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Fuente de fotón único

Una fuente de fotón único (también conocida como emisor de fotón único ) [1] es una fuente de luz que emite luz como partículas individuales o fotones . Las fuentes de fotón único se diferencian de las fuentes de luz coherente ( láseres ) y de las fuentes de luz térmica, como las bombillas incandescentes . El principio de incertidumbre de Heisenberg dicta que no se puede crear un estado con un número exacto de fotones de una sola frecuencia. Sin embargo, los estados de Fock (o estados numéricos) se pueden estudiar para un sistema donde la amplitud del campo eléctrico se distribuye en un ancho de banda estrecho. En este contexto, una fuente de fotón único da lugar a un estado numérico efectivamente de un fotón.

Los fotones de una fuente ideal de fotón único exhiben características de mecánica cuántica . Estas características incluyen el antiagrupamiento de fotones , de modo que el tiempo entre dos fotones sucesivos nunca sea inferior a un valor mínimo. Este comportamiento normalmente se demuestra utilizando un divisor de haz para dirigir aproximadamente la mitad de los fotones incidentes hacia un fotodiodo de avalancha y la otra mitad hacia un segundo. Los pulsos de un detector se utilizan para proporcionar una señal de "inicio del contador" a un temporizador electrónico rápido, y el otro, retrasado por un número conocido de nanosegundos, se utiliza para proporcionar una señal de "parada del contador". Al medir repetidamente los tiempos entre las señales de "inicio" y "parada", se puede formar un histograma del retraso de tiempo entre dos fotones y el recuento de coincidencias; si no se produce agrupación y los fotones están bien espaciados, se puede crear una muesca clara alrededor del retraso cero. es visible.

Historia

Aunque Planck propuso el concepto de un solo fotón ya en 1900, [2] no se creó una verdadera fuente de fotón único de forma aislada hasta 1974. Esto se logró utilizando una transición en cascada dentro de los átomos de mercurio. [3] Los átomos individuales emiten dos fotones a diferentes frecuencias en la transición en cascada y al filtrar espectralmente la luz, la observación de un fotón puede usarse para "anunciar" el otro. La observación de estos fotones individuales se caracterizó por su anticorrelación en los dos puertos de salida de un divisor de haz de manera similar al famoso experimento de Hanbury Brown y Twiss de 1956. [4]

En 1977 apareció otra fuente de fotón único que utilizaba la fluorescencia de un haz atenuado de átomos de sodio. [5] Se atenuó un haz de átomos de sodio de modo que no más de uno o dos átomos contribuyeran a la radiación fluorescente observada en un momento dado. De esta manera, sólo los emisores individuales producían luz y la fluorescencia observada mostró la característica antibunching. El aislamiento de átomos individuales continuó con trampas de iones a mediados de los años 1980. Un solo ion podría mantenerse en una trampa de Paul de radiofrecuencia durante un período prolongado de tiempo (10 min), actuando así como un único emisor de múltiples fotones individuales, como en los experimentos de Diedrich y Walther. [6] Al mismo tiempo, comenzó a utilizarse el proceso no lineal de conversión descendente paramétrica y desde entonces hasta la actualidad se ha convertido en el caballo de batalla de los experimentos que requieren fotones individuales.

Los avances en microscopía llevaron al aislamiento de moléculas individuales a finales de los años 1980. [7] Posteriormente, se detectaron moléculas individuales de pentaceno en cristales de p - terfenilo . [8] Las moléculas individuales han comenzado a utilizarse como fuentes de fotón único. [9]

En el siglo XXI han surgido centros de defectos en diversos materiales en estado sólido, [10] sobre todo el diamante, el carburo de silicio [11] [12] y el nitruro de boro. [13] el defecto más estudiado son los centros de vacantes de nitrógeno (NV) en el diamante que se utilizaron como fuente de fotones individuales. [14] Estas fuentes, junto con las moléculas, pueden utilizar el fuerte confinamiento de la luz (espejos, microresonadores, fibras ópticas, guías de ondas, etc.) para mejorar la emisión de los centros NV. Además de centros y moléculas NV, puntos cuánticos (QD), [15] puntos cuánticos atrapados en antenas ópticas, [16] nanotubos de carbono funcionalizados, [17] [18] y materiales bidimensionales [19] [20] [21 ] [22] [23] [24] [25] también pueden emitir fotones individuales y pueden construirse con los mismos materiales semiconductores que las estructuras que confinan la luz. Cabe señalar que las fuentes de fotón único en una longitud de onda de telecomunicaciones de 1.550 nm son muy importantes en las comunicaciones por fibra óptica y en su mayoría son QD de arseniuro de indio. [26] [27] Sin embargo, al crear una interfaz cuántica de conversión descendente a partir de fuentes de fotón único visible, todavía se puede crear un fotón único a 1.550 nm con antiagrupación conservada. [28]

