leptón

Clase de partículas elementales.

En física de partículas , un leptón es una partícula elemental de espín semientero ( espín 1 ⁄ 2 ) que no sufre interacciones fuertes . ^[1] Existen dos clases principales de leptones: leptones cargados (también conocidos como leptones o muones similares a electrones ) y leptones neutros (mejor conocidos como neutrinos ). Los leptones cargados pueden combinarse con otras partículas para formar diversas partículas compuestas , como átomos y positronio , mientras que los neutrinos rara vez interactúan con algo y, en consecuencia, rara vez se observan. El más conocido de todos los leptones es el electrón .

Existen seis tipos de leptones, conocidos como sabores , agrupados en tres generaciones . ^[2] Los leptones de primera generación , también llamados leptones electrónicos , comprenden el electrón (
mi⁻
) y el neutrino electrónico (
v
_mi); el segundo son los leptones muónicos , que comprenden el muón (
µ⁻
) y el neutrino muónico (
v
_µ); y el tercero son los leptones tauónicos , que comprenden el tau (
τ⁻
) y el neutrino tau (
v
_τ). Los electrones tienen la menor masa de todos los leptones cargados. Los muones y taus más pesados ​​se transformarán rápidamente en electrones y neutrinos mediante un proceso de desintegración de partículas : la transformación de un estado de mayor masa a un estado de menor masa. Así, los electrones son estables y son el leptón cargado más común en el universo , mientras que los muones y taus sólo pueden producirse en colisiones de alta energía (como las que involucran rayos cósmicos y las que se llevan a cabo en aceleradores de partículas ).

Los leptones tienen varias propiedades intrínsecas , incluidas carga eléctrica , espín y masa . A diferencia de los quarks , sin embargo, los leptones no están sujetos a la interacción fuerte , pero sí a las otras tres interacciones fundamentales : la gravitación , la interacción débil , y el electromagnetismo , cuyo último es proporcional a la carga, y por tanto es cero para el neutrinos eléctricamente neutros.

Para cada tipo de leptón, existe un tipo correspondiente de antipartícula , conocida como antileptón, que se diferencia del leptón sólo en que algunas de sus propiedades tienen la misma magnitud pero de signo opuesto . Según determinadas teorías, los neutrinos pueden ser su propia antipartícula . Actualmente no se sabe si este es el caso.

El primer leptón cargado, el electrón, fue teorizado a mediados del siglo XIX por varios científicos ^{[3] [4] [5]} y fue descubierto en 1897 por JJ Thomson . ^[6] El siguiente leptón observado fue el muón , descubierto por Carl D. Anderson en 1936, que en ese momento estaba clasificado como mesón . ^[7] Después de la investigación, se descubrió que el muón no tenía las propiedades esperadas de un mesón, sino que se comportaba como un electrón, solo que con mayor masa. Hubo que esperar hasta 1947 para que se propusiera el concepto de "leptones" como familia de partículas. ^[8] El primer neutrino, el neutrino electrónico, fue propuesto por Wolfgang Pauli en 1930 para explicar ciertas características de la desintegración beta . ^[8] Se observó por primera vez en el experimento de neutrinos Cowan-Reines realizado por Clyde Cowan y Frederick Reines en 1956. ^{[8] [9]} El neutrino muónico fue descubierto en 1962 por Leon M. Lederman , Melvin Schwartz y Jack Steinberger . ^[10] y la tau descubierta entre 1974 y 1977 por Martin Lewis Perl y sus colegas del Centro del Acelerador Lineal de Stanford y el Laboratorio Nacional Lawrence Berkeley . ^[11] El neutrino tau permaneció esquivo hasta julio de 2000, cuando la colaboración DONUT de Fermilab anunció su descubrimiento. ^{[12] [13]}

Los leptones son una parte importante del modelo estándar . Los electrones son uno de los componentes de los átomos , junto con los protones y los neutrones . También se pueden sintetizar átomos exóticos con muones y taus en lugar de electrones, así como partículas leptón-antileptón como el positronio .

