stringtranslate.com

Búsquedas modernas de violación de Lorentz

Las mediciones de la luz procedente de estallidos de rayos gamma muestran que la velocidad de la luz no varía con la energía.

Las búsquedas modernas de la violación de Lorentz son estudios científicos que buscan desviaciones de la invariancia o simetría de Lorentz , un conjunto de marcos fundamentales que sustentan la ciencia moderna y la física fundamental en particular. Estos estudios intentan determinar si podrían existir violaciones o excepciones de leyes físicas bien conocidas, como la relatividad especial y la simetría CPT , como lo predicen algunas variaciones de la gravedad cuántica , la teoría de cuerdas y algunas alternativas a la relatividad general .

Las violaciones de Lorentz se refieren a las predicciones fundamentales de la relatividad especial, como el principio de relatividad , la constancia de la velocidad de la luz en todos los sistemas de referencia inerciales y la dilatación del tiempo , así como las predicciones del modelo estándar de física de partículas . Para evaluar y predecir posibles violaciones se han inventado teorías de prueba de la relatividad especial y teorías de campos efectivos (EFT), como la extensión del modelo estándar (SME). Estos modelos introducen violaciones de Lorentz y CPT a través de rupturas espontáneas de simetría causadas por campos de fondo hipotéticos, lo que resulta en algún tipo de efecto de marco preferido . Esto podría conducir, por ejemplo, a modificaciones de la relación de dispersión , provocando diferencias entre la velocidad máxima alcanzable de la materia y la velocidad de la luz.

Se han llevado a cabo experimentos tanto terrestres como astronómicos y se han introducido nuevas técnicas experimentales. Hasta el momento no se han medido violaciones de Lorentz y las excepciones en las que se informaron resultados positivos han sido refutadas o carecen de más confirmaciones. Para discusiones sobre muchos experimentos, ver Mattingly (2005). [1] Para obtener una lista detallada de los resultados de búsquedas experimentales recientes, consulte Kostelecký y Russell (2008-2013). [2] Para obtener una descripción general reciente y la historia de la violación de modelos de Lorentz, consulte Liberati (2013). [3]

Evaluación de violaciones de la invariancia de Lorentz

Entre los años 1960 y 1990 se publicaron los primeros modelos que evaluaban la posibilidad de ligeras desviaciones de la invariancia de Lorentz. [3] Además, se han desarrollado una serie de teorías de prueba de la relatividad especial y teorías de campo efectivo (EFT) para la evaluación y evaluación de muchos experimentos, que incluyen:

Sin embargo, la extensión del modelo estándar (SME), en la que los efectos violadores de Lorentz se introducen mediante una ruptura espontánea de la simetría , se utiliza para la mayoría de los análisis modernos de resultados experimentales. Fue introducido por Kostelecký y sus colegas en 1997 y los años siguientes, y contiene todos los posibles coeficientes que violan Lorentz y CPT y que no violan la simetría de calibre . [6] [7] Incluye no sólo la relatividad especial, sino también el modelo estándar y la relatividad general. Los modelos cuyos parámetros pueden relacionarse con SME y, por lo tanto, pueden verse como casos especiales del mismo, incluyen los modelos más antiguos RMS y c 2 , [8] el modelo Coleman - Glashow que limita los coeficientes SME a operadores de dimensión 4 y la invariancia de rotación, [9 ] y el modelo Gambini - Pullin [10] o el modelo Myers-Pospelov [11] correspondientes a operadores de dimensión 5 o superior de PYME. [12]

Velocidad de la luz

Terrestre

Se han realizado muchos experimentos terrestres, principalmente con resonadores ópticos o en aceleradores de partículas, mediante los cuales se prueban las desviaciones de la isotropía de la velocidad de la luz . Los parámetros de anisotropía vienen dados, por ejemplo, por la teoría de pruebas de Robertson-Mansouri-Sexl (RMS). Esto permite distinguir entre los parámetros relevantes que dependen de la orientación y la velocidad. En variantes modernas del experimento de Michelson-Morley , se analiza la dependencia de la velocidad de la luz de la orientación del aparato y la relación de las longitudes longitudinales y transversales de los cuerpos en movimiento. También se han llevado a cabo variantes modernas del experimento Kennedy-Thorndike , mediante el cual se analiza la dependencia de la velocidad de la luz con la velocidad del aparato y la relación entre la dilatación del tiempo y la contracción de la longitud ; el límite alcanzado recientemente para la prueba de Kennedy-Thorndike arroja 7 10 −12 . [13] La precisión actual, mediante la cual se puede excluir una anisotropía de la velocidad de la luz, se encuentra en el nivel 10 −17 . Esto está relacionado con la velocidad relativa entre el Sistema Solar y el marco de reposo de la radiación cósmica de fondo de microondas de ~368 km/s (ver también Experimentos del resonador Michelson-Morley ).

Además, la Extensión del Modelo Estándar (SME) se puede utilizar para obtener una mayor cantidad de coeficientes de isotropía en el sector de fotones. Utiliza los coeficientes de paridad par e impar (matrices de 3 × 3 ) y . [8] Se pueden interpretar de la siguiente manera: representan cambios anisotrópicos en la velocidad bidireccional (hacia adelante y hacia atrás) de la luz, representan diferencias anisotrópicas en la velocidad unidireccional de los haces que se contrapropagan a lo largo de un eje, [14] [15] y representan cambios isotrópicos (independientes de la orientación) en la velocidad de fase unidireccional de la luz. [16] Se demostró que tales variaciones en la velocidad de la luz pueden eliminarse mediante transformaciones de coordenadas y redefiniciones de campo adecuadas, aunque las violaciones de Lorentz correspondientes no pueden eliminarse, porque tales redefiniciones solo transfieren esas violaciones del sector de fotones al sector de materia de PYME. [8] Mientras que los resonadores ópticos simétricos ordinarios son adecuados para probar efectos de paridad par y proporcionan sólo pequeñas restricciones a los efectos de paridad impar, también se han construido resonadores asimétricos para la detección de efectos de paridad impar. [16] Para conocer coeficientes adicionales en el sector de fotones que conducen a la birrefringencia de la luz en el vacío, que no pueden redefinirse como los otros efectos de los fotones, consulte § Birrefringencia en vacío .

Bocquet et al. realizaron otro tipo de prueba de la isotropía unidireccional relacionada de la velocidad de la luz en combinación con el sector de electrones del SME . (2010). [17] Buscaron fluctuaciones en el impulso 3 de los fotones durante la rotación de la Tierra, midiendo la dispersión Compton de electrones ultrarelativistas en fotones láser monocromáticos en el marco de la radiación cósmica de fondo de microondas , como lo sugirieron originalmente Vahe Gurzadyan y Amur Margarian [ 18] (para obtener detalles sobre el método y análisis 'Compton Edge', consulte la discusión [19], por ejemplo, [20] ).

Sistema solar

Además de las pruebas terrestres, también se han realizado pruebas astrométricas utilizando Lunar Laser Ranging (LLR), es decir, enviando señales láser de la Tierra a la Luna y viceversa. Se utilizan normalmente para probar la relatividad general y se evalúan mediante el formalismo posnewtoniano parametrizado . [44] Sin embargo, dado que estas mediciones se basan en el supuesto de que la velocidad de la luz es constante, también se pueden utilizar como pruebas de relatividad especial analizando la distancia potencial y las oscilaciones orbitales. Por ejemplo, Zoltán Lajos Bay y White (1981) demostraron los fundamentos empíricos del grupo de Lorentz y, por tanto, de la relatividad especial analizando los datos del radar planetario y del LLR. [45]

Además de los experimentos terrestres de Kennedy-Thorndike mencionados anteriormente, Müller & Soffel (1995) [46] y Müller et al. (1999) [47] probaron el parámetro de dependencia de la velocidad RMS buscando oscilaciones de distancia anómalas utilizando LLR. Dado que la dilatación del tiempo ya está confirmada con alta precisión, un resultado positivo demostraría que la velocidad de la luz depende de la velocidad del observador y la contracción de la longitud depende de la dirección (como en los otros experimentos de Kennedy-Thorndike). Sin embargo, no se han observado oscilaciones anómalas en la distancia, con un límite de dependencia de la velocidad RMS de , [47] comparable al de Hils y Hall (1990, ver tabla arriba a la derecha).

Dispersión al vacío

Otro efecto a menudo discutido en relación con la gravedad cuántica (QG) es la posibilidad de dispersión de la luz en el vacío ( es decir, la dependencia de la velocidad de la luz de la energía de los fotones), debido a las relaciones de dispersión que violan las relaciones de dispersión de Lorentz . Este efecto debería ser fuerte en niveles de energía comparables o superiores a la energía de Planck GeV, mientras que sería extraordinariamente débil en energías accesibles en el laboratorio u observadas en objetos astrofísicos. Para intentar observar una débil dependencia de la velocidad con respecto a la energía, se ha examinado en muchos experimentos la luz procedente de fuentes astrofísicas distantes, como explosiones de rayos gamma y galaxias distantes. Especialmente el grupo Fermi-LAT pudo demostrar que en el sector de los fotones, incluso más allá de la energía de Planck, no se produce ninguna dependencia energética y, por tanto, ninguna violación observable de Lorentz, [48] lo que excluye una gran clase de modelos de gravedad cuántica que violan Lorentz.

Birrefringencia al vacío

La violación de las relaciones de dispersión de Lorentz debido a la presencia de un espacio anisotrópico también podría conducir a violaciones de paridad y birrefringencia del vacío . Por ejemplo, el plano de polarización de los fotones podría girar debido a las diferencias de velocidad entre los fotones diestros y zurdos. En particular, se examinan los estallidos de rayos gamma, la radiación galáctica y la radiación cósmica de fondo de microondas . Se dan los coeficientes SME y para la violación de Lorentz, 3 y 5 denotan las dimensiones de masa empleadas. Esta última corresponde en la EFT de Meyers y Pospelov [11] por , siendo la masa de Planck. [63]

Velocidad máxima alcanzable

Restricciones de umbral

Las violaciones de Lorentz podrían dar lugar a diferencias entre la velocidad de la luz y la velocidad límite o máxima alcanzable (MAS) de cualquier partícula, mientras que en la relatividad especial las velocidades deberían ser las mismas. Una posibilidad es investigar efectos que de otro modo estarían prohibidos en el umbral de energía en relación con partículas con estructura de carga (protones, electrones, neutrinos). Esto se debe a que se supone que la relación de dispersión se modifica en Lorentz violando modelos EFT como el SME . Dependiendo de cuál de estas partículas viaje más rápido o más lento que la velocidad de la luz, pueden ocurrir efectos como los siguientes: [77] [78]

Dado que las mediciones astronómicas también contienen supuestos adicionales – como las condiciones desconocidas en la emisión o a lo largo del camino recorrido por las partículas, o la naturaleza de las partículas –, las mediciones terrestres proporcionan resultados de mayor claridad, aunque los límites son más amplios (los siguientes límites describir las desviaciones máximas entre la velocidad de la luz y la velocidad límite de la materia):

Comparación de relojes y acoplamiento de giro.

