La emisión de radio solar se refiere a las ondas de radio que produce naturalmente el Sol , principalmente desde las capas inferiores y superiores de la atmósfera llamadas cromosfera y corona , respectivamente. El Sol produce emisiones de radio a través de cuatro mecanismos conocidos, cada uno de los cuales opera principalmente convirtiendo la energía de los electrones en movimiento en radiación electromagnética . Los cuatro mecanismos de emisión son la emisión térmica de bremsstrahlung (frenado), la emisión giromagnética, la emisión de plasma y la emisión de máser de electrones- ciclotrón . Los dos primeros son mecanismos incoherentes , lo que significa que son la suma de la radiación generada independientemente por muchas partículas individuales. Estos mecanismos son los principales responsables de las emisiones "de fondo" persistentes que varían lentamente a medida que evolucionan las estructuras de la atmósfera. Los dos últimos procesos son mecanismos coherentes , lo que se refiere a casos especiales en los que la radiación se produce de manera eficiente en un conjunto particular de frecuencias. Los mecanismos coherentes pueden producir temperaturas de brillo (intensidades) mucho mayores y son los principales responsables de los picos intensos de radiación llamados ráfagas de radio solares, que son subproductos de los mismos procesos que conducen a otras formas de actividad solar como las erupciones solares y las eyecciones de masa coronal .
La emisión de radio del Sol fue reportada por primera vez en la literatura científica por Grote Reber en 1944. [1] Esas fueron observaciones de emisión de microondas de frecuencia de 160 MHz (longitud de onda de 2 metros) que emanaban de la cromosfera . Sin embargo, la observación más antigua conocida fue en 1942 durante la Segunda Guerra Mundial por operadores de radar británicos que detectaron una intensa ráfaga de radio solar de baja frecuencia; esa información se mantuvo en secreto como potencialmente útil para evadir el radar enemigo, pero luego se describió en una revista científica después de la guerra. [2] Uno de los descubrimientos más significativos de los primeros radioastrónomos solares como Joseph Pawsey fue que el Sol produce mucha más emisión de radio de lo esperado de la radiación estándar del cuerpo negro . [3] La explicación para esto fue propuesta por Vitaly Ginzburg en 1946, quien sugirió que la emisión de bremsstrahlung térmica de una corona de un millón de grados era la responsable. [4] La existencia de temperaturas tan extraordinariamente altas en la corona había sido indicada previamente por observaciones de espectroscopia óptica , pero la idea siguió siendo controvertida hasta que fue confirmada más tarde por los datos de radio. [5]
Antes de 1950, las observaciones se realizaban principalmente utilizando antenas que registraban la intensidad de todo el Sol en una única frecuencia de radio. [6] Observadores como Ruby Payne-Scott y Paul Wild utilizaron observaciones simultáneas en numerosas frecuencias para descubrir que los tiempos de inicio de las ráfagas de radio variaban según la frecuencia, lo que sugiere que las ráfagas de radio estaban relacionadas con perturbaciones que se propagan hacia afuera, lejos del Sol, a través de diferentes capas de plasma con diferentes densidades. [7] Estos hallazgos motivaron el desarrollo de radioespectrógrafos que eran capaces de observar continuamente el Sol en un rango de frecuencias. Este tipo de observación se denomina espectro dinámico , y gran parte de la terminología utilizada para describir la emisión de radio solar se relaciona con características observadas en espectros dinámicos, como la clasificación de las ráfagas de radio solares. [8] A continuación, se muestran ejemplos de espectros dinámicos en la sección de ráfagas de radio. Los radioespectrógrafos solares contemporáneos notables incluyen la Red de Telescopios Radiosolares , la red e-CALLISTO y el instrumento WAVES a bordo de la nave espacial Wind .
