Usuario:Constante314

Las guías de ondas con determinadas simetrías se pueden resolver mediante el método de separación de variables . Las guías de ondas rectangulares se pueden resolver en coordenadas rectangulares. ^[2]^{: 143} Las guías de onda redondas se pueden resolver en coordenadas cilíndricas. ^[2]^{: 198}

[6]

Charla:Velocidad_de_electricidad#Sección incorrecta: Velocidad de las ondas electromagnéticas en buenos conductores

~~Algún texto tachado.~~

Charla: corriente de desplazamiento

Charla:Corriente de desplazamiento#Suposiciones falsas en la subsección "Corriente en condensadores"

************************************************** *******************************

Este tema siempre debe estar en la cima.

*** algo de HTML ***

rizo E = - $\partial$ B / $\partial$ t

curl H = $\partial$ D / $\partial$ t + J _conducción + J _fuente = curl H = $\partial$ D / $\partial$ t + σE + J _fuente

donde σ = conductividad

Usuario: filtro activo Constant314/Tow-Thomas

\mathbf {E} =-\mathbf {\nabla } \phi -{\frac {\partial \mathbf {A} }{\partial t}},\,

Agregue explicaciones alternativas del efecto de la piel.

Agregue potencial de vector magnético a la página del transformador.

ecuaciones del telégrafo

Las soluciones de las ecuaciones del telegrafista ^[3]^{: 381–392} son funciones de dos parámetros que son la constante de propagación , y la impedancia característica . La constante de propagación a menudo se escribe como donde se llama constante de atenuación y constante de fase. Las unidades naturales de y son nepers por unidad de longitud y radianes por unidad de longitud, respectivamente. $\gamma$ $Z_{c}$ $\gamma =\alpha +j\beta$ $\alpha$ $\beta$ $\alpha$ $\beta$

Hay dos soluciones que pueden interpretarse como una onda que se propaga hacia adelante y una onda que se propaga hacia atrás. La onda directa, que tiene un voltaje y una corriente de , está dada por: $V_{F}(x)$ $I_{F}(x)$

V_{F}(x)=V_{(F,0)}e^{-\gamma x}

I_{F}(x)={\frac {V_{F}(x)}{Z_{c}}}

La onda inversa, que tiene un voltaje de y una corriente de , viene dada por: $V_{R}(x)$ $I_{R}(x)$

V_{R}(x)=V_{(R,d)}e^{-\gamma (d-x)}

I_{R}(x)=-{\frac {V_{R}(x)}{Z_{c}}}

dónde

\gamma =\alpha +j\beta ={\sqrt {(R+j\omega L)(G+j\omega C)}}

. ^[3]^{: 385}

Z_{c}={\sqrt {\frac {(R+j\omega L)}{(G+j\omega C)}}}

</matemáticas>. ^[3]^{: 385}

v={\frac {\omega }{\beta }}

= la velocidad de propagación.

\lambda ={\frac {2\pi }{\beta }}

= longitud de onda.

d

= longitud de la línea de transmisión.

V_{(F,0)}

= una constante que depende de las condiciones en .

x=0

V_{(F,d)}

= una constante que depende de las condiciones en .

x=d

El signo negativo en la expresión para indica que la corriente en la onda inversa viaja en una dirección opuesta a la dirección de referencia, que es la dirección de la onda que se propaga hacia adelante. y son parámetros secundarios, lo que significa que pueden expresarse en términos de los parámetros primarios y . $I_{R}(x)$ $Z_{c},\gamma ,\alpha ,\beta ,\lambda ,$ $v$ $R,G,L,$ $C$

Regímenes

La constante de propagación y la impedancia característica se pueden factorizar como

Z_{c}=Z_{0}{\sqrt {\frac {(1+r_{\omega })}{(1+g_{\omega })}}}

\gamma =j{\frac {\omega }{v_{0}}}{\sqrt {(1+r_{\omega })(1+g_{\omega })}}

dónde

Z_{0}={\sqrt {\frac {L}{C}}}

= impedancia nominal de alta frecuencia.

v_{0}={\frac {1}{\sqrt {LC}}}

= velocidad de fase nominal de alta frecuencia.

r_{\omega }={\frac {R}{j\omega L}}

= relación de impedancia.

g_{\omega }={\frac {G}{j\omega C}}

= relación de admitancia.

donde Los términos y son relativamente independientes de la frecuencia. El comportamiento dependiente de la frecuencia de y se puede separar en nueve regiones según si las proporciones y son mucho menores que la unidad, mucho mayores que la unidad o aproximadamente iguales a la unidad. En la práctica, cuatro de las combinaciones no ocurren, dejando cinco regiones desde DC hasta alta frecuencia. $v_{0}$ $Z_{0}$ $\gamma$ $Z_{c}$ $g_{\omega }$ $r_{\omega }$

El gráfico de la izquierda muestra la variación dependiente de la frecuencia de y de una línea de transmisión con un buen dieléctrico como el polietileno de alta densidad. La separación del espectro en regiones se ha establecido arbitrariamente en las frecuencias en las que una de las proporciones es 0,1 o 10. $g_{\omega }$ $r_{\omega }$

Las cinco regiones se pueden ver fácilmente en el gráfico adyacente de velocidad versus frecuencia de una línea de transmisión con un buen dieléctrico como el polietileno:

De menor a mayor frecuencia las regiones son:

Cerca de DC (NDC) donde y ${\frac {G}{j\omega C}}>>1$ ${\frac {R}{j\omega L}}>>1$
Muy baja frecuencia (VLF) donde y ${\frac {G}{j\omega C}}\approx 1$ ${\frac {R}{j\omega L}}>>1$
Baja frecuencia (LF) donde y ${\frac {G}{j\omega C}}<<1$ ${\frac {R}{j\omega L}}>>1$
Frecuencia intermedia (IF) donde y ${\frac {G}{j\omega C}}<<1$ ${\frac {R}{j\omega L}}\approx 1$
Alta frecuencia (HF) donde y ${\frac {G}{j\omega C}}<<1$ ${\frac {R}{j\omega L}}<<1$

Régimen de alta frecuencia

El régimen de alta frecuencia está más asociado con el comportamiento de la línea de transmisión. Incluye Ethernet , la mayor parte de la radiodifusión, el vídeo ordinario, los buses informáticos y las porciones más altas del espectro de la telefonía digital ( HDSL , ADSL , VDSL ).

