En su forma simétrica está explícitamente dada por [2]
y las soluciones de la ecuación de Schrödinger independiente del tiempo
con este potencial se puede encontrar en virtud de la sustitución , que produce
.
Por lo tanto , las soluciones son solo las funciones de Legendre con , y ,. Además, los valores propios y los datos de dispersión se pueden calcular explícitamente. [3] En el caso especial de un número entero , el potencial no tiene reflexión y dichos potenciales también surgen como las soluciones de N-solitones de la ecuación de Korteweg-De Vries . [4]
La forma más general del potencial viene dada por [2]
Potencial de Rosen-Morse
Un potencial relacionado se obtiene introduciendo un término adicional: [5]
^ ""Memoria biográfica de Edward Teller. "Por Stephen B. Libby y Andrew M. Sessler, 2009 (publicado en el Simposio del Centenario de Edward Teller: la física moderna y el legado científico de Edward Teller, World Scientific, 2010" (PDF) . Archivado desde el original (PDF) el 18 de enero de 2017. Consultado el 29 de noviembre de 2011 .
^ ab Pöschl, G.; Cajero, E. (1933). "Bemerkungen zur Quantenmechanik des anharmonischen Oszillators". Zeitschrift für Physik . 83 (3–4): 143–151. Código bibliográfico : 1933ZPhy...83..143P. doi :10.1007/BF01331132. S2CID 124830271.
^ Lekner, John (2007). "Estados propios no reflexivos del potencial sech2". Revista Estadounidense de Física . 875 (12): 1151-1157. Código bibliográfico : 2007AmJPh..75.1151L. doi :10.1119/1.2787015.
^ Barut, AO; Inomata, A.; Wilson, R. (1987). "Tratamiento algebraico de segundas ecuaciones de Poschl-Teller, Morse-Rosen y Eckart". Revista de Física A: Matemática y General . 20 (13): 4083. Código bibliográfico : 1987JPhA...20.4083B. doi :10.1088/0305-4470/20/13/017. ISSN 0305-4470.
enlaces externos
Estados propios para los potenciales de Pöschl-Teller