stringtranslate.com

Microscopía electrónica de transmisión de barrido.

Esquema del modo STEM
Un STEM de vacío ultraalto equipado con un corrector de aberración esférica de tercer orden
Dentro del corrector de aberraciones ( tipo hexapolo -hexapolo)

Un microscopio electrónico de transmisión de barrido ( STEM ) es un tipo de microscopio electrónico de transmisión (TEM). La pronunciación es [stɛm] o [ɛsti:i:ɛm]. Al igual que con un microscopio electrónico de transmisión convencional (CTEM), las imágenes se forman cuando los electrones pasan a través de una muestra suficientemente delgada. Sin embargo, a diferencia de CTEM, en STEM el haz de electrones se enfoca en un punto fino (con el tamaño de punto típico de 0,05 a 0,2 nm) que luego se escanea sobre la muestra en un sistema de iluminación rasterizado construido de manera que la muestra se ilumina en cada punto con el haz paralelo al eje óptico. La trama del haz a través de la muestra hace que STEM sea adecuado para técnicas analíticas como imágenes de campo oscuro anular de contraste Z y mapeo espectroscópico mediante espectroscopia de rayos X de dispersión de energía (EDX) o espectroscopia de pérdida de energía de electrones (EELS). Estas señales se pueden obtener simultáneamente, lo que permite la correlación directa de imágenes y datos espectroscópicos.

Un STEM típico es un microscopio electrónico de transmisión convencional equipado con bobinas de escaneo adicionales , detectores y circuitos necesarios, lo que le permite alternar entre funcionar como STEM o CTEM; sin embargo, también se fabrican STEM dedicados.

Los microscopios electrónicos de transmisión y barrido de alta resolución requieren entornos ambientales excepcionalmente estables. Para obtener imágenes de resolución atómica en STEM, se debe limitar el nivel de vibración , fluctuaciones de temperatura, ondas electromagnéticas y ondas acústicas en la sala que alberga el microscopio. [1]

Historia

Esquema de un STEM con corrector de aberraciones

El primer STEM fue construido en 1938 por el barón Manfred von Ardenne , [2] [3] que trabajaba en Berlín para Siemens . Sin embargo, en aquel momento los resultados eran inferiores a los de la microscopía electrónica de transmisión, y von Ardenne sólo dedicó dos años a trabajar en el problema. El microscopio fue destruido en un ataque aéreo en 1944 y von Ardenne no volvió a su trabajo después de la Segunda Guerra Mundial. [4]

La técnica no se desarrolló más hasta la década de 1970, cuando Albert Crewe, de la Universidad de Chicago, desarrolló el cañón de emisión de campo [5] y añadió una lente objetiva de alta calidad para crear un STEM moderno. Demostró la capacidad de obtener imágenes de átomos utilizando un detector anular de campo oscuro. Crewe y sus compañeros de la Universidad de Chicago desarrollaron la fuente de electrones de emisión de campo frío y construyeron un STEM capaz de visualizar átomos pesados ​​individuales sobre sustratos de carbono delgados. [6]

A finales de los 80 y principios de los 90, las mejoras en la tecnología STEM permitieron obtener imágenes de muestras con una resolución superior a 2 Å, lo que significa que se podían obtener imágenes de la estructura atómica en algunos materiales. [7]

Corrección de aberración

La adición de un corrector de aberración a los STEM permite enfocar las sondas de electrones a diámetros subangstrom , lo que permite adquirir imágenes con resolución subangstrom. Esto ha hecho posible identificar columnas atómicas individuales con una claridad sin precedentes. STEM con corrección de aberración se demostró con una resolución de 1,9 Å en 1997 [8] y poco después en 2000 con una resolución de aproximadamente 1,36 Å. [9] Desde entonces, se han desarrollado STEM avanzados con corrección de aberraciones con una resolución inferior a 50 pm. [10] STEM con corrección de aberración proporciona la resolución adicional y la corriente del haz fundamentales para la implementación del mapeo espectroscópico elemental y químico de resolución atómica.

Detectores STEM y modos de imagen.