Mediante este tipo de experimentos de espectroscopia , a veces llamados también experimentos de Hughes-Drever , se prueban las violaciones de la invariancia de Lorentz en las interacciones de protones y neutrones estudiando los niveles de energía de esos nucleones para encontrar anisotropías en sus frecuencias ("relojes") . Utilizando balanzas de torsión polarizadas por espín también se pueden examinar las anisotropías con respecto a los electrones . Los métodos utilizados se centran principalmente en interacciones de espín vectorial e interacciones tensoriales, [89] y a menudo se describen en términos SME pares/impares de CPT (en particular, parámetros de b μ y c μν ). [90] Estos experimentos son actualmente los más sensibles terrestres, porque la precisión con la que se pueden excluir las violaciones de Lorentz se encuentra en el nivel de 10 −33 GeV .

Estas pruebas pueden utilizarse para limitar las desviaciones entre la velocidad máxima alcanzable de la materia y la velocidad de la luz, [5] en particular con respecto a los parámetros de c μν que también se utilizan en las evaluaciones de los efectos de umbral mencionados anteriormente. [81]

Dilatación del tiempo

Los experimentos clásicos de dilatación del tiempo , como el experimento de Ives-Stilwell , los experimentos del rotor de Moessbauer y la dilatación del tiempo de partículas en movimiento, se han mejorado con equipos modernizados. Por ejemplo, el desplazamiento Doppler de los iones de litio que viajan a altas velocidades se evalúa mediante espectroscopía saturada en anillos de almacenamiento de iones pesados . Para obtener más información, consulte Experimentos modernos de Ives-Stilwell .

La precisión actual con la que se mide la dilatación del tiempo (utilizando la teoría de la prueba RMS) está en el nivel ~10 −8 . Se demostró que los experimentos del tipo Ives-Stilwell también son sensibles al coeficiente isotrópico de velocidad de la luz del SME, como se explicó anteriormente. [16] Chou et al. (2010) incluso lograron medir un cambio de frecuencia de ~10 −16 debido a la dilatación del tiempo, concretamente a velocidades cotidianas como 36 km/h. [105]

CPT y pruebas de antimateria.

Otra simetría fundamental de la naturaleza es la simetría CPT . Se demostró que las violaciones del CPT conducen a violaciones de Lorentz en la teoría cuántica de campos (aunque existen excepciones no locales). [110] [111] La simetría CPT requiere, por ejemplo, la igualdad de masa y la igualdad de tasas de desintegración entre materia y antimateria .

Las pruebas modernas mediante las cuales se ha confirmado la simetría CPT se llevan a cabo principalmente en el sector del mesón neutro. En grandes aceleradores de partículas también se han realizado mediciones directas de las diferencias de masa entre los quarks top y antitop .

Utilizando SME también se pueden formular consecuencias adicionales de la violación del CPT en el sector del mesón neutral. [116] También se han realizado otras pruebas CPT relacionadas con las PYME:

Otras partículas e interacciones.

Se han examinado partículas de tercera generación en busca de posibles violaciones de Lorentz utilizando SME. Por ejemplo, Altschul (2007) puso límites superiores a la violación de Lorentz de la tau de 10 −8 , al buscar una absorción anómala de radiación astrofísica de alta energía. [136] En el experimento BaBar (2007), [117] el experimento D0 (2015), [114] y el experimento LHCb (2016), [112] se han realizado búsquedas de variaciones siderales durante la rotación de la Tierra utilizando mesones B (por lo tanto quarks inferiores ) y sus antipartículas. No se encontraron señales que violaran Lorentz y CPT con límites superiores en el rango 10 −15 − 10 −14 GeV. También se examinaron pares de quarks superiores en el experimento D0 (2012). Demostraron que la producción de la sección transversal de estos pares no depende del tiempo sidéreo durante la rotación de la Tierra. [137]

Charneski et al . han dado los límites de violación de Lorentz en la dispersión de Bhabha . (2012). [138] Demostraron que las secciones transversales diferenciales para los acoplamientos vectoriales y axiales en QED se vuelven dependientes de la dirección en presencia de una violación de Lorentz. No encontraron indicios de tal efecto, y establecieron límites superiores a las violaciones de Lorentz de .

Gravitación

También se analizó la influencia de la violación de Lorentz sobre los campos gravitacionales y, por tanto, sobre la relatividad general . El marco estándar para tales investigaciones es el formalismo posnewtoniano parametrizado (PPN), en el que los parámetros describen los efectos de marco preferidos de Lorentz (consulte el artículo de PPN sobre límites de observación de estos parámetros). Las violaciones de Lorentz también se discuten en relación con alternativas a la relatividad general , como la gravedad cuántica de bucles , la gravedad emergente , la teoría del éter de Einstein o la gravedad de Hořava-Lifshitz .

SME también es adecuado para analizar las violaciones de Lorentz en el sector gravitacional. Bailey y Kostelecky (2006) limitaron las violaciones de Lorentz analizando los desplazamientos del perihelio de Mercurio y la Tierra, y en relación con la precesión del giro solar. [139] Battat y otros . (2007) examinaron los datos de Lunar Laser Ranging y no encontraron perturbaciones oscilatorias en la órbita lunar. Su límite más fuerte para las PYME, excluyendo la violación de Lorentz, fue . [140] Iorio (2012) obtuvo límites en el nivel examinando los elementos orbitales keplerianos de una partícula de prueba sobre la que actúan aceleraciones gravitomagnéticas que violan Lorentz . [141] Xie (2012) analizó el avance del periastrón de púlsares binarios , estableciendo límites a la violación de Lorentz en el nivel. [142]

Pruebas de neutrinos

Oscilaciones de neutrinos

Aunque las oscilaciones de neutrinos se han confirmado experimentalmente, los fundamentos teóricos siguen siendo controvertidos, como se puede comprobar en la discusión relacionada con los neutrinos estériles . Esto hace que las predicciones de posibles violaciones de Lorentz sean muy complicadas. Generalmente se supone que las oscilaciones de neutrinos requieren una determinada masa finita. Sin embargo, las oscilaciones también podrían ocurrir como consecuencia de las violaciones de Lorentz, por lo que se especula sobre cuánto contribuyen esas violaciones a la masa de los neutrinos. [143]

Además, se han publicado una serie de investigaciones en las que se comprobó una dependencia sideral de la aparición de oscilaciones de neutrinos, que podrían surgir cuando existiera un campo de fondo preferido. Se han puesto a prueba esto, posibles violaciones del CPT y otros coeficientes de violaciones de Lorentz en el marco de las PYME. Aquí se establecen algunos de los límites de GeV alcanzados para la validez de la invariancia de Lorentz:

velocidad del neutrino

Desde el descubrimiento de las oscilaciones de neutrinos, se supone que su velocidad es ligeramente inferior a la velocidad de la luz. Las mediciones directas de velocidad indicaron un límite superior para las diferencias de velocidad relativa entre la luz y los neutrinos , ver mediciones de velocidad de neutrinos .

También se pueden lograr restricciones indirectas sobre la velocidad de los neutrinos, sobre la base de teorías de campo efectivas como SME, buscando efectos de umbral como la radiación de vacío Cherenkov. Por ejemplo, los neutrinos deberían presentar Bremsstrahlung en forma de producción de pares electrón-positrón . [151] Otra posibilidad en el mismo marco es la investigación de la desintegración de piones en muones y neutrinos. Los neutrinos superluminales retrasarían considerablemente esos procesos de desintegración. La ausencia de esos efectos indica límites estrictos para las diferencias de velocidad entre la luz y los neutrinos. [152]

También se pueden limitar las diferencias de velocidad entre los tipos de neutrinos. Una comparación entre neutrinos muónicos y electrónicos realizada por Coleman y Glashow (1998) arrojó un resultado negativo, con límites <6 × 10−22 . [9]

Informes de presuntas violaciones de Lorentz

Informes abiertos

LSND, MiniBooNE

En 2001, el experimento LSND observó un exceso de 3,8σ de interacciones antineutrinos en las oscilaciones de neutrinos, lo que contradice el modelo estándar. [160] Los primeros resultados del experimento MiniBooNE más reciente parecieron excluir estos datos por encima de una escala de energía de 450 MeV, pero habían verificado las interacciones de neutrinos, no las de antineutrinos. [161] En 2008, sin embargo, informaron de un exceso de eventos de neutrinos similares a los electrones entre 200 y 475 MeV. [162] Y en 2010, cuando se realizó con antineutrinos (como en LSND), el resultado estuvo de acuerdo con el resultado de LSND, es decir, se observó un exceso en la escala de energía de 450 a 1250 MeV. [163] [164] Si esas anomalías pueden explicarse por neutrinos estériles , o si indican violaciones de Lorentz, todavía se discute y está sujeto a futuras investigaciones teóricas y experimentales. [165]

Informes resueltos

En 2011, la colaboración OPERA publicó (en una preimpresión de arXiv no revisada por pares ) los resultados de las mediciones de neutrinos, según las cuales los neutrinos viajaban ligeramente más rápido que la luz . [166] Los neutrinos aparentemente llegaron temprano aproximadamente 60 ns. La desviación estándar fue de 6σ, claramente más allá del límite de 5σ necesario para un resultado significativo. Sin embargo, en 2012 se comprobó que este resultado se debía a errores de medición. El resultado fue consistente con la velocidad de la luz; [167] ver Anomalía de neutrinos más rápidos que la luz .

En 2010, MINOS informó diferencias entre la desaparición (y por tanto las masas) de neutrinos y antineutrinos en el nivel 2,3 sigma. Esto violaría la simetría CPT y la simetría de Lorentz. [168] [169] [170] Sin embargo, en 2011 MINOS actualizó sus resultados de antineutrinos; Después de evaluar datos adicionales, informaron que la diferencia no es tan grande como se pensaba inicialmente. [171] En 2012, publicaron un artículo en el que informaron que la diferencia ahora se ha eliminado. [172]

En 2007, la colaboración MAGIC publicó un artículo en el que afirmaba una posible dependencia energética de la velocidad de los fotones de la galaxia Markarian 501 . Admitieron que también un posible efecto de emisión dependiente de la energía podría haber causado este resultado. [52] [173] Sin embargo, el resultado MAGIC fue reemplazado por mediciones sustancialmente más precisas del grupo Fermi-LAT, que no pudo encontrar ningún efecto incluso más allá de la energía de Planck . [48] ​​Para más detalles, consulte la sección Dispersión.

