En balística , el coeficiente balístico ( BC , C b ) de un cuerpo es una medida de su capacidad para superar la resistencia del aire en vuelo. [1] Es inversamente proporcional a la aceleración negativa: un número alto indica una aceleración negativa baja; la resistencia del cuerpo es pequeña en proporción a su masa. El BC se puede expresar con las unidades kilogramos por metro cuadrado (kg/m 2 ) o libras por pulgada cuadrada (lb/in 2 ) (donde 1 lb/in 2 corresponde a703.069 581 kg/m2 ) .
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La fórmula para calcular el coeficiente balístico únicamente para proyectiles de armas pequeñas y grandes es la siguiente:
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El coeficiente de forma, i , se puede derivar mediante 6 métodos y aplicar de forma diferente según los modelos de trayectoria utilizados: modelo G, Beugless/Coxe; 3 Sky Screen; 4 Sky Screen; puesta a cero del objetivo; radar Doppler. [4] [5]
A continuación se presentan varios métodos para calcular i o C d :
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Si n es desconocido, se puede estimar como:
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o
El coeficiente de arrastre también se puede calcular matemáticamente:
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o
De la física estándar aplicada a los modelos "G":
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Esta fórmula se utiliza para calcular el coeficiente balístico dentro de la comunidad de tiradores de armas pequeñas, pero es redundante con C b,proyectil :
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En 1537, Niccolò Tartaglia realizó una prueba de tiro para determinar el ángulo y el alcance máximos de un disparo . Su conclusión fue de cerca de 45 grados. Observó que la trayectoria del disparo era continuamente curva . [9]
En 1636, Galileo Galilei publicó sus resultados en Diálogos sobre dos nuevas ciencias. Descubrió que un cuerpo que cae tiene una aceleración constante . Esto le permitió demostrar que la trayectoria de una bala es una curva. [13] [9]
Hacia 1665, Sir Isaac Newton dedujo la ley de la resistencia del aire . Los experimentos de Newton sobre la resistencia se realizaron con aire y fluidos. Demostró que la resistencia de la bala aumenta proporcionalmente con la densidad del aire (o del fluido), el área de la sección transversal y el cuadrado de la velocidad. [9] Los experimentos de Newton se realizaron únicamente a velocidades bajas, de aproximadamente 260 m/s (853 pies/s). [14] [15] [16]
En 1718, John Keill desafió a la Continental Mathematica, "para encontrar la curva que un proyectil puede describir en el aire, en nombre de la suposición más simple de la gravedad , y la densidad del medio uniforme, por otro lado, en la relación duplicada de la velocidad de la resistencia" . Este desafío supone que la resistencia del aire aumenta exponencialmente a la velocidad de un proyectil. [ verificación necesaria ] Keill no dio solución a su desafío. Johann Bernoulli [ aclaración necesaria ] aceptó este desafío y poco después resolvió el problema y la resistencia del aire varió como "cualquier potencia" [ verificación necesaria ] de la velocidad; [ aclaración necesaria ] conocida como la ecuación de Bernoulli . [ verificación necesaria ] Este es el precursor del concepto de "proyectil estándar". [ 14 ]
En 1742, Benjamin Robins inventó el péndulo balístico , un dispositivo mecánico sencillo que podía medir la velocidad de un proyectil. Robins registró velocidades iniciales que iban desde 427 m/s (1400 pies/s) hasta 518 m/s (1700 pies/s). En su libro publicado ese mismo año, "Nuevos principios de artillería", utilizó la integración numérica del método de Euler y descubrió que la resistencia del aire varía con el cuadrado de la velocidad, pero insistió en que cambia con la velocidad del sonido . [17] [9] [18]
En 1753, Leonhard Euler demostró cómo se podían calcular trayectorias teóricas utilizando su método aplicado a la ecuación de Bernoulli, pero sólo para una resistencia que varía según el cuadrado de la velocidad. [19]