Etimología

El nombre leptón proviene del griego λεπτός leptós , "fino, pequeño, delgado" ( forma singular nominativo/acusativo neutro : λεπτόν leptón ); ^{[14] [15]} la forma más antigua documentada de la palabra es el griego micénico 𐀩𐀡𐀵 , re-po-to , escrito en escritura silábica lineal B. ^[16] Lepton fue utilizado por primera vez por el físico Léon Rosenfeld en 1948: ^[17]

Siguiendo una sugerencia del Prof. C. Møller , adopto, como complemento de "nucleón", la denominación "leptón" (de λεπτός, pequeño, delgado, delicado) para denotar una partícula de masa pequeña.

Rosenfeld eligió el nombre porque los únicos leptones conocidos en ese momento eran electrones y muones, cuyas masas son pequeñas en comparación con los nucleones: la masa de un electrón (0,511  MeV/ c ² ) ^[18] y la masa de un muón (con un valor de105,7 MeV/ c ² ) ^[19] son ​​fracciones de la masa del protón "pesado" (938,3 MeV/ c2 ) ^{. [20]} Sin embargo, la masa de tau (descubierta a mediados de la década de 1970) (1777 MeV/ c ² ) ^[21] es casi el doble que el del protón y aproximadamente 3.500 veces el del electrón.

Historia

Un muón se transmuta en un neutrino muónico emitiendo una
W.⁻
bosón . El
W.⁻
Posteriormente, el bosón se desintegra en un electrón y un antineutrino electrónico .

El primer leptón identificado fue el electrón, descubierto por JJ Thomson y su equipo de físicos británicos en 1897. ^{[22] [23]} Luego, en 1930, Wolfgang Pauli postuló que el neutrino electrónico preserva la conservación de la energía , la conservación del impulso y la conservación del Momento angular en la desintegración beta . ^[24] Pauli teorizó que una partícula no detectada se estaba llevando la diferencia entre la energía , el momento y el momento angular de las partículas iniciales y finales observadas. El neutrino electrónico se llamaba simplemente neutrino, ya que aún no se sabía que los neutrinos venían en diferentes sabores (o diferentes "generaciones").

Casi 40 años después del descubrimiento del electrón, el muón fue descubierto por Carl D. Anderson en 1936. Debido a su masa, inicialmente se clasificó como mesón en lugar de leptón. ^[25] Más tarde quedó claro que el muón era mucho más similar al electrón que a los mesones, ya que los muones no sufren la interacción fuerte , y por lo tanto el muón fue reclasificado: los electrones, los muones y el neutrino (electrónico) se agruparon en un nuevo grupo de partículas: los leptones. En 1962, Leon M. Lederman , Melvin Schwartz y Jack Steinberger demostraron que existe más de un tipo de neutrino al detectar por primera vez interacciones del neutrino muónico , lo que les valió el Premio Nobel de 1988 , aunque para entonces ya se habían identificado los diferentes sabores de neutrino. sido teorizado. ^[26]

La tau fue detectada por primera vez en una serie de experimentos entre 1974 y 1977 por Martin Lewis Perl con sus colegas del grupo SLAC LBL . ^[27] Al igual que el electrón y el muón, también se esperaba que tuviera un neutrino asociado. La primera evidencia de los neutrinos tau provino de la observación de la energía y el impulso "faltantes" en la desintegración de tau, análoga a la energía y el impulso "faltantes" en la desintegración beta, lo que condujo al descubrimiento del neutrino electrónico. La primera detección de interacciones de neutrinos tau fue anunciada en 2000 por la colaboración DONUT en Fermilab , lo que la convierte en la segunda partícula más reciente del modelo estándar en ser observada directamente, ^[28] después del descubrimiento del bosón de Higgs en 2012.

Aunque todos los datos actuales son consistentes con tres generaciones de leptones, algunos físicos de partículas están buscando una cuarta generación. El límite inferior actual de masa de un cuarto leptón cargado es100,8  GeV/ c ² , ^[29] mientras que su neutrino asociado tendría una masa de al menos45,0  GeV / c2 . ^[30]

Propiedades

Spin y quiralidad

Helicidades para zurdos y diestros

Los leptones son espines. 1/2partículas. El teorema de la estadística de espín implica, por tanto, que son fermiones y, por tanto, que están sujetos al principio de exclusión de Pauli : no hay dos leptones de la misma especie que puedan estar en el mismo estado al mismo tiempo. Además, significa que un leptón sólo puede tener dos estados de giro posibles: arriba o abajo.