En 1997, Nodland y Ralston afirmaron haber encontrado una rotación del plano de polarización de la luz procedente de radiogalaxias distantes . Esto indicaría una anisotropía del espacio. [174] [175] [176] Esto atrajo cierto interés en los medios de comunicación. Sin embargo, inmediatamente surgieron algunas críticas que cuestionaban la interpretación de los datos y aludían a errores en la publicación. [177] [178] [179] [180] [181] [182] [183] ​​Estudios más recientes no han encontrado ninguna evidencia de este efecto (consulte la sección sobre Birrefringencia).

Ver también

Referencias

  1. ^ Mattingly, David (2005). "Pruebas modernas de invariancia de Lorentz". Vivir Rev. Relativ . 8 (5): 5. arXiv : gr-qc/0502097 . Código Bib : 2005LRR.....8....5M. doi :10.12942/lrr-2005-5. PMC  5253993 . PMID  28163649.
  2. ^ Kostelecký, VA; Russell, N. (2011). "Tablas de datos por infracción de Lorentz y CPT ". Reseñas de Física Moderna . 83 (1): 11–31. arXiv : 0801.0287 . Código Bib : 2011RvMP...83...11K. doi :10.1103/RevModPhys.83.11. S2CID  3236027.
  3. ^ ab Liberati, S. (2013). "Pruebas de invariancia de Lorentz: una actualización de 2013". Gravedad clásica y cuántica . 30 (13): 133001. arXiv : 1304.5795 . Código Bib : 2013CQGra..30m3001L. doi :10.1088/0264-9381/30/13/133001. S2CID  119261793.
  4. ^ Haugan, Mark P.; Voluntad, Clifford M. (1987). "Pruebas modernas de relatividad especial". Física hoy . 40 (5): 69–86. Código bibliográfico : 1987PhT....40e..69H. doi : 10.1063/1.881074.
  5. ^ ab Will, CM (2006). "El enfrentamiento entre la relatividad general y el experimento". Vivir Rev. Relativ . 9 (1): 12. arXiv : gr-qc/0510072 . Código Bib : 2006LRR.....9....3W. doi :10.12942/lrr-2006-3. PMC 5256066 . PMID  28179873. 
  6. ^ Coladay, Don; Kostelecký, V. Alan (1997). "Violación del CPT y modelo estándar". Revisión física D. 55 (11): 6760–6774. arXiv : hep-ph/9703464 . Código bibliográfico : 1997PhRvD..55.6760C. doi : 10.1103/PhysRevD.55.6760. S2CID  7651433.
  7. ^ Coladay, Don; Kostelecký, V. Alan (1998). "Extensión del modelo estándar que viola Lorentz". Revisión física D. 58 (11): 116002. arXiv : hep-ph/9809521 . Código bibliográfico : 1998PhRvD..58k6002C. doi : 10.1103/PhysRevD.58.116002. S2CID  4013391.
  8. ^ abc Kostelecký, V. Alan; Mewes, Mateo (2002). "Señales de violación de Lorentz en electrodinámica". Revisión física D. 66 (5): 056005. arXiv : hep-ph/0205211 . Código bibliográfico : 2002PhRvD..66e6005K. doi : 10.1103/PhysRevD.66.056005. S2CID  21309077.
  9. ^ a b C Coleman, Sidney; Glashow, Sheldon L. (1999). "Pruebas de alta energía de invariancia de Lorentz". Revisión física D. 59 (11): 116008. arXiv : hep-ph/9812418 . Código bibliográfico : 1999PhRvD..59k6008C. doi :10.1103/PhysRevD.59.116008. S2CID  1273409.
  10. ^ Gambini, Rodolfo; Pullin, Jorge (1999). "Óptica no estándar del espacio-tiempo cuántico". Revisión física D. 59 (12): 124021. arXiv : gr-qc/9809038 . Código bibliográfico : 1999PhRvD..59l4021G. doi : 10.1103/PhysRevD.59.124021. S2CID  32965963.
  11. ^ ab Myers, Robert C.; Pospelov, Maxim (2003). "Modificaciones ultravioleta de las relaciones de dispersión en la teoría de campos efectivos". Cartas de revisión física . 90 (21): 211601. arXiv : hep-ph/0301124 . Código bibliográfico : 2003PhRvL..90u1601M. doi :10.1103/PhysRevLett.90.211601. PMID  12786546. S2CID  37525861.
  12. ^ abcdef Kostelecký, V. Alan; Mewes, Mateo (2009). "Electrodinámica con operadores de dimensión arbitraria que violan Lorentz". Revisión física D. 80 (1): 015020. arXiv : 0905.0031 . Código Bib : 2009PhRvD..80a5020K. doi : 10.1103/PhysRevD.80.015020. S2CID  119241509.
  13. ^ Gurzadyan, VG; Margaryan, AT (2018). "La velocidad de la luz versus el observador: la prueba de Kennedy-Thorndike de GRAAL-ESRF". EUR. Física. J.C.​ 78 (8): 607. arXiv : 1807.08551 . Código Bib : 2018EPJC...78..607G. doi :10.1140/epjc/s10052-018-6080-x. S2CID  119374401.
  14. ^ ab Hohensee; et al. (2010). "Restricciones mejoradas sobre el cambio isotrópico y las anisotropías de la velocidad de la luz utilizando osciladores de zafiro criogénicos giratorios". Revisión física D. 82 (7): 076001. arXiv : 1006.1376 . Código Bib : 2010PhRvD..82g6001H. doi : 10.1103/PhysRevD.82.076001. S2CID  2612817.
  15. ^ Hohensee; et al. (2010). "Cuantización covariante del electromagnetismo violador de Lorentz". arXiv : 1210.2683 [cuántico-ph].; Versión independiente del trabajo incluido en el Ph.D. Tesis de MA Hohensee.
  16. ^ abc Tobar; et al. (2005). "Nuevos métodos para probar la violación de Lorentz en electrodinámica". Revisión física D. 71 (2): 025004. arXiv : hep-ph/0408006 . Código bibliográfico : 2005PhRvD..71b5004T. doi : 10.1103/PhysRevD.71.025004.
  17. ^ ab Bocquet; et al. (2010). "Límites de las anisotropías de la velocidad de la luz debido a la dispersión Compton de electrones de alta energía". Cartas de revisión física . 104 (24): 24160. arXiv : 1005.5230 . Código bibliográfico : 2010PhRvL.104x1601B. doi :10.1103/PhysRevLett.104.241601. PMID  20867292. S2CID  20890367.
  18. ^ Gurzadyan, VG; Margarian, AT (1996). "Prueba de Compton inversa de la física fundamental y la radiación cósmica de fondo". Escritura física . 53 (5): 513–515. Código Bib : 1996PhyS...53..513G. doi :10.1088/0031-8949/53/5/001. S2CID  250775347.
  19. ^ Gurzadyan, VG; et al. (2012). "Un nuevo límite a la isotropía de la velocidad de la luz del experimento GRAAL en el ESRF". Proc. XII Reunión de M. Grossmann sobre Relatividad General . B : 1495-1499. arXiv : 1004.2867 . Código Bib : 2012 mgm..conf.1495G. doi :10.1142/9789814374552_0255. ISBN 978-981-4374-51-4. S2CID  119219661.
  20. ^ Lingli Zhou; Bo-Qiang Ma (2012). "Un diagnóstico teórico sobre la anisotropía de la velocidad de la luz del experimento GRAAL". Física de Astropartículas . 36 (1): 37–41. arXiv : 1009.1675 . Código Bib : 2012APh....36...37Z. doi :10.1016/j.astropartphys.2012.04.015. S2CID  118625197.
  21. ^ Michimura; et al. (2013). "Nuevo límite de infracción de Lorentz mediante el uso de una cavidad de anillo óptico de doble paso". Cartas de revisión física . 110 (20): 200401. arXiv : 1303.6709 . Código bibliográfico : 2013PhRvL.110t0401M. doi :10.1103/PhysRevLett.110.200401. PMID  25167384. S2CID  34643297.
  22. ^ Baynes; et al. (2012). "Prueba oscilante del cambio isotrópico de la velocidad de la luz". Cartas de revisión física . 108 (26): 260801. Código bibliográfico : 2012PhRvL.108z0801B. doi :10.1103/PhysRevLett.108.260801. PMID  23004951.
  23. ^ Baynes; et al. (2011). "Prueba de la invariancia de Lorentz utilizando un resonador óptico asimétrico de paridad impar". Revisión física D. 84 (8): 081101. arXiv : 1108.5414 . Código Bib : 2011PhRvD..84h1101B. doi : 10.1103/PhysRevD.84.081101. S2CID  119196989.
  24. ^ combinado con coeficientes electrónicos
  25. ^ Herrmann; et al. (2009). "Experimento de cavidad óptica giratoria que prueba la invariancia de Lorentz en el nivel 10 -17 ". Revisión física D. 80 (100): 105011. arXiv : 1002.1284 . Código Bib : 2009PhRvD..80j5011H. doi : 10.1103/PhysRevD.80.105011. S2CID  118346408.
  26. ^ Eisele; et al. (2009). "Prueba de laboratorio de isotropía de propagación de la luz en el nivel 10-17" (PDF) . Cartas de revisión física . 103 (9): 090401. Código bibliográfico : 2009PhRvL.103i0401E. doi : 10.1103/PhysRevLett.103.090401. PMID  19792767. S2CID  33875626. Archivado desde el original (PDF) el 9 de octubre de 2022 . Consultado el 21 de julio de 2012 .
  27. ^ Tobar; et al. (2010). "Prueba de Lorentz local y de invariancia de posición y variación de constantes fundamentales mediante la búsqueda de la derivada de la frecuencia de comparación entre un oscilador de zafiro criogénico y un máser de hidrógeno". Revisión física D. 81 (2): 022003. arXiv : 0912.2803 . Código Bib : 2010PhRvD..81b2003T. doi : 10.1103/PhysRevD.81.022003. S2CID  119262822.
  28. ^ Tobar; et al. (2009). "Prueba de invariancia de Lorentz de paridad impar giratoria en electrodinámica". Revisión física D. 80 (12): 125024. arXiv : 0909.2076 . Código Bib : 2009PhRvD..80l5024T. doi : 10.1103/PhysRevD.80.125024. S2CID  119175604.
  29. ^ Muller; et al. (2007). "Pruebas de relatividad mediante experimentos giratorios complementarios de Michelson-Morley". Física. Rev. Lett . 99 (5): 050401. arXiv : 0706.2031 . Código Bib : 2007PhRvL..99e0401M. doi : 10.1103/PhysRevLett.99.050401. PMID  17930733. S2CID  33003084.
  30. ^ Carón; et al. (2006). "Nuevos límites a la violación isotrópica de Lorentz". Revisión física D. 74 (7): 077901. arXiv : hep-ph/0609150 . Código bibliográfico : 2006PhRvD..74g7901C. doi : 10.1103/PhysRevD.74.077901. S2CID  119462975.