En 1864 se inventó el cronógrafo electrobalístico y en 1867 su inventor afirmó que un cronógrafo electrobalístico podía resolver una diezmillonésima de segundo, pero se desconoce su precisión absoluta. [20]
A mediados del siglo XVIII, muchos países y sus ejércitos realizaron pruebas de tiro con artillería de gran calibre para determinar las características de resistencia de cada proyectil. Estas pruebas de tiro individuales se registraron y se informaron en extensas tablas balísticas. [21] [22]
Entre los disparos de prueba, los más notables fueron los de Francis Bashforth en Woolwich Marshes & Shoeburyness, Inglaterra (1864-1889) con velocidades de hasta 2800 pies/s (853 m/s) y M. Krupp (1865-1880) de Friedrich Krupp AG en Meppen, Alemania. Friedrich Krupp AG continuó con estos disparos de prueba hasta 1930; en menor medida, el general Nikolai V. Mayevski, entonces coronel (1868-1869) en San Petersburgo, Rusia; la Commission d'Experience de Gâvre (1873 a 1889) en Le Gâvre, Francia, con velocidades de hasta 1830 m/s (6004 pies/s) y la Artillería Real Británica (1904-1906). [23] [24] [25] [9] [26]
Los proyectiles de prueba (perdigones) utilizados varían desde esféricos , esferoidales , ojivales ; siendo huecos, sólidos y con núcleo en diseño, con los proyectiles alargados con cabeza ojival que tienen 1, 1+1/2 , Radios de calibre 2 y 3. Estos proyectiles variaban en tamaño desde 75 mm (3,0 pulgadas) a 3 kg (6,6 libras) hasta 254 mm (10,0 pulgadas) a 187 kg (412,3 libras) [27] [28] [29]
Hasta la década de 1860, muchos ejércitos utilizaban el cálculo para calcular la trayectoria de un proyectil. Los cálculos numéricos necesarios para calcular una sola trayectoria eran largos, tediosos y se hacían a mano. Por lo tanto, comenzaron las investigaciones para desarrollar un modelo teórico de resistencia aerodinámica. Las investigaciones condujeron a una simplificación importante en el tratamiento experimental de la resistencia aerodinámica. Se trataba del concepto de "proyectil estándar". Las tablas balísticas están hechas para un proyectil artificial que se define como: "un peso artificial y con una forma y dimensiones específicas en una proporción de calibres". Esto simplifica el cálculo del coeficiente balístico de un proyectil de modelo estándar, que matemáticamente podría moverse a través de la atmósfera estándar con la misma capacidad que cualquier proyectil real podría moverse a través de la atmósfera real. [30] [31] [9]
En 1870, Bashforth publica un informe que contiene sus tablas balísticas. Bashforth descubrió que la resistencia de sus proyectiles de prueba variaba con el cuadrado de la velocidad ( v 2 ) de 830 pies/s (253 m/s) a 430 pies/s (131 m/s) y con el cubo de la velocidad ( v 3 ) de 1.000 pies/s (305 m/s) a 830 pies/s (253 m/s). En su informe de 1880, descubrió que la resistencia variaba con v 6 de 1.100 pies/s (335 m/s) a 1.040 pies/s (317 m/s). Bashforth utilizó armas estriadas de 3 pulgadas (76 mm), 5 pulgadas (127 mm), 7 pulgadas (178 mm) y 9 pulgadas (229 mm); cañones de ánima lisa de calibre similar para disparar perdigones esféricos y obuses propulsados por proyectiles alargados que tenían una cabeza ojival de 1+1/2 radio del calibre. [32] [33] [29]
Bashforth utiliza b como variable para el coeficiente balístico. Cuando b es igual o menor que v 2 , entonces b es igual a P para la resistencia de un proyectil. Se encontraría que el aire no se desvía del frente de un proyectil en la misma dirección, cuando hay formas diferentes. Esto impulsó la introducción de un segundo factor para b , el coeficiente de forma ( i ). Esto es particularmente cierto a altas velocidades, mayores de 830 pies/s (253 m/s). Por lo tanto, Bashforth introdujo el "multiplicador indeterminado" de cualquier potencia llamado factor k que compensa estos efectos desconocidos de la resistencia por encima de 830 pies/s (253 m/s); k > i . Bashforth luego integró k e i como K v . [34] [14] [35] [36]
Aunque Bashforth no concibió la "zona restringida", demostró matemáticamente que había cinco zonas restringidas. Bashforth no propuso un proyectil estándar, pero conocía bien el concepto. [37]