Una propiedad estrechamente relacionada es la quiralidad , que a su vez está estrechamente relacionada con una propiedad más fácilmente visualizable llamada helicidad . La helicidad de una partícula es la dirección de su giro con respecto a su momento ; Las partículas con espín en la misma dirección que su momento se llaman diestras y, de lo contrario, se llaman zurdas . Cuando una partícula no tiene masa, la dirección de su impulso en relación con su giro es la misma en todos los sistemas de referencia, mientras que para partículas masivas es posible "superar" a la partícula eligiendo un sistema de referencia que se mueva más rápido ; en el cuadro más rápido, la helicidad se invierte. La quiralidad es una propiedad técnica, definida a través del comportamiento de transformación bajo el grupo de Poincaré , que no cambia con el marco de referencia. Está ideado para coincidir con la helicidad para partículas sin masa y todavía está bien definido para partículas con masa.

En muchas teorías cuánticas de campos , como la electrodinámica cuántica y la cromodinámica cuántica , los fermiones diestros y zurdos son idénticos. Sin embargo, la interacción débil del modelo estándar trata a los fermiones diestros y zurdos de manera diferente: solo los fermiones zurdos (y los antifermiones diestros) participan en la interacción débil. Este es un ejemplo de violación de paridad escrita explícitamente en el modelo. En la literatura, los campos zurdos a menudo se indican con un subíndice L mayúscula (por ejemplo, el electrón normal: e _L ⁻ ) y los campos diestros se indican con un subíndice R mayúscula (por ejemplo, un positrón e _R ⁺ ).

Los neutrinos diestros y los antineutrinos zurdos no tienen interacción posible con otras partículas ( ver neutrinos estériles ) y por lo tanto no son una parte funcional del modelo estándar, aunque su exclusión no es un requisito estricto; a veces se enumeran en tablas de partículas para enfatizar que no tendrían ningún papel activo si se incluyeran en el modelo. Aunque las partículas diestras cargadas eléctricamente (electrones, muones o tau) no participan específicamente en la interacción débil, aún pueden interactuar eléctricamente y, por lo tanto, seguir participando en la fuerza electrodébil combinada , aunque con diferentes fuerzas ( Y W ).

Interacción electromagnética

Interacción leptón-fotón

Una de las propiedades más destacadas de los leptones es su carga eléctrica , Q. La carga eléctrica determina la fuerza de sus interacciones electromagnéticas . Determina la fuerza del campo eléctrico generado por la partícula (ver ley de Coulomb ) y con qué fuerza reacciona la partícula a un campo eléctrico o magnético externo (ver fuerza de Lorentz ). Cada generación contiene un leptón con ^[a] y un leptón con carga eléctrica cero. El leptón con carga eléctrica comúnmente se denomina simplemente leptón cargado , mientras que un leptón neutro se denomina neutrino . Por ejemplo, la primera generación está formada por el electrón. ${\displaystyle \;Q=-1\,e\;}$
mi⁻
con una carga eléctrica negativa y el neutrino electrónico eléctricamente neutro
v
_mi .

En el lenguaje de la teoría cuántica de campos, la interacción electromagnética de los leptones cargados se expresa por el hecho de que las partículas interactúan con el cuanto del campo electromagnético, el fotón . A la derecha se muestra el diagrama de Feynman de la interacción electrón-fotón.