La excitación de átomos y excitones a niveles de Rydberg altamente interactivos evita más de una excitación por encima del llamado volumen de bloqueo. Por lo tanto, la excitación de Rydberg en pequeños conjuntos atómicos [29] [30] o cristales [31] podría actuar como emisores de un solo fotón.

Definición

En la teoría cuántica, los fotones describen radiación electromagnética cuantificada . En concreto, un fotón es una excitación elemental de un modo normal del campo electromagnético . Por tanto, un estado de fotón único es el estado cuántico de un modo de radiación que contiene una única excitación.

Los modos de radiación únicos están etiquetados, entre otras cantidades, por la frecuencia de la radiación electromagnética que describen. Sin embargo, en óptica cuántica , los estados de fotón único también se refieren a superposiciones matemáticas de modos de radiación de frecuencia única ( monocromática ). [32] Esta definición es lo suficientemente general como para incluir paquetes de ondas de fotones , es decir, estados de radiación que están localizados hasta cierto punto en el espacio y el tiempo.

Las fuentes de fotón único generan estados de fotón único como se describe anteriormente. En otras palabras, las fuentes ideales de fotón único generan radiación con una distribución del número de fotones que tiene media uno y varianza cero. [33]

Características

Una fuente ideal de fotón único produce estados de fotón único con 100% de probabilidad y vacío óptico o estados de múltiples fotones con 0% de probabilidad. Las propiedades deseables de las fuentes de fotón único del mundo real incluyen eficiencia, robustez, facilidad de implementación y naturaleza bajo demanda, es decir, generar fotones únicos en momentos elegidos arbitrariamente. Se pueden solicitar fuentes de fotón único, incluidos emisores únicos, como átomos, iones y moléculas individuales, y emisores de estado sólido, como puntos cuánticos , centros de color y nanotubos de carbono. [34] Actualmente, hay muchos nanomateriales activos diseñados para formar emisores cuánticos únicos donde su emisión espontánea podría sintonizarse cambiando la densidad local de los estados ópticos en nanoestructuras dieléctricas. Las nanoestructuras dieléctricas generalmente se diseñan dentro de las heteroestructuras para mejorar la interacción luz-materia y, por lo tanto, mejorar aún más la eficiencia de estas fuentes de fotones individuales. [35] [36] Otro tipo de fuente comprende fuentes no deterministas, es decir, no bajo demanda, y estas incluyen ejemplos como láseres débiles, cascadas atómicas y conversión descendente paramétrica .

La naturaleza de fotón único de una fuente se puede cuantificar utilizando la función de correlación de segundo orden . Las fuentes ideales de fotón único muestran y las buenas fuentes de fotón único tienen pequeñas . La función de correlación de segundo orden se puede medir mediante el efecto Hanbury-Brown-Twiss .

Tipos

La generación de un solo fotón ocurre cuando una fuente crea solo un fotón dentro de su vida de fluorescencia después de haber sido excitada óptica o eléctricamente. Aún no se ha creado una fuente ideal de fotón único. Dado que las principales aplicaciones de una fuente de fotón único de alta calidad son la distribución de claves cuánticas , los repetidores cuánticos [37] y la ciencia de la información cuántica , los fotones generados también deberían tener una longitud de onda que proporcione bajas pérdidas y atenuación al viajar a través de una fibra óptica. . Hoy en día, las fuentes más comunes de fotones individuales son moléculas individuales, átomos de Rydberg, [38] [39] centros de color de diamantes y puntos cuánticos; este último se está estudiando ampliamente con los esfuerzos de muchos grupos de investigación para crear puntos cuánticos que hagan fluorescer fotones individuales en la habitación. Temperatura con fotones en la ventana de baja pérdida de comunicación de fibra óptica . Para muchos propósitos, los fotones individuales necesitan estar antiagrupados, y esto se puede verificar.