  31. ^ Medido examinando el momento magnético anómalo del electrón .
  32. ^ Stanwix; et al. (2006). "Prueba mejorada de la invariancia de Lorentz en electrodinámica utilizando osciladores criogénicos giratorios de zafiro". Revisión física D. 74 (8): 081101. arXiv : gr-qc/0609072 . Código Bib : 2006PhRvD..74h1101S. doi : 10.1103/PhysRevD.74.081101. S2CID  3222284.
  33. ^ Herrmann; et al. (2005). "Prueba de la isotropía de la velocidad de la luz utilizando un resonador óptico en rotación continua". Física. Rev. Lett . 95 (15): 150401. arXiv : física/0508097 . Código Bib : 2005PhRvL..95o0401H. doi : 10.1103/PhysRevLett.95.150401. PMID  16241700. S2CID  15113821.
  34. ^ Stanwix; et al. (2005). "Prueba de invariancia de Lorentz en electrodinámica utilizando osciladores de microondas criogénicos giratorios de zafiro". Cartas de revisión física . 95 (4): 040404. arXiv : hep-ph/0506074 . Código bibliográfico : 2005PhRvL..95d0404S. doi : 10.1103/PhysRevLett.95.040404. PMID  16090785. S2CID  14255475.
  35. ^ Antonini; et al. (2005). "Prueba de constancia de la velocidad de la luz con resonadores ópticos criogénicos giratorios". Revisión física A. 71 (5): 050101. arXiv : gr-qc/0504109 . Código Bib : 2005PhRvA..71e0101A. doi : 10.1103/PhysRevA.71.050101. S2CID  119508308.
  36. ^ Lobo; et al. (2004). "Prueba mejorada de invariancia de Lorentz en electrodinámica". Revisión física D. 70 (5): 051902. arXiv : hep-ph/0407232 . Código bibliográfico : 2004PhRvD..70e1902W. doi : 10.1103/PhysRevD.70.051902. S2CID  19178203.
  37. ^ Lobo; et al. (2004). "Resonadores de la galería de susurros y pruebas de invariancia de Lorentz". Relatividad General y Gravitación . 36 (10): 2351–2372. arXiv : gr-qc/0401017 . Código Bib : 2004GReGr..36.2351W. doi :10.1023/B:GERG.0000046188.87741.51. S2CID  8799879.
  38. ^ Muller; et al. (2003). "Experimento moderno de Michelson-Morley utilizando resonadores ópticos criogénicos". Cartas de revisión física . 91 (2): 020401. arXiv : física/0305117 . Código bibliográfico : 2003PhRvL..91b0401M. doi : 10.1103/PhysRevLett.91.020401. PMID  12906465. S2CID  15770750.
  39. ^ Lipa; et al. (2003). "Nuevo límite de señales de violación de Lorentz en electrodinámica". Cartas de revisión física . 90 (6): 060403. arXiv : física/0302093 . Código bibliográfico : 2003PhRvL..90f0403L. doi : 10.1103/PhysRevLett.90.060403. PMID  12633280. S2CID  38353693.
  40. ^ Lobo; et al. (2003). "Pruebas de invariancia de Lorentz utilizando un resonador de microondas". Cartas de revisión física . 90 (6): 060402. arXiv : gr-qc/0210049 . Código bibliográfico : 2003PhRvL..90f0402W. doi : 10.1103/PhysRevLett.90.060402. PMID  12633279. S2CID  18267310.
  41. ^ Braxmaier; et al. (2002). "Pruebas de relatividad utilizando un resonador óptico criogénico" (PDF) . Física. Rev. Lett . 88 (1): 010401. Código bibliográfico : 2001PhRvL..88a0401B. doi : 10.1103/PhysRevLett.88.010401. PMID  11800924. Archivado desde el original (PDF) el 23 de marzo de 2021 . Consultado el 21 de julio de 2012 .
  42. ^ Hils, Dieter; Salón, JL (1990). "Experimento Kennedy-Thorndike mejorado para probar la relatividad especial". Física. Rev. Lett . 64 (15): 1697-1700. Código bibliográfico : 1990PhRvL..64.1697H. doi : 10.1103/PhysRevLett.64.1697. PMID  10041466.
  43. ^ Brilet, A.; Salón, JL (1979). "Prueba láser mejorada de la isotropía del espacio". Física. Rev. Lett . 42 (9): 549–552. Código bibliográfico : 1979PhRvL..42..549B. doi :10.1103/PhysRevLett.42.549.
  44. ^ Williams, James G.; Turyshev, Slava G.; Boggs, Dale H. (2009). "Pruebas de alcance del láser lunar del principio de equivalencia con la Tierra y la Luna". Revista Internacional de Física Moderna D. 18 (7): 1129-1175. arXiv : gr-qc/0507083 . Código Bib : 2009IJMPD..18.1129W. doi :10.1142/S021827180901500X. S2CID  119086896.
  45. ^ Bahía, Z.; Blanco, JA (1981). "Astronomía de radar y la teoría especial de la relatividad". Acta Physica Academiae Scientiarum Hungaricae . 51 (3): 273–297. Código bibliográfico : 1981AcPhy..51..273B. doi :10.1007/BF03155586. S2CID  119362077.
  46. ^ Müller, J.; Soffel, MH (1995). "Un experimento de Kennedy-Thorndike utilizando datos LLR". Letras de Física A. 198 (2): 71–73. Código bibliográfico : 1995PhLA..198...71M. doi :10.1016/0375-9601(94)01001-B.
  47. ^ ab Müller, J.; Nordtvedt, K.; Schneider, M.; Vokrouhlicky, D. (1999). "Determinación mejorada de cantidades relativistas a partir de LLR" (PDF) . Actas del XI Taller internacional sobre instrumentación de alcance láser . 10 : 216–222.
  48. ^ Colaboración abc Fermi LAT (2009). "Un límite a la variación de la velocidad de la luz derivada de los efectos de la gravedad cuántica". Naturaleza . 462 (7271): 331–334. arXiv : 0908.1832 . Código Bib :2009Natur.462..331A. doi : 10.1038/naturaleza08574. PMID  19865083. S2CID  205218977.
  49. ^ Vasileiou; et al. (2013). "Límites de la dispersión espectral de las explosiones de rayos gamma detectadas por Fermi". Cartas de revisión física . 87 (12): 122001. arXiv : 1305.3463 . Código Bib : 2013PhRvD..87l2001V. doi : 10.1103/PhysRevD.87.122001. S2CID  119222087.
  50. ^ Nemiroff; et al. (2012). "Restricciones a la violación de la invariancia de Lorentz de las observaciones de estallidos de rayos gamma del Telescopio de área grande Fermi". Revisión física D. 108 (23): 231103. arXiv : 1109.5191 . Código bibliográfico : 2012PhRvL.108w1103N. doi :10.1103/PhysRevLett.108.231103. PMID  23003941. S2CID  15592150.
  51. ^ Colaboración HESS (2008). "Límites de la dependencia energética de la velocidad de la luz de una llamarada de la galaxia activa PKS 2155-304". Cartas de revisión física . 101 (17): 170402. arXiv : 0810.3475 . Código bibliográfico : 2008PhRvL.101q0402A. doi : 10.1103/PhysRevLett.101.170402. PMID  18999724. S2CID  15789937.
  52. ^ ab Colaboración MÁGICA (2008). "Sondeo de la gravedad cuántica utilizando fotones de una llamarada del núcleo galáctico activo Markarian 501 observada por el telescopio MAGIC". Letras de Física B. 668 (4): 253–257. arXiv : 0708.2889 . Código Bib : 2008PhLB..668..253M. doi :10.1016/j.physletb.2008.08.053. S2CID  5103618.
  53. ^ Ellis; et al. (2006). "Límites sólidos a la violación de Lorentz por estallidos de rayos gamma". Física de Astropartículas . 25 (6): 402–411. arXiv : astro-ph/0510172 . Código Bib : 2006APh....25..402E. doi :10.1016/j.astropartphys.2006.04.001.
  54. ^ Ellis; et al. (2007). "Corrección de los límites estrictos a la violación de Lorentz por estallidos de rayos gamma"". Física de astropartículas . 29 (2): 158–159. arXiv : 0712.2781 . Bibcode : 2008APh....29..158E. doi : 10.1016/j.astropartphys.2007.12.003.
  55. ^ Lamón; et al. (2008). "Estudio de la violación de Lorentz en estallidos INTEGRALES de rayos gamma". Relatividad General y Gravitación . 40 (8): 1731-1743. arXiv : 0706.4039 . Código Bib : 2008GReGr..40.1731L. doi :10.1007/s10714-007-0580-6. S2CID  1387664.
  56. ^ Rodríguez Martínez; et al. (2006). "GRB 051221A y pruebas de simetría de Lorentz". Revista de Cosmología y Física de Astropartículas . 2006 (5): 017. arXiv : astro-ph/0601556 . Código Bib : 2006JCAP...05..017R. doi :10.1088/1475-7516/2006/05/017. S2CID  18639701.
  57. ^ pantanos; et al. (2004). "Prueba de la invariancia de Lorentz con GRB021206". La revista astrofísica . 611 (2): L77-L80. arXiv : astro-ph/0310307 . Código Bib : 2004ApJ...611L..77B. doi :10.1086/423933. S2CID  15649601.
  58. ^ Ellis; et al. (2003). "Análisis de gravedad cuántica de estallidos de rayos gamma utilizando ondas". Astronomía y Astrofísica . 402 (2): 409–424. arXiv : astro-ph/0210124 . Código Bib : 2003A y A...402..409E. doi :10.1051/0004-6361:20030263. S2CID  15388873.
  59. ^ Ellis; et al. (2000). "Una búsqueda en datos de ráfagas de rayos gamma para la falta de constancia de la velocidad de la luz". La revista astrofísica . 535 (1): 139-151. arXiv : astro-ph/9907340 . Código Bib : 2000ApJ...535..139E. doi :10.1086/308825. S2CID  18998838.
  60. ^ Kaaret, Philip (1999). "Radiación pulsar y gravedad cuántica". Astronomía y Astrofísica . 345 : L32–L34. arXiv : astro-ph/9903464 . Código Bib : 1999A y A...345L..32K.
  61. ^ Schaefer, Bradley E. (1999). "Límites severos a las variaciones de la velocidad de la luz con la frecuencia". Cartas de revisión física . 82 (25): 4964–4966. arXiv : astro-ph/9810479 . Código bibliográfico : 1999PhRvL..82.4964S. doi : 10.1103/PhysRevLett.82.4964. S2CID  119339066.
