función armónica

Funciones en matemáticas

Una función armónica definida en un anillo .

En matemáticas , física matemática y teoría de procesos estocásticos , una función armónica es una función dos veces continuamente diferenciable donde U es un subconjunto abierto de que satisface la ecuación de Laplace , es decir, ${\displaystyle f\colon U\to \mathbb {R} ,}$ ${\displaystyle \mathbb {R} ^{n},}$

$${\displaystyle {\frac {\partial ^{2}f}{\partial x_{1}^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}f}{\partial x_{2}^{2}}}+\cdots +{\frac {\partial ^{2}f}{\partial x_{n}^{2}}}=0}$$

U.

$${\displaystyle \nabla ^{2}f=0}$$

$${\displaystyle \Delta f=0}$$

Etimología del término "armónico"

El descriptor "armónico" en el nombre función armónica se origina en un punto de una cuerda tensa que está experimentando un movimiento armónico . La solución de la ecuación diferencial para este tipo de movimiento se puede escribir en términos de senos y cosenos, funciones que por eso se denominan armónicas . El análisis de Fourier implica expandir funciones en el círculo unitario en términos de una serie de estos armónicos. Considerando análogos de dimensiones superiores de los armónicos en la unidad n -esfera , se llega a los armónicos esféricos . Estas funciones satisfacen la ecuación de Laplace y, con el tiempo, se utilizó "armónico" para referirse a todas las funciones que satisfacen la ecuación de Laplace. ^[1]

Ejemplos

Ejemplos de funciones armónicas de dos variables son:

• La parte real o imaginaria de cualquier función holomorfa .
• La función this es un caso especial del ejemplo anterior, ya que y es una función holomorfa . La segunda derivada con respecto a x es mientras que la segunda derivada con respecto a y es ${\displaystyle \,\!f(x,y)=e^{x}\sin y;}$ ${\displaystyle f(x,y)=\operatorname {Im} \left(e^{x+iy}\right),}$ ${\displaystyle e^{x+iy}}$ ${\displaystyle \,\!e^{x}\sin y,}$ ${\displaystyle \,\!-e^{x}\sin y.}$
• La función definida en Esto puede describir el potencial eléctrico debido a una carga lineal o el potencial de gravedad debido a una masa cilíndrica larga. ${\displaystyle \,\!f(x,y)=\ln \left(x^{2}+y^{2}\right)}$ ${\displaystyle \mathbb {R} ^{2}\setminus \lbrace 0\rbrace .}$

En la siguiente tabla se dan ejemplos de funciones armónicas de tres variables con ${\displaystyle r^{2}=x^{2}+y^{2}+z^{2}:}$

Las funciones armónicas que surgen en física están determinadas por sus singularidades y condiciones de contorno (como las condiciones de contorno de Dirichlet o las condiciones de contorno de Neumann ). En regiones sin límites, agregar la parte real o imaginaria de cualquier función completa producirá una función armónica con la misma singularidad, por lo que en este caso la función armónica no está determinada por sus singularidades; sin embargo, podemos hacer que la solución sea única en situaciones físicas exigiendo que la solución se acerque a 0 cuando r se acerque a infinito. En este caso, la unicidad se deriva del teorema de Liouville .

Los puntos singulares de las funciones armónicas anteriores se expresan como " cargas " y " densidades de carga " usando la terminología de la electrostática , por lo que la función armónica correspondiente será proporcional al potencial electrostático debido a estas distribuciones de carga. Cada función anterior producirá otra función armónica cuando se multiplica por una constante, se gira y/o se le suma una constante. La inversión de cada función producirá otra función armónica que tiene singularidades que son imágenes de las singularidades originales en un "espejo" esférico. Además, la suma de dos funciones armónicas cualesquiera dará como resultado otra función armónica.