Z_{c}={\sqrt {\frac {L}{C}}}{\sqrt {\frac {(1+{\frac {R}{j\omega L}})}{(1+{\frac {G}{j\omega C}})}}}\approx {\sqrt {\frac {L}{C}}}(1+{\frac {R}{2j\omega L}}-{\frac {G}{2j\omega C}})

\gamma =j\omega {\sqrt {LC}}{\sqrt {(1+{\frac {R}{j\omega L}})(1+{\frac {G}{j\omega C}})}}\approx j\omega {\sqrt {LC}}(1+{\frac {R}{2j\omega L}}+{\frac {G}{2j\omega C}})=j\omega {\sqrt {LC}}+{\frac {R}{2}}{\sqrt {\frac {C}{L}}}+{\frac {G}{2}}{\sqrt {\frac {L}{C}}}

\alpha ={\frac {R}{2}}{\sqrt {\frac {C}{L}}}+{\frac {G}{2}}{\sqrt {\frac {L}{C}}}

\beta =\omega {\sqrt {LC}}

v={\frac {\omega }{\beta }}={\frac {1}{\sqrt {LC}}}

Régimen de frecuencia intermedia

El régimen de frecuencias intermedias incluye las porciones inferiores del espectro de la telefonía digital ( RDSI , HDSL , ADSL , las frecuencias superiores de la música,

Régimen de baja frecuencia

El régimen de bajas frecuencias incluye la telefonía vocal, las frecuencias más bajas de la música,

Régimen de muy baja frecuencia

El régimen de muy baja frecuencia incluye

Cerca del régimen DC

Si entonces no existe un régimen cercano a DC. Este es el caso si el dieléctrico es vacío. $G\equiv 0$

Las expresiones del régimen cercano a CC se acercan a sus valores de CC cuando la frecuencia se acerca a cero, excepto la longitud de onda que se acerca al infinito.

Z_{c}={\sqrt {\frac {R}{G}}}{\sqrt {\frac {(1+{\frac {j\omega L}{R}})}{(1+{\frac {j\omega C}{G}})}}}\approx {\sqrt {\frac {R}{G}}}

\gamma ={\sqrt {RG}}{\sqrt {(1+{\frac {j\omega L}{R}})(1+{\frac {j\omega C}{G}})}}\approx {\sqrt {RG}}(1+{\frac {j\omega L}{2R}}+{\frac {j\omega C}{2G}})

\alpha ={\sqrt {RG}}

\beta ={\sqrt {RG}}({\frac {\omega L}{2R}}+{\frac {\omega C}{2G}})

. Normalmente es así .

{\frac {\omega C}{2G}}>>{\frac {\omega L}{2R}}

\beta \approx {\frac {\omega C}{2}}{\sqrt {\frac {R}{G}}}

v={\frac {2}{C}}{\sqrt {\frac {G}{R}}}

Las expresiones del régimen cercano a CC se acercan a sus valores de CC cuando la frecuencia se acerca a cero, excepto la longitud de onda que se acerca al infinito.

Z_{c,dc}={\sqrt {\frac {R_{dc}}{G_{dc}}}}

\alpha _{dc}={\sqrt {R_{dc}G_{dc}}}

\beta _{dc}=0

v_{dc}={\frac {2}{C_{dc}}}{\sqrt {\frac {G_{dc}}{R_{dc}}}}

La siguiente galería muestra la dependencia de la frecuencia de algunos de los otros parámetros secundarios.

Longitud de onda de una línea de transmisión coaxial RG-59 típica con un buen aislante dieléctrico (alta resistividad) en metros.
Pérdida de una línea de transmisión coaxial RG-59 típica con un buen aislante dieléctrico (alta resistividad) en dB/metro.
Magnitud de la impedancia característica de una línea de transmisión coaxial RG-59 típica con un buen aislante dieléctrico (alta resistividad) en ohmios.
Fase de la impedancia característica de una línea de transmisión coaxial RG-59 típica con un buen aislante dieléctrico (alta resistividad) en grados.

Ejemplo de galería

TDR simple hecho con equipo de laboratorio
TDR simple hecho con equipo de laboratorio
Traza TDR de una línea de transmisión con terminación abierta
Traza TDR de una línea de transmisión con terminación en cortocircuito
Traza TDR de una línea de transmisión con una terminación de capacitor de 1nF
Traza TDR de una línea de transmisión con una terminación casi ideal
Traza TDR de una línea de transmisión terminada en una entrada de alta impedancia de un osciloscopio. El trazo azul es el pulso visto en el otro extremo. Está desplazado para que la línea base de cada canal sea visible.
Traza TDR de una línea de transmisión terminada en una entrada de alta impedancia de osciloscopio impulsada por una entrada escalonada de una fuente coincidente. El trazo azul es la señal vista en el otro extremo.

Velocidad de fase de una línea de transmisión coaxial RG-59 típica con un buen aislante dieléctrico (alta resistividad) en relación con la velocidad de la luz en el vacío.
Longitud de onda de una línea de transmisión coaxial RG-59 típica con un buen aislante dieléctrico (alta resistividad) en metros.
Pérdida de una línea de transmisión coaxial RG-59 típica con un buen aislante dieléctrico (alta resistividad) en dB/metro.
Magnitud de la impedancia característica de una línea de transmisión coaxial RG-59 típica con un buen aislante dieléctrico (alta resistividad) en ohmios.
Fase de la impedancia característica de una línea de transmisión coaxial RG-59 típica con un buen aislante dieléctrico (alta resistividad) en grados.

El transformador ideal tiene fuerza magnetomotriz cero.

Esto implica un poco de síntesis por parte de Brenner y Javid. La página 599 da i ₂ /i ₁ = 1/n y 1/n = n ₁ /n ₂ que se pueden combinar mediante aritmética simple para dar i ₁ n ₁ = i ₂ n ₂ o i ₁ n ₁ - i ₂ n ₂ = 0.

Hayt y Kemmerly en Engineering Circuit Analysis , 5'th en la página 446 afirman claramente que i ₁ n ₁ = i ₂ n ₂ , pero no parece que valga la pena agregar una referencia para eso.

(i ₁ n ₁ - i ₂ n ₂ ) es la fuerza magnetomotriz , utilizando las direcciones de referencia actuales dadas en la figura de la misma sección.

El papel del potencial vectorial magnético en los transformadores.

Primero, una analogía. Puedo calcular la velocidad de mi automóvil calculando la derivada temporal del número que aparece en el odómetro. Eso no significa que el odómetro cause la velocidad del auto. La relación se mantiene porque ambos son causados por lo mismo, que es el motor. La ley de inducción de Faraday (FLI) establece que la EMF (integral de trayectoria del campo eléctrico) en un circuito cerrado es proporcional a la derivada del tiempo del flujo total encerrado en el circuito, incluido el flujo en el núcleo. Esta es una relación muy útil para diseñar transformadores y predecir su comportamiento. Esto no significa que el flujo en el núcleo cause la EMF en la secundaria, aunque a menudo se enseña así. La mayoría de las veces, eso es suficiente. Pero, de hecho, si el flujo en el núcleo realmente causara los campos electromagnéticos en el secundario, eso sería acción a distancia . Feynman señala este punto en el Volumen 2 de las conferencias de Feynman, capítulo 15, sección 5 en el segundo párrafo que sigue a la ecuación 15.36.

Los físicos modernos han trabajado muy duro para eliminar la acción a distancia. La formulación moderna es que las corrientes producen el potencial vectorial magnético , A, en los cables. A produce una componente del campo eléctrico, E de acuerdo con E = -∂A/∂t (en realidad E= - $\nabla$ φ -∂A/∂t, pero estoy ignorando φ). La integral de línea de -∂A/∂t sobre una trayectoria cerrada es la FEM. La ley de inducción de Faraday (FLI) funciona porque B = $\nabla \times$ A; E en los cables tiene la misma causa que B en el núcleo. FLI es útil para los ingenieros porque casi siempre tienen el transformador conectado a un circuito que proporciona una ruta completa. Sin embargo, E = -∂A/∂t, da el campo E en cada parte infinitesimal del camino.

