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Efecto Sachs-Wolfe

El efecto Sachs-Wolfe , llamado así en honor a Rainer K. Sachs y Arthur M. Wolfe , [1] es una propiedad de la radiación cósmica de fondo de microondas (CMB), en la que los fotones del CMB se desplazan gravitacionalmente al rojo , provocando que aparezca el espectro CMB. desigual. Este efecto es la fuente predominante de fluctuaciones en el CMB para escalas angulares mayores de unos diez grados.

Efecto Sachs-Wolfe no integrado

El efecto Sachs-Wolfe no integrado es causado por un corrimiento al rojo gravitacional que se produce en la superficie de la última dispersión . El efecto no es constante en el cielo debido a diferencias en la densidad de materia/energía en el momento de la última dispersión.

Efecto Sachs-Wolfe integrado

El efecto Sachs-Wolfe integrado (ISW) también es causado por el corrimiento al rojo gravitacional, pero ocurre entre la superficie de la última dispersión y la Tierra , por lo que no es parte del CMB primordial . Ocurre cuando el Universo está dominado en su densidad energética por algo distinto a la materia. Si el Universo está dominado por la materia, entonces los pozos y colinas de energía potencial gravitacional a gran escala no evolucionan significativamente. Sin embargo , si el Universo está dominado por la radiación o por la energía oscura , esos potenciales evolucionan, cambiando sutilmente la energía de los fotones que los atraviesan.

Hay dos contribuciones al efecto ISW. La ISW "temprana" ocurre inmediatamente después de que el efecto Sachs-Wolfe (no integrado) produzca el CMB primordial, a medida que los fotones atraviesan fluctuaciones de densidad mientras todavía hay suficiente radiación alrededor para afectar la expansión del Universo. Aunque físicamente es igual que el ISW tardío, a efectos de observación normalmente se lo agrupa con el CMB primordial, ya que las fluctuaciones de materia que lo causan son en la práctica indetectables.

Efecto Sachs-Wolfe integrado tardío

El efecto ISW "tardío" surge bastante recientemente en la historia cósmica, cuando la energía oscura , o la constante cosmológica , comienza a gobernar la expansión del Universo. Desafortunadamente, la nomenclatura es un poco confusa. A menudo, "ISW tardío" se refiere implícitamente al efecto ISW tardío de las perturbaciones lineales/de primer orden en la densidad. Esta parte lineal del efecto desaparece por completo en un universo plano con sólo materia, pero domina sobre la parte de orden superior del efecto en un universo con energía oscura. El efecto ISW tardío no lineal (lineal + de orden superior), especialmente en el caso de vacíos y grupos individuales, a veces se conoce como efecto Rees-Sciama , ya que Martin Rees y Dennis Sciama aclararon la siguiente imagen física. [2]

La expansión acelerada debida a la energía oscura hace que incluso los pozos potenciales de gran escala ( supercúmulos ) y las colinas ( huecos ) se desintegren durante el tiempo que tarda un fotón en viajar a través de ellos. Un fotón recibe una inyección de energía que va a un pozo potencial (un supercúmulo) y conserva parte de esa energía después de salir, después de que el pozo se ha extendido y reducido a poca profundidad. De manera similar, un fotón tiene que gastar energía al entrar en un supervacío, pero no la recuperará toda al salir de la colina de potencial ligeramente reducida.

Una característica del ISW tardío es una función de correlación cruzada distinta de cero entre la densidad de galaxias (el número de galaxias por grado cuadrado) y la temperatura del CMB, [3] porque los supercúmulos calientan suavemente los fotones, mientras que los supervacíos se enfrían suavemente. a ellos. Esta correlación se ha detectado con una significación de moderada a alta. [4] [5] [6] [7] [8]

En mayo de 2008, Granett, Neyrinck y Szapudi demostraron que el ISW tardío se puede fijar a supervacíos y supercúmulos discretos identificados en el catálogo SDSS Luminous Red Galaxy. [9] Su detección de ISW rastrea el efecto ISW localizado producido por supervacíos y supercúmulos en el CMB. Sin embargo, la amplitud de esta detección localizada es controvertida, ya que es significativamente mayor que las expectativas y depende de varios supuestos del análisis.

Ver también

Referencias

  1. ^ Sachs, RK; Wolfe, AM (1967). "Perturbaciones de un modelo cosmológico y variaciones angulares del fondo de microondas". Revista Astrofísica . 147 : 73. Código bibliográfico : 1967ApJ...147...73S. doi :10.1086/148982.
  2. ^ Rees, MJ; Sciama, DW (1968). "Inhomogeneidades de densidad a gran escala en el universo". Naturaleza . 217 (5128): 511–516. Código Bib :1968Natur.217..511R. doi :10.1038/217511a0. S2CID  4168044.
  3. ^ Crittenden, RG; Turok, N. (1996). "Buscando una constante cosmológica con el efecto Rees-Sciama". Cartas de revisión física . 76 (4): 575–578. arXiv : astro-ph/9510072 . Código bibliográfico : 1996PhRvL..76..575C. doi :10.1103/PhysRevLett.76.575. PMID  10061494.
  4. ^ Fosalba, P.; et al. (2003). "Detección de los efectos integrados de Sachs-Wolfe y Sunyaev-Zeldovich a partir de la correlación fondo cósmico de microondas-galaxia". Revista Astrofísica . 597 (2): L89. arXiv : astro-ph/0307249 . Código Bib : 2003ApJ...597L..89F. doi :10.1086/379848.
  5. ^ Scranton, R.; et al. (Colaboración SDSS) (2003). "Evidencia física de la energía oscura". arXiv : astro-ph/0307335 .
  6. ^ Ho, S.; et al. (2008). "Correlación de CMB con estructura a gran escala. I. Tomografía integrada de Sachs-Wolfe e implicaciones cosmológicas". Revisión física D. 78 (4): 043519. arXiv : 0801.0642 . Código bibliográfico : 2008PhRvD..78d3519H. doi : 10.1103/PhysRevD.78.043519. S2CID  38383124.
  7. ^ Giannantonio, T.; et al. (2008). "Análisis combinado del efecto Sachs-Wolfe integrado y sus implicaciones cosmológicas". Revisión física D. 77 (12): 123520. arXiv : 0801.4380 . Código Bib : 2008PhRvD..77l3520G. doi : 10.1103/PhysRevD.77.123520. S2CID  21763795.
  8. ^ Raccanelli, A.; et al. (2008). "Una reevaluación de la evidencia del efecto Sachs-Wolfe integrado a través de la correlación WMAP -NVSS". Avisos mensuales de la Real Sociedad Astronómica . 386 (4): 2161–2166. arXiv : 0802.0084 . Código Bib : 2008MNRAS.386.2161R. doi :10.1111/j.1365-2966.2008.13189.x. S2CID  15054396.
  9. ^ Granett, BR; Neyrinck, MC; Szapudi, I. (2008). "Una huella de superestructuras en el fondo de microondas debido al efecto Sachs-Wolfe integrado". Revista Astrofísica . 683 (2): L99-L102. arXiv : 0805.3695 . Código Bib : 2008ApJ...683L..99G. doi :10.1086/591670. S2CID  15976818.

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