Sin embargo, los radioespectrógrafos no producen imágenes, por lo que no se pueden utilizar para localizar características espacialmente. Esto puede hacer que sea muy difícil comprender de dónde proviene un componente específico de la emisión de radio solar y cómo se relaciona con las características observadas en otras longitudes de onda. Producir una imagen de radio del Sol requiere un interferómetro, que en radioastronomía significa una matriz de muchos telescopios que operan juntos como un solo telescopio para producir una imagen. Esta técnica es un subtipo de interferometría llamada síntesis de apertura . A principios de la década de 1950, se desarrollaron varios interferómetros simples que podían proporcionar un seguimiento limitado de las ráfagas de radio. [6] Esto también incluyó la invención de la interferometría marina , que se utilizó para asociar la actividad radioactiva con las manchas solares . [9]
La obtención rutinaria de imágenes del Sol en radio comenzó en 1967 con la puesta en servicio del radioheliógrafo de Culgoora, que funcionó hasta 1986. [10] Un radioheliógrafo es simplemente un interferómetro que se dedica a observar el Sol. Además de Culgoora, ejemplos notables incluyen el radioheliógrafo de Clark Lake, [11] el radioheliógrafo de Nançay , el radioheliógrafo de Nobeyama , el radioheliógrafo de Gauribidanur , el radioheliógrafo siberiano y el radioheliógrafo espectral chino. [12] Además, los interferómetros que se utilizan para otras observaciones astrofísicas también se pueden utilizar para observar el Sol. Los radiotelescopios de propósito general que también realizan observaciones solares incluyen el Very Large Array , el Atacama Large Millimeter Array , el Murchison Widefield Array y el Low-Frequency Array . El collage de arriba muestra antenas de varios radiotelescopios de baja frecuencia utilizados para observar el Sol.
Todos los procesos que se describen a continuación producen frecuencias de radio que dependen de las propiedades del plasma donde se origina la radiación, en particular la densidad electrónica y la intensidad del campo magnético . Dos parámetros de la física del plasma son particularmente importantes en este contexto:
La frecuencia del plasma electrónico ,
y la girofrecuencia electrónica ,
donde es la densidad electrónica en cm −3 , es la intensidad del campo magnético en Gauss (G), es la carga del electrón , es la masa del electrón , y es la velocidad de la luz . Los tamaños relativos de estas dos frecuencias determinan en gran medida qué mecanismo de emisión dominará en un entorno particular. Por ejemplo, la emisión giromagnética de alta frecuencia domina en la cromosfera, donde las intensidades del campo magnético son comparativamente grandes, mientras que la emisión de plasma y bremsstrahlung térmico de baja frecuencia domina en la corona, donde las intensidades y densidades del campo magnético son generalmente menores que en la cromosfera. [13] En las imágenes a continuación, las primeras cuatro en la parte superior izquierda están dominadas por la emisión giromagnética de la cromosfera, la región de transición y la corona baja, mientras que las tres imágenes de la derecha están dominadas por la emisión de bremsstrahlung térmico de la corona, [14] con frecuencias más bajas que se generan a mayores alturas sobre la superficie.
La emisión de Bremsstrahlung , del alemán "radiación de frenado", se refiere a las ondas electromagnéticas producidas cuando una partícula cargada se acelera y parte de su energía cinética se convierte en radiación. [15] La radiación de Bremsstrahlung térmica se refiere a la radiación de un plasma en equilibrio térmico y es impulsada principalmente por colisiones de Coulomb donde un electrón es desviado por el campo eléctrico de un ion . Esto a menudo se conoce como emisión libre-libre para un plasma completamente ionizado como la corona solar porque implica colisiones de partículas "libres", en lugar de electrones que pasan de un estado ligado a otro en un átomo. Esta es la principal fuente de emisión de fondo quiescente de la corona, donde quiescente significa fuera de los períodos de ráfagas de radio. [16]
La frecuencia de radio de la emisión de bremsstrahlung está relacionada con la densidad electrónica de un plasma a través de la frecuencia del plasma electrónico ( ) de la ecuación 1 . [17] Un plasma con una densidad puede producir emisión solo en o por debajo de la correspondiente . [18] La densidad en la corona generalmente disminuye con la altura sobre la "superficie" visible, o fotosfera , lo que significa que la emisión de menor frecuencia se produce más arriba en la atmósfera, y el Sol parece más grande en frecuencias más bajas. Este tipo de emisión es más prominente por debajo de los 300 MHz debido a las densidades coronales típicas, pero las estructuras particularmente densas en la corona y la cromosfera pueden generar emisión de bremsstrahlung con frecuencias en el rango de GHz. [19]
La emisión giromagnética también se produce a partir de la energía cinética de una partícula cargada, generalmente un electrón. Sin embargo, en este caso, un campo magnético externo hace que la trayectoria de la partícula exhiba un giromovimiento espiral, lo que resulta en una aceleración centrípeta que a su vez produce las ondas electromagnéticas . [16] Se utiliza una terminología diferente para el mismo fenómeno básico dependiendo de qué tan rápido la partícula gira en espiral alrededor del campo magnético, lo que se debe a las diferentes matemáticas requeridas para describir la física. La emisión girorresonante se refiere a velocidades más lentas, no relativistas y también se llama magneto-bremsstrahlung o emisión ciclotrón . El girosincrotrón corresponde al caso ligeramente relativista, donde las partículas giran a una fracción pequeña pero significativa de la velocidad de la luz, y la emisión sincrotrón se refiere al caso relativista donde las velocidades se aproximan a la de la luz.