Debido a que los leptones poseen una rotación intrínseca en forma de espín, los leptones cargados generan un campo magnético. El tamaño de su momento dipolar magnético μ está dado por

${\displaystyle \mu =g\,{\frac {\;Q\hbar \;}{4m}}\ ,}$

donde m es la masa del leptón y g es el llamado " factor g  " del leptón. La aproximación de la mecánica cuántica de primer orden predice que el factor g  es 2 para todos los leptones. Sin embargo, los efectos cuánticos de orden superior causados ​​por bucles en los diagramas de Feynman introducen correcciones a este valor. Estas correcciones, denominadas momento dipolar magnético anómalo , son muy sensibles a los detalles de un modelo de teoría cuántica de campos y, por lo tanto, brindan la oportunidad de realizar pruebas de precisión del modelo estándar. Los valores teóricos y medidos para el momento dipolar magnético anómalo del electrón concuerdan dentro de ocho cifras significativas. ^[31] Los resultados para el muón , sin embargo, son problemáticos , ya que sugieren una pequeña y persistente discrepancia entre el modelo estándar y el experimento.

Interacción débil

En el modelo estándar, el leptón con carga zurda y el neutrino zurdo están dispuestos en doblete ( ν _{e L} , e ^−L
_{_} )  que se transforma en larepresentación del espinor ( T =  1 /2)  de lasimetría de calibre débil isospin SU(2) . Esto significa que estas partículas son estados propios de la proyección de isospin   T ₃ con valores propios   ++ 1 /2  y   -+ 1 /2  respectivamente. Mientras tanto, el leptón con carga diestra se transforma en un escalar de isospin débil ( T = 0) y, por lo tanto, no participa en la interacción débil , mientras que no hay evidencia de que exista un neutrino diestro.  

El mecanismo de Higgs recombina los campos de calibre de las simetrías del isospin débil SU (2) y de la hipercarga débil U (1) en tres bosones vectoriales masivos (
W.⁺
,
W.⁻
,
z⁰
) que media la interacción débil , y un bosón vectorial sin masa, el fotón ( γ ), responsable de la interacción electromagnética. La carga eléctrica   Q   se puede calcular a partir de la proyección de isospin  T ₃ y la hipercarga débil   Y _W mediante la fórmula de Gell-Mann-Nishijima ,

 Q = T ₃ + 1 /2 Y _W.   _

Para recuperar las cargas eléctricas observadas para todas las partículas, el doblete de isospin débil zurdo ( ν _{e L} , e^−L
_{_}) debe tener por lo tanto Y _W = −1 , mientras que el escalar de isospin derecho e   ^−R
_{_}  debe tener Y _W = −2  . La interacción de los leptones con los bosones vectoriales de interacción débil masivos se muestra en la figura de la derecha. 

Masa

En el modelo estándar , cada leptón comienza sin masa intrínseca. Los leptones cargados (es decir, el electrón, el muón y el tau) obtienen una masa efectiva mediante la interacción con el campo de Higgs , pero los neutrinos permanecen sin masa. Por razones técnicas, la falta de masa de los neutrinos implica que no hay mezcla de las diferentes generaciones de leptones cargados como ocurre con los quarks . La masa cero del neutrino concuerda estrechamente con las observaciones experimentales directas actuales de la masa. ^[32]

Sin embargo, se sabe por experimentos indirectos (sobre todo por las oscilaciones de neutrinos observadas ^[33] ) que los neutrinos deben tener una masa distinta de cero, probablemente menor que2  eV/ c ² . ^[34] Esto implica la existencia de física más allá del Modelo Estándar . La extensión más favorecida actualmente es el llamado mecanismo de balancín , que explicaría por qué los neutrinos zurdos son tan ligeros en comparación con los leptones cargados correspondientes y por qué todavía no hemos visto ningún neutrino diestro.

Números cuánticos de sabor leptón

A los miembros del doblete de isospín débil de cada generación se les asignan números leptónicos que se conservan según el modelo estándar. ^[35] Los electrones y los neutrinos electrónicos tienen un número electrónico de Le ₌  1 , mientras que los muones y los neutrinos muónicos tienen un número muónico de L _μ  = 1 , mientras que las partículas tau y los neutrinos tau tienen un número tauónico de L _τ  = 1 . Los antileptones tienen el número leptónico de su generación respectiva de −1 .