  62. ^ Facturador; et al. (1999). "Límites de los efectos de la gravedad cuántica sobre la dependencia energética de la velocidad de la luz a partir de observaciones de llamaradas de TeV en galaxias activas". Cartas de revisión física . 83 (11): 2108–2111. arXiv : gr-qc/9810044 . Código bibliográfico : 1999PhRvL..83.2108B. doi : 10.1103/PhysRevLett.83.2108. S2CID  43423079.
  63. ^ abcd Stecker, Floyd W. (2011). "Un nuevo límite en la violación de Lorentz en la escala de Planck por polarización de explosión de rayos γ". Física de Astropartículas . 35 (2): 95–97. arXiv : 1102.2784 . Código Bib : 2011APh....35...95S. doi :10.1016/j.astropartphys.2011.06.007. S2CID  119280055.
  64. ^ Gotz; et al. (2013). "La explosión de rayos gamma polarizados GRB 061122". Avisos mensuales de la Real Sociedad Astronómica . 431 (4): 3550–3556. arXiv : 1303.4186 . Código Bib : 2013MNRAS.431.3550G. doi :10.1093/mnras/stt439. S2CID  53499528.
  65. ^ Toma; et al. (2012). "Límite estricto de la infracción de CPT por polarización de explosiones de rayos γ". Cartas de revisión física . 109 (24): 241104. arXiv : 1208.5288 . Código Bib : 2012PhRvL.109x1104T. doi : 10.1103/PhysRevLett.109.241104. PMID  23368301. S2CID  42198517.
  66. ^ Laurent; et al. (2011). "Restricciones a la violación de la invariancia de Lorentz utilizando observaciones integrales/IBIS de GRB041219A". Revisión física D. 83 (12): 121301. arXiv : 1106.1068 . Código bibliográfico : 2011PhRvD..83l1301L. doi : 10.1103/PhysRevD.83.121301. S2CID  53603505.
  67. ^ Colaboración QUAD (2009). "Restricciones de violación de paridad utilizando espectros de polarización de fondo de microondas cósmicos de observaciones de 2006 y 2007 mediante el polarímetro QUaD". Cartas de revisión física . 102 (16): 161302. arXiv : 0811.0618 . Código bibliográfico : 2009PhRvL.102p1302W. doi :10.1103/PhysRevLett.102.161302. PMID  19518694. S2CID  84181915.
  68. ^ Kostelecký, V. Alan; Mewes, Mateo (2008). "Pruebas astrofísicas de Lorentz y violación de CPT con fotones". La revista astrofísica . 689 (1): L1–L4. arXiv : 0809.2846 . Código Bib : 2008ApJ...689L...1K. doi :10.1086/595815. S2CID  6465811.
  69. ^ Maccione; et al. (2008). "Restricciones de polarización de rayos γ en violaciones de la relatividad especial en la escala de Planck". Revisión física D. 78 (10): 103003. arXiv : 0809.0220 . Código Bib : 2008PhRvD..78j3003M. doi : 10.1103/PhysRevD.78.103003. S2CID  119277171.
  70. ^ Komatsu; et al. (2009). "Observaciones de cinco años de la sonda de anisotropía de microondas Wilkinson: interpretación cosmológica". El suplemento de la revista astrofísica . 180 (2): 330–376. arXiv : 0803.0547 . Código Bib : 2009ApJS..180..330K. doi :10.1088/0067-0049/180/2/330. S2CID  119290314.
  71. ^ Kahniashvili; et al. (2008). "Prueba de la violación de la invariancia de Lorentz con datos de cinco años de la sonda de anisotropía de microondas Wilkinson". Revisión física D. 78 (12): 123009. arXiv : 0803.2350 . Código Bib : 2008ApJ...679L..61X. doi :10.1086/589447. S2CID  6069635.
  72. ^ Cabella; et al. (2007). "Restricciones sobre la violación de CPT de los datos de polarización de tres años de la sonda de anisotropía de microondas Wilkinson: un análisis de ondas". Revisión física D. 76 (12): 123014. arXiv : 0705.0810 . Código bibliográfico : 2007PhRvD..76l3014C. doi : 10.1103/PhysRevD.76.123014. S2CID  118717161.
  73. ^ Abanico; et al. (2007). "Polarimetría de resplandor ultravioleta / óptico de explosión de rayos γ como sonda de gravedad cuántica". Avisos mensuales de la Real Sociedad Astronómica . 376 (4): 1857–1860. arXiv : astro-ph/0702006 . Código bibliográfico : 2007MNRAS.376.1857F. doi :10.1111/j.1365-2966.2007.11576.x. S2CID  16384668.
  74. ^ Feng; et al. (2006). "Búsqueda de violaciones de CPT con datos de fondo de microondas cósmicos de WMAP y BOOMERANG". Cartas de revisión física . 96 (22): 221302. arXiv : astro-ph/0601095 . Código Bib : 2006PhRvL..96v1302F. doi : 10.1103/PhysRevLett.96.221302. PMID  16803298. S2CID  29494306.
  75. ^ Gleiser, Reinaldo J.; Kozameh, Carlos N. (2001). "Los límites astrofísicos de la gravedad cuántica motivaron la birrefringencia". Revisión física D. 64 (8): 083007. arXiv : gr-qc/0102093 . Código Bib : 2001PhRvD..64h3007G. doi : 10.1103/PhysRevD.64.083007. S2CID  9255863.
  76. ^ Carroll; et al. (1990). "Límites de una modificación de la electrodinámica que viola la paridad y Lorentz". Revisión física D. 41 (4): 1231-1240. Código bibliográfico : 1990PhRvD..41.1231C. doi : 10.1103/PhysRevD.41.1231. PMID  10012457.
  77. ^ Jacobson; et al. (2002). "Efectos de umbral y violación de Lorentz de la escala de Planck: limitaciones combinadas de la astrofísica de altas energías". Revisión física D. 67 (12): 124011. arXiv : hep-ph/0209264 . Código bibliográfico : 2003PhRvD..67l4011J. doi : 10.1103/PhysRevD.67.124011. S2CID  119452240.
  78. ^ ab Hohensee; et al. (2009). "Restricciones del acelerador de partículas sobre modificaciones isotrópicas de la velocidad de la luz". Cartas de revisión física . 102 (17): 170402. arXiv : 0904.2031 . Código Bib : 2009PhRvL.102q0402H. doi : 10.1103/PhysRevLett.102.170402. PMID  19518765. S2CID  13682668.
  79. ^ ab Stecker, Floyd W. (2014). "Restringir las velocidades de electrones y neutrinos superluminales utilizando la llamarada de la nebulosa del Cangrejo de 2010 y los eventos de neutrinos IceCube PeV". Física de Astropartículas . 56 : 16-18. arXiv : 1306.6095 . Código Bib : 2014APh....56...16S. doi :10.1016/j.astropartphys.2014.02.007. S2CID  35659438.
  80. ^ Stecker, Floyd W.; Scully, Sean T. (2009). "Búsqueda de nueva física con rayos cósmicos de energía ultraalta". Nueva Revista de Física . 11 (8): 085003. arXiv : 0906.1735 . Código Bib : 2009NJPh...11h5003S. doi :10.1088/1367-2630/8/11/085003. S2CID  8009677.
  81. ^ ab Altschul, Brett (2009). "Limitar la violación isotrópica de Lorentz mediante pérdidas de sincrotrón en LEP". Revisión física D. 80 (9): 091901. arXiv : 0905.4346 . Código bibliográfico : 2009PhRvD..80i1901A. doi : 10.1103/PhysRevD.80.091901. S2CID  18312444.
  82. ^ Bi, Xiao-Jun; Cao, Zhen; Li, Ye; Yuan, Qiang (2009). "Prueba de la invariancia de Lorentz con el espectro de rayos cósmicos de energía ultraalta". Revisión física D. 79 (8): 083015. arXiv : 0812.0121 . Código Bib : 2009PhRvD..79h3015B. doi : 10.1103/PhysRevD.79.083015. S2CID  118587418.
  83. ^ Klinkhamer, FR; Schreck, M. (2008). "Nuevo límite bilateral en el parámetro isotrópico que viola Lorentz de la teoría de Maxwell modificada". Revisión física D. 78 (8): 085026. arXiv : 0809.3217 . Código Bib : 2008PhRvD..78h5026K. doi : 10.1103/PhysRevD.78.085026. S2CID  119293488.
  84. ^ Klinkhamer, FR; Risse, M. (2008). "Límites de rayos cósmicos de energía ultraalta en la teoría de Maxwell modificada no birrefringente". Revisión física D. 77 (1): 016002. arXiv : 0709.2502 . Código bibliográfico : 2008PhRvD..77a6002K. doi : 10.1103/PhysRevD.77.016002. S2CID  119109140.
  85. ^ Kaufhold, C.; Klinkhamer, FR (2007). "Radiación de vacío de Cherenkov en el espacio similar a la teoría de Maxwell-Chern-Simons". Revisión física D. 76 (2): 025024. arXiv : 0704.3255 . Código bibliográfico : 2007PhRvD..76b5024K. doi : 10.1103/PhysRevD.76.025024. S2CID  119692639.
  86. ^ Altschul, Brett (2005). "Violación de Lorentz y radiación sincrotrón". Revisión física D. 72 (8): 085003. arXiv : hep-th/0507258 . Código Bib : 2005PhRvD..72h5003A. doi : 10.1103/PhysRevD.72.085003. S2CID  2082044.
  87. ^ Gagnon, Olivier; Moore, Guy D. (2004). "Límites a la violación de Lorentz por parte de los rayos cósmicos de mayor energía". Revisión física D. 70 (6): 065002. arXiv : hep-ph/0404196 . Código bibliográfico : 2004PhRvD..70f5002G. doi : 10.1103/PhysRevD.70.065002. S2CID  119104096.
  88. ^ Jacobson; et al. (2004). "Nuevos límites a la violación de Lorentz de la escala de Planck en QED". Cartas de revisión física . 93 (2): 021101. arXiv : astro-ph/0309681 . Código bibliográfico : 2004PhRvL..93b1101J. doi :10.1103/PhysRevLett.93.021101. PMID  15323893. S2CID  45952391.
  89. ^ ab M. Smiciklas; et al. (2011). "Nueva prueba de invariancia de Lorentz local utilizando un comagnetómetro 21Ne-Rb-K". Cartas de revisión física . 107 (17): 171604. arXiv : 1106.0738 . Código bibliográfico : 2011PhRvL.107q1604S. doi :10.1103/PhysRevLett.107.171604. PMID  22107506. S2CID  17459575.
  90. ^ Kostelecký, V. Alan; Carril, Charles D. (1999). "Restricciones a la violación de Lorentz de experimentos de comparación de relojes". Revisión física D. 60 (11): 116010. arXiv : hep-ph/9908504 . Código Bib : 1999PhRvD..60k6010K. doi : 10.1103/PhysRevD.60.116010. S2CID  119039071.