La girorresonancia y el girosincrotrón son más importantes en el contexto solar, aunque puede haber casos especiales en los que también funciona la emisión de sincrotrón. [20] Para cualquier subtipo, la emisión giromagnética ocurre cerca de la girofrecuencia del electrón ( ) de la ecuación 2 o uno de sus armónicos . Este mecanismo domina cuando las intensidades del campo magnético son grandes, de modo que > . Esto es principalmente cierto en la cromosfera, donde la emisión de girorresonancia es la fuente principal de emisión de radio quiescente (sin ráfagas), que produce radiación de microondas en el rango de GHz. [13] La emisión de girorresonancia también se puede observar en las estructuras más densas de la corona, donde se puede utilizar para medir la intensidad del campo magnético coronal. [21] La emisión de girosincrotrón es responsable de ciertos tipos de ráfagas de radio de microondas de la cromosfera y también es probablemente responsable de ciertos tipos de ráfagas de radio coronales. [22]
La emisión de plasma se refiere a un conjunto de procesos relacionados que convierten parcialmente la energía de las ondas de Langmuir en radiación. [23] Es la forma más común de emisión de radio coherente del Sol y se acepta comúnmente como el mecanismo de emisión para la mayoría de los tipos de ráfagas de radio solares, que pueden superar el nivel de radiación de fondo en varios órdenes de magnitud durante breves períodos. [16] Las ondas de Langmuir , también llamadas ondas de plasma de electrones o simplemente oscilaciones de plasma , son oscilaciones de densidad de electrones que ocurren cuando un plasma se perturba de modo que una población de electrones se desplaza en relación con los iones. [24] Una vez desplazados, la fuerza de Coloumb atrae a los electrones hacia los iones y, en última instancia, los pasa, lo que los lleva a oscilar de un lado a otro.
Las ondas de Langmuir se producen en la corona solar por una inestabilidad del plasma que ocurre cuando un haz de electrones no térmicos (de movimiento rápido) se mueve a través del plasma ambiental. [25] El haz de electrones puede acelerarse ya sea por reconexión magnética , el proceso que sustenta las erupciones solares , o por una onda de choque , y estos dos procesos básicos operan en diferentes contextos para producir diferentes tipos de ráfagas de radio solares. [26] La inestabilidad que genera ondas de Langmuir es la inestabilidad de dos corrientes , que también se llama inestabilidad del haz o de protuberancia en la cola en casos como este donde un haz de electrones se inyecta en un plasma, creando una "protuberancia" en la cola de alta energía de la distribución de velocidad de partículas del plasma. [23] Esta protuberancia facilita el crecimiento exponencial de la onda de Langmuir en el plasma ambiental a través de la transferencia de energía del haz de electrones a modos de onda de Langmuir específicos. Una pequeña fracción de la energía de la onda de Langmuir puede luego convertirse en radiación electromagnética a través de interacciones con otros modos de onda, a saber, ondas de sonido iónicas . [23] A la derecha se muestra un diagrama de flujo de las etapas de emisión de plasma.
