evanescentes. ^[7] La ​​limitación en su resolución viene dada por

${\displaystyle k\propto {\frac {1}{d}}\ln {\frac {1}{\delta }},}$

donde es el vector de onda máximo que se puede resolver, es la distancia entre el objeto y el sensor y es una medida de la calidad del sensor. ${\displaystyle k}$ ${\displaystyle d}$ ${\displaystyle \delta }$

De manera más general, las aplicaciones prácticas de las ondas evanescentes pueden clasificarse como (1) aquellas en las que la energía asociada con la onda se utiliza para excitar algún otro fenómeno dentro de la región del espacio donde la onda viajera original se vuelve evanescente (por ejemplo, como en el microscopio de fluorescencia de reflexión interna total ) o (2) aquellos en los que la onda evanescente acopla dos medios en los que se permiten ondas viajeras y, por lo tanto, permite la transferencia de energía o una partícula entre los medios (dependiendo de la ecuación de onda en uso), incluso aunque no se permiten soluciones de ondas viajeras en la región del espacio entre los dos medios. Un ejemplo de esto es el túnel ondulatorio-mecánico , y se conoce generalmente como acoplamiento de ondas evanescentes .

Reflexión interna total de la luz.

Reflexión interna total

Representación de una onda incidente refractada (arriba) y una onda evanescente (abajo) en una interfaz en rojo (se omiten las ondas reflejadas).

Por ejemplo, considere la reflexión interna total en dos dimensiones, con la interfaz entre los medios situada en el eje x, la normal a lo largo de y y la polarización a lo largo de z. Se podría esperar que para los ángulos que conducen a una reflexión interna total, la solución consistiría en una onda incidente y una onda reflejada, sin ninguna onda transmitida, pero no existe tal solución que obedezca las ecuaciones de Maxwell . Las ecuaciones de Maxwell en un medio dieléctrico imponen una condición límite de continuidad para las componentes de los campos E _|| , H _|| , Dy _y By ._​ Para la polarización considerada en este ejemplo, las condiciones en E _|| y B _y se satisfacen si la onda reflejada tiene la misma amplitud que la incidente, porque estos componentes de las ondas incidente y reflejada se superponen destructivamente. Sin embargo, sus componentes H _x se superponen constructivamente, por lo que no puede haber solución sin una onda transmitida que no desaparezca. Sin embargo, la onda transmitida no puede ser una onda sinusoidal, ya que entonces transportaría energía fuera del límite, pero como las ondas incidente y reflejada tienen la misma energía, esto violaría la conservación de la energía . Por lo tanto, concluimos que la onda transmitida debe ser una solución no evanescente de las ecuaciones de Maxwell que no es una onda viajera, y las únicas soluciones de este tipo en un dieléctrico son aquellas que decaen exponencialmente: las ondas evanescentes.

Matemáticamente, las ondas evanescentes se pueden caracterizar por un vector de onda donde uno o más de los componentes del vector tienen un valor imaginario . Debido a que el vector tiene componentes imaginarios, puede tener una magnitud menor que sus componentes reales.

Para el plano de incidencia como plano en y la interfaz de los dos medios como plano en , el vector de onda de la onda transmitida tiene la forma ^[8] ${\displaystyle xy}$ ${\displaystyle z=0}$ ${\displaystyle xz}$ ${\displaystyle y=0}$

${\displaystyle \mathbf {k_{t}} \ =\ k_{y}{\hat {\mathbf {y} }}+k_{x}{\hat {\mathbf {x} }}}$

con y , donde es la magnitud del vector de onda de la onda transmitida (por lo tanto, el número de onda ), es el ángulo de refracción, y y son los vectores unitarios a lo largo de la dirección del eje y la dirección del eje respectivamente. ${\displaystyle k_{x}=k_{t}\sin \theta _{t}}$ ${\displaystyle k_{y}=k_{t}\cos \theta _{t}}$ ${\displaystyle k_{t}}$ ${\displaystyle \theta _{t}}$ ${\displaystyle {\hat {\mathbf {x} }}}$ ${\displaystyle {\hat {\mathbf {y} }}}$ ${\displaystyle x}$ ${\displaystyle y}$

Utilizando la ley de Snell donde , y son el índice de refracción del medio donde existe la onda incidente y la onda reflejada, el índice de refracción del medio donde existe la onda transmitida y el ángulo de incidencia respectivamente, ${\displaystyle n_{i}\sin \theta _{i}=n_{t}\sin \theta _{t}}$ ${\displaystyle n_{i}}$ ${\displaystyle n_{t}}$ ${\displaystyle \theta _{i}}$

${\displaystyle k_{y}=k_{t}\cos \theta _{t}=\pm k_{t}\left(1-{\frac {\sin ^{2}\theta _{i}}{n_{ti}^{2}}}\right)^{1/2}}$.

con . ${\textstyle n_{ti}={\frac {n_{t}}{n_{i}}}}$

Si se cumple una parte de la condición de reflexión interna total como , entonces ${\displaystyle \sin \theta _{i}>\sin \theta _{c}=n_{ti}}$

${\displaystyle k_{y}=\pm ik_{t}\left({\frac {\sin ^{2}\theta _{i}}{n_{ti}^{2}}}-1\right)^{1/2}=\pm i\alpha }$.