La conservación de los números leptónicos significa que el número de leptones del mismo tipo sigue siendo el mismo cuando las partículas interactúan. Esto implica que los leptones y antileptones deben crearse en pares de una sola generación. Por ejemplo, se permiten los siguientes procesos bajo conservación de números leptónicos:

Cada generación forma un doblete de isospín débil .

γ    →   mi−+mi+ ,

z0  →   τ−+τ+ ,

pero ninguno de estos:

γ      →   mi−+µ+ ,

W.−  →   mi−+vτ ,

z0    →   µ−+τ+ .

Sin embargo, se sabe que las oscilaciones de neutrinos violan la conservación de los números leptónicos individuales. Tal violación se considera una evidencia irrefutable de la física más allá del Modelo Estándar . Una ley de conservación mucho más fuerte es la conservación del número total de leptones ( L sin subíndice ), que se conserva incluso en el caso de oscilaciones de neutrinos , pero que incluso la anomalía quiral la viola en una pequeña cantidad .

Universalidad

El acoplamiento de leptones a todos los tipos de bosones calibre es independiente del sabor: la interacción entre los leptones y un bosón calibre mide lo mismo para cada leptón. ^[35] Esta propiedad se llama universalidad leptónica y ha sido probada en mediciones de la vida útil de muones y tau y dez anchos de desintegración parcial de bosones , particularmente en los experimentos del Colisionador lineal de Stanford (SLC) y del Colisionador grande de electrones y positrones (LEP). ^{[36] : 241–243  [37] : 138}

La tasa de desintegración ( ) de los muones a través del proceso. ${\displaystyle \Gamma }$  µ−→mi−+vmi+vµ  viene dada aproximadamente por una expresión de la forma (ver desintegración de muones para más detalles) ^[35]

${\displaystyle \Gamma \left(\mu ^{-}\rightarrow e^{-}+{\bar {\nu _{e}}}+\nu _{\mu }\right)\approx K_{2}\,G_{\text{F}}^{2}\,m_{\mu }^{5}~,}$

donde K ₂ es una constante y GF es la constante de acoplamiento de _Fermi . La tasa de desintegración de las partículas tau a través del proceso.  τ−→mi−+vmi+vτ  viene dado por una expresión de la misma forma ^[35]

${\displaystyle \Gamma \left(\tau ^{-}\rightarrow e^{-}+{\bar {\nu _{e}}}+\nu _{\tau }\right)\approx K_{3}\,G_{\text{F}}^{2}\,m_{\tau }^{5}~,}$

donde K ₃ es alguna otra constante. La universalidad muón-tauón implica que K ₂ ≈ K ₃ . Por otro lado, la universalidad electrón-muón implica ^[35]

${\displaystyle 0.9726\times \Gamma \left(\tau ^{-}\rightarrow e^{-}+{\bar {\nu _{e}}}+\nu _{\tau }\right)=\Gamma \left(\tau ^{-}\rightarrow \mu ^{-}+{\bar {\nu _{\mu }}}+\nu _{\tau }\right)~.}$

Las relaciones de ramificación para el modo electrónico (17,82%) y el modo muónico (17,39%) de desintegración de tau no son iguales debido a la diferencia de masa de los leptones del estado final. ^[21]

La universalidad también explica la proporción de vidas de muones y tau. La vida útil de un leptón (con = " μ " o " τ ") está relacionada con la tasa de desintegración por ^[35] ${\displaystyle \mathrm {T} _{\ell }}$ ${\displaystyle \ell }$ ${\displaystyle \ell }$

${\displaystyle \mathrm {T} _{\ell }={\frac {\;{\mathcal {B}}\left(\ell ^{-}\rightarrow e^{-}+{\bar {\nu _{e}}}+\nu _{\ell }\right)\;}{\Gamma \left(\ell ^{-}\rightarrow e^{-}+{\bar {\nu _{e}}}+\nu _{\ell }\right)}}\,}$,

donde denota las relaciones de ramificación y denota el ancho de resonancia del proceso con xey reemplazados por dos partículas diferentes de " e " o " μ " o " τ ". ${\displaystyle \;{\mathcal {B}}(x\rightarrow y)\;}$ ${\displaystyle \;\Gamma (x\rightarrow y)\;}$ ${\displaystyle \;x\rightarrow y~,}$