En 1872, Mayevski publicó su informe Traité de Balistique Extérieure , que incluía el modelo de Mayevski. Utilizando sus tablas balísticas junto con las tablas de Bashforth del informe de 1870, Mayevski creó una fórmula matemática analítica que calculaba las resistencias del aire de un proyectil en términos de log A y el valor n . Aunque las matemáticas de Mayevski utilizaron un enfoque diferente al de Bashforth, el cálculo resultante de la resistencia del aire fue el mismo. Mayevski propuso el concepto de zona restringida y descubrió que había seis zonas restringidas para proyectiles. [38] [39] [40] [9] [41]
Hacia 1886, Mayevski publicó los resultados de una discusión de los experimentos realizados por M. Krupp (1880). Aunque los proyectiles de punta ojival utilizados variaban mucho en calibre, tenían esencialmente las mismas proporciones que el proyectil estándar, siendo en su mayoría de calibre 3 de longitud, con una ojiva de 2 calibres de radio. Dando las dimensiones del proyectil estándar como 10 cm (3,9 pulgadas) y 1 kg (2,2 libras). [29] [42] [43]
En 1880, el coronel Francesco Siacci publicó su obra "Balistica". Siacci descubrió, al igual que sus antecesores, que la resistencia y la densidad del aire se hacen cada vez mayores a medida que un proyectil desplaza el aire a velocidades cada vez mayores. [44]
El método de Siacci se basó en trayectorias de fuego plano con ángulos de salida de menos de 20 grados. Descubrió que el ángulo de salida es lo suficientemente pequeño como para permitir que la densidad del aire permanezca igual y pudo reducir las tablas balísticas a cuadrantes fácilmente tabulados que dan la distancia, el tiempo, la inclinación y la altitud del proyectil. Utilizando la k de Bashforth y las tablas de Mayevski, Siacci creó un modelo de cuatro zonas. Siacci utilizó el proyectil estándar de Mayevski. A partir de este método y del proyectil estándar, Siacci formuló un atajo. [45] [9] [22]
Siacci descubrió que dentro de una zona restringida de baja velocidad, los proyectiles de forma y velocidad similares en la misma densidad de aire se comportan de manera similar; o . Siacci utilizó la variable para el coeficiente balístico. Es decir, la densidad del aire es generalmente la misma para trayectorias de fuego plano, por lo que la densidad seccional es igual al coeficiente balístico y la densidad del aire se puede reducir. Luego, a medida que la velocidad aumenta a la de Bashforth para alta velocidad cuando se requiere la introducción de . Siguiendo las tablas de trayectoria balística que se utilizan actualmente para un coeficiente balístico promedio: sería igual a . [46] [47]
Siacci escribió que dentro de cualquier zona restringida, siendo C la misma para dos o más proyectiles, las diferencias de trayectoria serán menores. Por lo tanto, C concuerda con una curva promedio, y esta curva promedio se aplica a todos los proyectiles. Por lo tanto, se puede calcular una única trayectoria para el proyectil estándar sin tener que recurrir a métodos de cálculo tediosos, y luego se puede calcular una trayectoria para cualquier bala real con C conocida a partir de la trayectoria estándar con solo álgebra simple . [48] [9]
Las tablas balísticas antes mencionadas son generalmente: funciones, densidad del aire, tiempo del proyectil a distancia, alcance, grado de salida del proyectil, peso y diámetro para facilitar el cálculo de fórmulas balísticas . Estas fórmulas producen la velocidad del proyectil a distancia, la resistencia y las trayectorias. Las tablas balísticas modernas publicadas comercialmente o las tablas balísticas calculadas por software para armas pequeñas y municiones deportivas son tablas balísticas exteriores y de trayectoria. [49] [50] [51]