Finalmente, ejemplos de funciones armónicas de n variables son:

• Las funciones constante, lineal y afín en todos (por ejemplo, el potencial eléctrico entre las placas de un condensador y el potencial de gravedad de una losa) ${\displaystyle \mathbb {R} ^{n}}$
• La función activada para n > 2 . ${\displaystyle f(x_{1},\dots ,x_{n})=\left({x_{1}}^{2}+\cdots +{x_{n}}^{2}\right)^{1-n/2}}$ ${\displaystyle \mathbb {R} ^{n}\setminus \lbrace 0\rbrace }$

Propiedades

El conjunto de funciones armónicas en un conjunto abierto dado U puede verse como el núcleo del operador de Laplace Δ y, por lo tanto, es un espacio vectorial sobre combinaciones lineales de funciones armónicas que nuevamente son armónicas. ${\displaystyle \mathbb {R} \!:}$

Si f es una función armónica en U , entonces todas las derivadas parciales de f también son funciones armónicas en U. El operador de Laplace Δ y el operador de derivada parcial conmutarán en esta clase de funciones.

En varios sentidos, las funciones armónicas son verdaderas analogías de las funciones holomorfas . Todas las funciones armónicas son analíticas , es decir, pueden expresarse localmente como series de potencias . Este es un hecho general sobre los operadores elípticos , de los cuales el laplaciano es un ejemplo importante.

El límite uniforme de una secuencia convergente de funciones armónicas sigue siendo armónico. Esto es cierto porque toda función continua que satisface la propiedad del valor medio es armónica. Considere que la secuencia definida por esta secuencia es armónica y converge uniformemente a la función cero; sin embargo, tenga en cuenta que las derivadas parciales no son uniformemente convergentes a la función cero (la derivada de la función cero). Este ejemplo muestra la importancia de confiar en la propiedad del valor medio y la continuidad para argumentar que el límite es armónico. ${\displaystyle (-\infty ,0)\times \mathbb {R} }$ ${\textstyle f_{n}(x,y)={\frac {1}{n}}\exp(nx)\cos(ny);}$

Conexiones con la teoría de funciones complejas

Las partes real e imaginaria de cualquier función holomorfa producen funciones armónicas (se dice que son un par de funciones conjugadas armónicas ). Por el contrario, cualquier función armónica u en un subconjunto abierto Ω de es localmente la parte real de una función holomorfa. Esto se ve inmediatamente observando que, escribir la función compleja es holomorfa en Ω porque satisface las ecuaciones de Cauchy-Riemann . Por lo tanto, g localmente tiene una f primitiva , y u es la parte real de f hasta una constante, ya que u _x es la parte real de ${\displaystyle \mathbb {R} ^{2}}$ ${\displaystyle \mathbb {R} ^{2}}$ ${\displaystyle z=x+iy,}$ ${\displaystyle g(z):=u_{x}-iu_{y}}$ ${\displaystyle f'=g.}$

Aunque la correspondencia anterior con funciones holomorfas sólo es válida para funciones de dos variables reales, las funciones armónicas en n variables todavía disfrutan de una serie de propiedades típicas de las funciones holomorfas. Son (reales) analíticos; tienen un principio de máximo y un principio de valor medio; un teorema de eliminación de singularidades, así como un teorema de Liouville, son válidos para ellos en analogía con los teoremas correspondientes en la teoría de funciones complejas.

Propiedades de las funciones armónicas.

Algunas propiedades importantes de las funciones armónicas se pueden deducir de la ecuación de Laplace.

Teorema de regularidad para funciones armónicas

Las funciones armónicas son infinitamente diferenciables en conjuntos abiertos. De hecho, las funciones armónicas son analíticas reales .

Principio máximo

Las funciones armónicas satisfacen el siguiente principio de máximo : si K es un subconjunto compacto no vacío de U , entonces f restringido a K alcanza su máximo y mínimo en el límite de K. Si U es conexo , esto significa que f no puede tener máximos o mínimos locales, excepto el caso excepcional en el que f es constante . Se pueden mostrar propiedades similares para funciones subarmónicas .

