En física, la entropía de Tsallis es una generalización de la entropía estándar de Boltzmann-Gibbs . Es proporcional a la expectativa del logaritmo q de una distribución.
Historia
El concepto fue introducido en 1988 por Constantino Tsallis [1] como base para generalizar la mecánica estadística estándar y es idéntico en forma a la α-entropía estructural de Havrda-Charvát, [2] introducida en 1967 dentro de la teoría de la información .
Definición
Dado un conjunto discreto de probabilidades con la condición y cualquier número real, la entropía de Tsallis se define como![{\displaystyle \{p_{i}\}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \sum _{i}p_{i}=1}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle q}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle S_{q}({p_{i}})=k\cdot {\frac {1}{q-1}}\left(1-\sum _{i}p_{i}^{q} \bien),}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
donde es un parámetro real a veces llamado índice entrópico y una constante positiva.![{\displaystyle q}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle k}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
En el límite como , se recupera la entropía habitual de Boltzmann-Gibbs, es decir![{\displaystyle q\a 1}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle S_{\text{BG}}=S_{1}(p)=-k\sum _{i}p_{i}\ln p_{i},}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
donde se identifica con la constante de Boltzmann .
![{\ Displaystyle k_ {B}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Para distribuciones de probabilidad continuas, definimos la entropía como
![{\displaystyle S_{q}[p]={1 \over q-1}\left(1-\int (p(x))^{q}\,dx\right),}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
donde es una función de densidad de probabilidad .![{\displaystyle p(x)}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
entropía cruzada
El colgante de entropía cruzada es la expectativa del logaritmo q negativo con respecto a una segunda distribución, . Entonces . ![{\displaystyle r}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle {\tfrac {1}{q-1}}(1-{\textstyle \sum _{i}}p_{i}^{q}\cdot {\tfrac {r_{i}}{p_{ i}}})}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Usando , esto se puede escribir . Para valores más pequeños, todos tienden hacia .![{\displaystyle t=q-1}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle (1-E_{r}[p^{t}])/t}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle t}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle p_{i}^{t}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle 1}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
El límite calcula el negativo de la pendiente de at y se recupera . Entonces, para valores fijos pequeños , aumentar esta expectativa se relaciona con la maximización de la probabilidad logarítmica .![{\displaystyle q\a 1}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle E_{r}[p^{t}]}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle t=0}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle -{\textstyle \sum _ {i}}r_ {i} \ln p_ {i}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle t}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Propiedades
Identidades
Un logaritmo se puede expresar en términos de pendiente, lo que da como resultado la siguiente fórmula para la entropía estándar:![{\displaystyle {\tfrac {d}{dx}}p^{x}=p^{x}\ln p}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle S=-\lim _{x\rightarrow 1}{\tfrac {d}{dx}}\sum _{i}p_{i}^{x}=-{\textstyle \sum _{i} }p_ {i}\ln p_ {i}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Asimismo, la entropía discreta de Tsallis satisface
![{\displaystyle S_{q}=-\lim _{x\rightarrow 1}D_{q}\sum _{i}p_{i}^{x}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
donde D q es la q-derivada con respecto a x .
No aditividad
Dados dos sistemas independientes A y B , para los cuales la densidad de probabilidad conjunta satisface
![{\displaystyle p(A,B)=p(A)p(B),\,}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
la entropía de Tsallis de este sistema satisface
![{\displaystyle S_{q}(A,B)=S_{q}(A)+S_{q}(B)+(1-q)S_{q}(A)S_{q}(B).\ ,}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
A partir de este resultado, es evidente que el parámetro es una medida de la desviación de la aditividad. En el límite cuando q = 1,![{\displaystyle |1-q|}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle S(A,B)=S(A)+S(B),\,}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
que es lo que se espera de un sistema aditivo. Esta propiedad a veces se denomina "pseudoaditividad".
Familias exponenciales
Muchas distribuciones comunes, como la distribución normal, pertenecen a las familias estadísticas exponenciales . La entropía de Tsallis para una familia exponencial se puede escribir [3] como
![{\displaystyle H_{q}^{T}(p_{F}(x;\theta ))={\frac {1}{1-q}}\left((e^{F(q\theta )- qF(\theta )})E_{p}[e^{(q-1)k(x)}]-1\right)}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
donde F es el log-normalizador y k el término que indica la medida de la portadora. Para normal multivariante, el término k es cero y, por lo tanto, la entropía de Tsallis está en forma cerrada.
Aplicaciones
La entropía de Tsallis se ha utilizado junto con el principio de máxima entropía para derivar la distribución de Tsallis .
En la literatura científica se ha debatido la relevancia física de la entropía de Tsallis. [4] [5] [6] Sin embargo, a partir de los años 2000, se ha identificado un espectro cada vez más amplio de sistemas complejos naturales, artificiales y sociales que confirman las predicciones y consecuencias que se derivan de esta entropía no aditiva, como las estadísticas no extensivas. mecánica, [7] que generaliza la teoría de Boltzmann-Gibbs.
Entre las diversas verificaciones y aplicaciones experimentales disponibles actualmente en la literatura, merecen una mención especial las siguientes:
- La distribución que caracteriza el movimiento de los átomos fríos en redes ópticas disipativas fue predicha en 2003 [8] y observada en 2006. [9]
- Las fluctuaciones del campo magnético en el viento solar permitieron calcular el triplete q (o triplete de Tsallis). [10]
- "Las distribuciones de velocidad en un plasma polvoriento disipativo impulsado ". [11]
- Relajación del vaso giratorio . [12]
- "Ión atrapado interactuando con un gas tampón clásico" . [13]
- Experimentos de colisiones de alta energía en LHC/CERN (detectores CMS, ATLAS y ALICE) [14] [15] y RHIC/Brookhaven (detectores STAR y PHENIX). [dieciséis]
Entre los diversos resultados teóricos disponibles que aclaran las condiciones físicas bajo las cuales se aplica la entropía de Tsallis y las estadísticas asociadas, se pueden seleccionar los siguientes:
- Difusión anómala . [17] [18]
- Teorema de unicidad . [19]
- Sensibilidad a las condiciones iniciales y producción de entropía al borde del caos. [20] [21]
- Conjuntos de probabilidad que hacen que la entropía de Tsallis no aditiva sea extensiva en el sentido termodinámico. [22]
- Sistemas fuertemente entrelazados cuánticos y termodinámica. [23]
- Termostática del movimiento sobreamortiguado de partículas que interactúan. [24] [25]
- "Generalizaciones no lineales de las ecuaciones de Schrödinger, Klein-Gordon y Dirac" . [26]
- Cálculo de la entropía de un agujero negro. [27]
Para más detalles una bibliografía está disponible en http://tsalis.cat.cbpf.br/biblio.htm
Entropías generalizadas
Varios sistemas físicos interesantes [28] se rigen por funcionales entrópicos que son más generales que la entropía estándar de Tsallis. Por lo tanto, se han introducido varias generalizaciones físicamente significativas. Las dos más generales son en particular: Superestadística , introducida por C. Beck y EGD Cohen en 2003 [29] y Estadística espectral, introducida por GA Tsekouras y Constantino Tsallis en 2005. [30] Ambas formas entrópicas tienen Tsallis y Boltzmann– Estadísticas de Gibbs como casos especiales; Se ha demostrado que las estadísticas espectrales contienen al menos superestadísticas y se ha conjeturado que también cubren algunos casos adicionales. [ cita necesaria ]
Ver también
Referencias
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Otras lecturas
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enlaces externos
- Estadísticas de Tsallis, Mecánica estadística para sistemas no extensivos e interacciones de largo alcance