Las tablas de Bashforth de 1870 eran de hasta 2.800 pies/s (853 m/s). Mayevski, utilizando sus tablas, complementó las tablas de Bashforth (hasta 6 zonas restringidas) y las tablas de Krupp. Mayevski concibió una séptima zona restringida y amplió las tablas de Bashforth hasta 1.100 m/s (3.609 pies/s). Mayevski convirtió los datos de Bashforth de unidades de medida imperiales a unidades de medida métricas (ahora en unidades de medida del SI ). En 1884, James Ingalls publicó sus tablas en la Circular M de Artillería del Ejército de los EE. UU. utilizando las tablas de Mayevski. Ingalls amplió las tablas balísticas de Mayevski hasta 5.000 pies/s (1.524 m/s) dentro de una octava zona restringida, pero todavía con el mismo valor n (1,55) que la séptima zona restringida de Mayevski. Ingalls, convirtió los resultados de Mayevski a unidades imperiales. Los resultados de la Artillería Real Británica eran muy similares a los de Mayevski y ampliaron sus tablas a 5.000 pies/s (1.524 m/s) dentro de la octava zona restringida cambiando el valor n de 1,55 a 1,67. Estas tablas balísticas se publicaron en 1909 y eran casi idénticas a las de Ingalls. En 1971, la compañía Sierra Bullet calculó sus tablas balísticas para 9 zonas restringidas, pero solo dentro de 4.400 pies/s (1.341 m/s). [29] [9] [41]
En 1881, la Comisión de Experiencia de Gâvre realizó un estudio exhaustivo de los datos disponibles de sus pruebas, así como de otros países. Después de adoptar una condición atmosférica estándar para los datos de resistencia al avance, se adoptó la función de resistencia al avance de Gavre. Esta función de resistencia al avance se conoció como la función de Gavre y el proyectil estándar adoptado fue el proyectil Tipo 1. A partir de entonces, el proyectil estándar Tipo 1 fue rebautizado por la Sección de Balística de Aberdeen Proving Grounds en Maryland, EE. UU., como G 1 en honor a la Comisión de Experiencia de Gâvre. Para fines prácticos, el subíndice 1 en G 1 generalmente se escribe en tamaño de fuente normal como G1. [9] [52]
La forma general para los cálculos de trayectoria adoptada para el modelo G es el método de Siacci. El proyectil del modelo estándar es un "proyectil ficticio" utilizado como base matemática para el cálculo de la trayectoria real del proyectil cuando se conoce una velocidad inicial. El proyectil del modelo G1 adoptado tiene medidas adimensionales de radio ojival de calibre 2 y longitud de calibre 3,28. Según el cálculo, esto deja una longitud del cuerpo de calibre 1,96 y una cabeza de calibre 1,32. [31] [9]
A lo largo de los años ha habido cierta confusión [ cita requerida ] en cuanto al tamaño, peso y radio adoptados de la cabeza ojival del proyectil estándar G1. Este concepto erróneo puede ser explicado por el Coronel Ingalls en la publicación de 1886, Exterior Ballistics in the Plan Fire; página 15, En las siguientes tablas, la primera y la segunda columnas dan las velocidades y la resistencia correspondiente, en libras , a un proyectil alargado de una pulgada de diámetro y que tiene una cabeza ojival de un calibre y medio. Fueron deducidas de los experimentos de Bashforth por el Profesor AG Greenhill, y están tomadas de sus artículos publicados en Proceedings of the Royal Artillery Institution, Número 2, Volumen XIII. Además, se comenta que el peso de dicho proyectil era de una libra. [53]
Para efectos de conveniencia matemática para cualquier proyectil estándar (G) el C b es 1.00. Mientras que la densidad seccional (SD) del proyectil es adimensional con una masa de 1 dividida por el cuadrado del diámetro de 1 calibre igual a una SD de 1. Entonces al proyectil estándar se le asigna un coeficiente de forma de 1. A continuación de eso . C b , como regla general, dentro de la trayectoria de fuego plano, se lleva a cabo con 2 puntos decimales. C b se encuentra comúnmente en publicaciones comerciales que se lleva a cabo con 3 puntos decimales ya que pocos proyectiles deportivos de armas pequeñas alcanzan el nivel de 1.00 para un coeficiente balístico. [31]
Al utilizar el método de Siacci para diferentes modelos G, la fórmula utilizada para calcular las trayectorias es la misma. Lo que difiere son los factores de retardo que se encuentran a través de pruebas de proyectiles reales que son similares en forma a la referencia del proyecto estándar. Esto crea un conjunto ligeramente diferente de factores de retardo entre diferentes modelos G. Cuando se aplican los factores de retardo del modelo G correctos dentro de la fórmula matemática de Siacci para el mismo modelo G C b , se puede calcular una trayectoria corregida para cualquier modelo G.