  91. ^ Allmendinger; et al. (2014). "Nuevo límite para que Lorentz y CPT violen las interacciones de espín de neutrones utilizando un co-magnetómetro de precesión libre 3He-129Xe". Cartas de revisión física . 112 (11): 110801. arXiv : 1312.3225 . Código Bib : 2014PhRvL.112k0801A. doi :10.1103/PhysRevLett.112.110801. PMID  24702343. S2CID  8122573.
  92. ^ Hohensee; et al. (2013). "Límites de las violaciones de la simetría de Lorentz y el principio de equivalencia de Einstein mediante espectroscopia de radiofrecuencia del disprosio atómico". Cartas de revisión física . 111 (5): 050401. arXiv : 1303.2747 . Código bibliográfico : 2013PhRvL.111e0401H. doi : 10.1103/PhysRevLett.111.050401. PMID  23952369. S2CID  27090952.
  93. ^ Picotear; et al. (2012). "Nuevos límites a la invariancia local de Lorentz en mercurio y cesio". Revisión física A. 86 (1): 012109. arXiv : 1205.5022 . Código Bib : 2012PhRvA..86a2109P. doi : 10.1103/PhysRevA.86.012109. S2CID  118619087.
  94. ^ Gemmel; et al. (2010). "Límite de violación de Lorentz y CPT del neutrón unido utilizando un comagnetómetro de precesión libre He3 / Xe129". Revisión física D. 82 (11): 111901. arXiv : 1011.2143 . Código Bib : 2010PhRvD..82k1901G. doi : 10.1103/PhysRevD.82.111901. S2CID  118438569.
  95. ^ Marrón; et al. (2010). "Nuevo límite en las interacciones de espín de neutrones que violan Lorentz y CPT". Cartas de revisión física . 105 (15): 151604. arXiv : 1006.5425 . Código bibliográfico : 2010PhRvL.105o1604B. doi : 10.1103/PhysRevLett.105.151604. PMID  21230893. S2CID  4187692.
  96. ^ Altarev, yo; et al. (2009). "Prueba de invariancia de Lorentz con precesión de giro de neutrones ultrafríos". Cartas de revisión física . 103 (8): 081602. arXiv : 0905.3221 . Código bibliográfico : 2009PhRvL.103h1602A. doi : 10.1103/PhysRevLett.103.081602. PMID  19792714. S2CID  5224718.
  97. ^ Heckel; et al. (2008). "Pruebas de marco preferido y violación de CP con electrones polarizados". Revisión física D. 78 (9): 092006. arXiv : 0808.2673 . Código Bib : 2008PhRvD..78i2006H. doi : 10.1103/PhysRevD.78.092006. S2CID  119259958.
  98. ^ Lobo; et al. (2006). "Prueba del reloj atómico frío de la invariancia de Lorentz en el sector de la materia". Cartas de revisión física . 96 (6): 060801. arXiv : hep-ph/0601024 . Código bibliográfico : 2006PhRvL..96f0801W. doi : 10.1103/PhysRevLett.96.060801. PMID  16605978. S2CID  141060.
  99. ^ Cané; et al. (2004). "Obligado a Lorentz y CPT violando los efectos de impulso del neutrón". Cartas de revisión física . 93 (23): 230801. arXiv : física/0309070 . Código Bib : 2004PhRvL..93w0801C. doi :10.1103/PhysRevLett.93.230801. PMID  15601138. S2CID  20974775.
  100. ^ Heckel; et al. (2006). "Nuevas pruebas de marco preferido y violación de CP con electrones polarizados". Cartas de revisión física . 97 (2): 021603. arXiv : hep-ph/0606218 . Código bibliográfico : 2006PhRvL..97b1603H. doi : 10.1103/PhysRevLett.97.021603. PMID  16907432. S2CID  27027816.
  101. ^ Humphrey; et al. (2003). "Prueba de simetría de CPT y Lorentz con máseres de hidrógeno". Revisión física A. 68 (6): 063807. arXiv : física/0103068 . Código Bib : 2003PhRvA..68f3807H. doi : 10.1103/PhysRevA.68.063807. S2CID  13659676.
  102. ^ Hou; et al. (2003). "Prueba de isotropía espacial cósmica para electrones polarizados utilizando una balanza de torsión giratoria". Cartas de revisión física . 90 (20): 201101. arXiv : física/0009012 . Código Bib : 2003PhRvL..90t1101H. doi : 10.1103/PhysRevLett.90.201101. PMID  12785879. S2CID  28211115.
  103. ^ Phillips; et al. (2001). "Límite de violación del protón por parte de Lorentz y CPT mediante un máser de hidrógeno". Revisión física D. 63 (11): 111101. arXiv : física/0008230 . Código bibliográfico : 2001PhRvD..63k1101P. doi : 10.1103/PhysRevD.63.111101. S2CID  10665017.
  104. ^ Oso; et al. (2000). "Límite de la violación del neutrón por Lorentz y CPT utilizando un máser de gas noble de dos especies". Cartas de revisión física . 85 (24): 5038–5041. arXiv : física/0007049 . Código Bib : 2000PhRvL..85.5038B. doi : 10.1103/PhysRevLett.85.5038. PMID  11102181. S2CID  41363493.
  105. ^ Chou; et al. (2010). "Relojes ópticos y relatividad". Ciencia . 329 (5999): 1630–1633. Código Bib : 2010 Ciencia... 329.1630C. doi : 10.1126/ciencia.1192720. PMID  20929843. S2CID  206527813.
  106. ^ Novotny, C.; et al. (2009). "Espectroscopia láser sub-Doppler sobre haces relativistas y pruebas de invariancia de Lorentz". Revisión física A. 80 (2): 022107. Código bibliográfico : 2009PhRvA..80b2107N. doi : 10.1103/PhysRevA.80.022107.
  107. ^ Reinhardt; et al. (2007). "Prueba de dilatación del tiempo relativista con relojes atómicos ópticos rápidos a diferentes velocidades". Física de la Naturaleza . 3 (12): 861–864. Código bibliográfico : 2007NatPh...3..861R. doi : 10.1038/nphys778.
  108. ^ Saathoff; et al. (2003). "Prueba mejorada de dilatación del tiempo en relatividad especial". Física. Rev. Lett . 91 (19): 190403. Código bibliográfico : 2003PhRvL..91s0403S. doi :10.1103/PhysRevLett.91.190403. PMID  14611572.
  109. ^ Grieser; et al. (1994). "Una prueba de relatividad especial con iones de litio almacenados" (PDF) . Física Aplicada B: Láseres y Óptica . 59 (2): 127-133. Código Bib : 1994ApPhB..59..127G. doi :10.1007/BF01081163. S2CID  120291203.
  110. ^ Greenberg, OW (2002). "La violación del CPT implica una violación de la invariancia de Lorentz". Cartas de revisión física . 89 (23): 231602. arXiv : hep-ph/0201258 . Código Bib : 2002PhRvL..89w1602G. doi : 10.1103/PhysRevLett.89.231602. PMID  12484997. S2CID  9409237.
  111. ^ Greenberg, OW (2011). "Comentarios sobre una impugnación de la relación entre el CPT y la violación de Lorentz". arXiv : 1105.0927 [hep-ph].
  112. ^ ab Colaboración LHCb (2016). "Búsqueda de violaciones de la invariancia de Lorentz y la simetría CPT en la mezcla de B (s)". Cartas de revisión física . 116 (24): 241601. arXiv : 1603.04804 . Código bibliográfico : 2016PhRvL.116x1601A. doi : 10.1103/PhysRevLett.116.241601. PMID  27367382. S2CID  206276472.
  113. ^ Colaboración BaBar (2016). "Pruebas de simetría CPT en mezcla B0-B0bar y en B0 -> cbar K0 decae". Revisión física D. 94 (3): 011101. arXiv : 1605.04545 . doi : 10.1103/PhysRevD.94.011101. S2CID  104928733.
  114. ^ ab Colaboración D0 (2015). "Búsqueda de violación de la invariancia de CPT y Lorentz en las oscilaciones del mesón Bs". Cartas de revisión física . 115 (16): 161601. arXiv : 1506.04123 . Código bibliográfico : 2015PhRvL.115p1601A. doi :10.1103/PhysRevLett.115.161601. PMID  26550864. S2CID  5422866.{{cite journal}}: Mantenimiento CS1: nombres numéricos: lista de autores ( enlace )
  115. ^ Colaboración Bella (2012). "Búsqueda de violación de CPT dependiente del tiempo en desintegraciones hadrónicas y semileptónicas B". Revisión física D. 85 (7): 071105. arXiv : 1203.0930 . Código Bib : 2012PhRvD..85g1105H. doi : 10.1103/PhysRevD.85.071105. S2CID  118453351.
  116. ^ ab Kostelecký, V. Alan; van Kooten, Richard J. (2010). "Violación de CPT y oscilaciones del mesón B". Revisión física D. 82 (10): 101702. arXiv : 1007.5312 . Código Bib : 2010PhRvD..82j1702K. doi : 10.1103/PhysRevD.82.101702. S2CID  55598299.
  117. ^ ab Colaboración BaBar (2008). "Búsqueda de violaciones de CPT y Lorentz en oscilaciones B0-Bmacr0 con eventos Dilepton". Cartas de revisión física . 100 (3): 131802. arXiv : 0711.2713 . Código Bib : 2008PhRvL.100m1802A. doi : 10.1103/PhysRevLett.100.131802. PMID  18517935. S2CID  118371724.
  118. ^ Colaboración BaBar (2006). "Búsqueda de violaciones de T, CP y CPT en B0-B0 mezclándose con eventos de dilepton inclusivos". Cartas de revisión física . 96 (25): 251802. arXiv : hep-ex/0603053 . Código Bib : 2006PhRvL..96y1802A. doi : 10.1103/PhysRevLett.96.251802. PMID  16907295. S2CID  21907946.
  119. ^ Colaboración BaBar (2004). "Límites a la diferencia de tasa de desintegración de mesones B neutros y a la violación de CP, T y CPT en oscilaciones B0-antiB0". Revisión física D. 70 (25): 012007. arXiv : hep-ex/0403002 . Código Bib : 2004PhRvD..70a2007A. doi : 10.1103/PhysRevD.70.012007. S2CID  119469038.
  120. ^ Colaboración Bella (2003). "Estudios de las propiedades de mezcla B0-B0 con eventos de dilepton inclusivos". Revisión física D. 67 (5): 052004. arXiv : hep-ex/0212033 . Código Bib : 2003PhRvD..67e2004H. doi : 10.1103/PhysRevD.67.052004. S2CID  119529021.
  121. ^ Colaboración FOCUS (2003). "Pruebas del sistema Charm de invariancia de CPT y Lorentz con FOCUS". Letras de Física B. 556 (1–2): 7–13. arXiv : hep-ex/0208034 . Código Bib : 2003PhLB..556....7F. doi :10.1016/S0370-2693(03)00103-5. S2CID  119339001.