La relación entre la vida útil de tau y muón viene dada por ^[35]

${\displaystyle {\frac {\,\mathrm {T} _{\tau }\,}{\mathrm {T} _{\mu }}}={\frac {\;{\mathcal {B}}\left(\tau ^{-}\rightarrow e^{-}+{\bar {\nu _{e}}}+\nu _{\tau }\right)\;}{{\mathcal {B}}\left(\mu ^{-}\rightarrow e^{-}+{\bar {\nu _{e}}}+\nu _{\mu }\right)}}\,\left({\frac {m_{\mu }}{m_{\tau }}}\right)^{5}~.}$

Utilizando valores de la Review of Particle Physics de 2008 para las relaciones de ramificación del muón ^[19] y tau ^[21] se obtiene una relación de vida útil de ~1,29 × 10 ⁻⁷ , comparable a la relación de vida útil medida de ~1,32 × 10 ⁻⁷ . La diferencia se debe a que K ₂ y K ₃ en realidad no son constantes: dependen ligeramente de la masa de los leptones involucrados.

Pruebas recientes de universalidad de leptones en
B
Las desintegraciones de mesones , realizadas por los experimentos LHCb , BaBar y Belle , han mostrado desviaciones consistentes de las predicciones del modelo estándar. Sin embargo, la significación estadística y sistemática combinada no es todavía lo suficientemente alta como para afirmar que se trata de una observación de nueva física . ^[38]

En julio de 2021 se publicaron los resultados sobre la universalidad de los leptones que prueban las desintegraciones W, las mediciones anteriores del LEP habían dado un ligero desequilibrio, pero la nueva medición de la colaboración ATLAS tiene el doble de precisión y proporciona una proporción que concuerda con la predicción del modelo estándar de unidad ^{[39] [40] [41]} ${\displaystyle {\mathcal {B}}(W\rightarrow \tau ^{-}+\nu _{\tau })/{\mathcal {B}}(W\rightarrow \mu ^{-}+\nu _{\mu })=0.992\pm 0.013}$

tabla de leptones

Ver también

• fórmula koide
• Lista de partículas
• Preones : partículas hipotéticas que alguna vez se postuló que eran subcomponentes de quarks y leptones.

Notas

1. La carga de una partícula se expresa convencionalmente en unidades de carga elemental , e .

Referencias

1. "Lepton (física)". Enciclopedia Británica . Consultado el 29 de septiembre de 2010 .
2. Nave, R. "Leptones". Hiperfísica . Universidad Estatal de Georgia , Departamento de Física y Astronomía . Consultado el 29 de septiembre de 2010 .
3. Farrar, WV (1969). "Richard Laming y la industria del gas de carbón, con sus puntos de vista sobre la estructura de la materia". Anales de la ciencia . 25 (3): 243–254. doi :10.1080/00033796900200141.
4. Arabatzis, T. (2006). Representación de electrones: una aproximación biográfica a entidades teóricas. Prensa de la Universidad de Chicago . págs. 70–74. ISBN 978-0-226-02421-9.
5. Buchwald, JZ; Warwick, A. (2001). Historias del electrón: el nacimiento de la microfísica. Prensa del MIT . págs. 195-203. ISBN 978-0-262-52424-7.
6. Thomson, JJ (1897). "Rayos catódicos". Revista Filosófica . 44 (269): 293. doi : 10.1080/14786449708621070.
7. Neddermeyer, SH; Anderson, CD (1937). "Nota sobre la naturaleza de las partículas de rayos cósmicos" (PDF) . Revisión física . 51 (10): 884–886. Código bibliográfico : 1937PhRv...51..884N. doi : 10.1103/PhysRev.51.884.
8. "Los experimentos Reines-Cowan: detección del poltergeist" (PDF) . Ciencia de Los Álamos . 25 : 3. 1997 . Consultado el 10 de febrero de 2010 .
9. Reines, F.; Cowan, CL Jr. (1956). "El Neutrino". Naturaleza . 178 (4531): 446. Bibcode :1956Natur.178..446R. doi :10.1038/178446a0. S2CID  4293703.
10. Danby, G.; et al. (1962). "Observación de reacciones de neutrinos de alta energía y existencia de dos tipos de neutrinos". Cartas de revisión física . 9 (1): 36. Código bibliográfico : 1962PhRvL...9...36D. doi :10.1103/PhysRevLett.9.36.
11. Perl, ML; et al. (1975). "Evidencia de producción anómala de leptones en
    mi⁺
    