Si la polarización es perpendicular al plano de incidencia (a lo largo de la dirección), entonces el campo eléctrico de cualquiera de las ondas (incidente, reflejada o transmitida) se puede expresar como ${\displaystyle z}$

${\displaystyle \mathbf {E} (\mathbf {r} ,t)=\operatorname {Re} \left\{E(\mathbf {r} )e^{i\omega t}\right\}\mathbf {\hat {z}} }$

¿Dónde está el vector unitario en la dirección del eje? ${\displaystyle \mathbf {\hat {z}} }$ ${\displaystyle z}$

Suponiendo ondas planas como y sustituyendo el vector de onda transmitido en , encontramos para la onda transmitida: ${\displaystyle E(\mathbf {r} )=E_{0}e^{-i\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} }}$ ${\displaystyle \mathbf {k_{t}} }$ ${\displaystyle \mathbf {k} }$

${\displaystyle E(\mathbf {r} )=E_{o}e^{-i(-i\alpha y+\beta x)}=E_{o}e^{-\alpha y-i\beta x}}$

donde es la constante de atenuación y es la constante de fase . se ignora ya que físicamente no tiene sentido (la amplificación de la onda a lo largo de la dirección y en este caso). ${\textstyle \alpha =k_{t}\left({\frac {\sin ^{2}\theta _{i}}{n_{ti}^{2}}}-1\right)^{1/2}}$ ${\displaystyle \beta =k_{x}}$ ${\displaystyle +i\alpha }$

Acoplamiento de ondas evanescentes

Gráfico de la profundidad de penetración 1/e de la onda evanescente frente al ángulo de incidencia en unidades de longitud de onda para diferentes índices de refracción.

Especialmente en óptica , el acoplamiento de ondas evanescentes se refiere al acoplamiento entre dos ondas debido a la superposición física de lo que de otro modo se describiría como los campos evanescentes correspondientes a las ondas que se propagan. ^[9]

Un ejemplo clásico es la reflexión interna total frustrada (FTIR), en la que el campo evanescente muy cerca (ver gráfico) de la superficie de un medio denso en el que una onda normalmente sufre una reflexión interna total se superpone a otro medio denso en las proximidades. Esto interrumpe la totalidad del reflejo, desviando algo de energía hacia el segundo medio.

El acoplamiento entre dos guías de ondas ópticas se puede efectuar colocando los núcleos de fibra muy juntos de modo que el campo evanescente generado por un elemento excite una onda en la otra fibra. Se utiliza para producir divisores de fibra óptica y en derivaciones de fibra . En frecuencias de radio (e incluso ópticas), dicho dispositivo se denomina acoplador direccional. El dispositivo suele denominarse divisor de potencia en el caso de transmisión y modulación por microondas.

El acoplamiento de ondas evanescentes es sinónimo de interacción de campo cercano en la teoría del campo electromagnético. Dependiendo de la naturaleza del elemento fuente, el campo evanescente involucrado es predominantemente eléctrico (capacitivo) o magnético (inductivo), a diferencia de las ondas (que se propagan) en el campo lejano donde estos componentes están conectados (fase idéntica, en la relación de la impedancia) . de espacio libre ). El acoplamiento de ondas evanescentes tiene lugar en el campo no radiativo cercano a cada medio y como tal siempre está asociado a la materia; es decir, con las corrientes y cargas inducidas dentro de una superficie parcialmente reflectante. En mecánica cuántica, la interacción de la función de onda puede analizarse en términos de partículas y describirse como túnel cuántico .

Aplicaciones

El acoplamiento de ondas evanescentes se usa comúnmente en dispositivos fotónicos y nanofotónicos como sensores o acopladores de guía de ondas (ver, por ejemplo, acoplador de prisma ). ^[10]

El acoplamiento de ondas evanescentes se utiliza para excitar, por ejemplo, resonadores de microesferas dieléctricas.

El acoplamiento evanescente, como interacción de campo cercano, es una de las preocupaciones en materia de compatibilidad electromagnética .

Acoplamiento de fibras ópticas sin pérdidas por derivación de fibras .