Dependiendo de estas interacciones de ondas, la emisión de radio coherente puede producirse en la frecuencia fundamental del plasma electrónico ( ; Ecuación 1 ) o en su armónico (2 ). [27] [28] La emisión en se suele denominar emisión de plasma fundamental , mientras que la emisión en 2 se denomina emisión de plasma armónico . Esta distinción es importante porque los dos tipos tienen diferentes propiedades observadas e implican diferentes condiciones de plasma. Por ejemplo, la emisión de plasma fundamental exhibe una fracción de polarización circular mucho mayor [29] y se origina a partir de un plasma que es cuatro veces más denso que la emisión de plasma armónico. [30]
El último y menos común mecanismo de emisión de radio solar es la emisión máser electrón-ciclotrón (ECME). Máser es un acrónimo de "amplificación de microondas por emisión estimulada de radiación", que originalmente se refería a un dispositivo de laboratorio que puede producir radiación intensa de una frecuencia específica a través de la emisión estimulada . La emisión estimulada es un proceso por el cual un grupo de átomos se mueve a niveles de energía más altos (por encima del equilibrio térmico ) y luego se estimula para liberar esa energía adicional de una sola vez. Tales inversiones de población pueden ocurrir naturalmente para producir máseres astrofísicos , que son fuentes de radiación muy intensa de líneas espectrales específicas . [31]
Sin embargo, la emisión máser electrón-ciclotrón no implica inversiones de población de los niveles de energía atómica. [32] El término máser se adoptó aquí como una analogía es un nombre un tanto inapropiado . En ECME, la inyección de electrones no térmicos, semirrelativistas en un plasma produce una inversión de población análoga a la de un máser en el sentido de que se agregó una población de alta energía a una distribución de equilibrio. Esto es muy similar al comienzo del proceso de emisión de plasma descrito en la sección anterior, pero cuando la densidad del plasma es baja y/o la intensidad del campo magnético es alta de modo que > (Ecuaciones 1 y 2 ), la energía de los electrones no térmicos no se puede convertir de manera eficiente en ondas de Langmuir. [32] Esto conduce en cambio a una emisión directa a través de una inestabilidad del plasma que se expresa analíticamente como un coeficiente de absorción negativo (es decir, una tasa de crecimiento positiva) para una distribución de partículas particular, la más famosa es la distribución de cono de pérdida. [33] [23] [34] El ECME es el mecanismo aceptado para las ráfagas de picos de microondas de la cromosfera [16] y a veces se invoca para explicar las características de las ráfagas de radio coronales que no se pueden explicar mediante la emisión de plasma o la emisión de girosincrotrón. [35] [36]
La teoría magnetoiónica describe la propagación de ondas electromagnéticas en entornos donde un plasma ionizado está sujeto a un campo magnético externo, como la corona solar y la ionosfera de la Tierra . [37] [18] La corona generalmente se trata con el "enfoque de plasma frío", que supone que las velocidades características de las ondas son mucho más rápidas que las velocidades térmicas de las partículas de plasma. [17] [38] Esta suposición permite descuidar los efectos térmicos, y la mayoría de los enfoques también ignoran los movimientos de los iones y suponen que las partículas no interactúan a través de colisiones.
Según estas aproximaciones, la ecuación de dispersión para las ondas electromagnéticas incluye dos modos de espacio libre que pueden escapar del plasma como radiación (ondas de radio). Estos se denominan modos ordinarios ( ) y extraordinarios ( ). [18] El modo ordinario es "ordinario" en el sentido de que la respuesta del plasma es la misma que si no hubiera campo magnético, mientras que el modo - tiene un índice de refracción algo diferente. Es importante destacar que cada modo está polarizado en sentidos opuestos que dependen del ángulo con respecto al campo magnético. Generalmente se aplica una aproximación cuasi circular, en cuyo caso ambos modos están 100% polarizados circularmente con sentidos opuestos. [18]
Los modos - y - se producen a diferentes velocidades dependiendo del mecanismo de emisión y los parámetros del plasma, lo que conduce a una señal de polarización circular neta. Por ejemplo, la radiación de frenado térmica favorece ligeramente el modo -, mientras que la emisión de plasma favorece fuertemente el modo -. [29] Esto hace que la polarización circular sea una propiedad extremadamente importante para los estudios de emisión de radio solar, ya que puede usarse para ayudar a entender cómo se produjo la radiación. Si bien la polarización circular es más frecuente en las observaciones de radio solar, también es posible producir polarizaciones lineales en ciertas circunstancias. [39] Sin embargo, la presencia de campos magnéticos intensos conduce a la rotación de Faraday que distorsiona las señales polarizadas linealmente, haciéndolas extremadamente difíciles o imposibles de detectar. [40] Sin embargo, es posible detectar fuentes astrofísicas de fondo polarizadas linealmente que están ocultas por la corona, [41] en cuyo caso el impacto de la rotación de Faraday puede usarse para medir la intensidad del campo magnético coronal. [42]
La aparición de emisiones de radio solares, particularmente a bajas frecuencias, está fuertemente influenciada por los efectos de propagación. [43] Un efecto de propagación es cualquier cosa que impacte la trayectoria o el estado de una onda electromagnética después de que se produce. Por lo tanto, estos efectos dependen de los medios por los que pasó la onda antes de ser observada. Los impactos más dramáticos en la emisión de radio solar ocurren en la corona y en la ionosfera de la Tierra . Hay tres efectos principales: refracción, dispersión y acoplamiento de modos.