    mi⁻
    Aniquilación". Cartas de revisión física . 35 (22): 1489. Bibcode :1975PhRvL..35.1489P. doi :10.1103/PhysRevLett.35.1489.
12. "Los físicos encuentran la primera evidencia directa del neutrino tau en Fermilab" (Presione soltar). Fermilab . 20 de julio de 2000.
13. "Observación de interacciones de neutrinos tau". Letras de Física B. 504 (3): 218–224. 2001. arXiv : hep-ex/0012035 . Código Bib : 2001PhLB..504..218D. doi :10.1016/S0370-2693(01)00307-0. S2CID  119335798.
14. "leptón". Diccionario de etimología en línea .
15. λεπτός. Liddell, Henry George ; Scott, Robert ; Un léxico griego-inglés en el Proyecto Perseo .
16. Se encuentra en las tabletas KN L 693 y PY Un 1322. "La palabra lineal B re-po-to". Paleoléxico. Herramienta de estudio de palabras de lenguas antiguas. Raymoure, KA "re-po-to". Lineal minoico A y lineal micénico B. Muertoterráneo. Archivado desde el original el 16 de enero de 2016 . Consultado el 22 de marzo de 2014 . "KN 693 L (103)". "PY 1322 Un + fr. (Cii)". DĀMOS: Base de datos micénica en Oslo . Universidad de Oslo .
17. L. Rosenfeld (1948)
18. C. Amsler y col. (2008): Listados de partículas—e-
19. C. Amsler y col. (2008): Listados de partículas—μ−
20. C. Amsler y col. (2008): Listados de partículas—p+
21. C. Amsler y col. (2008): Listados de partículas—τ−
22. S. Weinberg (2003)
23. R. Wilson (1997)
24. K. Riesselmann (2007)
25. SH Neddermeyer, CD Anderson (1937)
26. IV Anicina (2005)
27. ML Perl y otros. (1975)
28. K. Kodama (2001)
29. C. Amsler y col. (2008) Búsquedas de leptones cargados pesados
30. C. Amsler y col. (2008) Búsquedas de leptones neutros pesados
31. ME Peskin, DV Schroeder (1995), pág. 197
32. ME Peskin, DV Schroeder (1995), pág. 27
33. Y. Fukuda y col. (1998)
34. , C.; et al. (2008). "Listados de partículas: propiedades de los neutrinos" (PDF) .
35. BR Martín, G. Shaw (1992)
36. Cumalat, JP (1993). Física en colisión . vol. 12. Atlántica Séguier Fronteras. ISBN 978-2-86332-129-4.
37. Fraser, G. (1 de enero de 1998). El siglo de las partículas. Prensa CRC. ISBN 978-1-4200-5033-2- a través de libros de Google.
38. Ciezarek G, Franco Sevilla M, Hamilton B, Kowalewski R, Kuhr T, Lüth V, Sato Y (2017). "Un desafío a la universalidad de los leptones en la desintegración del mesón B". Naturaleza . 546 (7657): 227–233. arXiv : 1703.01766 . Código Bib :2017Natur.546..227C. doi : 10.1038/naturaleza22346. PMID  28593973. S2CID  4385808.
39. Aad, G.; Abbott, B.; Abbott, CC; Abud, A. Abed; Abeling, K.; Abhayasinghe, DK; Abidi, SH; AbouZeid, OS; Abraham, NL; Abramowicz, H.; Abreu, H. (5 de julio de 2021). "Prueba de la universalidad de los acoplamientos de leptones τ y μ en desintegraciones de bosones W con el detector ATLAS". Física de la Naturaleza . 17 (7): 813–818. arXiv : 2007.14040 . Código Bib : 2021NatPh..17..813A. doi :10.1038/s41567-021-01236-w. ISSN  1745-2481. S2CID  220831347.
40. Middleton, Christine (9 de julio de 2021). "La medición ATLAS respalda la universalidad de los leptones". Física hoy . 2021 (1): 0709a. Bibcode :2021PhT..2021a.709.. doi :10.1063/PT.6.1.20210709a. S2CID  242888088.
41. "El nuevo resultado de ATLAS aborda la tensión de larga data en el modelo estándar". ATLAS . Consultado el 12 de julio de 2021 .
42. Peltoniemi, J.; Sarkamo, J. (2005). "Medidas de laboratorio y límites de las propiedades de los neutrinos". La página definitiva sobre neutrinos . Consultado el 7 de noviembre de 2008 .