No voy a intentar poner esto en el artículo; Probablemente sea demasiado técnico. Voy a optar por WP:RIGHTGREATWRONGS , pero intentaré editar el artículo para que no entre en conflicto con la formulación moderna. Por ejemplo, en lugar de "La FEM es causada por el flujo cambiante en el núcleo", puedo escribir "La FEM es igual a la tasa de cambio del flujo en el núcleo". La primera versión es más simple y directa, pero es una ficción mientras que la segunda versión es una afirmación correcta.

Sus comentarios están invitados.

Al parecer lo sabían en 1913.

https://books.google.com/books?id=71w2AQAAMAAJ&pg=PA947&lpg=PA947&dq=vector+potential+transformers&source=bl&ots=Sf4P9Qk63c&sig=n3sg0l_dPQ96fwIJT3tm-tzjF7g&hl=en&sa=X&ved=2ahUKEwjh9PGrg pLfAhWvna0KHTMNBrM4FBDoATAHegQIAxAB#v=onepage&q=vector%20potential%20transformers&f= FALSO

y 1971

https://books.google.com/books?id=60EbAQAAMAAJ&pg=PA1195&dq=%22vector+potential%22+transformers&hl=en&sa=X&ved=0ahUKEwjk7KeAhJLfAhVKQ6wKHUKyDKAQ6AEIXzAJ#v=onepage&q=%22vector%20potential%22%20transformers&f =falso

Transformador de núcleo EI

Algunos archivos de imágenes

Archivos subidos por Roy McCammon

Fórmulas AWG

Por definición, el diámetro de #. 36 AWG es 0,005 pulgadas y # 0000 es 0,46 pulgadas. La proporción de estos diámetros es 1:92 y hay 40 tamaños de calibre desde #. 36 a # 0000, o 39 pasos. El diámetro de un cable #n AWG se determina, para calibres menores a #00 (36 a 0), según la siguiente fórmula:

d_{n}=0.005~\mathrm {inch} \times 92^{\frac {36-n}{39}}=0.127~\mathrm {mm} \times 92^{\frac {36-n}{39}}

El calibre se puede calcular a partir del diámetro usando

n=-39\log _{92}\left({\frac {d_{n}}{0.005~\mathrm {inch} }}\right)+36

n={\frac {-39}{\log _{10}92}}\log _{10}\left({\frac {d_{n}}{0.005~\mathrm {inch} }}\right)+36

n={\frac {-39}{\log _{e}92}}\log _{e}\left({\frac {d_{n}}{0.005~\mathrm {inch} }}\right)+36

charla transformadora

En la sección del transformador ideal, se observa que el transformador ideal no tiene pérdidas, por lo tanto, corte de energía = entrada de energía. Si los voltios de salida bajan, la corriente de salida debe aumentar. Esa es una conclusión y no una explicación. Desafortunadamente, las fuentes confiables tienden a escribir un montón de ecuaciones y concluir que la corriente se transforma inversamente con la relación de vueltas. Nuevamente es una conclusión y no una explicación. Tengo una explicación, pero sin fuentes confiables, sería WP:OP . Lo resumiré aquí, con la esperanza de que tal vez alguien más pueda encontrar una fuente confiable o determinar que es compatible con las fuentes que ya aparecen en el artículo. La esencia es la siguiente: tome un transformador con vueltas N _P y N _S y una carga en el secundario e intente forzar una corriente I _P hacia el primario. Si la cantidad N _P × I _P – N _S × I _S ≠ 0, entonces estás forzando el flujo hacia la autoinductancia nominalmente infinita (o muy grande). Responde con un voltaje infinito (o muy grande) visto tanto en el primario como en el secundario. Pero hay una carga en el secundario que consumiría una corriente infinita (o muy grande), por lo que realmente no se puede obtener un voltaje infinito. De hecho, el voltaje secundario que se puede obtener es suficiente para satisfacer N _P × I _P – N _S × I _S = 0. El transformador, en efecto, genera el voltaje requerido para obtener la corriente secundaria que satisfará N _P × I _P – N _S × I _S = 0. Un transformador con una autoinductancia infinita es, por así decirlo, intolerante a N _P × I _P – N _S × I _S ≠ 0. Se puede hacer una especie de argumento de la ley de Lenz. que cualquier desviación de N _P × I _P – N _S × I _S = 0 crearía una enorme reacción que se opondría a la desviación.

Suena bien. Podría haberlo hecho en términos de amperios-vueltas, como se usan comúnmente en problemas de diseño de imanes. Gah4 ( charla ) 06:19, 22 de septiembre de 2016 (UTC)

Velocidad de las ondas electromagnéticas.

La velocidad de las ondas electromagnéticas en un dieléctrico de bajas pérdidas está dada por

\quad v={\frac {1}{\sqrt {\epsilon \mu }}}={\frac {c}{\sqrt {\epsilon _{r}\mu _{r}}}}

. ^[4]^{: 346}

dónde

\quad c

= velocidad de la luz en el vacío.

\quad \mu _{0}

= la permeabilidad del espacio libre = 4π x 10 ⁻⁷ H/m.

\quad \mu _{r}

= permeabilidad magnética relativa del material. Generalmente en buenos dieléctricos .

\mu _{r}=1

\quad \mu

= .

\mu _{r}

\mu _{0}

\quad \epsilon _{0}

= la permeabilidad del espacio libre .

\quad \epsilon _{r}

= permeabilidad magnética relativa del material. Generalmente en buenos conductores, .

\epsilon _{r}=1

\quad \epsilon

= .

\mu _{r}

\mu _{0}

La velocidad de las ondas electromagnéticas en un buen conductor está dada por

\quad v={\sqrt {\frac {2\omega }{\sigma \mu }}}={\sqrt {\frac {4\pi }{\sigma _{c}\mu _{0}}}}{\sqrt {\frac {f}{\sigma _{r}\mu _{r}}}}\approx \left(0.41{\frac {\mathsf {m}}{\mathsf {s}}}\right){\sqrt {\frac {f}{\sigma _{r}\mu _{r}}}}

. ^[4]^{: 360}

dónde

\quad f

= frecuencia .

\quad \omega

= frecuencia angular = 2πf.

\quad \sigma _{c}

= conductividad del cobre recocido = 5,96 x 10 ⁷ S/m.

\quad \sigma _{r}

= conductividad del material en relación con la conductividad del cobre. Para el cobre estirado en duro puede ser tan bajo como 0,97.

\sigma _{r}

\quad \sigma

= .