Campo oscuro anular

Imágenes de resolución atómica de SrTiO 3 , utilizando detectores anulares de campo oscuro (ADF) y anulares de campo brillante (ABF). Superposición: estroncio (verde), titanio (gris) y oxígeno (rojo)

En el modo de campo oscuro anular, las imágenes se forman mediante electrones dispersados ​​previamente que inciden en un detector anular, que se encuentra fuera de la trayectoria del haz transmitido directamente. Al utilizar un detector ADF de alto ángulo, es posible formar imágenes de resolución atómica donde el contraste de una columna atómica está directamente relacionado con el número atómico (imagen de contraste Z). [11] Las imágenes de contraste Z directamente interpretables hacen que las imágenes STEM con un detector de ángulo alto sean una técnica atractiva en contraste con la microscopía electrónica de alta resolución convencional , en la que los efectos de contraste de fase significan que las imágenes de resolución atómica deben compararse con simulaciones para ayudar en la interpretación. .

Campo Claro

En STEM, los detectores de campo brillante están ubicados en la trayectoria del haz de electrones transmitido. Los detectores axiales de campo brillante están ubicados en el centro del cono de iluminación del haz transmitido y, a menudo, se utilizan para proporcionar imágenes complementarias a las obtenidas mediante imágenes ADF. [12] Se han utilizado detectores anulares de campo brillante, ubicados dentro del cono de iluminación del haz transmitido, para obtener imágenes de resolución atómica en las que son visibles las columnas atómicas de elementos ligeros como el oxígeno. [13]

Contraste de fase diferencial

Esquema de imágenes de contraste de fase diferencial, con el haz desviado por un campo magnético en el material.

El contraste de fase diferencial (DPC) es un modo de imagen que se basa en que el haz sea desviado por campos electromagnéticos. En el caso clásico, los electrones rápidos en el haz de electrones son desviados por la fuerza de Lorentz , como se muestra esquemáticamente para un campo magnético en la figura de la izquierda. El electrón rápido con carga −1 e que pasa a través de un campo eléctrico E y un campo magnético B experimenta una fuerza F :

Para un campo magnético, esto se puede expresar como la cantidad de desviación del haz experimentada por el electrón, β L : [14]

donde es la longitud de onda del electrón, la constante de Planck y la inducción magnética integrada a lo largo de la trayectoria del electrón. Este último término se reduce a cuando el haz de electrones es perpendicular a una muestra de espesor con inducción magnética constante en el plano de magnitud . Luego se puede obtener una imagen de la desviación del haz en un detector segmentado o pixelado. [14] Esto se puede utilizar para obtener imágenes de campos magnéticos [14] [15] y eléctricos [16] en materiales. Si bien el mecanismo de desviación del haz a través de la fuerza de Lorentz es la forma más intuitiva de entender el DPC, es necesario un enfoque de la mecánica cuántica para comprender el cambio de fase generado por los campos electromagnéticos a través del efecto Aharonov-Bohm . [14]

Imágenes STEM-DPC de Fe 60 Al 40 , donde la estructura en espiral es ferromagnética y la región circundante no es magnética

Para obtener imágenes de la mayoría de los materiales ferromagnéticos es necesario reducir la corriente en la lente del objetivo del STEM a casi cero. Esto se debe a que la muestra reside dentro del campo magnético de la lente del objetivo, que puede ser de varios Tesla , lo que para la mayoría de los materiales ferromagnéticos destruiría cualquier estructura de dominio magnético. [17] Sin embargo, apagar casi por completo la lente del objetivo aumenta drásticamente la cantidad de aberraciones en la sonda STEM, lo que lleva a un aumento en el tamaño de la sonda y una reducción en la resolución. Utilizando un corrector de aberración de sonda es posible obtener una resolución de 1 nm. [18]