Otro método para determinar la trayectoria y el coeficiente balístico fue desarrollado y publicado por Wallace H. Coxe y Edgar Beugless de DuPont en 1936. Este método es, por comparación de formas, una escala logarítmica como la dibujada en 10 tablas. El método estima el coeficiente balístico relacionado con el modelo de arrastre de las tablas de Ingalls. Al comparar un proyectil real con los radios de calibre dibujados en la Tabla N.° 1, proporcionará i y, utilizando la Tabla N.° 2, se puede calcular rápidamente C. Coxe y Beugless utilizaron la variable C para el coeficiente balístico. [54] [9]
El método Siacci fue abandonado al final de la Primera Guerra Mundial para el fuego de artillería. Pero el Cuerpo de Artillería del Ejército de los EE. UU. continuó utilizando el método Siacci hasta mediados del siglo XX para el fuego directo (de fuego plano) de los tanques. El desarrollo de la computadora analógica electromecánica contribuyó al cálculo de trayectorias de bombardeo aéreo durante la Segunda Guerra Mundial . Después de la Segunda Guerra Mundial, la llegada de la computadora digital basada en semiconductores de silicio hizo posible crear trayectorias para los misiles/bombas guiados, los misiles balísticos intercontinentales y los vehículos espaciales. [9] [22]
Entre la Primera y la Segunda Guerra Mundial, los laboratorios de investigación balística del ejército de los EE. UU. en Aberdeen Proving Grounds, Maryland, EE. UU., desarrollaron los modelos estándar para G2, G5, G6. En 1965, Winchester Western publicó un conjunto de tablas balísticas para G1, G5, G6 y GL. En 1971, Sierra Bullet Company volvió a probar todas sus balas y concluyó que el modelo G5 no era el mejor modelo para sus balas de cola de barco y comenzó a utilizar el modelo G1. Esto fue una suerte, ya que todas las industrias comerciales deportivas y de armas de fuego habían basado sus cálculos en el modelo G1. El modelo G1 y el método Mayevski/Siacci continúan siendo el estándar de la industria en la actualidad. Este beneficio permite la comparación de todas las tablas balísticas para la trayectoria dentro de la industria comercial deportiva y de armas de fuego. [9] [47]
En los últimos años se han producido grandes avances en el cálculo de trayectorias de tiro plano con la llegada del radar Doppler y los ordenadores personales y los dispositivos informáticos portátiles. Además, la nueva metodología propuesta por el Dr. Arthur Pejsa y el uso del modelo G7 utilizado por el Sr. Bryan Litz, ingeniero balístico de Berger Bullets, LLC para calcular las trayectorias de las balas de los rifles Spitzer de cola de barco y el software basado en el modelo de 6 Dof han mejorado la predicción de trayectorias de tiro plano. [9] [55] [56]
La mayoría de los modelos matemáticos balísticos y, por lo tanto, las tablas o el software dan por sentado que una función de arrastre específica describe correctamente la resistencia y, por lo tanto, las características de vuelo de una bala en relación con su coeficiente balístico. Esos modelos no diferencian entre tipos o formas de balas wadcutter , flat-based, spitzer , boat-tail, very-low-drag , etc. Suponen una función de arrastre invariable como lo indica el BC publicado. Sin embargo, hay disponibles varios modelos de curva de arrastre diferentes optimizados para varias formas de proyectiles estándar.