\sigma _{r}\sigma _{c}

En cobre a 60 Hz, . Algunos velocistas pueden correr el doble de rápido. Como consecuencia de la ley de Snell y de la velocidad extremadamente baja, las ondas electromagnéticas siempre llegan a los buenos conductores en dirección normal a la superficie, independientemente del ángulo de incidencia. Esta velocidad es entonces la velocidad con la que las ondas electromagnéticas penetran en el conductor y no es la velocidad de deriva de los electrones de conducción. $v\approx 3.2m/s$

Velocidad en metal

Tengo siete fuentes confiables de las cuales dos usan lenguaje sencillo y las otras fórmulas simples para afirmar que la velocidad de una onda electromagnética que se propaga en un buen conductor es mucho más lenta que la velocidad de la luz.

lenguaje sencillo

Hayt , (profesor emérito de ingeniería eléctrica en Purdue U.) ^[4]^{: 346} , Engineering Electromagnetics , 5th, McGraw-Hill, 1989 página 360 afirma "...velocidad y longitud de onda dentro de un buen conductor... Para cobre a 60 Hz, λ=5,36 cm y v= 3,22 m/s,..."

Kraus , (profesor emérito de ingeniería eléctrica y astronomía en la Universidad Estatal de Ohio). Electromagnética , página 451, la tabla 10-6 para el cobre proporciona una velocidad a 60 Hz de 3,2 m/s.

Fórmula simple ^[5]^{: 142}

Balanis , (profesor de ingeniería eléctrica en la Universidad Estatal de Arizona). Ingeniería avanzada electromagnética , 2 ed, 2012, Wiley, página 142, la TABLA 4-1 proporciona la velocidad en un buen conductor como

v\approx {\sqrt {{2\omega } \over {\mu \sigma }}}

Rao ^[6]^{: 332} , (profesor de ingeniería eléctrica e informática en la U. de Illinois en Urbana) Elementos de ingeniería electromagnética página 332 ecuación 6.81c

v\approx {\sqrt {{4\pi f} \over {\mu \sigma }}}

Kraus , Electromagnética , página 450, ecuación 11

v_{c}={\sqrt {{2\omega } \over {\sigma \mu }}}

Sadiku , Elementos de electromagnética , 1989, p446, sección 10.6 Ondas planas en buenos conductores. ecuación (10.51)b

u={\sqrt {{2\omega } \over {\mu \sigma }}}

Tomando

\omega =377

\mu =4\pi \times 10^{-7}

\sigma =5.96\times 10^{7}

rendimientos

v\approx 3.17m/s

Dos fórmulas simples ^[7]^{: 50–52}

Harrington , (profesor de ingeniería eléctrica en Syracuse U.) Time-Harmonic Electromagnetic Fields , 1961, McGraw-Hill, página 52 proporciona

v={{\omega } \over {k^{\prime }}}

y en la página 50 da para un buen director

k^{\prime }={\sqrt {{\omega \mu \sigma } \over {2}}}

Usando los valores anteriores se obtiene

k^{\prime }=118.81

v={377 \over 118.81}=3.17m/s

Stratton , (profesor emérito de física en el MIT) Teoría electromagnética , 1941, McGraw-Hill, página 522

da la longitud de onda dentro de un conductor como

\lambda =2\pi {\sqrt {{2} \over {\omega \mu \sigma }}}

y por conocimiento común

v=f\lambda ={\omega \over {2\pi }}\lambda

flexible

v={\omega \over {2\pi }}2\pi {\sqrt {{2} \over {\omega \mu \sigma }}}={\sqrt {{2\omega } \over {\mu \sigma }}}

Tenga en cuenta que Jackson cita a Stratton, Harrington, Sadiku y Kraus.

Jackson 2ª página 337 y 3ª página 354, ec. 8.9 y 8.10 dan el término de fase para una onda que se propaga dentro del conductor como donde ξ = profundidad dentro del conductor y δ = profundidad de la piel. ${i\xi } \over \delta$

corriente magnética

La corriente magnética es, nominalmente, una corriente ficticia compuesta de monopolos magnéticos en movimiento ficticios. Tiene las dimensiones de voltios. Las corrientes magnéticas producen un campo eléctrico de forma análoga a la producción de un campo magnético mediante corrientes eléctricas. La densidad de corriente magnética suele representarse con el símbolo M , que tiene las unidades de v/m² (voltios por metro cuadrado). Una distribución dada del cambio eléctrico puede sustituirse matemáticamente por una distribución equivalente de corriente magnética. Este hecho puede utilizarse para simplificar algunos problemas de campos electromagnéticos. ^[a]^[b]

La dirección del campo eléctrico producido por las corrientes magnéticas está determinada por la regla de la mano izquierda (opuesta a la regla de la mano derecha), como lo demuestra el signo negativo en la ecuación curl E = - M. Un componente de M es el término familiar $\partial$ B / $\partial$ t, que se conoce como corriente de desplazamiento magnético o, más propiamente, densidad de corriente de desplazamiento magnético . ^[c]^[d]^[e]

^[10]

^[11]^{: 286}

^[f]^{: 291}

^[gramos]^{: 291}

electromagnetismo galileano

$E'=E+{\frac {v}{c}}\times B$

$B'=B-{\frac {v}{c}}\times E$

$H'=H-v\times D$

Todavía en 1963, Purcell propuso las siguientes transformaciones de baja velocidad como adecuadas para calcular el campo eléctrico experimentado por un avión a reacción que viaja en el campo magnético de la Tierra.

E'=E+v\times B

B'=B-\epsilon _{0}\mu _{0}v\times E

. ^[horas]^{: 222}

En 1973 Bellac y Levy-Leblond afirman que estas ecuaciones son incorrectas o engañosas porque no corresponden a ningún límite galileano consistente. Rousseaux da un ejemplo sencillo que muestra que una transformación de un sistema inercial inicial a un segundo sistema con una velocidad v ₀ con respecto al primer sistema y luego a un tercer sistema que se mueve con una velocidad v ₁ con respecto al segundo sistema daría un resultado diferente de ir directamente del primer cuadro al tercer cuadro usando una velocidad relativa de (v ₀ + v ₁ ).

Bellac y Levy-Leblond ofrecen dos transformaciones que tienen límites galileanos consistentes como sigue:

El límite eléctrico se aplica cuando los efectos del campo eléctrico son dominantes, como cuando la ley de inducción de Faraday era insignificante.

E'=E

B'=B-\epsilon _{0}\mu _{0}v\times E

El límite magnético se aplica cuando los efectos del campo magnético son dominantes.

E'=E+v\times B

B'=B

Declaración de Germain Rousseaux: "Para los experimentos de electrodinámica de cuerpos en movimiento a bajas velocidades, la teoría galileana es la más adaptada porque es más fácil de trabajar desde el punto de vista del cálculo y no aporta el efecto cinemático de la relatividad especial. que son absolutamente sin importancia en el límite de Galileo ^[13]^{: 12} .

Voltios, voltaje, EMF y potencial.

Mis 2 centavos valen.

Voltio se refiere a la unidad de medida y debería ser un artículo separado.

Todo lo demás está unido por la ecuación E = -∇(φ) -σA/σt, donde φ es el potencial escalar eléctrico retardado electrodinámico y A es el potencial vectorial magnético retardado.