detectores universales

Recientemente, se han desarrollado detectores para STEM que pueden registrar un patrón de difracción de electrones de haz convergente completo de todos los electrones dispersos y no dispersos en cada píxel en un escaneo de la muestra en un gran conjunto de datos de cuatro dimensiones (un patrón de difracción 2D registrado en cada píxel 2D). posición de la sonda). [19] Debido a la naturaleza de cuatro dimensiones de los conjuntos de datos, el término " 4D STEM " se ha convertido en un nombre común para esta técnica. [20] [21] Los conjuntos de datos 4D generados utilizando la técnica se pueden analizar para reconstruir imágenes equivalentes a las de cualquier geometría de detector convencional, y se pueden usar para mapear campos en la muestra con alta resolución espacial, incluida información sobre la tensión y los campos eléctricos. . [22] La técnica también se puede utilizar para realizar pticografía .

Espectroscopia en STEM

Espectroscopía de pérdida de energía electrónica.

A medida que el haz de electrones pasa a través de la muestra, algunos electrones del haz pierden energía a través de interacciones de dispersión inelástica con los electrones de la muestra. En la espectroscopia de pérdida de energía de electrones (EELS), la energía perdida por los electrones en el haz se mide utilizando un espectrómetro de electrones, lo que permite identificar características como plasmones y bordes de ionización elemental. La resolución de energía en EELS es suficiente para permitir que se observe la estructura fina de los bordes de ionización, lo que significa que EELS se puede utilizar para mapeo químico, así como para mapeo elemental. [23] En STEM, EELS se puede utilizar para mapear espectroscópicamente una muestra con resolución atómica. [24] Los monocromadores desarrollados recientemente pueden alcanzar una resolución energética de ~10 meV en EELS, lo que permite adquirir espectros vibratorios en STEM. [25]

espectroscopia de rayos X de energía dispersiva

En la espectroscopia de rayos X de energía dispersiva (EDX) o (EDXS), que también se denomina en la literatura espectroscopia de energía dispersiva de rayos X (EDS) o (XEDS), se utiliza un espectrómetro de rayos X para detectar la característica X. -rayos que son emitidos por los átomos de la muestra al ser ionizados por el electrón del haz. En STEM, EDX se utiliza normalmente para análisis compositivo y mapeo elemental de muestras. [26] Los detectores de rayos X típicos para microscopios electrónicos cubren solo un pequeño ángulo sólido, lo que hace que la detección de rayos X sea relativamente ineficiente ya que los rayos X se emiten desde la muestra en todas las direcciones. Sin embargo, recientemente se han desarrollado detectores que cubren grandes ángulos sólidos [27] e incluso se ha logrado un mapeo de rayos X con resolución atómica. [28]

Difracción de electrones de haz convergente

La difracción de electrones de haz convergente (CBED) es una técnica STEM que proporciona información sobre la estructura cristalina en un punto específico de una muestra. En CBED, el ancho del área de la que se adquiere un patrón de difracción es igual al tamaño de la sonda utilizada, que puede ser menor que 1 Å en un STEM con corrección de aberración (ver arriba). CBED se diferencia de la difracción de electrones convencional en que los patrones CBED consisten en discos de difracción, en lugar de puntos. El ancho de los discos CBED está determinado por el ángulo de convergencia del haz de electrones. Otras características, como las líneas Kikuchi , suelen ser visibles en los patrones CBED. CBED se puede utilizar para determinar los grupos puntuales y espaciales de una muestra. [29]

Microscopía electrónica de transmisión de barrido cuantitativa (QSTEM)