Láser débil

Una de las primeras y más sencillas fuentes se creó atenuando un rayo láser convencional para reducir su intensidad y, por tanto, el número medio de fotones por pulso. [40] Dado que las estadísticas de fotones siguen una distribución de Poisson, se pueden lograr fuentes con una relación de probabilidad bien definida para la emisión de uno frente a dos o más fotones. Por ejemplo, un valor medio de μ = 0,1 conduce a una probabilidad del 90% para cero fotones, del 9% para un fotón y del 1% para más de un fotón. [41]

Aunque dicha fuente se puede utilizar para determinadas aplicaciones, tiene una función de correlación de intensidad de segundo orden igual a uno (sin antibunching ). Sin embargo, para muchas aplicaciones se requiere antibunching, por ejemplo en criptografía cuántica .

Fotones individuales anunciados

Se pueden generar pares de fotones individuales en estados altamente correlacionados utilizando un solo fotón de alta energía para crear dos de menor energía. Un fotón del par resultante puede detectarse para "anunciar" al otro (por lo que su estado es bastante conocido antes de la detección, siempre y cuando el estado de los dos fotones sea separable; de ​​lo contrario, "anunciar" deja al fotón anunciado en un estado mixto [42] ). Por lo general, no es necesario que los dos fotones tengan la misma longitud de onda, pero la energía total y la polarización resultante están definidas por el proceso de generación. Un área de gran interés para estos pares de fotones es la distribución de claves cuánticas .

Las anunciadas fuentes de fotón único también se utilizan para examinar las leyes físicas fundamentales de la mecánica cuántica. Hay dos tipos comúnmente utilizados de fuentes de fotón único anunciadas: conversión descendente paramétrica espontánea y mezcla espontánea de cuatro ondas. La primera fuente tiene un ancho de línea de alrededor de THz y la segunda tiene un ancho de línea de alrededor de MHz o menos. El fotón único anunciado se ha utilizado para demostrar el almacenamiento y la carga de fotónica en la cavidad óptica.