Para mí, el voltaje es una cantidad de circuito. Es lo que leería un voltímetro entre dos puntos de un circuito. Si los cables al voltímetro pasaran por una región donde σA/σt ≠ 0, entonces la lectura del voltímetro dependería del camino de los cables al voltímetro y el voltaje estaría mal definido.

La fuerza electromotriz, normalmente la asocio con una trayectoria integral del campo eléctrico (como se definió anteriormente) tangencial a una trayectoria definida. Normalmente el camino sigue un conductor. Las rutas típicas pueden incluir una batería, un generador, un transformador, una antena de cuadro, un micrófono y un transductor. El EMF para una ruta específica es único. El camino puede estar implícito. En un uso particular, puede que no se mencione la integral de ruta, pero de todos modos está ahí. Si el punto inicial y el punto final de la integral de trayectoria estuvieran en una región continua donde σA/σt = 0, entonces el voltaje medido entre esos puntos por un voltímetro conectado a esos puntos y completamente en la región leería un valor único y la FEM sería numéricamente ser el mismo que el voltaje.

El potencial tiene más de un significado. El artículo tendrá que abordar eso. Para mí, el potencial es una cantidad de campo, aunque el potencial se utiliza como sinónimo de voltaje tanto en circuitos de CC como de CA.

- El potencial eléctrico escalar retardado electrodinámico, que se utiliza anteriormente en la ecuación para E. Está bien definido en todas partes excepto en los puntos ocupados por cargas puntuales. La diferencia de potencial entre dos puntos también está bien definida, pero puede carecer de significado físico. En general, la diferencia de potencial entre dos puntos no es el voltaje entre esos dos puntos.

- El potencial electrostático que se aplica a la electrostática y a los circuitos de CC o cualquier situación en la que σA/σt = 0. En este caso, la diferencia de potencial entre dos puntos es la misma que el voltaje entre esos dos puntos y la EMF evaluada a lo largo de cualquier camino también es igual al mismo voltaje. ^[14] ^[15] ^[16] ^[17]

Si utiliza una definición de circuito como una línea, ruta o movimiento aproximadamente circular que comienza y termina en el mismo lugar. Es decir, una definición matemática, entonces camino y circuito son similares. Pero en EE, circuito tiene una definición diferente. Gah4 ( charla ) 06:28, 22 de septiembre de 2016 (UTC)

Buenos días Gah4. Gracias por tus comentarios. Utilizo mi página de usuario para preparar comentarios que se pegarán en otras páginas, por lo que es posible que no tengan ningún sentido a menos que se vean en el contexto de la página de destino. Además, puedo editarlos en la página de destino, pero no vuelvo aquí para hacerme eco de las ediciones. Por lo tanto, lo que encuentre aquí puede ser incorrecto, incompleto u obsoleto y no hago ningún intento por mantenerlo. En este caso particular, circuito significa lo que sea que signifique en el artículo de destino, que probablemente fue la ley de inducción de Faraday . Los comentarios y sugerencias son bienvenidos en la página de discusión de ese artículo. Salud. Constant314 ( discusión ) 14:27, 22 de septiembre de 2016 (UTC)

Eso es lo que sospechaba. Su página de discusión está en mi lista de seguimiento debido a una discusión anterior, por lo que la vi. El del calibre del cable es interesante. Nunca había visto la fórmula en la lista antes y ni siquiera sabía que existía una. Aunque no estaba mirando con demasiado detalle. A veces no estoy preparado para una discusión real en una página de discusión. Gracias, Gah4 ( charla ) 14:48, 22 de septiembre de 2016 (UTC)

Cantidades y unidades

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Las unidades electromagnéticas son parte de un sistema de unidades eléctricas basado principalmente en las propiedades magnéticas de las corrientes eléctricas, siendo la unidad fundamental del SI el amperio. Las unidades son:

amperio (corriente eléctrica)
culombio (carga eléctrica)
faradio (capacitancia)
henry (inductancia)
ohmios (resistencia)
tesla (densidad de flujo magnético)
voltio (potencial eléctrico)
vatio (potencia)
weber (flujo magnético)

En el sistema electromagnético cgs , la corriente eléctrica es una cantidad fundamental definida mediante la ley de Ampère y toma la permeabilidad como una cantidad adimensional (permeabilidad relativa) cuyo valor en el vacío es la unidad. Como consecuencia, el cuadrado de la velocidad de la luz aparece explícitamente en algunas de las ecuaciones que interrelacionan cantidades en este sistema.

Contenido oculto

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Algunas matemáticas

{\frac {\partial ^{2}}{{\partial x}^{2}}}I=LC{\frac {\partial ^{2}}{{\partial t}^{2}}}I+(RC+GL){\frac {\partial }{\partial t}}I+GRI

matemáticas útiles

$x=y$

vinculando a una subsección

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Pruebas

Charla:Giroscopio#Otra animación

Estos funcionan.

Corriente eléctrica#Convenciones

campo cercano

Causalidad#Ingeniería

Causalidad#Física

Energía Fermi#Cantidades relacionadas

Wikipedia: Causalidad#Campos#Ciencia#Ingeniería

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Estos no funcionan. Se vinculan a la parte superior del artículo.

Causalidad#Campos#Ciencia

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Referencias

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Reitz, John R.; Milford, Federico J.; Christy, Robert W. (1993), Fundamentos de la teoría electromagnética (4ª ed.), Addison-Wesley, ISBN 0201526247

Probando un enlace

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Charla:Ecuaciones de Telegrapher#Soluciones de ecuaciones de Telegrapher como componentes de circuito

comentario de esta página de discusión

texto en ecuaciones

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Z_{\mathsf {S}}=Z_{\mathsf {L}}^{*}\,

Z_{\mathrm {load} }=Z_{\mathrm {source} }^{*}\,

Z_{\text{load}}=Z_{\text{source}}^{*}\,

ecuación con texto alternativo

El texto alternativo es útil para personas con discapacidad visual. La siguiente ecuación tiene texto alternativo.

Z_{\mathsf {load}}=Z_{\mathsf {source}}^{*}\,

Enlaces externos

Discusión sobre Usenet

Una de las mejores discusiones de Usenet sobre vectores de Poynting, cables y momento angular. Algún día lo escribiré como un diálogo entre la Tortuga, Aquiles y algunos otros personajes.

Una discusión en Usenet sobre el vector de Poynting, los cables y el momento angular

Circuitos de especias de líneas de transmisión.

SPICE Simulación de Líneas de Transmisión

Onda plana que se propaga

Representando la onda plana con otros campos útiles.

Autodescarga del condensador

Una discusión en Usenet sobre la constante de tiempo de autodescarga para algunos tipos de condensadores, incluido el polipropileno.

https://groups.google.com/forum/#!searchin/sci.electronics.design/bruhns$20capacitor%7Csort:relevance/sci.electronics.design/SRzTxKyPXVE/JoOBSYFUjn4J

La interpretación de la fase para matemáticas versus ingeniería.

Véase ^[19]^{[comentario 1]} .

