Determinante de matrices de Toeplitz grandes
En análisis matemático , los teoremas del límite de Szegő describen el comportamiento asintótico de los determinantes de grandes matrices de Toeplitz . [1] [2] [3] Fueron probados por primera vez por Gábor Szegő .
Notación
Sea una serie de Fourier con coeficientes de Fourier , relacionados entre sí como![{\displaystyle w}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\ Displaystyle c_ {k}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle w(\theta )=\sum _ {k=-\infty }^{\infty }c_{k}e^{ik\theta },\qquad \theta \in [0,2\pi ], }](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle c_{k}={\frac {1}{2\pi }}\int _ {0}^{2\pi }w(\theta )e^{-ik\theta }\,d\theta ,}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
tal que las matrices de Toeplitz sean hermitianas , es decir, si entonces . Entonces ambos valores propios y son de valor real y el determinante de está dado por![{\displaystyle n\times n}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle T_{n}(w)=\left(c_{kl}\right)_{0\leq k,l\leq n-1}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle T_{n}(w)=T_{n}(w)^{\ast }}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle c_{-k}={\overline {c_{k}}}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle w}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle (\lambda _ {m}^{(n)})_{0\leq m\leq n-1}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle T_{n}(w)}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
.
Teorema de Szegő
Bajo supuestos adecuados, el teorema de Szegő establece que
![{\displaystyle \lim _{n\rightarrow \infty }{\frac {1}{n}}\sum _{m=0}^{n-1}F(\lambda _{m}^{(n) })={\frac {1}{2\pi }}\int _{0}^{2\pi }F(w(\theta ))\,d\theta }](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
para cualquier función que sea continua en el rango de . En particular![{\displaystyle F}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle w}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
tal que la media aritmética de converge a la integral de . [4]![{\displaystyle \lambda ^{(n)}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle w}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Primer teorema de Szegő
El primer teorema de Szegő [1] [3] [5] establece que, si el lado derecho de ( 1 ) se cumple y , entonces ![{\displaystyle w\geq 0}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
se mantiene para y . El RHS de ( 2 ) es la media geométrica de (bien definida por la desigualdad de media aritmético-geométrica ).![{\displaystyle w>0}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\ Displaystyle w \ en L_ {1}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle w}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Segundo teorema de Szegő
Sea el coeficiente de Fourier de , escrito como![{\displaystyle {\widehat {c}}_{k}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \log w\in L^{1}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle {\widehat {c}}_{k}={\frac {1}{2\pi }}\int _{0}^{2\pi }\log(w(\theta ))e^ {-ik\theta }\,d\theta }](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
El segundo (o fuerte) teorema de Szegő [1] [6] establece que, si , entonces![{\displaystyle w\geq 0}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \lim _{n\to \infty }{\frac {\det T_{n}(w)}{e^{(n+1){\widehat {c}}_{0}}}} =\exp \left(\sum _ {k=1}^{\infty }k\left|{\widehat {c}}_{k}\right|^{2}\right).}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Ver también
Referencias
- ^ abc Böttcher, Albrecht; Silbermann, Bernd (1990). "Determinantes de Toeplitz". Análisis de los operadores de Toeplitz . Berlín: Springer-Verlag. pag. 525.ISBN 3-540-52147-X. SEÑOR 1071374.
- ^ Ehrhardt, T.; Silbermann, B. (2001) [1994], "Szegö_limit_theorems", Enciclopedia de Matemáticas , EMS Press
- ^ ab Simon, Barry (2011). "Teorema de Szegő y sus descendientes: teoría espectral para L 2 perturbaciones de polinomios ortogonales" . Princeton: Prensa de la Universidad de Princeton. ISBN 978-0-691-14704-8.
- ^ Gris, Robert M. (2006). "Toeplitz y matrices circulantes: una revisión" (PDF) . Fundamentos y Tendencias en Procesamiento de Señales .
- ^ Szegő, G. (1915). "Ein Grenzwertsatz über die Toeplitzschen Determinanten una función positiva reellen". Matemáticas. Ana . 76 (4): 490–503. doi :10.1007/BF01458220. S2CID 123034653.
- ^ Szegő, G. (1952). "Sobre determinadas formas hermitianas asociadas a la serie de Fourier de una función positiva". Com. Sém. Matemáticas. Univ. Lund [Med. Universidad de Lund. Estera. Sem.] : 228–238. SEÑOR 0051961.