La microscopía electrónica ha acelerado la investigación en ciencia de materiales al cuantificar propiedades y características de imágenes de resolución nanométrica con STEM, lo cual es crucial para observar y confirmar factores, como la deposición de películas delgadas, el crecimiento de cristales, la formación de estructuras superficiales y el movimiento de dislocaciones. Hasta hace poco, la mayoría de los artículos han inferido las propiedades y comportamientos de los sistemas materiales basándose en estas imágenes sin poder establecer reglas rigurosas sobre lo que se observa exactamente. Las técnicas que han surgido como resultado del interés en la microscopía electrónica de transmisión de barrido cuantitativa QSTEM cierran esta brecha al permitir a los investigadores identificar y cuantificar características estructurales que solo son visibles utilizando imágenes de alta resolución en un STEM. Se aplican técnicas de procesamiento de imágenes ampliamente disponibles a imágenes de campo oscuro anular de alto ángulo (HAADF) de columnas atómicas para localizar con precisión sus posiciones y las constantes de red del material. Esta ideología se ha utilizado con éxito para cuantificar propiedades estructurales, como la deformación y el ángulo de enlace, en interfaces y complejos de defectos. QSTEM ahora permite a los investigadores comparar los datos experimentales con simulaciones teóricas tanto cualitativa como cuantitativamente. Estudios recientes publicados han demostrado que QSTEM puede medir propiedades estructurales, como distancias interatómicas, distorsiones de la red por defectos puntuales y ubicaciones de defectos dentro de una columna atómica, con alta precisión. QSTEM también se puede aplicar a patrones de difracción de áreas seleccionadas y patrones de difracción de haz convergente para cuantificar el grado y los tipos de simetría presentes en una muestra. Dado que cualquier investigación de materiales requiere estudios de relaciones estructura-propiedad, esta técnica es aplicable a innumerables campos. Un estudio notable es el mapeo de las intensidades de las columnas atómicas y los ángulos de enlace interatómico en un sistema mott-aislante. [30] Este fue el primer estudio que demostró que la transición del estado aislante al estado conductor se debió a una ligera disminución global en la distorsión, que se concluyó mapeando los ángulos de enlace interatómico en función de la concentración de dopante. Este efecto no es visible para el ojo humano en una imagen estándar a escala atómica habilitada por imágenes HAADF, por lo que este importante hallazgo solo fue posible gracias a la aplicación de QSTEM.

El análisis QSTEM se puede lograr utilizando software y lenguajes de programación comunes, como MatLab o Python, con la ayuda de cajas de herramientas y complementos que sirven para acelerar el proceso. Este es un análisis que se puede realizar prácticamente en cualquier lugar. En consecuencia, el mayor obstáculo es adquirir un microscopio electrónico de transmisión de barrido de alta resolución con corrección de aberraciones que pueda proporcionar las imágenes necesarias para proporcionar una cuantificación precisa de las propiedades estructurales a nivel atómico. La mayoría de los grupos de investigación universitarios, por ejemplo, exigen permiso para utilizar microscopios electrónicos de alta gama en laboratorios nacionales, lo que requiere un compromiso de tiempo excesivo. Los desafíos universales implican principalmente acostumbrarse al lenguaje de programación deseado y escribir software que pueda abordar problemas muy específicos para un sistema material determinado. Por ejemplo, uno puede imaginar cómo es necesaria una técnica de análisis diferente y, por tanto, un algoritmo de procesamiento de imágenes independiente, para estudiar estructuras cúbicas ideales frente a estructuras monoclínicas complejas.

Otras técnicas STEM

Los portamuestras especializados o las modificaciones al microscopio pueden permitir la realización de una serie de técnicas adicionales en STEM. Algunos ejemplos se describen a continuación.

tomografía STEM

La tomografía STEM permite reconstruir la estructura tridimensional interna y externa completa de una muestra a partir de una serie de imágenes de proyección 2D de la muestra adquiridas con inclinaciones incrementales. [31] ADF STEM de ángulo alto es un modo de imagen particularmente útil para la tomografía electrónica porque la intensidad de las imágenes ADF-STEM de ángulo alto varía solo con el espesor de masa proyectado de la muestra y el número atómico de átomos en la muestra. Esto produce reconstrucciones tridimensionales altamente interpretables. [32]

Crio-STEM

La microscopía electrónica criogénica en STEM (Cryo-STEM) permite mantener las muestras en el microscopio a temperaturas de nitrógeno líquido o helio líquido. Esto es útil para obtener imágenes de muestras que serían volátiles en alto vacío a temperatura ambiente. Cryo-STEM se ha utilizado para estudiar muestras biológicas vitrificadas, [33] interfaces sólido-líquido vitrificadas en muestras de materiales, [34] y muestras que contienen azufre elemental, que es propenso a la sublimación en microscopios electrónicos a temperatura ambiente. [35]