La propiedad del valor medio

Si B ( x , r ) es una bola con centro x y radio r que está completamente contenida en el conjunto abierto, entonces el valor u ( x ) de una función armónica en el centro de la bola viene dado por el valor promedio de u en la superficie de la pelota; este valor medio también es igual al valor medio de u en el interior de la pelota. En otras palabras, ${\displaystyle \Omega \subset \mathbb {R} ^{n},}$ ${\displaystyle u:\Omega \to \mathbb {R} }$

$${\displaystyle u(x)={\frac {1}{n\omega _{n}r^{n-1}}}\int _{\partial B(x,r)}u\,d\sigma ={\frac {1}{\omega _{n}r^{n}}}\int _{B(x,r)}u\,dV}$$

ω _nnσ( n − 1) -dimensional.

Por el contrario, todas las funciones localmente integrables que satisfacen la propiedad del valor medio (volumen) son infinitamente diferenciables y armónicas.

En términos de convoluciones , si

$${\displaystyle \chi _{r}:={\frac {1}{|B(0,r)|}}\chi _{B(0,r)}={\frac {n}{\omega _{n}r^{n}}}\chi _{B(0,r)}}$$

función característicaruΩ ${\textstyle \int _{\mathbb {R} ^{n}}\chi _{r}\,dx=1,}$

$${\displaystyle u(x)=u*\chi _{r}(x)\;}$$

${\displaystyle B(x,r)\subset \Omega .}$

Bosquejo de la prueba. La prueba de la propiedad del valor medio de las funciones armónicas y su inversa sigue inmediatamente observando que la ecuación no homogénea, para cualquier 0 < s < r

$${\displaystyle \Delta w=\chi _{r}-\chi _{s}\;}$$

w _r,sC ^1,1B (0, r )uΩ

$${\displaystyle 0=\Delta u*w_{r,s}=u*\Delta w_{r,s}=u*\chi _{r}-u*\chi _{s}\;}$$

Ω _rxΩ ${\displaystyle \operatorname {dist} (x,\partial \Omega )>r.}$

Dado que u es continua en Ω , converge a u cuando s → 0 muestra la propiedad del valor medio para u en Ω . Por el contrario, si u es cualquier función que satisfaga la propiedad del valor medio en Ω , es decir, ${\displaystyle u*\chi _{s}}$ ${\displaystyle L_{\mathrm {loc} }^{1}\;}$

$${\displaystyle u*\chi _{r}=u*\chi _{s}\;}$$

Ω _r0 < s < rmχ _r

$${\displaystyle u=u*\chi _{r}=u*\chi _{r}*\cdots *\chi _{r}\,,\qquad x\in \Omega _{mr},}$$

um veces de χ _rB (0, mr )rmu ${\displaystyle C^{m-1}(\Omega _{mr})\;}$ ${\displaystyle C^{m-1}\;}$ ${\displaystyle C^{\infty }(\Omega )\;}$

$${\displaystyle \Delta u*w_{r,s}=u*\Delta w_{r,s}=u*\chi _{r}-u*\chi _{s}=0\;}$$

0 < s < rΔ u = 0Ω

Esta afirmación de la propiedad del valor medio se puede generalizar de la siguiente manera: Si h es cualquier función esféricamente simétrica soportada en B ( x , r ) tal que entonces En otras palabras, podemos tomar el promedio ponderado de u alrededor de un punto y recuperar u ( X ) . En particular, al tomar h como una función C ^∞ , podemos recuperar el valor de u en cualquier punto incluso si solo sabemos cómo actúa u como distribución . Véase el lema de Weyl . ${\textstyle \int h=1,}$ ${\displaystyle u(x)=h*u(x).}$

La desigualdad de Harnack

Dejar

$${\displaystyle V\subset {\overline {V}}\subset \Omega }$$

Ωula desigualdad de Harnack

$${\displaystyle \sup _{V}u\leq C\inf _{V}u}$$

CVΩ

Eliminación de singularidades

El siguiente principio de eliminación de singularidades es válido para funciones armónicas. Si f es una función armónica definida en un subconjunto abierto punteado de , que es menos singular en x ₀ que la solución fundamental (para n > 2 ), es decir ${\displaystyle \Omega \,\setminus \,\{x_{0}\}}$ ${\displaystyle \mathbb {R} ^{n}}$

$${\displaystyle f(x)=o\left(\vert x-x_{0}\vert ^{2-n}\right),\qquad {\text{as }}x\to x_{0},}$$

fΩel teorema de Riemann

teorema de liouville

Teorema : si f es una función armónica definida en la cual está acotada por arriba o por abajo, entonces f es constante. ${\displaystyle \mathbb {R} ^{n}}$

(Compárese el teorema de Liouville para funciones de una variable compleja ).