Referencias

  1. ^ Aharonovich, I., Englund, D. & Toth, M. Emisores de fotón único de estado sólido. Nature Photon 10, 631–641 (2016). https://doi.org/10.1038/nphoton.2016.186
  2. ^ Planck, M. (1900). "Über eine Verbesserung der Wienschen Spektralgleichung". Verhandlungen der Deutschen Physikalischen Gesellschaft . 2 : 202-204.
  3. ^ Clauser, John F. (1974). "Distinción experimental entre las predicciones cuánticas y clásicas de la teoría de campos para el efecto fotoeléctrico". Física. Rev. D. 9 (4): 853–860. Código bibliográfico : 1974PhRvD...9..853C. doi :10.1103/physrevd.9.853. S2CID  118320287.
  4. ^ Hanbury Brown, R.; Twiss, RQ (1956). "Una prueba de un nuevo tipo de interferómetro estelar en Sirio". Naturaleza . 175 (4541): 1046–1048. Código Bib :1956Natur.178.1046H. doi :10.1038/1781046a0. S2CID  38235692.
  5. ^ Kimble, HJ; Dagenais, M.; Mandel, L. (1977). "Antiagrupación de fotones en fluorescencia de resonancia" (PDF) . Física. Rev. Lett . 39 (11): 691–695. Código bibliográfico : 1977PhRvL..39..691K. doi :10.1103/physrevlett.39.691.
  6. ^ Diedrich, Frank; Walther, Herbert (1987). "Radiación no clásica de un solo ion almacenado". Física. Rev. Lett . 58 (3): 203–206. Código bibliográfico : 1987PhRvL..58..203D. doi :10.1103/physrevlett.58.203. PMID  10034869.
  7. ^ Moerner, NOSOTROS; Kador, L. (22 de mayo de 1989). "Detección óptica y espectroscopia de moléculas individuales en un sólido". Cartas de revisión física . 62 (21): 2535–2538. Código bibliográfico : 1989PhRvL..62.2535M. doi : 10.1103/PhysRevLett.62.2535 . PMID  10040013.
  8. ^ Orrit, M.; Bernardo, J. (1990). "Moléculas individuales de pentaceno detectadas por excitación de fluorescencia en un cristal de p -terfenilo". Física. Rev. Lett . 65 (21): 2716–2719. Código bibliográfico : 1990PhRvL..65.2716O. doi :10.1103/physrevlett.65.2716. PMID  10042674.
  9. ^ Basché, T.; Moerner, NOSOTROS; Orrit, M.; Talón, H. (1992). "Antiagrupación de fotones en la fluorescencia de una única molécula de tinte atrapada en un sólido". Física. Rev. Lett . 69 (10): 1516-1519. Código bibliográfico : 1992PhRvL..69.1516B. doi : 10.1103/PhysRevLett.69.1516. PMID  10046242. S2CID  44952356. Archivado desde el original el 20 de junio de 2017.
  10. ^ Aharonovich, Igor; Englund, Dirk; Toth, Milos (2016). "Emisores de fotón único de estado sólido". Fotónica de la naturaleza . 10 (10): 631–641. Código Bib : 2016NaPho..10..631A. doi :10.1038/nphoton.2016.186. S2CID  43380771.
  11. ^ Castelletto, S.; Johnson, antes de Cristo; Ivády, V.; Stavrias, N.; Umeda, T.; Gali, A.; Ohshima, T. (febrero de 2014). "Una fuente de fotón único a temperatura ambiente de carburo de silicio". Materiales de la naturaleza . 13 (2): 151-156. Código Bib : 2014NatMa..13..151C. doi :10.1038/nmat3806. ISSN  1476-1122. PMID  24240243. S2CID  37160386.
  12. ^ Lohrmann, A.; Castelletto, S.; Klein, JR; Ohshima, T.; Bosi, M.; Negri, M.; Lau, DWM; Gibson, antes de Cristo; Prawer, S.; McCallum, JC; Johnson, BC (2016). "Activación y control de defectos únicos visibles en 4H-, 6H- y 3C-SiC por oxidación". Letras de Física Aplicada . 108 (2): 021107. Código bibliográfico : 2016ApPhL.108b1107L. doi : 10.1063/1.4939906.
  13. ^ Tran, Toan Trong; Bray, Kerem; Ford, Michael J.; Toth, Milos; Aharonovich, Igor (2016). "Emisión cuántica de monocapas hexagonales de nitruro de boro". Nanotecnología de la naturaleza . 11 (1): 37–41. arXiv : 1504.06521 . Código Bib : 2016NatNa..11...37T. doi :10.1038/nnano.2015.242. PMID  26501751. S2CID  9840744.
