En la teoría cuántica de campos , el adjunto de Dirac define la operación dual de un espinor de Dirac . El adjunto de Dirac está motivado por la necesidad de formar cantidades medibles y de buen comportamiento a partir de espinores de Dirac, reemplazando el papel habitual del adjunto hermitiano .
Posiblemente para evitar confusión con el adjunto hermitiano habitual , algunos libros de texto no proporcionan un nombre para el adjunto de Dirac sino que simplemente lo llaman " ψ -bar".
Sea un espinor de Dirac . Entonces su adjunto de Dirac se define como
donde denota el adjunto hermitiano del espinor y es la matriz gamma similar al tiempo .
El grupo de Lorentz de la relatividad especial no es compacto , por lo tanto, las representaciones de espinores de las transformaciones de Lorentz generalmente no son unitarias . Es decir, si es una representación proyectiva de alguna transformación de Lorentz,
entonces, en general,
El adjunto hermitiano de un espinor se transforma según
Por tanto, no es un escalar de Lorentz y ni siquiera es hermitiano .
Los adjuntos de Dirac, por el contrario, se transforman según
Usando la identidad , la transformación se reduce a
Por tanto, se transforma en un escalar de Lorentz y en un cuatro vectores .
Usando el adjunto de Dirac, la probabilidad de cuatro corrientes J para un campo de partículas de espín 1/2 se puede escribir como
donde c es la velocidad de la luz y los componentes de J representan la densidad de probabilidad ρ y la probabilidad 3-actual j :
Tomando μ = 0 y usando la relación para matrices gamma
la densidad de probabilidad se convierte en