Edward Nelson dio una prueba particularmente breve de este teorema para el caso de funciones acotadas, ^[2] utilizando la propiedad del valor medio mencionada anteriormente:

Dados dos puntos, elija dos bolas con los puntos dados como centros y de igual radio. Si el radio es lo suficientemente grande, las dos bolas coincidirán excepto en una proporción arbitrariamente pequeña de su volumen. Dado que f está acotada, sus promedios sobre las dos bolas son arbitrariamente cercanos, por lo que f asume el mismo valor en dos puntos cualesquiera.

La prueba se puede adaptar al caso en el que la función armónica f está simplemente acotada por arriba o por abajo. Sumando una constante y posiblemente multiplicando por –1, podemos suponer que f no es negativa. Luego, para dos puntos cualesquiera x e y , y cualquier número positivo R , consideramos las bolas B _R ( x ) y B _r ( y ) donde, según la desigualdad del triángulo, la primera bola está contenida en la segunda. ${\displaystyle r=R+d(x,y).}$

Por la propiedad de promediar y la monotonicidad de la integral, tenemos

$${\displaystyle f(x)={\frac {1}{\operatorname {vol} (B_{R})}}\int _{B_{R}(x)}f(z)\,dz\leq {\frac {1}{\operatorname {vol} (B_{R})}}\int _{B_{r}(y)}f(z)\,dz.}$$

vol B _R ( x )xvol B _Rvol B _r

$${\displaystyle f(x)\leq {\frac {\operatorname {vol} (B_{r})}{\operatorname {vol} (B_{R})}}f(y).}$$

${\displaystyle R\rightarrow \infty ,}$

$${\displaystyle {\frac {\operatorname {vol} (B_{r})}{\operatorname {vol} (B_{R})}}={\frac {\left(R+d(x,y)\right)^{n}}{R^{n}}}}$$

xy ${\displaystyle f(x)\leq f(y).}$ ${\displaystyle f(y)\leq f(x)}$ ${\displaystyle f(x)=f(y).}$

Otra prueba utiliza el hecho de que dado un movimiento browniano B _t de tal manera que tenemos para todo t ≥ 0 . En otras palabras, dice que una función armónica define una martingala para el movimiento browniano. Luego, un argumento de acoplamiento probabilístico finaliza la prueba. ^[3] ${\displaystyle \mathbb {R} ^{n},}$ ${\displaystyle B_{0}=x_{0},}$ ${\displaystyle E[f(B_{t})]=f(x_{0})}$

Generalizaciones

Función débilmente armónica

Una función (o, más generalmente, una distribución ) es débilmente armónica si satisface la ecuación de Laplace

$${\displaystyle \Delta f=0\,}$$

débilel lema de Weyl

Hay otras formulaciones débiles de la ecuación de Laplace que suelen ser útiles. Uno de los cuales es el principio de Dirichlet , que representa funciones armónicas en el espacio de Sobolev H ¹ (Ω) como minimizadores de la integral de energía de Dirichlet.

$${\displaystyle J(u):=\int _{\Omega }|\nabla u|^{2}\,dx}$$

${\displaystyle u\in H^{1}(\Omega )}$ ${\displaystyle J(u)\leq J(u+v)}$ ${\displaystyle v\in C_{c}^{\infty }(\Omega ),}$ ${\displaystyle v\in H_{0}^{1}(\Omega ).}$

Funciones armónicas en colectores.

