(−1)F

En una teoría cuántica de campos con fermiones, (−1) F es un operador involutivo unitario hermítico donde F ^es el operador del número fermiónico . Para el ejemplo de partículas en el Modelo Estándar , es igual a la suma del número leptónico más el número bariónico, F = B + L. La acción de este operador es multiplicar los estados bosónicos por 1 y los estados fermiónicos por −1. Esta es siempre una simetría interna global de cualquier teoría cuántica de campos con fermiones y corresponde a una rotación de 2π. Esto divide el espacio de Hilbert en dos sectores de superselección . Los operadores bosónicos conmutan con (−1) ^F mientras que los operadores fermiónicos anticonmutan con él. ^[1]

Este operador realmente muestra su utilidad en teorías supersimétricas . ^[1] Su traza es la asimetría espectral del espectro del fermión, y puede entenderse físicamente como el efecto Casimir .

Véase también

^ ab Terning, John (2006). Supersimetría moderna: dinámica y dualidad: dinámica y dualidad. Nueva York: Oxford University Press . ISBN 0-19-856763-4.

Shifman, Mikhail A. (2012). Temas avanzados en teoría cuántica de campos: un curso de conferencias. Cambridge: Cambridge University Press. ISBN 978-0-521-19084-8.
Ibáñez, Luis E.; Uranga, Angel M. (2012). Teoría de cuerdas y física de partículas: Introducción a la fenomenología de cuerdas. Cambridge: Cambridge University Press. ISBN 978-0-521-51752-2.
Bastianelli, Fiorenzo (2006). Integrales de trayectoria y anomalías en el espacio curvo. Cambridge: Cambridge University Press. ISBN 978-0-521-84761-2.