Considere las funciones:

u(t)=0.5\cos(2\pi ft)+0.866\sin(2\pi ft)\,

v(t)=0.866\cos(2\pi ft)+0.5\sin(2\pi ft)\,

En matemáticas, y se consideran vectores base de un espacio vectorial bidimensional. La función estaría representada por un punto con coordenadas (0,866, 0,5). La recta que une el origen con este punto forma un ángulo positivo de 30 grados con respecto al origen. Por tanto, en matemáticas, la fase de sería de 30 grados. Asimismo, estaría representado por (.5,0.866) y su fase sería de 60 grados. La diferencia de fase entre y sería de 30 grados.

cos(2\pi ft)\,

sin(2\pi ft)\,

v(t)\,

v(t)\,

u(t)\,

u(t)\,

v(t)\,

En ingeniería, una sinusoide tiene un cambio de fase negativo con respecto a alguna otra sinusoide, si los picos de la primera sinusoide ocurren después de los picos de la segunda sinusoide. Usando una identidad trigonométrica, se puede escribir como: $u(t)\,$ $v(t)\,$

u(t)=cos(2\pi ft-\pi /3)\,

nota: 60 grados.

\pi /3=\,

v(t)=cos(2\pi ft-\pi /6)\,

nota: 30 grados.

\pi /6=\,

Los picos de y ocurren después del pico de 30 y 60 grados respectivamente. Por lo tanto, en ingeniería, la fase de y sería -30 grados y -60 grados respectivamente. La diferencia de fase con respecto a sería -30 grados, lo que significa que los picos de ocurren después de los picos de 30 grados.

v(t)\,

u(t)\,

cos(2\pi ft)\,

v(t)\,

u(t)\,

u(t)\,

v(t)\,

u(t)\,

v(t)\,

En la mayoría de los casos, el uso constante del cambio de signo de la fase solo cambia el signo de la parte imaginaria del cálculo. En otras palabras, el resultado de usar una convención u otra produce resultados que son conjugados entre sí.

Un lugar donde esto aparece es en la definición de la transformada de Fourier.

Convención de ingeniería

$x(t)={\frac {1}{2\pi }}\int _{-\infty }^{\infty }X(\omega )e^{j\omega t}d\omega$

de Oppenheim, Alan V.; Willsky, Alan S.; Young, Ian T. (1983), Señales y sistemas (1ª ed.), Prentice-Hall, ISBN 0138097313

Lo siguiente usa la misma convención:

Gregg, W. David (1977), Comunicación analógica y digital, John Wiley, ISBN 0471326615
Stein, Seymour; Jones, J. Jones (1967), Principios de comunicación modernos, McGraw-Hill, página 4, ecuación 1-5
Hayt, William; Kemmerly, Jack E. (1971), Análisis de circuitos de ingeniería (2ª ed.), McGraw-Hill, ISBN 0070273820 , página 535, ecuación 8b.

convención de física

$h(t)={\frac {1}{2\pi }}\int _{-\infty }^{\infty }e^{-j\omega t}H(\omega )d\omega$

de Prensa, William H.; Teukolsky, Saúl A.; Vetterling, William T. (2007), Recetas numéricas (3.ª ed.), Cambridge University Press, ISBN 9780521880688 , página 692.

Lo siguiente usa la misma convención:

Jackson, John Davd (1999), Electrodinámica clásica (3.ª ed.) , John-Wiley, ISBN 047130932X , página 372, ecuación 8,89
Stratton, Julius Adams (1941), Teoría electromagnética, McGraw-Hill página 294, ecuación 47
Reitz, John R.; Milford, Federico J.; Christy, Robert W. (1993), Fundamentos de la teoría electromagnética, Addison-Wesley, ISBN 0201526247 , página 607, ecuación VI-2

Convención de ondas planas

Busqué en 11 referencias y encontré dos formas de escribir la ecuación de una onda plana.

(En todos los casos he cambiado i por j para mantener la coherencia).

El siguiente grupo usa una forma para la onda plana que involucra como o . $-\omega t\,$ $e^{j(\mathbf {k} \cdot \mathbf {x} -\omega t)}\,$ $\cos(kx-\omega t)$

Griffiths, David (1989), Introducción a la electrodinámica , Prentice-Hall, ISBN 013481374X , página 356, ecuación 8.60
Jackson, John Davd (1999), Electrodinámica clásica (3.ª ed.) , John-Wiley, ISBN 047130932X , página 296, ecuación 7.8
Reitz, John R.; Milford, Federico J.; Christy, Robert W. (1993), Fundamentos de la teoría electromagnética , Addison-Wesley, ISBN 0201526247 , página 416, ecuación 17-7

El siguiente grupo usa una forma para la onda plana que involucra como o . $+\omega t\,$ $e^{j(\omega t-\mathbf {k} \cdot \mathbf {x} )}\,$ $\cos(\omega t-kx)$

Crawford, Frank S. (1968), Waves - curso de física de Berkeley - volumen 3 , McGraw-Hill, página, página 333, ecuación 2-1
Harrington, Roger F. (1961), Campos electromagnéticos armónicos de tiempo , McGraw-Hill, página 39, ecuación 2-13
Hayt, William (1989), Ingeniería electromagnética (5.a ed.) , McGraw-Hill, ISBN 0070274061 , página 338, ecuación 6
Jordán, Eduardo; Balmain, Keith G. (1968), Ondas electromagnéticas y sistemas radiantes (2ª ed.) , Prentice-Hall, página 124,
Marshall, Stanley V. (1987), Conceptos y aplicaciones electromagnéticos (1.ª ed.) , Prentice-Hall, ISBN 0132490048 , página 320, ecuación 12
Ramo, Simón; Quejido, John R.; van Duzer, The odore (1965), Campos y ondas en la electrónica de comunicación , John Wiley, página 247, ecuación 10
Sadiku, Matthew NO (1989), Elementos de electromagnética (1ª ed.), Saunders College Publishing, ISBN 993013846, página 432, ecuación 10.4
Kraus, John D. (1984), Electromagnética (3.ª ed.), McGraw-Hill, ISBN 0070354235 , página 385, ecuación 29.

Creo que esta lista es suficiente para establecer que hay un grupo que usa y un grupo que usa $\omega t\,$ $-\omega t\,$

El primer grupo son físicos. El segundo grupo, a excepción de Crawford, son ingenieros. Kraus es ingeniero pero dice que puede utilizar cualquiera de las dos convenciones.

Entonces, ¿cuál es la diferencia? No mucho, porque al final del cálculo descartas la parte imaginaria y te quedas con la parte real. Terminas con términos de cualquiera de los dos o que son iguales. $\cos(\omega t-\mathbf {k} \cdot \mathbf {x} )\,$ $\cos(\mathbf {k} \cdot \mathbf {x} -\omega t)\,$

Adelantándose y rezagándose

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Los ingenieros utilizan los términos adelantado y retrasado para describir la diferencia de fase de una sinusoide a otra. Si los picos de una sinusoide ocurren después de los picos de una segunda sinusoide, entonces se dice que la primera sinusoide está retrasada con respecto a la segunda sinusoide. Si los picos de la primera sinusoide ocurren antes que los picos de la segunda sinusoide, entonces se dice que la primera sinusoide precede a la segunda sinusoide.