La refracción es la curvatura de la trayectoria de la luz cuando entra en un nuevo medio o pasa a través de un material con densidad variable. La densidad de la corona generalmente disminuye con la distancia al Sol, lo que hace que las ondas de radio se refracten hacia la dirección radial. [44] [45] Cuando la emisión de radio solar entra en la ionosfera de la Tierra, la refracción también puede distorsionar gravemente la ubicación aparente de la fuente dependiendo del ángulo de visión y las condiciones ionosféricas. [46] Los modos - y - discutidos en la sección anterior también tienen índices de refracción ligeramente diferentes , lo que puede llevar a la separación de los dos modos. [29]
La contraparte de la refracción es la reflexión . Una onda de radio puede reflejarse en la atmósfera solar cuando encuentra una región de densidad particularmente alta en comparación con donde se produjo, y tales reflexiones pueden ocurrir muchas veces antes de que una onda de radio escape de la atmósfera. Este proceso de muchas reflexiones sucesivas se llama dispersión , y tiene muchas consecuencias importantes. [47] La dispersión aumenta el tamaño aparente de todo el Sol y las fuentes compactas dentro de él, lo que se llama ensanchamiento angular . [48] [49] La dispersión aumenta el ángulo del cono sobre el cual se puede observar la emisión dirigida, lo que incluso puede permitir la observación de ráfagas de radio de baja frecuencia que ocurrieron en el lado lejano del Sol. [50] Debido a que las fibras de alta densidad que son principalmente responsables de la dispersión no están alineadas aleatoriamente y generalmente son radiales, la dispersión aleatoria contra ellas también puede cambiar sistemáticamente la ubicación observada de una ráfaga de radio a una altura mayor que donde realmente se produjo. [51] [30] Finalmente, la dispersión tiende a despolarizar la emisión y es probablemente la razón por la que las ráfagas de radio a menudo exhiben fracciones de polarización circular mucho más bajas que las que predicen las teorías estándar. [52]
El acoplamiento de modos se refiere a los cambios de estado de polarización de los modos - y - en respuesta a diferentes condiciones del plasma. [53] Si una onda de radio pasa a través de una región donde la orientación del campo magnético es casi perpendicular a la dirección de viaje, lo que se llama región cuasi transversal, [54] el signo de polarización (es decir, izquierda o derecha; positiva o negativa) puede cambiar dependiendo de la frecuencia de radio y los parámetros del plasma. [55] Este concepto es crucial para interpretar las observaciones de polarización de la radiación solar de microondas [56] [57] y también puede ser importante para ciertas ráfagas de radio de baja frecuencia. [58]
Las explosiones solares de radio son breves períodos durante los cuales la emisión de radio del Sol se eleva por encima del nivel de fondo. [16] Son firmas de los mismos procesos que conducen a las formas más conocidas de actividad solar, como las manchas solares , las erupciones solares y las eyecciones de masa coronal . [17] Las explosiones de radio pueden superar el nivel de radiación de fondo solo ligeramente o en varios órdenes de magnitud (por ejemplo, de 10 a 10 000 veces) dependiendo de una variedad de factores que incluyen la cantidad de energía liberada, los parámetros del plasma de la región de la fuente, la geometría de visualización y los medios a través de los cuales se propagó la radiación antes de ser observada. La mayoría de los tipos de explosiones solares de radio son producidas por el mecanismo de emisión de plasma que opera en diferentes contextos, aunque algunas son causadas por la emisión de máser (girotrón)sincrotrón y/o electrón-ciclotrón.
Las ráfagas de radio solares se clasifican en gran medida en función de cómo aparecen en las observaciones del espectro dinámico de los radioespectrógrafos. Los tres primeros tipos, que se muestran en la imagen de la derecha, fueron definidos por Paul Wild y Lindsay McCready en 1950 utilizando las primeras observaciones de ráfagas métricas (de baja frecuencia) realizadas con radioespectrógrafos. [8] Este esquema de clasificación se basa principalmente en cómo varía la frecuencia de una ráfaga con el tiempo. Los tipos IV y V se añadieron a los tres primeros años, y desde entonces se han identificado otros tipos y subtipos.
Las ráfagas de tipo I son picos de radiación que duran alrededor de un segundo y ocurren en un rango de frecuencia relativamente estrecho ( ) con poca o ninguna deriva perceptible en la frecuencia. [59] Suelen ocurrir en grupos llamados tormentas de ruido que a menudo se superponen a la emisión continua mejorada (de amplio espectro) con el mismo rango de frecuencia. [60] Si bien cada ráfaga de tipo I individual no se desplaza en frecuencia, una cadena de ráfagas de tipo I en una tormenta de ruido puede desplazarse lentamente de frecuencias más altas a frecuencias más bajas durante unos pocos minutos. Las tormentas de ruido pueden durar desde horas hasta semanas, y generalmente se observan a frecuencias relativamente bajas entre alrededor de 50 y 500 MHz.