STEM in situ/ambiental

Para estudiar las reacciones de partículas en ambientes gaseosos, se puede modificar un STEM con una cámara de muestra bombeada diferencialmente para permitir el flujo de gas alrededor de la muestra, mientras que se usa un soporte especializado para controlar la temperatura de reacción. [36] Alternativamente, se puede utilizar un soporte montado con una celda de flujo de gas cerrada. [37] Las nanopartículas y las células biológicas se han estudiado en entornos líquidos utilizando microscopía electrónica en fase líquida [38] en STEM, lo que se logra montando un recinto de microfluidos en el portamuestras. [39] [40] [41]

VÁSTAGO de bajo voltaje

Un microscopio electrónico de bajo voltaje (LVEM) es un microscopio electrónico que está diseñado para funcionar con voltajes de aceleración de electrones relativamente bajos, de entre 0,5 y 30 kV. Algunos LVEM pueden funcionar como SEM, TEM y STEM en un único instrumento compacto. El uso de un voltaje de haz bajo aumenta el contraste de la imagen, lo cual es especialmente importante para muestras biológicas. Este aumento del contraste reduce significativamente, o incluso elimina, la necesidad de teñir muestras biológicas. Son posibles resoluciones de unos pocos nm en los modos TEM, SEM y STEM. La baja energía del haz de electrones permite utilizar imanes permanentes como lentes y, por tanto, una columna en miniatura que no requiere refrigeración. [42] [43]