  14. ^ Kurtsiefer, cristiano; Mayer, Sonja; Zarda, Patricio; Weinfurter, Harald (2000). "Fuente estable de estado sólido de fotones individuales". Física. Rev. Lett . 85 (2): 290–293. Código Bib : 2000PhRvL..85..290K. doi :10.1103/physrevlett.85.290. PMID  10991265. S2CID  23862264.
  15. ^ Michler, P.; Kiraz, A.; Becher, C.; Schoenfeld, WV; Petroff, PM; Zhang, Lidong; Imamoglu, A. (200). "Un dispositivo de torniquete de fotón único de punto cuántico". Ciencia . 290 (5500): 2282–2285. Código Bib : 2000 Ciencia... 290.2282M. doi : 10.1126/ciencia.290.5500.2282. PMID  11125136.
  16. ^ Jiang, Quanbo; Roy, Prithu; Claude, Jean-Benoît; Wenger, Jérôme (25 de agosto de 2021). "Fuente de fotón único de un punto cuántico único atrapado por una nanoantena". Nano Letras . 21 (16): 7030–7036. arXiv : 2108.06508 . Código Bib : 2021NanoL..21.7030J. doi : 10.1021/acs.nanolett.1c02449. ISSN  1530-6984. PMID  34398613. S2CID  237091253.
  17. ^ Htoon, Han; Doorn, Stephen K.; Baldwin, Jon KS; Hartmann, Nicolai F.; Ma, Xuedan (agosto de 2015). "Generación de fotón único a temperatura ambiente a partir de dopantes solitarios de nanotubos de carbono". Nanotecnología de la naturaleza . 10 (8): 671–675. Código Bib : 2015NatNa..10..671M. doi :10.1038/nnano.2015.136. ISSN  1748-3395. PMID  26167766.
  18. ^ Él, Xiaowei; Hartmann, Nicolai F.; Mamá, Xuedan; Kim, Younghee; Por cierto, Rachelle; Blackburn, Jeffrey L.; Gao, Weilu; Kono, Junichiro; Yomogida, Yohei (septiembre de 2017). "Emisión de fotón único sintonizable a temperatura ambiente en longitudes de onda de telecomunicaciones a partir de defectos sp3 en nanotubos de carbono". Fotónica de la naturaleza . 11 (9): 577–582. doi :10.1038/nphoton.2017.119. ISSN  1749-4885. OSTI  1379462. S2CID  36377957.
  19. ^ Tonndorf, Philipp; Schmidt, Robert; Schneider, Robert; Kern, Johannes; Buscema, Michele; Steele, Gary A.; Castellanos-Gómez, Andrés; van der Zant, Herre SJ; Michaelis de Vasconcellos, Steffen (20 de abril de 2015). "Emisión de fotón único a partir de excitones localizados en un semiconductor atómicamente delgado". Óptica . 2 (4): 347. Bibcode : 2015Óptica...2..347T. doi : 10.1364/OPTICA.2.000347 . ISSN  2334-2536.
  20. ^ Chakraborty, Chitraleema; Kinnischtzke, Laura; Goodfellow, Kenneth M.; Vigas, Ryan; Vamivakas, A. Nick (junio de 2015). "Luz cuántica controlada por voltaje procedente de un semiconductor atómicamente delgado". Nanotecnología de la naturaleza . 10 (6): 507–511. Código Bib : 2015NatNa..10..507C. doi :10.1038/nnano.2015.79. ISSN  1748-3387. PMID  25938569.
  21. ^ Palacios-Berraquero, Carmen; Barbone, Mateo; Kara, Dhiren M.; Chen, Xiaolong; Goykhman, Ilya; Yoon, Duhee; Ott, Anna K.; Beitner, enero; Watanabe, Kenji (diciembre de 2016). "Diodos emisores de luz cuánticos atómicamente delgados". Comunicaciones de la naturaleza . 7 (1): 12978. arXiv : 1603.08795 . Código Bib : 2016NatCo...712978P. doi : 10.1038/ncomms12978. ISSN  2041-1723. PMC 5052681 . PMID  27667022. 
  22. ^ Palacios-Berraquero, Carmen; Kara, Dhiren M.; Montblanch, Alejandro R.-P.; Barbone, Mateo; Latawiec, Pawel; Yoon, Duhee; Ott, Anna K.; Loncar, Marko; Ferrari, Andrea C. (agosto de 2017). "Matrices de emisores cuánticos a gran escala en semiconductores atómicamente delgados". Comunicaciones de la naturaleza . 8 (1): 15093. arXiv : 1609.04244 . Código Bib : 2017NatCo...815093P. doi : 10.1038/ncomms15093. ISSN  2041-1723. PMC 5458119 . PMID  28530249. 