Las tormentas de ruido están asociadas con regiones activas . [61] Las regiones activas son regiones en la atmósfera solar con altas concentraciones de campos magnéticos, e incluyen una mancha solar en su base en la fotosfera , excepto en los casos en que los campos magnéticos son bastante débiles. [62] La asociación con regiones activas se conoce desde hace décadas, pero las condiciones requeridas para producir tormentas de ruido aún son misteriosas. No todas las regiones activas que producen otras formas de actividad, como las llamaradas, generan tormentas de ruido y, a diferencia de otros tipos de ráfagas de radio solares, a menudo es difícil identificar firmas no radiales de ráfagas de Tipo I. [63] [64]
En general, se acepta que el mecanismo de emisión de las explosiones de tipo I es la emisión de plasma fundamental debido a las elevadas fracciones de polarización circular que se observan con frecuencia. Sin embargo, todavía no hay consenso sobre qué proceso acelera los electrones necesarios para estimular la emisión de plasma. Las ideas principales son eventos de reconexión magnética menores u ondas de choque impulsadas por ondas que se propagan hacia arriba. [65] [66] Desde el año 2000, en general se han favorecido diferentes escenarios de reconexión magnética. Un escenario implica la reconexión entre los campos magnéticos abiertos y cerrados en los límites de las regiones activas, [67] y otro implica el movimiento de las características magnéticas en la fotosfera. [68]
Las ráfagas de tipo II presentan una deriva relativamente lenta de frecuencias altas a bajas de alrededor de 0,05 MHz por segundo, [69] típicamente en el transcurso de unos pocos minutos. [70] A menudo exhiben dos bandas distintas de emisión que corresponden a la emisión de plasma fundamental y armónica que emana de la misma región. [71] Las ráfagas de tipo II están asociadas con eyecciones de masa coronal (CME) y se producen en el borde delantero de una CME, donde una onda de choque acelera los electrones responsables de estimular la emisión de plasma. [72] La frecuencia se desplaza de valores más altos a más bajos porque depende de la densidad de electrones, y el choque se propaga hacia afuera alejándose del Sol a través de densidades cada vez más bajas. Al utilizar un modelo para la densidad atmosférica del Sol, la tasa de deriva de frecuencia se puede utilizar para estimar la velocidad de la onda de choque. Este ejercicio generalmente da como resultado velocidades de alrededor de 1000 km/s, que coinciden con las de los choques de CME determinados a partir de otros métodos. [73]
Si bien la emisión de plasma es el mecanismo aceptado, las ráfagas de Tipo II no exhiben cantidades significativas de polarización circular como se esperaría de la teoría de emisión de plasma estándar. [74] La razón de esto es desconocida, pero una hipótesis principal es que el nivel de polarización se suprime por efectos de dispersión relacionados con tener un campo magnético no homogéneo cerca de un choque magnetohidrodinámico . [75] Las ráfagas de Tipo II a veces exhiben estructuras finas llamadas ráfagas en espiga que emanan de la ráfaga principal, tal como aparece en un espectro dinámico, y se extienden a frecuencias más bajas. Se cree que las estructuras en espiga son el resultado de electrones acelerados por el choque que pudieron escapar mucho más allá de la región de choque para excitar ondas de Langmuir en plasma de menor densidad que la región de la ráfaga primaria. [76] [77]
Al igual que las explosiones de Tipo II, las de Tipo III también se desplazan de frecuencias altas a bajas y se atribuyen ampliamente al mecanismo de emisión de plasma. [78] Sin embargo, las explosiones de Tipo III se desplazan mucho más rápidamente, alrededor de 100 MHz por segundo, y por lo tanto deben estar relacionadas con perturbaciones que se mueven más rápidamente que las ondas de choque responsables de las de Tipo II. [79] Las explosiones de Tipo III están asociadas con haces de electrones que se aceleran a pequeñas fracciones de la velocidad de la luz ( 0,1 a 0,3 c) por la reconexión magnética, el proceso responsable de las erupciones solares. En la imagen de abajo, la cadena de contornos de color muestra las ubicaciones de tres explosiones de Tipo III a diferentes frecuencias. La progresión de violeta a rojo corresponde a las trayectorias de los haces de electrones que se alejan del Sol y excitan la emisión de plasma de frecuencia cada vez más baja a medida que encuentran densidades cada vez más bajas. Dado que en última instancia son causadas por la reconexión magnética, las de Tipo III están fuertemente asociadas con las erupciones de rayos X y, de hecho, se observan durante casi todas las grandes erupciones. [80] Sin embargo, las llamaradas de rayos X de pequeñas a moderadas no siempre presentan explosiones de Tipo III y viceversa debido a las condiciones algo diferentes que se requieren para que se produzcan y observen las emisiones de alta y baja energía. [81] [82]
