Método de construcción de soluciones instantáneas.
En física matemática y teoría de calibre , la construcción ADHM o construcción de mónadas es la construcción de todos los instantones utilizando métodos de álgebra lineal por Michael Atiyah , Vladimir Drinfeld , Nigel Hitchin , Yuri I. Manin en su artículo "Construcción de instantáneos".
datos ADHM
La construcción ADHM utiliza los siguientes datos:
- espacios vectoriales complejos V y W de dimensión k y N ,
- matrices complejas k × k B 1 , B 2 , una matriz compleja I k × N y una matriz compleja J N × k ,
- un mapa del momento real
![{\displaystyle \mu _{r}=[B_{1},B_{1}^{\dagger }]+[B_{2},B_{2}^{\dagger }]+II^{\dagger } -J^{\daga }J,}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
- un mapa de momentos complejo
![{\displaystyle \displaystyle \mu _ {c}=[B_ {1}, B_ {2}] + IJ.}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Entonces la construcción ADHM afirma que, dadas ciertas condiciones de regularidad,
- Dado B 1 , B 2 , I , J tal que , se puede construir un instante anti-auto-dual en una teoría de calibre SU( N ) con número de instante k ,
- Todos los instantones anti-autoduales se pueden obtener de esta manera y están en correspondencia uno a uno con soluciones hasta una rotación U( k ) que actúa sobre cada B en la representación adjunta y sobre I y J a través de la fundamental y representaciones antifundamentales
- La métrica en el espacio de módulos de instantones es la heredada de la métrica plana en B , I y J.
Generalizaciones
Instantones no conmutativos
En una teoría de calibre no conmutativa , la construcción ADHM es idéntica pero el mapa de momentos se establece igual a la proyección autodual de la matriz de no conmutatividad del espacio-tiempo multiplicada por la matriz identidad . En este caso, los instantones existen incluso cuando el grupo de calibre es U(1). Los instantones no conmutativos fueron descubiertos por Nikita Nekrasov y Albert Schwarz en 1998.![{\displaystyle {\vec {\mu }}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Vórtices
Al establecer B 2 y J en cero, se obtiene el espacio de módulos clásico de los vórtices no abelianos en una teoría de calibre supersimétrica con igual número de colores y sabores, como se demostró en Vórtices, instantenes y branas. La generalización a un mayor número de sabores apareció en Solitones en la fase de Higgs: el enfoque de la matriz Moduli. En ambos casos, el término de Fayet-Iliopoulos , que determina un condensado de squarks , desempeña el papel de parámetro de no conmutatividad en el mapa de momentos real.
La fórmula de construcción
Sean x las coordenadas espacio-temporales euclidianas de 4 dimensiones escritas en notación cuaterniónica![{\displaystyle x_{ij}={\begin{pmatrix}z_{2}&z_{1}\\-{\bar {z_{1}}}&{\bar {z_{2}}}\end{pmatrix }}.}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Considere la matriz 2 k × ( N + 2 k )
![{\displaystyle \Delta ={\begin{pmatrix}I&B_{2}+z_{2}&B_{1}+z_{1}\\J^{\dagger }&-B_{1}^{\dagger }- {\bar {z_{1}}}&B_{2}^{\dagger }+{\bar {z_{2}}}\end{pmatrix}}.}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Entonces las condiciones son equivalentes a la condición de factorización. ![{\displaystyle \displaystyle \mu _{r}=\mu _{c}=0}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
donde f ( x ) es una matriz hermitiana k × k .
Entonces se puede construir un operador de proyección hermitiano P como
![{\displaystyle P=\Delta ^{\daga }{\begin{pmatrix}f&0\\0&f\end{pmatrix}}\Delta .}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
El espacio nulo de Δ( x ) es de dimensión N para x genérico . Los vectores base para este espacio nulo se pueden ensamblar en una matriz ( N + 2 k ) × N U ( x ) con condición de ortonormalización U † U = 1.
Una condición de regularidad en el rango de Δ garantiza la condición de integridad
![{\displaystyle P+UU^{\daga }=1.\,}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
La conexión anti-selfdual se construye entonces a partir de U mediante la fórmula
![{\displaystyle A_{m}=U^{\dagger }\partial _ {m}U.}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Ver también
Referencias
- Atiyah, Michael Francis (1979), Geometría de los campos de Yang-Mills , Scuola Normale Superiore Pisa, Pisa, MR 0554924
- Atiyah, Michael Francis ; Drinfeld, VG ; Hitchin, Nueva Jersey ; Manin, Yuri Ivanovich (1978), "Construcción de instantones", Physics Letters A , 65 (3): 185–187, Bibcode :1978PhLA...65..185A, doi :10.1016/0375-9601(78)90141- X, ISSN 0375-9601, SEÑOR 0598562
- Hitchin, N. (1983), "Sobre la construcción de monopolos", Commun. Matemáticas. Física. 89, 145-190.