En matemáticas , la integral incompleta de Fermi-Dirac , llamada así en honor a Enrico Fermi y Paul Dirac , para un índice y un parámetro viene dada por![{\displaystyle j}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle b}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \operatorname {F} _{j}(x,b){\overset {\mathrm {def} }{=}}{\frac {1}{\Gamma (j+1)}}\int _ {b}^{\infty }\!{\frac {t^{j}}{e^{tx}+1}}\;\mathrm {d} t}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Su derivada es
![{\displaystyle {\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} x}}\operatorname {F} _{j}(x,b)=\operatorname {F} _{j-1}(x ,b)}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
y esta relación derivada se puede utilizar para encontrar el valor de la integral incompleta de Fermi-Dirac para índices no positivos . [1]![{\displaystyle j}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Ésta es una definición alternativa del polilogaritmo incompleto , ya que:
![{\displaystyle \operatorname {F} _{j}(x,b)={\frac {1}{\Gamma (j+1)}}\int _{b}^{\infty }\!{\frac {t^{j}}{e^{tx}+1}}\;\mathrm {d} t={\frac {1}{\Gamma (j+1)}}\int _{b}^{ \infty }\!{\frac {t^{j}}{\displaystyle {\frac {e^{t}}{e^{x}}}+1}}\;\mathrm {d} t=- {\frac {1}{\Gamma (j+1)}}\int _{b}^{\infty }\!{\frac {t^{j}}{\displaystyle {\frac {e^{t }}{-e^{x}}}-1}}\;\mathrm {d} t=-\operatorname {Li} _{j+1}(b,-e^{x})}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Que se puede utilizar para probar la identidad:
![{\displaystyle \operatorname {F} _{j}(x,b)=-\sum _{n=1}^{\infty }{\frac {(-1)^{n}}{n^{j +1}}}{\frac {\Gamma (j+1,nb)}{\Gamma (j+1)}}e^{nx}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
donde es la función gamma y es la función gamma incompleta superior . Desde , se deduce que:![{\displaystyle \Gamma(s)}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \Gamma (s,y)}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \Gamma (s,0)=\Gamma (s)}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \operatorname {F} _{j}(x,0)=\operatorname {F} _{j}(x)}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
donde es la integral completa de Fermi-Dirac .![{\displaystyle \operatorname {F} _ {j}(x)}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Valores especiales
La forma cerrada de la función existe para : [1]![{\displaystyle j=0}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \operatorname {F} _{0}(x,b)=\ln \!{\big (}1+e^{xb}{\big )}-(bx)}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Ver también
Referencias
- ^ ab Guano, Michele (1995). "Algoritmo 745: cálculo de la integral de Fermi-Dirac completa e incompleta". Transacciones ACM sobre software matemático . 21 (3). doi : 10.1145/210089.210090 . Consultado el 26 de junio de 2024 .
enlaces externos
- Biblioteca científica GNU - Manual de referencia