Las ráfagas de tipo III pueden ocurrir solas, en pequeños grupos o en cadenas, conocidas como tormentas de tipo III, que pueden durar muchos minutos. A menudo se subdividen en dos tipos: ráfagas de tipo III coronales e interplanetarias . [78] Coronal se refiere al caso en el que un haz de electrones viaja en la corona dentro de unos pocos radios solares de la fotosfera. Por lo general, comienzan en frecuencias de cientos de MHz y se desplazan hasta decenas de MHz en unos pocos segundos. Los haces de electrones que excitan la radiación viajan a lo largo de líneas de campo magnético específicas que pueden estar cerradas o abiertas al espacio interplanetario. [83] Los haces de electrones que escapan al espacio interplanetario pueden excitar ondas de Langmuir en el plasma del viento solar para producir ráfagas de tipo III interplanetarias que pueden extenderse hasta 20 kHz y menos para haces que alcanzan 1 Unidad Astronómica y más. [78] Las frecuencias muy bajas de las ráfagas interplanetarias están por debajo del límite ionosférico ( 10 MHz), lo que significa que están bloqueadas por la ionosfera de la Tierra y son observables solo desde el espacio.
Las observaciones directas in situ de los electrones y las ondas de Langmuir (oscilaciones de plasma) asociadas con las explosiones interplanetarias de tipo III se encuentran entre las piezas de evidencia más importantes de la teoría de emisión de plasma de las explosiones de radio solares. [84] [85] Las explosiones de tipo III exhiben niveles moderados de polarización circular, típicamente menos del 50%. [86] Esto es menor de lo esperado a partir de la emisión de plasma y probablemente se deba a la despolarización por dispersión por inhomogeneidades de densidad y otros efectos de propagación. [52]
Las explosiones de tipo IV son picos de emisión continua de banda ancha que incluyen unos pocos subtipos distintos asociados con diferentes fenómenos y diferentes mecanismos de emisión. El primer tipo que se definió fue la explosión de tipo IV en movimiento , que requiere observaciones de imágenes (es decir, interferometría) para detectarla. [87] Se caracterizan por una fuente continua que se mueve hacia afuera que a menudo está precedida por una explosión de tipo II en asociación con una eyección de masa coronal (CME). [75] El mecanismo de emisión de las explosiones de tipo IV generalmente se atribuye a la emisión girosincrotrón, la emisión de plasma o alguna combinación de ambas que resulta de electrones en rápido movimiento atrapados dentro de los campos magnéticos de una CME en erupción. [16] [88]
Las explosiones estacionarias de tipo IV son más comunes y no están asociadas con eyecciones de masa coronal. [75] Son emisiones continuas de banda ancha asociadas con erupciones solares o explosiones de tipo I. [16] Las explosiones de tipo IV asociadas con erupciones también se denominan explosiones continuas de erupciones y suelen comenzar en la fase impulsiva de una erupción o poco después de ella. Las erupciones más grandes suelen incluir una fase continua de tormenta que sigue a la continua de erupciones. [89] La continua de tormenta puede durar desde horas hasta días y puede transformarse en una tormenta de ruido de tipo I ordinaria en eventos de larga duración. [6] Tanto las explosiones continuas de tipo IV como las continuas de tormenta se atribuyen a la emisión de plasma, pero la continua de tormenta exhibe grados mucho mayores de polarización circular por razones que no se conocen por completo. [16]
Las ráfagas de tipo V son las menos comunes de los 5 tipos estándar. [75] Son emisiones continuas que duran de uno a unos pocos minutos inmediatamente después de un grupo de ráfagas de tipo III, que generalmente ocurren por debajo de los 120 MHz. [16] En general, se cree que las de tipo V son causadas por la emisión de plasma armónico asociada con las mismas corrientes de electrones responsables de las ráfagas de tipo III asociadas. [90] A veces exhiben desplazamientos posicionales significativos con respecto a las ráfagas de tipo III, que pueden deberse a que los electrones viajan a lo largo de estructuras de campo magnético algo diferentes. [91] Las ráfagas de tipo V persisten durante mucho más tiempo que las de tipo III porque son impulsadas por una población de electrones más lenta y menos colimada , que produce una emisión de banda más amplia y también conduce a una inversión en el signo de polarización circular con respecto al de las ráfagas de tipo III asociadas debido a la diferente distribución de ondas de Langmuir. [92] Si bien la emisión de plasma es el mecanismo comúnmente aceptado, también se ha propuesto la emisión de máser de ciclotrón de electrones. [93]