  122. ^ Colaboración KTeV (2011). "Medidas precisas de violación directa de CP, simetría de CPT y otros parámetros en el sistema kaon neutro". Revisión física D. 83 (9): 092001. arXiv : 1011.0127 . Código bibliográfico : 2011PhRvD..83i2001A. doi : 10.1103/PhysRevD.83.092001. S2CID  415448.
  123. ^ Colaboración KLOE (2006). "Primera observación de interferencia cuántica en el proceso ϕ → KK → ππππ: una prueba de mecánica cuántica y simetría CPT". Letras de Física B. 642 (4): 315–321. arXiv : hep-ex/0607027 . Código Bib : 2006PhLB..642..315K. doi :10.1016/j.physletb.2006.09.046. S2CID  119508337.
  124. ^ Colaboración CPLEAR (2003). "Física en CPLEAR". Informes de Física . 374 (3): 165–270. Código Bib : 2003PhR...374..165A. doi :10.1016/S0370-1573(02)00367-8.
  125. ^ Colaboración KTeV (2003). "Medidas de violación directa de CP, simetría de CPT y otros parámetros en el sistema kaon neutro". Revisión física D. 67 (1): 012005. arXiv : hep-ex/0208007 . Código bibliográfico : 2003PhRvD..67a2005A. doi : 10.1103/PhysRevD.67.012005.
  126. ^ Colaboración NA31 (1990). "Una medición de las fases de las amplitudes que violan CP en desintegraciones K0-->2π y una prueba de invariancia de CPT" (PDF) . Letras de Física B. 237 (2): 303–312. Código bibliográfico : 1990PhLB..237..303C. doi :10.1016/0370-2693(90)91448-K.{{cite journal}}: Mantenimiento CS1: nombres numéricos: lista de autores ( enlace )
  127. ^ Colaboración CDF (2013). "Medición de la diferencia de masa entre quarks superiores y anti-top". Revisión física D. 87 (5): 052013. arXiv : 1210.6131 . Código bibliográfico : 2013PhRvD..87e2013A. doi : 10.1103/PhysRevD.87.052013. S2CID  119239216.
  128. ^ Colaboración CMS (2012). "Medición de la diferencia de masa entre quarks Top y Antitop". Revista de Física de Altas Energías . 2012 (6): 109. arXiv : 1204.2807 . Código Bib : 2012JHEP...06..109C. doi :10.1007/JHEP06(2012)109. S2CID  115913220.
  129. ^ Colaboración D0 (2011). "Medición directa de la diferencia de masa entre los quarks Top y Antitop". Revisión física D. 84 (5): 052005. arXiv : 1106.2063 . Código Bib : 2011PhRvD..84e2005A. doi : 10.1103/PhysRevD.84.052005. S2CID  3911219.{{cite journal}}: Mantenimiento CS1: nombres numéricos: lista de autores ( enlace )
  130. ^ Colaboración CDF (2011). "Medición de la diferencia de masa entre t y t¯ Quarks". Cartas de revisión física . 106 (15): 152001. arXiv : 1103.2782 . Código bibliográfico : 2011PhRvL.106o2001A. doi :10.1103/PhysRevLett.106.152001. PMID  21568546. S2CID  9823674.
  131. ^ Colaboración D0 (2009). "Medición directa de la diferencia de masa entre los quarks Top y Antitop". Cartas de revisión física . 103 (13): 132001. arXiv : 0906.1172 . Código Bib : 2009PhRvL.103m2001A. doi : 10.1103/PhysRevLett.103.132001. PMID  19905503. S2CID  3911219.{{cite journal}}: Mantenimiento CS1: nombres numéricos: lista de autores ( enlace )
  132. ^ Gabrielse; et al. (1999). "Espectroscopia de masas de precisión del antiprotón y el protón utilizando partículas atrapadas simultáneamente". Cartas de revisión física . 82 (16): 3198–3201. Código bibliográfico : 1999PhRvL..82.3198G. doi : 10.1103/PhysRevLett.82.3198. S2CID  55054189.
  133. ^ Dehmelt; et al. (1999). "Experimentos anteriores de electrón-positrón g-2 produjeron el límite más agudo en la violación de CPT para partículas puntuales". Cartas de revisión física . 83 (23): 4694–4696. arXiv : hep-ph/9906262 . Código bibliográfico : 1999PhRvL..83.4694D. doi : 10.1103/PhysRevLett.83.4694. S2CID  116195114.
  134. ^ Hughes; et al. (2001). "Prueba de invariancia de CPT y Lorentz de espectroscopia de muonio". Cartas de revisión física . 87 (11): 111804. arXiv : hep-ex/0106103 . Código Bib : 2001PhRvL..87k1804H. doi : 10.1103/PhysRevLett.87.111804. PMID  11531514. S2CID  119501031.
  135. ^ Bennet; et al. (2008). "Búsqueda de efectos de violación de Lorentz y CPT en la precesión del giro de muones". Cartas de revisión física . 100 (9): 091602. arXiv : 0709.4670 . Código bibliográfico : 2008PhRvL.100i1602B. doi : 10.1103/PhysRevLett.100.091602. PMID  18352695. S2CID  26270066.
  136. ^ Altschul, Brett (2007). "Límites astrofísicos de la violación de Lorentz para todas las especies acusadas". Física de Astropartículas . 28 (3): 380–384. arXiv : hep-ph/0610324 . Código Bib : 2007APh....28..380A. doi :10.1016/j.astropartphys.2007.08.003. S2CID  16235612.
  137. ^ Colaboración D0 (2012). "Búsqueda de violación de la invariancia de Lorentz en la producción y desintegración del par de quarks superiores". Cartas de revisión física . 108 (26): 261603. arXiv : 1203.6106 . Código bibliográfico : 2012PhRvL.108z1603A. doi :10.1103/PhysRevLett.108.261603. PMID  23004960. S2CID  11077644.{{cite journal}}: Mantenimiento CS1: nombres numéricos: lista de autores ( enlace )
  138. ^ Charneski; et al. (2012). "La violación de Lorentz limita la dispersión de Bhabha". Revisión física D. 86 (4): 045003. arXiv : 1204.0755 . Código bibliográfico : 2012PhRvD..86d5003C. doi : 10.1103/PhysRevD.86.045003. S2CID  119276343.
  139. ^ Bailey, Quentin G.; Kostelecký, V. Alan (2006). "Señales de violación de Lorentz en la gravedad posnewtoniana". Revisión física D. 74 (4): 045001. arXiv : gr-qc/0603030 . Código bibliográfico : 2006PhRvD..74d5001B. doi : 10.1103/PhysRevD.74.045001. S2CID  26268407.
  140. ^ Battat, James BR; Chandler, John F.; Stubbs, Christopher W. (2007). "Prueba de infracción de Lorentz: restricciones en los parámetros de extensión del modelo estándar mediante alcance láser lunar". Cartas de revisión física . 99 (24): 241103. arXiv : 0710.0702 . Código bibliográfico : 2007PhRvL..99x1103B. doi :10.1103/PhysRevLett.99.241103. PMID  18233436. S2CID  19661431.
  141. ^ Iorio, L. (2012). "Efectos orbitales del gravitomagnetismo de extensión del modelo estándar que viola Lorentz alrededor de un cuerpo estático: un análisis de sensibilidad". Gravedad clásica y cuántica . 29 (17): 175007. arXiv : 1203.1859 . Código Bib : 2012CQGra..29q5007I. doi :10.1088/0264-9381/29/17/175007. S2CID  118516169.
  142. ^ Xie, Yi (2012). "Prueba de la violación de Lorentz con púlsares binarios: restricciones en la extensión del modelo estándar". Investigación en Astronomía y Astrofísica . 13 (1): 1–4. arXiv : 1208.0736 . Código Bib : 2013RAA....13....1X. doi :10.1088/1674-4527/13/1/001. S2CID  118469165.
  143. ^ Díaz, Jorge S.; Kostelecký, V. Alan (2012). "Modelos que violan Lorentz y CPT para oscilaciones de neutrinos". Revisión física D. 85 (1): 016013. arXiv : 1108.1799 . Código Bib : 2012PhRvD..85a6013D. doi : 10.1103/PhysRevD.85.016013. S2CID  55890338.
  144. ^ Colaboración de Double Chooz (2012). "Primera prueba de violación de Lorentz con un experimento de antineutrinos basado en un reactor". Revisión física D. 86 (11): 112009. arXiv : 1209.5810 . Código Bib : 2012PhRvD..86k2009A. doi : 10.1103/PhysRevD.86.112009. S2CID  3282231.
  145. ^ Colaboración MINOS (2012). "Búsqueda de invariancia de Lorentz y violación de CPT con antineutrinos de muón en el detector cercano MINOS". Revisión física D. 85 (3): 031101. arXiv : 1201.2631 . Código bibliográfico : 2012PhRvD..85c1101A. doi : 10.1103/PhysRevD.85.031101. S2CID  13726208.
  146. ^ Colaboración MiniBooNE (2013). "Prueba de violación de Lorentz y CPT con excesos de oscilación de neutrinos de línea de base corta". Letras de Física B. 718 (4): 1303–1308. arXiv : 1109.3480 . Código Bib : 2013PhLB..718.1303A. doi :10.1016/j.physletb.2012.12.020. S2CID  56363527.
  147. ^ Colaboración IceCube (2010). "Búsqueda de una señal sideral que viole Lorentz con neutrinos atmosféricos en IceCube". Revisión física D. 82 (11): 112003. arXiv : 1010.4096 . Código Bib : 2010PhRvD..82k2003A. doi : 10.1103/PhysRevD.82.112003. S2CID  41803841.
  148. ^ Colaboración MINOS (2010). "Búsqueda de invariancia de Lorentz y violación de CPT con el detector lejano MINOS". Cartas de revisión física . 105 (15): 151601. arXiv : 1007.2791 . Código bibliográfico : 2010PhRvL.105o1601A. doi :10.1103/PhysRevLett.105.151601. PMID  21230890. S2CID  728955.
  149. ^ Colaboración MINOS (2008). "Prueba de la invariancia de Lorentz y la conservación de CPT con neutrinos NuMI en el detector cercano MINOS". Cartas de revisión física . 101 (15): 151601. arXiv : 0806.4945 . Código bibliográfico : 2008PhRvL.101o1601A. doi :10.1103/PhysRevLett.101.151601. PMID  18999585. S2CID  5924748.