  23. ^ Branny, Artur; Kumar, Santosh; Proux, Rafael; Gerardot, Brian D (agosto de 2017). "Matrices de emisores cuánticos inducidas por tensión determinista en un semiconductor bidimensional". Comunicaciones de la naturaleza . 8 (1): 15053. arXiv : 1610.01406 . Código Bib : 2017NatCo...815053B. doi :10.1038/ncomms15053. ISSN  2041-1723. PMC 5458118 . PMID  28530219. 
  24. ^ Wu, Wei; Dass, Chandriker K.; Hendrickson, Joshua R.; Montaño, Raúl D.; Fischer, Robert E.; Zhang, Xiaotian; Choudhury, Tanushree H.; Ala roja, Joan M.; Wang, Yongqiang (27 de mayo de 2019). "Emisión cuántica definida localmente a partir de diseleniuro de tungsteno epitaxial de pocas capas". Letras de Física Aplicada . 114 (21): 213102. Código bibliográfico : 2019ApPhL.114u3102W. doi : 10.1063/1.5091779 . hdl : 10150/634575 . ISSN  0003-6951.
  25. ^ Él, Yu-Ming; Clark, Genevieve; Schaibley, John R.; Oye tú; Chen, Ming-Cheng; Wei, Yu-Jia; Ding, Xing; Zhang, Qiang; Yao, Wang (junio de 2015). "Emisores cuánticos únicos en semiconductores monocapa". Nanotecnología de la naturaleza . 10 (6): 497–502. arXiv : 1411.2449 . Código Bib : 2015NatNa..10..497H. doi :10.1038/nnano.2015.75. ISSN  1748-3387. PMID  25938571. S2CID  205454184.
  26. ^ Birowosuto, MD; Sumikura, H.; Matsuo, S.; Taniyama, H.; Veldhoven, PJ; Notzel, R.; Notomi, M. (2012). "Fuente rápida de fotón único mejorada por Purcell en una banda de telecomunicaciones de 1.550 nm a partir de un acoplamiento cuántico resonante de cavidad de punto". Ciencia. Representante . 2 : 321. arXiv : 1203.6171 . Código Bib : 2012NatSR...2E.321B. doi :10.1038/srep00321. PMC 3307054 . PMID  22432053. 
  27. ^ Müller, T.; Skiba-Szymanska, J.; Krysa, AB; Huwer, J.; Felle, M.; Anderson, M.; Stevenson, RM; Heffernan, J.; Ritchie, fiscal del distrito; Escudos, AJ (2018). "Un diodo emisor de luz cuántico para la ventana de telecomunicaciones estándar de alrededor de 1550 nm". Nat. Comunitario . 9 (1): 862. arXiv : 1710.03639 . Código Bib : 2018NatCo...9..862M. doi :10.1038/s41467-018-03251-7. PMC 5830408 . PMID  29491362. 
  28. ^ Pelc, JS; Yu, L.; De Greve, K.; McMahon, PL; Natarajan, CM; Esfandyarpour, V.; Maier, S.; Schneider, C.; Kamp, M.; Escudos, AJ; Höfling, AJ; Hadfield, R.; Forschel, A.; Yamamoto, Y. (2012). "Interfaz cuántica de conversión descendente para un solo giro de punto cuántico y un canal de fotón único de 1550 nm". Optar. Expresar . 20 (25): 27510–9. arXiv : 1209.6404 . Código Bib : 2012OExpr..2027510P. doi :10.1364/OE.20.027510. PMID  23262701. S2CID  847645.
  29. ^ Dudin, YO; Kuzmich, A. (18 de mayo de 2012). "Excitaciones de Rydberg de un gas atómico frío que interactúan fuertemente". Ciencia . 336 (6083): 887–889. Código Bib : 2012 Ciencia... 336..887D. doi : 10.1126/ciencia.1217901 . ISSN  0036-8075. PMID  22517325. S2CID  206539415.
  30. ^ Ripka, Fabián; Kübler, Harald; Low, Robert; Pfau, Tilman (26 de octubre de 2018). "Una fuente de fotón único a temperatura ambiente basada en átomos de Rydberg que interactúan fuertemente". Ciencia . 362 (6413): 446–449. arXiv : 1806.02120 . Código Bib : 2018 Ciencia... 362..446R. doi : 10.1126/science.aau1949. ISSN  0036-8075. PMID  30361371. S2CID  53088432.
  31. ^ Khazali, Mohammadsadegh; Heshami, Khabat; Simón, Christoph (23 de octubre de 2017). "Fuente de fotón único basada en el bloqueo de excitones de Rydberg". Revista de Física B: Física atómica, molecular y óptica . 50 (21): 215301. arXiv : 1702.01213 . Código Bib : 2017JPhB...50u5301K. doi :10.1088/1361-6455/aa8d7c. ISSN  0953-4075. S2CID  118910311.