Además de los cinco tipos clásicos, hay varios tipos adicionales de ráfagas solares de radio. Entre ellos se incluyen variaciones de los tipos estándar, estructuras finas dentro de otro tipo y fenómenos completamente distintos. Entre los ejemplos de variantes se incluyen las ráfagas de los tipos J y U, que son ráfagas de tipo III en las que la deriva de frecuencia se invierte para pasar de frecuencias más bajas a frecuencias más altas, lo que sugiere que un haz de electrones primero se alejó y luego regresó al Sol a lo largo de una trayectoria de campo magnético cerrado. [78] Las ráfagas de estructura fina incluyen patrones de cebra [94] y ráfagas de fibra [95] que se pueden observar dentro de las ráfagas de tipo IV, junto con las ráfagas en espiga [76] que a veces acompañan a las de tipo II. Las ráfagas de tipo S, que duran solo milisegundos, son un ejemplo de una clase distinta. [96] También hay una variedad de tipos de ráfagas de microondas de alta frecuencia, como las ráfagas de microondas de tipo IV, las ráfagas impulsivas, las postráfagas y las ráfagas de pico. [97]
Debido a su proximidad a la Tierra, el Sol es la fuente más brillante de emisión de radio astronómica. Pero, por supuesto, otras estrellas también producen emisión de radio y pueden producir una radiación mucho más intensa en términos absolutos que la que se observa desde el Sol. Para las estrellas de secuencia principal "normales" , los mecanismos que producen emisión de radio estelar son los mismos que los que producen emisión de radio solar. [16] Sin embargo, la emisión de las " estrellas de radio " puede exhibir propiedades significativamente diferentes en comparación con el Sol, y la importancia relativa de los diferentes mecanismos puede cambiar dependiendo de las propiedades de la estrella, particularmente con respecto al tamaño y la velocidad de rotación , la última de las cuales determina en gran medida la fuerza del campo magnético de una estrella . Ejemplos notables de emisión de radio estelar incluyen emisión constante quiescente de cromosferas y coronas estelares, ráfagas de radio de estrellas en llamaradas , emisión de radio de vientos estelares masivos y emisión de radio asociada con estrellas binarias cercanas . [16] Las estrellas pre-secuencia principal como las estrellas T Tauri también exhiben emisión de radio a través de procesos razonablemente bien entendidos, a saber, emisión máser girosincrotrón y ciclotrón electrónico. [98]
También existen diferentes procesos de emisión de radio para ciertas estrellas pre-secuencia principal , junto con estrellas post-secuencia principal como las estrellas de neutrones . [16] Estos objetos tienen velocidades de rotación muy altas, lo que conduce a campos magnéticos muy intensos que son capaces de acelerar grandes cantidades de partículas a velocidades altamente relativistas . De particular interés es el hecho de que aún no hay consenso sobre el mecanismo de emisión de radio coherente responsable de los púlsares , que no puede explicarse por los dos mecanismos coherentes bien establecidos discutidos aquí, la emisión de plasma y la emisión máser de ciclotrón de electrones. [99] Los mecanismos propuestos para la emisión de radio de púlsares incluyen la emisión de curvatura coherente, la emisión de plasma relativista, la emisión Doppler anómala y la emisión de aceleración lineal o emisión máser de electrones libres. [99] Todos estos procesos todavía implican la transferencia de energía de electrones en movimiento a radiación. Sin embargo, en este caso los electrones se mueven casi a la velocidad de la luz, y el debate gira en torno a qué proceso acelera estos electrones y cómo su energía se convierte en radiación. [100]
{{citation}}: CS1 maint: DOI inactivo a partir de septiembre de 2024 ( enlace ){{cite book}}: CS1 maint: nombres múltiples: lista de autores ( enlace ) CS1 maint: nombres numéricos: lista de autores ( enlace ){{cite book}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link) CS1 maint: numeric names: authors list (link){{cite journal}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link){{cite book}}: CS1 maint: others (link){{citation}}: CS1 maint: DOI inactive as of September 2024 (link){{cite journal}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link){{cite book}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link){{cite journal}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link){{cite journal}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link)