Las funciones armónicas se pueden definir en una variedad de Riemann arbitraria , utilizando el operador de Laplace-Beltrami Δ . En este contexto, una función se llama armónica si

$${\displaystyle \ \Delta f=0.}$$

geodésicasecuaciones diferenciales parciales elípticas

Funciones subarmónicas

Una función C ² que satisface Δ f ≥ 0 se llama subarmónica. Esta condición garantiza que se mantendrá el principio de máximo, aunque otras propiedades de las funciones armónicas puedan fallar. De manera más general, una función es subarmónica si y sólo si, en el interior de cualquier bola en su dominio, su gráfica se encuentra por debajo de la de la función armónica que interpola sus valores límite en la bola.

Formas armónicas

Una generalización del estudio de funciones armónicas es el estudio de formas armónicas en variedades de Riemann , y está relacionada con el estudio de la cohomología . Además, es posible definir funciones armónicas con valores vectoriales, o mapas armónicos de dos variedades de Riemann, que son puntos críticos de un funcional de energía de Dirichlet generalizado (esto incluye funciones armónicas como un caso especial, un resultado conocido como principio de Dirichlet ). Este tipo de mapa armónico aparece en la teoría de superficies mínimas. Por ejemplo, una curva, es decir, un mapa desde un intervalo hasta una variedad de Riemann, es un mapa armónico si y sólo si es una geodésica . ${\displaystyle \mathbb {R} }$

Mapas armónicos entre variedades.

Si M y N son dos variedades de Riemann, entonces se define un mapa armónico como un punto crítico de la energía de Dirichlet. ${\displaystyle u:M\to N}$

$${\displaystyle D[u]={\frac {1}{2}}\int _{M}\left\|du\right\|^{2}\,d\operatorname {Vol} }$$

uMN ${\displaystyle du:TM\to TN}$ ${\displaystyle T^{\ast }M\otimes u^{-1}TN.}$

Casos especiales importantes de mapas armónicos entre variedades incluyen superficies mínimas , que son precisamente las inmersiones armónicas de una superficie en un espacio euclidiano tridimensional. De manera más general, las subvariedades mínimas son inmersiones armónicas de una variedad en otra. Las coordenadas armónicas son un difeomorfismo armónico de una variedad a un subconjunto abierto de un espacio euclidiano de la misma dimensión.

Ver también

• Balayage
• Mapa biarmónico
• problema de dirichlet
• Morfismo armónico
• Polinomio armónico
• ecuación de calor
• Ecuación de Laplace para flujo irrotacional
• ecuación de poisson
• Dominios de cuadratura

Notas

1. Axler, Sheldon; Bourdon, Pablo; Ramey, Wade (2001). Teoría de la función armónica . Nueva York: Springer. pag. 25.ISBN​ 0-387-95218-7.
2. Nelson, Eduardo (1961). "Una prueba del teorema de Liouville". Actas de la Sociedad Matemática Estadounidense . 12 (6): 995. doi : 10.1090/S0002-9939-1961-0259149-4 .
3. "Acoplamiento probabilístico". "Échele la culpa al analista" . 2012-01-24. Archivado desde el original el 8 de mayo de 2021 . Consultado el 26 de mayo de 2022 .

Referencias

• Evans, Lawrence C. (1998), Ecuaciones diferenciales parciales , Sociedad Matemática Estadounidense.
• Gilbarg, David ; Trudinger, Neil (12 de enero de 2001), Ecuaciones diferenciales parciales elípticas de segundo orden , ISBN 3-540-41160-7.
• Han, Q.; Lin, F. (2000), Ecuaciones diferenciales parciales elípticas , Sociedad Matemática Estadounidense.
• Jost, Jürgen (2005), Geometría y análisis geométrico de Riemann (4ª ed.), Berlín, Nueva York: Springer-Verlag , ISBN 978-3-540-25907-7.
• Axler, Sheldon; Bourdon, Pablo; Ramey, Wade (2001), Teoría de la función armónica , vol. 137 (Segunda ed.), Nueva York: Springer-Verlag, doi :10.1007/978-1-4757-8137-3, ISBN 0-387-95218-7.

enlaces externos

• "Función armónica", Enciclopedia de Matemáticas , EMS Press , 2001 [1994]
• Weisstein, Eric W. "Función armónica". MundoMatemático .
• Teoría de la función armónica de S.Axler, Paul Bourdon y Wade Ramey