Los modelos de curva de arrastre resultantes para varias formas o tipos de proyectiles estándar se denominan:
Dado que estas formas estándar de proyectiles difieren significativamente, el G x BC también diferirá significativamente del G y BC para una bala idéntica. [61] Para ilustrar esto, el fabricante de balas Berger ha publicado los BC G1 y G7 para la mayoría de sus balas de tiro al blanco, tácticas, para alimañas y de caza. [62] Otros fabricantes de balas como Lapua y Nosler también publicaron los BC G1 y G7 para la mayoría de sus balas de tiro al blanco. [63] [64] Muchos de estos coeficientes balísticos G1 y G7 verificados de forma independiente por estos fabricantes y otros para la mayoría de las balas modernas se publican y actualizan regularmente en bases de datos de balas publicadas libremente. [65] La desviación de un proyectil del proyectil de referencia aplicado se expresa matemáticamente mediante el factor de forma ( i ). La forma de proyectil de referencia aplicada siempre tiene un factor de forma ( i ) de exactamente 1. Cuando un proyectil en particular tiene un factor de forma ( i ) inferior a 1 , esto indica que el proyectil en particular exhibe una menor resistencia que la forma de proyectil de referencia aplicada. Un factor de forma ( i ) mayor que 1 indica que el proyectil en particular exhibe más resistencia que la forma de proyectil de referencia aplicada. [66] En general, el modelo G1 produce valores de BC comparativamente altos y a menudo lo utiliza la industria de municiones deportivas. [64]
Las variaciones en las afirmaciones de BC para exactamente los mismos proyectiles se pueden explicar por diferencias en la densidad del aire ambiente utilizada para calcular valores específicos o diferentes mediciones de alcance-velocidad en las que se basan los promedios de BC de G1 indicados. Además, el BC cambia durante el vuelo de un proyectil, y los BC indicados siempre son promedios para regímenes de alcance-velocidad particulares. Se puede encontrar una explicación más detallada sobre la naturaleza variable del BC de G1 de un proyectil durante el vuelo en el artículo sobre balística externa . El artículo sobre balística externa implica que saber cómo se determinó un BC es casi tan importante como saber el valor de BC indicado en sí. [ cita requerida ]
Para determinar con precisión los coeficientes de resistencia aerodinámica (o quizás los coeficientes de resistencia expresados científicamente de forma más precisa ) se requieren mediciones con radar Doppler . Sin embargo, el aficionado a la aerodinámica o al tiro normal no tiene acceso a dispositivos de medición profesionales tan costosos. Los radares Doppler Weibel 1000e o Infinition BR-1001 son utilizados por gobiernos, balistas profesionales, fuerzas de defensa y algunos fabricantes de municiones para obtener datos reales exactos sobre el comportamiento de vuelo de los proyectiles de interés. [ cita requerida ]
Los resultados de la medición del radar Doppler para una bala sólida monolítica de calibre .50 BMG torneada en torno con muy baja resistencia (bala sólida monolítica Lost River J40 de 13,0 milímetros (0,510 pulgadas), 50,1 gramos (773 gr) / tasa de torsión 1:380 milímetros (15 pulgadas)) se ven así:
El aumento inicial del valor BC se atribuye a la constante inclinación y precesión del proyectil al salir del cañón. Los resultados de las pruebas se obtuvieron de muchos disparos, no de un solo disparo. El fabricante de la bala, Lost River Ballistic Technologies, le asignó a la bala un valor BC de 1,062 lb/in2 ( 746,7 kg/m2 ) antes de que dejara de operar.