Ver también

Referencias

  1. ^ Müller, DA; Grazul, J. (2001). "Optimización del entorno para microscopía electrónica de transmisión de barrido por debajo de 0,2 nm". Revista de microscopía electrónica . 50 (3): 219–226. doi : 10.1093/jmicro/50.3.219 . PMID  11469410.
  2. ^ von Ardenne, M (1938). "Das Elektronen-Rastermikroskop. Theoretische Grundlagen". Z. Física . 109 (9–10): 553–572. Código Bib : 1938ZPhy..109..553V. doi :10.1007/BF01341584. S2CID  117900835.
  3. ^ von Ardenne, M (1938). "Das Elektronen-Rastermikroskop. Praktische Ausführung". Z. Tecnología. Física . 19 : 407–416.
  4. ^ D. McMullan, SEM 1928-1965
  5. ^ Crewe, Alberto V; Isaacson, M.; Johnson, D. (1969). "Un microscopio electrónico de barrido simple". Rev. Ciencia. Instrumento. (Manuscrito enviado). 40 (2): 241–246. Código bibliográfico : 1969RScI...40..241C. doi :10.1063/1.1683910.
  6. ^ Crewe, Alberto V; Muro, J.; Langmore, J. (1970). "Visibilidad de un solo átomo". Ciencia . 168 (3937): 1338-1340. Código bibliográfico : 1970 Ciencia... 168.1338C. doi : 10.1126/ciencia.168.3937.1338. PMID  17731040. S2CID  31952480.
  7. ^ Shin, DH; Kirkland, EJ; Silcox, J. (1989). "Imágenes de microscopio electrónico de campo oscuro anular con una resolución superior a 2 Å a 100 kV". Aplica. Física. Lett . 55 (23): 2456. Código bibliográfico : 1989ApPhL..55.2456S. CiteSeerX 10.1.1.466.7672 . doi :10.1063/1.102297. 
  8. ^ Batson, educación física; Domenincucci, AG; Lemoine, E. (1997). "Estructura electrónica de resolución atómica en el desarrollo de dispositivos". Microscopía. Microanal . 3 (T2): 645. Código Bib : 1997MiMic...3S.645B. doi :10.1017/S1431927600026064. S2CID  250948492.
  9. ^ Dellby, N.; Krivanek, OL ; Nellist, PD ; Batson, PE; Lupini, AR (2001). "Avances en la microscopía electrónica de transmisión de barrido con corrección de aberraciones". Microscopía . 50 (3): 177–185. doi : 10.1093/jmicro/50.3.177 . PMID  11469406.
  10. ^ Kisielowski, C.; Freitag, B.; Bischoff, M.; Van Lin, H.; Lazar, S.; Knippels, G.; Tiemeijer, P.; Van Der Stam, M.; von Harrach, S.; Stekelenburg, M.; Haider, M.; Uhlemann, S.; Müller, H.; Hartel, P.; Kabius, B.; Molinero, D.; Petrov, I.; Olson, EA; Donchev, T.; Kenik, EA; Lupini, AR; Bentley, J.; Pennycook, SJ; Anderson, IM; Menor, AM; Schmid, Alaska; Duden, T.; Radmilovic, V.; Ramasse, QM; et al. (2008). "Detección de átomos individuales y defectos enterrados en tres dimensiones mediante microscopio electrónico con corrección de aberración y límite de información de 0,5 Å". Microscopía y Microanálisis . 14 (5): 469–477. Código Bib : 2008MiMic..14..469K. doi :10.1017/S1431927608080902. PMID  18793491. S2CID  12689183.
  11. ^ Pennycook, SJ; Jesson, DE (1991). "Imágenes de cristales de contraste Z de alta resolución". Ultramicroscopía (manuscrito enviado). 37 (1–4): 14–38. doi :10.1016/0304-3991(91)90004-P.
  12. ^ Xu, Peirong; Kirkland, conde J.; Silcox, Juan; Keyse, Robert (1990). "Imágenes de alta resolución de silicio (111) utilizando un STEM de 100 keV". Ultramicroscopía . 32 (2): 93-102. doi : 10.1016/0304-3991(90)90027-J .
  13. ^ Findlay, SD; Shibata, N.; Sawada, H.; Okunishi, E.; Kondo, Y.; Ikuhara, Y. (2010). "Dinámica de imágenes de campo brillante anular en microscopía electrónica de transmisión de barrido". Ultramicroscopía . 32 (7): 903–923. doi :10.1016/j.ultramic.2010.04.004. PMID  20434265.
  14. ^ abcd Krajnak, Matus; McGrouther, Damián; Maneuski, Dzmitry; Shea, Val O'; McVitie, Stephen (junio de 2016). "Detectores pixelados y eficiencia mejorada para imágenes magnéticas en contraste de fase diferencial STEM". Ultramicroscopía . 165 : 42–50. doi : 10.1016/j.ultramic.2016.03.006 . PMID  27085170.