Otras lecturas

• Amsler, C.; et al. ( Grupo de datos de partículas ) (2008). "Repaso de Física de Partículas" (PDF) . Letras de Física B. 667 (1): 1. Código bibliográfico : 2008PhLB..667....1A. doi :10.1016/j.physletb.2008.07.018. hdl : 1854/LU-685594 . S2CID  227119789.
• Anicina, IV (2005). "El neutrino: su pasado, presente y futuro". arXiv : física/0503172 .
• Fukuda, Y.; et al. (1998). "Evidencia de oscilación de neutrinos atmosféricos". Cartas de revisión física . 81 (8): 1562-1567. arXiv : hep-ex/9807003 . Código bibliográfico : 1998PhRvL..81.1562F. doi : 10.1103/PhysRevLett.81.1562. S2CID  7102535.
• Kodama, K.; et al. (2001). "Observación de interacciones de neutrinos tau". Letras de Física B. 504 (3): 218–224. arXiv : hep-ex/0012035 . Código Bib : 2001PhLB..504..218D. doi :10.1016/S0370-2693(01)00307-0. S2CID  119335798.
• BR Martín; G. Shaw (1992). «Capítulo 2: Leptones, quarks y hadrones» . Partículas fisicas . John Wiley e hijos . págs. 23–47. ISBN 978-0-471-92358-9.
• Neddermeyer, SH; Anderson, CD (1937). "Nota sobre la naturaleza de las partículas de rayos cósmicos" (PDF) . Revisión física . 51 (10): 884–886. Código bibliográfico : 1937PhRv...51..884N. doi : 10.1103/PhysRev.51.884.
• Perl, ML; et al. (1975). "Evidencia de producción anómala de leptones en e ⁺ –e ^- aniquilación". Cartas de revisión física . 35 (22): 1489-1492. Código bibliográfico : 1975PhRvL..35.1489P. doi :10.1103/PhysRevLett.35.1489.
• Peskin, YO; Schroeder, DV (1995). Introducción a la teoría cuántica de campos . Prensa de Westview . ISBN 978-0-201-50397-5.
• Riesselmann, K. (2007). "Diario de registro: invención del neutrino". Revista Simetría . 4 (2). Archivado desde el original el 31 de mayo de 2009.
• Rosenfeld, L. (1948). Fuerzas nucleares . Editores intercientíficos . pag. xvii.
• Shankar, R. (1994). "Capítulo 2: Invariancia rotacional y momento angular". Principios de la mecánica cuántica (2ª ed.). Saltador . págs. 305–352. ISBN 978-0-306-44790-7.
• Weinberg, S. (2003). El descubrimiento de las partículas subatómicas . Prensa de la Universidad de Cambridge . ISBN 978-0-521-82351-7.
• Wilson, R. (1997). Astronomía a través de los tiempos: la historia del intento humano de comprender el universo . Prensa CRC . pag. 138.ISBN _ 978-0-7484-0748-4.

enlaces externos

• "Página de inicio del grupo de datos de partículas".– El PDG recopila información autorizada sobre las propiedades de las partículas.
• "Leptones". Física y Astronomía. Universidad Estatal de Georgia. Hiperfísica .– un resumen de leptones.