Por ejemplo, sen(t) está retrasado 90 grados sobre cos(t) y cos(t) está adelantado 90 grados sobre sen(t). Aunque se podría decir que sin(t) se adelanta a cos(t) en 270 grados, es convencional elegir en adelanto o en atraso de modo que el ángulo sea menor o igual a 180 grados.

En la distribución de energía eléctrica, el factor de potencia adelantado y retrasado siempre se refiere a la corriente en relación con el voltaje. Por lo tanto, un factor de potencia adelantado significa que la corriente está adelantando al voltaje.

Probando una plantilla

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Cálculo de potenciales a partir de distribuciones de fuentes.

Feynman ^[20] y Jackson ^[21] dan las siguientes ecuaciones integrales para calcular el potencial escalar eléctrico y el potencial vectorial magnético, en un punto y en el tiempo , a partir de la distribución de densidad de corriente y la distribución de densidad de carga. es un vector tridimensional. La notación difiere ligeramente de ambas fuentes. $\phi \,$ $\mathbf {A} \,$ $p_{1}\,$ $t\,$ $\mathbf {A} \,$

$\mathbf {A} (p_{1},t)={\mu _{0} \over 4\pi }\int _{V_{2}}{\mathbf {j} (p_{2},t') \over r_{12}}dV\,$

$\phi (p_{1},t)={1 \over 4\pi \epsilon _{0}}\int _{V_{2}}{\rho (p_{2},t') \over r_{12}}dV\,$

dónde

p_{1}\,

es el punto en el que se calculará el valor de y .

\mathbf {A} \,

\phi \,

t\,

es el momento en el que se va a calcular el valor de y .

\mathbf {A} \,

\phi \,

p_{2}\,

es un punto en el que el valor de o ambos son distintos de cero.

\mathbf {j} \,

\rho \,

t'=t-{r_{12} \over c}\,

es un tiempo anterior al cual es el tiempo que tarda un efecto generado en propagarse a la velocidad de la luz. También se le llama tiempo retrasado .

t\,

{r_{12} \over c}\,

p_{2}\,

p_{1}\,

t'\,

\mathbf {A} (p_{1},t)\,

es el potencial del vector magnético en el punto y el tiempo .

p_{1}\,

t\,

\phi (p_{1},t)\,

es el potencial escalar eléctrico en el punto y en el tiempo .

p_{1}\,

t\,

\mathbf {j} (p_{2},t')\,

es la densidad de corriente en el punto y tiempo

p_{2}\,

t'\,

\rho (p_{2},t')\,

es la densidad de carga en el punto y tiempo

p_{2}\,

t'\,

r_{12}\,

es la distancia de un punto a otro

p_{1}\,

p_{2}\,

V_{2}\,

es el volumen de todos los puntos donde o es distinto de cero al menos a veces.

p_{2}\,

\mathbf {j} \,

\rho \,

\mathbf {A} \,

y calculado de esta manera cumplirá con la condición:

\phi \,

\nabla \cdot \mathbf {A} +{c^{2}\partial \phi \over \partial t}=0\,

Hay algunas cosas notables acerca de la ecuación para . Primero, la posición del punto fuente solo entra en la ecuación como una distancia escalar de a . La dirección de a no entra en la ecuación. Lo único que importa acerca de un punto fuente es qué tan lejos está. En segundo lugar, el integrando utiliza tiempo retardado . Esto simplemente refleja el hecho de que los cambios en las fuentes se propagan a la velocidad de la luz. Y tercero, la ecuación es una ecuación vectorial. En coordenadas cartesianas, la ecuación se separa en tres ecuaciones así ^[22] : $\mathbf {A} \,$ $p_{2}\,$ $p_{1}\,$ $p_{2}\,$ $p_{1}\,$ $p_{2}\,$

$\mathbf {A_{x}} (p_{1},t)={\mu _{0} \over 4\pi }\int _{V_{2}}{\mathbf {j_{x}} (p_{2},t') \over r_{12}}dV\,$ donde y son las componentes de y en la dirección del eje x. $\mathbf {A_{x}} \,$ $\mathbf {j_{x}} \,$ $\mathbf {A} \,$ $\mathbf {j} \,$

$\mathbf {A_{y}} (p_{1},t)={\mu _{0} \over 4\pi }\int _{V_{2}}{\mathbf {j_{y}} (p_{2},t') \over r_{12}}dV\,$

$\mathbf {A_{z}} (p_{1},t)={\mu _{0} \over 4\pi }\int _{V_{2}}{\mathbf {j_{z}} (p_{2},t') \over r_{12}}dV\,$

De esta forma es fácil ver que la componente de en una dirección dada depende sólo de las componentes de que están en la misma dirección. Si la corriente se transporta a través de un cable largo y recto, apunta en la misma dirección que el cable. $\mathbf {A} \,$ $\mathbf {j} \,$ $\mathbf {A} \,$

Cálculo de campos eléctricos y magnéticos a partir de potenciales.

no publicado

7. ^[20]^[23] $\mathbf {B} =\nabla \times \mathbf {A} \,$

8. ^[20]^[23] $\mathbf {E} =-\nabla \phi -{\partial \mathbf {A} \over \partial t}\,$

Cuando los efectos magnéticos son dominantes, la ecuación 8 se puede simplificar a:

9. $\mathbf {E} =-{\partial \mathbf {A} \over \partial t}\,$

Considere dos cables largos y rectos de resistencia cero (o muy baja) que se extienden a lo largo del eje x. Uno transporta una corriente que varía sinusoidalmente y produce un potencial vectorial magnético que se dirige en la misma dirección (a lo largo del eje x). El campo eléctrico en el segundo cable tiene la dirección opuesta al potencial del vector magnético. Entonces, la corriente en un cable largo tiende a producir una corriente en la dirección opuesta en un cable paralelo.

Comentarios interesantes

terman

Terman ^[24] "El factor de potencia... tiende a ser independiente de la frecuencia, ya que la fracción de energía perdida durante cada ciclo... es sustancialmente independiente del número de ciclos por segundo, en amplios rangos de frecuencia".

Terman utiliza terminología más antigua. El factor de potencia en un capacitor es el mismo que el factor de disipación. El comentario también se aplica a la tangente de pérdidas de un dieléctrico.

Griffiths

Griffiths ^[25] , respecto al cálculo de la magnitud del campo B en un inductor toroidal "determinar su magnitud es ridículamente fácil".

Halliday y Resnick

Halliday ^[26] respecto al cálculo de la magnitud del campo B en un inductor toroidal "Para una bobina muy compacta y sin hierro cerca...".

Harrington

Campos electromagnéticos armónicos de tiempo, McGraw-Hill, 1961, reimpreso en 1987

Página 63, "Desde el punto de vista de la teoría de campos, esto equivale a suponer que no existe EZ o HZ. Tal onda se llama electromagnética transversal, abreviada TEM. Esta no es la única onda posible en una línea de transmisión, según las ecuaciones de Maxwell muestran que pueden existir infinitos tipos de ondas. Cada onda posible se llama modo, y una onda TEM se llama modo de línea de transmisión. Todas las demás ondas, que deben tener un EZ o un HZ o ambos, se denominan modos de orden superior. Los modos de orden superior normalmente sólo son importantes en las proximidades de un punto de alimentación o en las proximidades de una discontinuidad en la línea."