  32. ^ Scully, Marlan O. (1997). Óptica cuántica . Zubairy, Muhammad Suhail, 1952-. Cambridge: Prensa de la Universidad de Cambridge. ISBN 9780521435956. OCLC  817937365.
  33. ^ Eisaman, MD; Fan, J.; Migdall, A.; Polyakov, SV (1 de julio de 2011). "Artículo de revisión invitado: detectores y fuentes de fotón único". Revisión de Instrumentos Científicos . 82 (7): 071101–071101–25. Código Bib : 2011RScI...82g1101E. doi : 10.1063/1.3610677 . ISSN  0034-6748. PMID  21806165.
  34. ^ Eisaman, MD; Fan, J.; Migdall, A.; Polyakov, SV (1 de julio de 2011). "Artículo de revisión invitado: detectores y fuentes de fotón único". Revisión de Instrumentos Científicos . 82 (7): 071101–071101–25. Código Bib : 2011RScI...82g1101E. doi : 10.1063/1.3610677 . ISSN  0034-6748. PMID  21806165.
  35. ^ Birowosuto, M.; et al. (2014). "Nanorresonadores móviles de alta Q realizados mediante nanocables semiconductores en una plataforma de cristal fotónico de Si". Materiales de la naturaleza . 13 (3): 279–285. arXiv : 1403.4237 . Código Bib : 2014NatMa..13..279B. doi :10.1038/nmat3873. PMID  24553654. S2CID  21333714.
  36. ^ Diguna, L., Birowosuto, M; et al. (2018). "Interacción luz-materia de emisores cuánticos individuales con nanoestructuras dieléctricas". Fotónica . 5 (2): 14. Bibcode :2018Foto...5...14D. doi : 10.3390/fotónica5020014 . hdl : 10220/45525 .{{cite journal}}: Mantenimiento CS1: varios nombres: lista de autores ( enlace )
  37. ^ Metro, RV; Toque, J. (2013). "Diseño de redes de repetidores cuánticos". Revista de comunicaciones IEEE . 51 (8): 64–71. doi :10.1109/mcom.2013.6576340. S2CID  27978069.
  38. ^ Dudin, YO; Kuzmich, A. (19 de abril de 2012). "Excitaciones de Rydberg de un gas atómico frío que interactúan fuertemente". Ciencia . 336 (6083): 887–889. Código Bib : 2012 Ciencia... 336..887D. doi : 10.1126/ciencia.1217901 . ISSN  0036-8075. PMID  22517325. S2CID  206539415.
  39. ^ Ripka, Fabián; Kübler, Harald; Low, Robert; Pfau, Tilman (25 de octubre de 2018). "Una fuente de fotón único a temperatura ambiente basada en átomos de Rydberg que interactúan fuertemente". Ciencia . 362 (6413): 446–449. arXiv : 1806.02120 . Código Bib : 2018 Ciencia... 362..446R. doi : 10.1126/science.aau1949. ISSN  0036-8075. PMID  30361371. S2CID  53088432.
  40. ^ Eisaman, MD; Fan, J.; Migdall, A.; Polyakov, SV (1 de julio de 2011). "Artículo de revisión invitado: detectores y fuentes de fotón único". Revisión de Instrumentos Científicos . 82 (7): 071101–071101–25. Código Bib : 2011RScI...82g1101E. doi : 10.1063/1.3610677 . ISSN  0034-6748. PMID  21806165.
  41. ^ Al-Kathiri, S.; Al-Khateeb, W.; Hafizulfika, M.; Wahiddin, señor; Saharudin, S. (mayo de 2008). "Caracterización del número medio de fotones para un sistema de distribución de claves mediante láser tenue". 2008 Congreso Internacional de Ingeniería en Computación y Comunicaciones . págs. 1237-1242. doi :10.1109/ICCCE.2008.4580803. ISBN 978-1-4244-1691-2. S2CID  18300454.
  42. ^ Mosley, Peter J.; Lundeen, Jeff S.; Smith, Brian J.; Wasylczyk, Piotr; U'Ren, Alfred B.; Silberhorn, Christine; Walmsley, Ian A. (3 de abril de 2008). "Generación anunciada de fotones individuales ultrarrápidos en estados cuánticos puros". Cartas de revisión física . 100 (13): 133601. arXiv : 0711.1054 . Código Bib : 2008PhRvL.100m3601M. doi :10.1103/PhysRevLett.100.133601. ISSN  0031-9007. PMID  18517952. S2CID  21174398.

Bibliografía