Las mediciones realizadas con otras balas pueden dar resultados totalmente diferentes. En el folleto del producto Lapua Magnum .338 se puede ver cómo los diferentes regímenes de velocidad afectan a varias balas de fusil de calibre 8,6 mm (.338 in) fabricadas por el fabricante de municiones finlandés Lapua, en el que se indican los datos de BC establecidos por radar Doppler. [67]
Las balas deportivas, con un calibre d que varía de 4,4 a 12,7 milímetros (0,172 a 0,50 pulgadas), tienen un C b en el rango de 0,12 lb/in2 a un poco más de 1,00 lb/ in2 (84 kg/m2 a 703 kg/m2 ) . Las balas con los BC más altos son las más aerodinámicas, y las que tienen BC bajos son las menos. Las balas de muy baja resistencia con C b ≥ 1,10 lb/in2 ( más de 773 kg/m2 ) se pueden diseñar y producir en tornos de precisión CNC a partir de varillas monometálicas, pero a menudo tienen que dispararse desde rifles de calibre completo hechos a medida con cañones especiales. [68]
Los fabricantes de municiones suelen ofrecer varios tipos y pesos de bala para un cartucho determinado. Las balas puntiagudas (Spitzer) de gran calibre con un diseño de cola de bote tienen BC en el extremo superior del rango normal, mientras que las balas más ligeras con colas cuadradas y puntas romas tienen BC más bajos. Los cartuchos de 6 mm y 6,5 mm son probablemente los más conocidos por tener BC altos y se utilizan a menudo en partidos de tiro al blanco de largo alcance de 300 m (328 yd) a 1000 m (1094 yd). Los 6 y 6,5 tienen un retroceso relativamente ligero en comparación con las balas de BC alto de mayor calibre y tienden a ser disparadas por el ganador en partidos donde la precisión es clave. Los ejemplos incluyen el 6 mm PPC , el 6 mm Norma BR , el 6×47 mm SM, el 6,5×55 mm sueco Mauser, el 6,5×47 mm Lapua , el 6,5 Creedmoor , el 6,5 Grendel , el .260 Remington y el 6,5-284 .
En los Estados Unidos, los cartuchos de caza como el .25-06 Remington (calibre 6,35 mm), el .270 Winchester (calibre 6,8 mm) y el .284 Winchester (calibre 7 mm) se utilizan cuando se desea un BC alto y un retroceso moderado. Los cartuchos .30-06 Springfield y .308 Winchester también ofrecen varias cargas de BC alto, aunque los pesos de las balas son bastante elevados para la capacidad de vainas disponible y, por lo tanto, su velocidad está limitada por la presión máxima permitida. [ cita requerida ]
En la categoría de calibres más grandes, el .338 Lapua Magnum y el .50 BMG son populares con balas de muy alto BC para disparar a más de 1000 metros. Las recámaras más nuevas en la categoría de calibres más grandes son el .375 y el .408 Cheyenne Tactical y el .416 Barrett . [ cita requerida ]
Durante muchos años, los fabricantes de balas fueron la principal fuente de coeficientes balísticos para su uso en los cálculos de trayectoria. [69] Sin embargo, en la última década, aproximadamente, se ha demostrado que las mediciones de coeficientes balísticos realizadas por partes independientes a menudo pueden ser más precisas que las especificaciones del fabricante. [70] [71] [72] Dado que los coeficientes balísticos dependen del arma de fuego específica y otras condiciones que varían, es notable que se hayan desarrollado métodos para que los usuarios individuales midan sus propios coeficientes balísticos. [73]
Los satélites en órbita terrestre baja (LEO) con coeficientes balísticos altos experimentan perturbaciones menores en sus órbitas debido al arrastre atmosférico. [74]
El coeficiente balístico de un vehículo de reentrada atmosférica tiene un efecto significativo en su comportamiento. Un vehículo con un coeficiente balístico muy alto perdería velocidad muy lentamente e impactaría la superficie de la Tierra a velocidades más altas. Por el contrario, un vehículo con un coeficiente balístico bajo alcanzaría velocidades subsónicas antes de llegar al suelo. [75]
En general, los vehículos de reentrada que transportan seres humanos u otras cargas útiles sensibles de regreso a la Tierra desde el espacio tienen una alta resistencia y un coeficiente balístico correspondientemente bajo (menos de aproximadamente 100 lb/ft2 ) . [76] Los vehículos que transportan armas nucleares lanzadas por un misil balístico intercontinental (ICBM), por el contrario, tienen un coeficiente balístico alto, que varía entre 100 y 5000 lb/ft2 , [ 75] lo que permite un descenso significativamente más rápido desde el espacio hasta la superficie. Esto, a su vez, hace que el arma se vea menos afectada por los vientos cruzados u otros fenómenos meteorológicos y sea más difícil de rastrear, interceptar o defenderse de otro modo.
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