  15. ^ McVitie, S.; Hughes, S.; Fallon, K.; McFadzean, S.; McGrouther, D.; Krajnak, M.; Legrand, W.; Maccariello, D.; Collin, S.; García, K.; Reyren, N.; Cros, V.; Fert, A.; Zeissler, K.; Marrows, CH (9 de abril de 2018). "Un estudio con microscopio electrónico de transmisión de texturas magnéticas de Néel skyrmion en sistemas de película delgada multicapa con gran interacción quiral interfacial". Informes científicos . 8 (1): 5703. arXiv : 1711.05552 . Código Bib : 2018NatSR...8.5703M. doi :10.1038/s41598-018-23799-0. PMC 5890272 . PMID  29632330. 
  16. ^ Haas, Benedikt; Rouvière, Jean-Luc; Boureau, Víctor; Berthier, Remy; Cooper, David (marzo de 2019). "Comparación directa de holografía fuera de eje y contraste de fase diferencial para el mapeo de campos eléctricos en semiconductores mediante microscopía electrónica de transmisión". Ultramicroscopía . 198 : 58–72. doi : 10.1016/j.ultramic.2018.12.003 . PMID  30660032. S2CID  58636157.
  17. ^ Chapman, JN (14 de abril de 1984). "La investigación de estructuras de dominio magnético en láminas delgadas mediante microscopía electrónica". Revista de Física D: Física Aplicada . 17 (4): 623–647. doi :10.1088/0022-3727/17/4/003. S2CID  250805904.
  18. ^ McVitie, S.; McGrouther, D.; McFadzean, S.; MacLaren, fiscal del distrito; O'Shea, KJ; Benítez, MJ (mayo de 2015). "Microscopía electrónica de transmisión de barrido de Lorentz con corrección de aberración" (PDF) . Ultramicroscopía . 152 : 57–62. doi :10.1016/j.ultramic.2015.01.003. PMID  25677688.
  19. ^ Tate, Mark W.; Purohit, Prafull; Chambelán, Darol; Nguyen, Kayla X.; Hovden, Robert; Chang, Celesta S.; Deb, Pratiti; Turgut, Emrah; Garza, John T.; Schlom, Darrell G.; Ralph, Daniel C.; Fuchs, Gregorio D.; Shanks, Katherine S.; Philipp, Hugh T.; Müller, David A.; Gruner, Sol M. (2016). "Detector de matriz de píxeles de alto rango dinámico para microscopía electrónica de transmisión de barrido". Microscopía y Microanálisis . 22 (1): 237–249. arXiv : 1511.03539 . Código Bib : 2016MiMic..22..237T. doi :10.1017/S1431927615015664. PMID  26750260. S2CID  5984477.
  20. ^ Ophus, Colin (junio de 2019). "Microscopía electrónica de transmisión de barrido cuatridimensional (4D-STEM): de la nanodifracción de barrido a la pticografía y más allá". Microscopía y Microanálisis . 25 (3): 563–582. Código Bib : 2019MiMic..25..563O. doi : 10.1017/S1431927619000497 . ISSN  1431-9276. PMID  31084643.
  21. ^ "4D STEM con detector de electrones directo". Ciencia analítica de Wiley . Consultado el 11 de febrero de 2020 .
  22. ^ Cistón, Jim; Ophus, Colin; Ercio, Pedro; Yang, Hao; Dos Reis, Roberto; Nelson, Christopher T.; Hsu, Shang-Lin; Gammer, Christoph; Özdöl, Burak V.; Deng, Yu; Menor, Andrew (2016). "Adquisición multimodal de propiedades y estructura con microscopía de espacio recíproco electrónico de transmisión (MAPSTER)". Microscopía y Microanálisis . 22(T3) (T3): 1412–1413. Código Bib : 2016MiMic..22S1412C. doi : 10.1017/S143192761600790X .
  23. ^ Egerton, RF, ed. (2011). Espectroscopia electrónica de pérdida de energía en el microscopio electrónico . Saltador. ISBN 978-1-4419-9582-7.
  24. ^ Mundy, Julia A.; Hikita, Yasuyuki; Hidaka, Takeaki; Yajima, Takeaki; Higuchi, Takuya; Hwang, Harold Y.; Müller, David A.; Kourkoutis, Lena F. (2014). "Visualización de la evolución interfacial desde la compensación de carga hasta el cribado metálico a través de la transición manganita metal-aislante". Comunicaciones de la naturaleza . 5 : 3464. Código Bib : 2014NatCo...5.3464M. doi : 10.1038/ncomms4464 . PMID  24632721.
