Existen dos tipos de aumentos en óptica: Consideremos un sistema óptico que forma una imagen de un objeto normal al eje.
Si el objeto tiene un tamaño yo y la imagen un tamaño yi, se define el aumento lateral MT como:
y
{\displaystyle M_{T}={y_{i} \over y_{o}}}
En un dioptrio esférico sería:
y
y
s
{\displaystyle M_{T}={y_{i} \over y_{o}}={{R-s_{i}} \over {R+s_{o}}}}
Donde si es la distancia desde el dioptrio a la imagen y so la distancia del dioptrio al objeto.
{\displaystyle {\big |}M_{T}{\big |}>1\Longrightarrow }
El tamaño de la imagen es mayor que el del objeto.
{\displaystyle {\big |}M_{T}{\big |}<1\Longrightarrow }
El tamaño del objeto es mayor que la imagen.
La imagen es derecha.
{\displaystyle M_{T}<0\Longrightarrow }
La imagen está invertida.
A tener en cuenta que si superponemos distintos dioptrios entonces:
{\displaystyle M_{T_{(TOTAL)}}=M_{T_{1}}+...+M_{T_{n}}=\left({\frac {-s_{i_{1}}}{s_{o_{1}}}}\right)\cdot ...\cdot \left({\frac {-s_{i_{n}}}{s_{o_{n}}}}\right)}
Se define el aumento angular que produce el sistema óptico para el observador como el cociente entre el ángulo que ocupa en el campo de visión la imagen y el ángulo que ocupa el objeto visto sin el sistema óptico:
{\displaystyle M_{\alpha }={\frac {\alpha _{i}}{\alpha _{o}}}\approx {\frac {y_{i}}{y_{o}}}\cdot {\frac {d_{o}}{d_{i}}}}
Donde la aproximación será correcta siempre estemos en aproximación paraxial y, por tanto podemos aproximar:
{\displaystyle \alpha _{o}\approx \tan \alpha _{o}={\frac {y_{o}}{d_{o}}}\quad ;\quad \alpha _{i}\approx \tan \alpha _{i}={\frac {y_{i}}{d_{i}}}}