Página 147, "Por lo tanto, conjeturamos que todas las funciones de onda pueden expresarse como superposición de ondas planas".

Stratton, Julio Adams

Teoría electromagnética, McGraw-Hill, 1941

Página 533, "El transporte de energía a lo largo del cilindro se realiza enteramente en el dieléctrico externo. La energía interna surge de un lado a otro y suministra las pérdidas de calor Joule".

weinberg

Sueños de una teoría final, Pantheon Books, 1992

Capítulo 6. Hermosas teorías:

Página 142, "Así como la fuerza electromagnética entre dos electrones se debe en la mecánica cuántica al intercambio de fotones, la fuerza entre fotones y electrones se debe al intercambio de electrones".

Capítulo 7: Contra la filosofía

Página 170, "... La teoría especial de la relatividad de Einstein desterró en efecto el éter y lo reemplazó con el espacio vacío como medio que transporta impulsos electromagnéticos".

Hayt

Ingeniería Electromagnética, McGraw-Hill, 1989

Capítulo 11: La onda plana uniforme,

Sección 5: Propagación en buenos conductores: el efecto piel

Página 360, "La energía electromagnética no se transmite en el interior de un conductor; viaja en la región que rodea al conductor, mientras que el conductor simplemente guía las ondas. Las corrientes establecidas en la superficie del conductor se propagan hacia el interior del conductor en una dirección perpendicular a la densidad de corriente, y son atenuadas por pérdidas óhmicas. Esta pérdida de potencia es el precio que cobra el conductor por actuar como guía.

feynman

Feynman ^[27] con respecto a la QED, "...no podrás entenderlo... mis estudiantes de física tampoco lo entienden. Eso es porque yo no lo entiendo. Nadie lo entiende".

Feynman ^[28] respecto a La ambigüedad de la energía del campo, "... pero debemos decir que no sabemos con certeza cuál es la ubicación real en el espacio de la energía del campo electromagnético".

Feynman ^[29] con respecto a los ejemplos de flujo de energía: "Como otro ejemplo, preguntamos qué sucede en un trozo de cable de resistencia cuando transporta una corriente... Hay un flujo de energía hacia el cable por todas partes. es, por supuesto, igual a la energía que se pierde en el cable en forma de calor. Entonces nuestra loca teoría dice que los electrones obtienen su energía para generar calor debido a la energía que fluye hacia el cable desde el campo exterior. Parece decirnos que los electrones obtienen su energía al ser empujados a lo largo del cable, por lo que la energía debería fluir hacia abajo (o hacia arriba) a lo largo del cable, pero la teoría dice que los electrones en realidad están siendo empujados por un campo eléctrico, que tiene. provienen de algunas cargas muy lejanas, y que los electrones obtienen su energía para generar calor de estos campos. La energía de alguna manera fluye desde las cargas distantes hacia una amplia área del espacio y luego hacia el interior del cable.

... que la energía fluye hacia el cable desde el exterior, en lugar de a lo largo del cable. "

Feynman ^[30] con respecto a los campos reales, "Lo que realmente queremos decir con un campo real es esto: un campo real es una función matemática que utilizamos para evitar la idea de acción a distancia".

Feynman ^[31] con respecto a los campos reales, "Hemos introducido A <potencial vectorial magnético> porque... es... un campo físico real en el sentido que describimos anteriormente".

Feynman ^[31] con respecto al potencial vectorial y la mecánica cuántica, "En nuestro sentido, entonces, el campo A es real... El campo B en el bigote actúa a distancia".

Manual estándar para ingenieros eléctricos

Manual estándar para ingenieros eléctricos, 11.ª edición, Fink, Donald G. editor, McGraw-Hill

Capítulo 2, Sección 40,

Página 2-13, "Las energías almacenadas en los campos viajan con ellos, y este fenómeno es el mecanismo básico y único mediante el cual se produce la transmisión de energía eléctrica. Así, la energía eléctrica transmitida por medio de líneas de transmisión fluye a través del espacio que rodea a los conductores, estos últimos (conductores) actúan simplemente como guías.

"La opinión generalmente aceptada de que la corriente del conductor produce el campo magnético que lo rodea debe ser desplazada por la más apropiada de que el campo electromagnético que rodea al conductor produce, a través de un pequeño drenaje en su suministro de energía, la corriente en el conductor. Aunque el valor de esta última (corriente) puede usarse para calcular la energía transmitida, se debe reconocer claramente que físicamente esta corriente produce sólo una pérdida y de ninguna manera tiene una participación directa en el fenómeno de la transmisión de energía."

Einstein

El éter y la teoría de la relatividad, discurso del 5 de mayo de 1920 en la Universidad de Leyden p6 "Una reflexión más cuidadosa nos enseña, sin embargo, que la teoría especial de la relatividad no nos obliga a negar el éter. Podemos suponer la existencia de un éter; sólo que debemos renunciar a atribuirle un estado de movimiento definido...

Según la teoría general de la relatividad, el espacio sin éter es impensable; porque en tal espacio no sólo no habría propagación de la luz"

Notas

^ "Para algunos problemas electromagnéticos, su solución a menudo puede verse favorecida por la introducción de densidades de corriente eléctrica y magnética impresas equivalentes". ^[8]
^ "Hay muchos otros problemas en los que el uso de cargas y corrientes magnéticas ficticias es muy útil". ^[9]
^ "Debido a la simetría de las ecuaciones de Maxwell, el término ɚB/ɚt... ha sido designado como densidad de corriente de desplazamiento magnético". ^[8]
^ "interpretado como... corriente de desplazamiento magnético ..." ^[9]
^ "También es conveniente considerar el término ɚB/ɚt como una densidad de corriente de desplazamiento magnético". ^[2]
^ "Por lo tanto, se conserva la propiedad de baja sensibilidad de la escalera LC doblemente cargada". ^[11]
^ "Por lo tanto, se conserva la propiedad de baja sensibilidad de la escalera LC doblemente cargada". ^[11]
^ Nota: Purcell utiliza unidades electrostáticas, por lo que las constantes son diferentes. Esta es la versión MKS. ^[12]

Árbitros

^ "¿Qué es el" voltaje perdido "?" (PDF) . Ingenieros-Consultores en Tecnología de Utilidades (UTEC). 10 de agosto de 2015 . Consultado el 10 de diciembre de 2023 .
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Referencias

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Ejemplos de enlaces comentados

Voltaje : diferencia de potencial eléctrico entre dos puntos en el espacio.
Filtro Leapfrog - Tipo de filtro electrónico de circuito activo

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^ Harrington, Roger F. (1961), Campos electromagnéticos armónicos de tiempo , McGraw-Hill, págs. 7–8, ISBN 0-07-026745-6