  150. ^ Colaboración LSND (2005). "Pruebas de violación de Lorentz en oscilaciones ν¯μ → ν¯e". Revisión física D. 72 (7): 076004. arXiv : hep-ex/0506067 . Código Bib : 2005PhRvD..72g6004A. doi : 10.1103/PhysRevD.72.076004. S2CID  117963760.
  151. ^ Mattingly; et al. (2010). "Posibles limitaciones de neutrinos cosmogénicos en la violación de Lorentz a escala de Planck". Revista de Cosmología y Física de Astropartículas . 2010 (2): 007. arXiv : 0911.0521 . Código Bib : 2010JCAP...02..007M. doi :10.1088/1475-7516/2010/02/007. S2CID  118457258.
  152. ^ Kostelecký, Alan; Mewes, Matthew (25 de mayo de 2012). "Neutrinos con operadores de dimensión arbitraria que violan Lorentz". Revisión física D. 85 (9). 096005. arXiv : 1112.6395 . Código Bib : 2012PhRvD..85i6005K. doi : 10.1103/PhysRevD.85.096005. S2CID  118474142.
  153. ^ Borriello; et al. (2013). "Restricción estricta sobre la violación de la invariancia del neutrino Lorentz por parte de los dos neutrinos IceCube PeV". Revisión física D. 87 (11): 116009. arXiv : 1303.5843 . Código bibliográfico : 2013PhRvD..87k6009B. doi : 10.1103/PhysRevD.87.116009. S2CID  118521330.
  154. ^ Vaca; et al. (2012). "Prueba de violaciones de la invariancia de Lorentz con rayos cósmicos". Revisión física D. 86 (4): 045024. arXiv : 1206.0713 . Código bibliográfico : 2012PhRvD..86d5024C. doi : 10.1103/PhysRevD.86.045024. S2CID  118567883.
  155. ^ Huo, Yunjie; Li, Tianjun; Liao, Yi; Nanopoulos, Dimitri V.; Qi, Yonghui (2012). "Revisión de las restricciones a las velocidades de los neutrinos". Revisión física D. 85 (3): 034022. arXiv : 1112.0264 . Código bibliográfico : 2012PhRvD..85c4022H. doi : 10.1103/PhysRevD.85.034022. S2CID  118501796.
  156. ^ Colaboración ÍCARO (2012). "Una búsqueda de un análogo de la radiación de Cherenkov mediante neutrinos de alta energía a velocidades superluminales en ICARUS". Letras de Física B. 711 (3–4): 270–275. arXiv : 1110.3763 . Código Bib : 2012PhLB..711..270I. doi :10.1016/j.physletb.2012.04.014. S2CID  118357662.
  157. ^ Cowsik, R.; Nussinov, S.; Sarkar, U. (2011). "Los neutrinos superluminales en OPERA se enfrentan a la cinemática de desintegración de piones". Cartas de revisión física . 107 (25): 251801. arXiv : 1110.0241 . Código bibliográfico : 2011PhRvL.107y1801C. doi : 10.1103/PhysRevLett.107.251801. PMID  22243066. S2CID  6226647.
  158. ^ Bi, Xiao-Jun; Yin, Peng-Fei; Yu, Zhao-Huan; Yuan, Qiang (2011). "Restricciones y pruebas de los neutrinos superlumínicos OPERA". Cartas de revisión física . 107 (24): 241802. arXiv : 1109.6667 . Código bibliográfico : 2011PhRvL.107x1802B. doi : 10.1103/PhysRevLett.107.241802. PMID  22242991. S2CID  679836.
  159. ^ Cohen, Andrew G.; Glashow, Sheldon L. (2011). "La creación de pares restringe la propagación de neutrinos superluminales". Cartas de revisión física . 107 (18): 181803. arXiv : 1109.6562 . Código bibliográfico : 2011PhRvL.107r1803C. doi :10.1103/PhysRevLett.107.181803. PMID  22107624. S2CID  56198539.
  160. ^ Colaboración LSND (2001). "Evidencia de oscilaciones de neutrinos a partir de la observación de la aparición de ν¯e en un haz de ν¯μ". Revisión física D. 64 (11): 112007. arXiv : hep-ex/0104049 . Código Bib : 2001PhRvD..64k2007A. doi : 10.1103/PhysRevD.64.112007. S2CID  118686517.
  161. ^ Colaboración MiniBooNE (2007). "Búsqueda de la apariencia de neutrinos electrónicos en la escala Δm2~1eV2". Cartas de revisión física . 98 (23): 231801. arXiv : 0704.1500 . Código bibliográfico : 2007PhRvL..98w1801A. doi : 10.1103/PhysRevLett.98.231801. PMID  17677898. S2CID  119315296.
  162. ^ Colaboración MiniBooNE (2009). "Exceso inexplicable de eventos similares a electrones de un haz de neutrinos de 1 GeV". Cartas de revisión física . 102 (10): 101802. arXiv : 0812.2243 . Código bibliográfico : 2009PhRvL.102j1802A. doi : 10.1103/PhysRevLett.102.101802. PMID  19392103. S2CID  3067551.
  163. ^ "Los resultados de MiniBooNE sugieren que los antineutrinos actúan de manera diferente". Fermilab hoy. 18 de junio de 2010 . Consultado el 14 de diciembre de 2011 .
  164. ^ Colaboración MiniBooNE (2010). "Exceso de eventos en la búsqueda MiniBooNE de oscilaciones ν¯μ → ν¯e". Cartas de revisión física . 105 (18): 181801. arXiv : 1007.1150 . Código bibliográfico : 2010PhRvL.105r1801A. doi : 10.1103/PhysRevLett.105.181801. PMID  21231096. S2CID  125243279.
  165. ^ Díaz, Jorge S. (2011). "Descripción general de la violación de Lorentz en neutrinos". Actas de la Conferencia DPF-2011 . arXiv : 1109.4620 . Código Bib : 2011arXiv1109.4620D.
  166. ^ Colaboración OPERA (2011). "Medición de la velocidad de neutrinos con el detector OPERA en el haz CNGS". arXiv : 1109.4897 [hep-ex].
  167. ^ Colaboración OPERA (2012). "Medición de la velocidad de neutrinos con el detector OPERA en el haz CNGS". Revista de Física de Altas Energías . 2012 (10): 93. arXiv : 1109.4897 . Código Bib : 2012JHEP...10..093A. doi :10.1007/JHEP10(2012)093. S2CID  17652398.
  168. ^ "Nuevas mediciones del experimento MINOS de Fermilab sugieren una diferencia en una propiedad clave de neutrinos y antineutrinos". Nota de prensa del Fermilab. 14 de junio de 2010 . Consultado el 14 de diciembre de 2011 .
  169. ^ Colaboración MINOS (2011). "Primera observación directa de la desaparición de antineutrinos de muones". Cartas de revisión física . 107 (2): 021801. arXiv : 1104.0344 . Código bibliográfico : 2011PhRvL.107b1801A. doi : 10.1103/PhysRevLett.107.021801. PMID  21797594. S2CID  14782259.
  170. ^ Colaboración MINOS (2011). "Búsqueda de la desaparición de antineutrinos muónicos en el haz de neutrinos NuMI". Revisión física D. 84 (7): 071103. arXiv : 1108.1509 . Código bibliográfico : 2011PhRvD..84g1103A. doi : 10.1103/PhysRevD.84.071103. S2CID  6250231.
  171. ^ "Diferencia sorpresa en la disminución de la masa de neutrinos y antineutrinos con nuevas mediciones de un experimento de Fermilab". Nota de prensa del Fermilab. 25 de agosto de 2011 . Consultado el 14 de diciembre de 2011 .
  172. ^ Colaboración MINOS (2012). "Una medición mejorada de la desaparición de antineutrinos muónicos en MINOS". Cartas de revisión física . 108 (19): 191801. arXiv : 1202.2772 . Código bibliográfico : 2012PhRvL.108s1801A. doi : 10.1103/PhysRevLett.108.191801. PMID  23003026. S2CID  7735148.
  173. ^ George Musser (22 de agosto de 2007). "¿Indicios de una ruptura de la teoría de la relatividad?". Científico americano . Consultado el 15 de octubre de 2011 .
  174. ^ Nodland, Borge; Ralston, John P. (1997). "Indicación de anisotropía en la propagación electromagnética a distancias cosmológicas". Cartas de revisión física . 78 (16): 3043–3046. arXiv : astro-ph/9704196 . Código bibliográfico : 1997PhRvL..78.3043N. doi : 10.1103/PhysRevLett.78.3043. S2CID  119410346.
  175. ^ Nodland, Borge; Ralston, John P. (1997). "Respuesta de Nodland y Ralston". Cartas de revisión física . 79 (10): 1958-1959. arXiv : astro-ph/9705190 . Código bibliográfico : 1997PhRvL..79.1958N. doi :10.1103/PhysRevLett.79.1958. S2CID  119418317.
  176. ^ Borge Nodland, John P. Ralston (1997), Respuesta al comentario de Leahy sobre la indicación de birrefringencia cosmológica de los datos , arXiv :astro-ph/9706126
  177. ^ JP Leahy (16 de septiembre de 1997). "¿El universo está loco?".
  178. ^ Ted Bunn. "¿Es el universo birrefringente?".
  179. ^ Eisenstein, Daniel J.; Bunn, Emory F. (1997). "Hipótesis nula adecuada para la birrefringencia cosmológica". Cartas de revisión física . 79 (10): 1957-1958. arXiv : astro-ph/9704247 . Código bibliográfico : 1997PhRvL..79.1957E. doi :10.1103/PhysRevLett.79.1957. S2CID  117874561.
  180. ^ Carroll, Sean M.; Campo, George B. (1997). "¿Existe evidencia de anisotropía cósmica en la polarización de fuentes de radio distantes?". Cartas de revisión física . 79 (13): 2394–2397. arXiv : astro-ph/9704263 . Código bibliográfico : 1997PhRvL..79.2394C. doi : 10.1103/PhysRevLett.79.2394. S2CID  13943605.
  181. ^ JP Leahy: (1997) Comentario sobre la medición de la birrefringencia cosmológica , arXiv :astro-ph/9704285
  182. ^ Wardle; et al. (1997). "Evidencia observacional contra la birrefringencia a través de distancias cosmológicas". Cartas de revisión física . 79 (10): 1801–1804. arXiv : astro-ph/9705142 . Código bibliográfico : 1997PhRvL..79.1801W. doi : 10.1103/PhysRevLett.79.1801. S2CID  8589632.
  183. ^ Loredo; et al. (1997). "Análisis bayesiano de la polarización de fuentes de radio distantes: límites de la birrefringencia cosmológica". Revisión física D. 56 (12): 7507–7512. arXiv : astro-ph/9706258 . Código bibliográfico : 1997PhRvD..56.7507L. doi : 10.1103/PhysRevD.56.7507. S2CID  119372269.

enlaces externos