El acoplamiento de ondas evanescentes juega un papel importante en la explicación teórica de la transmisión óptica extraordinaria . ^[11]

El acoplamiento de ondas evanescentes se utiliza para alimentar dispositivos de forma inalámbrica. ^{[12] [13] [14]}

Un microscopio de fluorescencia de reflexión interna total utiliza la onda evanescente producida por la reflexión interna total para excitar los fluoróforos cercanos a una superficie. Esto es útil cuando es necesario estudiar las propiedades superficiales de muestras biológicas. ^[15]

Ver también

• Acoplamiento (electrónica)
• Onda electromagnética
• lente plasmónica
• Metamateriales plasmónicos
• Túnel cuántico
• Transferencia de energía resonante
• La ley de Snell
• Superlente
• Reflexión interna total
• Microscopio de fluorescencia de reflexión interna total.
• Guía de ondas
• Teoría del absorbente de Wheeler-Feynman

Notas

1. O, expresando los campos E y H como fasores , el vector complejo de Poynting tiene una parte real cero. ${\displaystyle \mathbf {S} =\mathbf {E} \times \mathbf {H} ^{*}}$

Referencias

1. Takayama, O.; Bogdanov, AA; Lavrinenko, AV (2017). "Ondas superficiales fotónicas en interfaces metamateriales". Revista de Física: Materia Condensada . 29 (46): 463001. Código bibliográfico : 2017JPCM...29T3001T. doi :10.1088/1361-648X/aa8bdd. PMID  29053474. S2CID  1528860.
2. Diccionario estándar IEEE de términos eléctricos y electrónicos . Nueva York, NY: Instituto de Ingenieros Eléctricos y Electrónicos . 1992. pág. 458.ISBN​ 978-1-55937-240-4. IEEE STD 100-1992.
3. Jackson, John David (1999). Electrodinámica clásica (3ª ed.). John-Wiley. ISBN 047130932X.
4. Tineke Thio (2006). "Un futuro brillante para las fuentes de luz de longitud inferior a la onda". Científico americano . 94 (1): 40–47. doi :10.1511/2006.1.40.
5. Marston, Philip L.; Matula, TJ (mayo de 2002). "Dispersión de ondas acústicas evanescentes". Revista de la Sociedad de Acústica de América . 111 (5): 2378. Código bibliográfico : 2002ASAJ..111.2378M. doi : 10.1121/1.4778056.
6. Sreekanth, Kandammathe Valiyaveedu; Zeng, Shuwen; Shang, Jingzhi; Yong, Ken-Tye; Yu, Ting (2012). "Excitación de ondas electromagnéticas superficiales en una rejilla de Bragg basada en grafeno". Informes científicos . 2 : 737. Código Bib : 2012NatSR...2E.737S. doi :10.1038/srep00737. PMC 3471096 . PMID  23071901. 
7. Neice, A., "Métodos y limitaciones de las imágenes por subondas", Avances en imágenes y física electrónica, vol. 163, julio de 2010.
8. Hecht, Eugenio (2017). Óptica (5ª edición global). Pearson. págs. 135-137. ISBN 978-1-292-09693-3.
9. Zeng, Shuwen; Yu, Xia; Ley, Wing-Cheung; Zhang, Yating; Hu, Rui; Dinh, Xuan-Quyen; Ho, Ho-Pui; Yong, Ken-Tye (2013). "Dependencia del tamaño de la resonancia de plasmón de superficie mejorada con Au NP basada en la medición de fase diferencial". Sensores y Actuadores B: Químicos . 176 : 1128-1133. doi :10.1016/j.snb.2012.09.073.
10. Lóva, Paola; Manfredi, Giovanni; Comoretto, Davide (2018). "Avances en cristales fotónicos planos 1D procesados ​​con soluciones funcionales". Materiales ópticos avanzados . 6 (24): 1800730. doi : 10.1002/adom.201800730 . hdl : 11567/928329 . ISSN  2195-1071.
11. Fan, Zhiyuan; Zhan, Li; Hu, Xiao; Xia, Yuxing (2008). "Proceso crítico de transmisión óptica extraordinaria a través de una matriz periódica de orificios de sublongitud de onda: acoplamiento de campo evanescente asistido por orificios". Comunicaciones Ópticas . 281 (21): 5467. Código Bib : 2008OptCo.281.5467F. doi : 10.1016/j.optcom.2008.07.077.
12. Karalis, Aristeidis; JD Joannopoulos; Marin Soljačić (febrero de 2007). "Transferencia de energía inalámbrica eficiente de rango medio no radiativo". Anales de Física . 323 (1): 34. arXiv : física/0611063 . Código Bib : 2008AnPhy.323...34K. doi :10.1016/j.aop.2007.04.017. S2CID  1887505.
13. "El 'acoplamiento evanescente' podría alimentar dispositivos de forma inalámbrica", Celeste Biever, NewScientist.com, 15 de noviembre de 2006
14. La energía inalámbrica podría alimentar la electrónica industrial y de consumo - comunicado de prensa del MIT
15. Axelrod, D. (1 de abril de 1981). "Contactos de sustrato celular iluminados por fluorescencia de reflexión interna total". La revista de biología celular . 89 (1): 141-145. doi :10.1083/jcb.89.1.141. PMC 2111781 . PMID  7014571. 

enlaces externos

• Onda evanescente
• Animación de ondas evanescentes y en propagación en Youtube.com