  25. ^ Krivanek, Ondrej L .; Lovejoy, Tracy C.; Dellby, Niklas; Aoki, Toshihiro; Carpintero, RW; Rez, Pedro; Soignard, Emmanuel; Zhu, Jiangtao; Batson, Philip E.; Lagos, Maureen J.; Egerton, Ray F.; Crozier, Peter A. (2016). "Espectroscopia vibratoria en el microscopio electrónico". Naturaleza . 514 (7521): 209–212. Código Bib :2014Natur.514..209K. doi : 10.1038/naturaleza13870. PMID  25297434. S2CID  4467249.
  26. ^ Friel, JJ; Lyman, CE (2006). "Revisión del tutorial: mapeo de rayos X en instrumentos de haz de electrones". Microscopía y Microanálisis . 12 (1): 2–25. Código Bib : 2006MiMic..12....2F. CiteSeerX 10.1.1.548.9845 . doi :10.1017/S1431927606060211. PMID  17481338. S2CID  135786852. 
  27. ^ Zaluzec, Néstor J. (2009). "Instrumentación innovadora para el análisis de nanopartículas: el detector estereorradián π". Microscopía. Hoy . 17 (4): 56–59. doi : 10.1017/S1551929509000224 . S2CID  137645643.
  28. ^ Chen, Z.; Weyland, M.; Sang, X.; Xu, W.; Dycus, JH; Lebeau, JM; d'Alfonso, AJ; Allen, LJ; Findlay, SD (2016). "Mapeo elemental de resolución atómica cuantitativa mediante espectroscopia de rayos X de dispersión de energía de escala absoluta". Ultramicroscopía . 168 (4): 7–16. doi : 10.1016/j.ultramic.2016.05.008 . PMID  27258645.
  29. ^ Reimer, L.; Kohl, R., eds. (2008). Microscopía Electrónica de Transmisión Física de la Formación de Imágenes . Saltador. ISBN 978-0-387-40093-8.
  30. ^ Kim, Honggyu; Marshall, Patricio B.; Ahadi, Kaveh; Compañeros, Thomas E.; Mikheev, Evgeny; Stemmer, Susanne (2017). "Respuesta de la red a través de la transición de metal-aislante Mott controlada por llenado de un titanato de tierras raras". Cartas de revisión física . 119 (18): 186803. arXiv : 1710.01425 . Código Bib : 2017PhRvL.119r6803K. doi : 10.1103/PhysRevLett.119.186803. PMID  29219551. S2CID  206301792.
  31. ^ Levin, Barnaby DA; Padgett, Elliot; Chen, Chien-Chun; Scott, MC; Xu, Rui; Theis, Wolfgang; Jiang, Yi; Yang, Yongsoo; Ophus, Colin; Zhang, Haitao; Ja, Don-Hyung; Wang, Deli; Yu, Yingchao; Abruña, Héctor D.; Robinson, Richard D.; Ercio, Pedro; Kourkoutis, Lena F.; Miao, Jianwei; Müller, David A.; Hovden, Robert (2016). "Conjuntos de datos de nanomateriales para avanzar en la tomografía en microscopía electrónica de transmisión de barrido". Datos científicos . 3 (160041): 160041. arXiv : 1606.02938 . Código Bib : 2016NatSD...360041L. doi :10.1038/sdata.2016.41. PMC 4896123 . PMID  27272459. 
  32. ^ Midgley, Pensilvania ; Weyland, M. (2003). "Microscopía electrónica 3D en las ciencias físicas: el desarrollo del contraste Z y la tomografía EFTEM". Ultramicroscopía . 96 (3–4): 413–431. doi :10.1016/S0304-3991(03)00105-0. PMID  12871805.
  33. ^ Lobo, Sharon Grayer; Houben, Lotario; Elbaum, Michael (2014). "Tomografía electrónica de transmisión por crioescaneo de células vitrificadas". Métodos de la naturaleza . 11 (4): 423–428. doi :10.1038/nmeth.2842. PMID  24531421. S2CID  5336785.
  34. ^ Zachman, Michael J.; Asenath-Smith, Emily; Estroff, Lara A.; Kourkoutis, Lena F. (2016). "Preparación específica del sitio de interfaces sólido-líquido intactas mediante localización in situ sin etiquetas y elevación de haz de iones crioenfocado". Microscopía y Microanálisis . 22 (6): 1338-1349. Código Bib : 2016MiMic..22.1338Z. doi : 10.1017/S1431927616011892 . PMID  27869059. S2CID  25314940.
  35. ^ Levin, Barnaby DA; Zachman, Michael J.; Werner, Jörg G.; Sahore, Ritu; Nguyen, Kayla X.; Han, Yimo; Xie, Baoquan; Mamá, Lin; Arquero, Lynden A.; Giannelis, Emmanuel P.; Wiesner, Ulrich; Kourkoutis, Lena F.; Müller, David A. (2017). "Caracterización de cátodos de baterías de azufre y azufre nanoestructurados en microscopía electrónica sin artefactos de sublimación". Microscopía y Microanálisis . 23 (1): 155-162. Código Bib : 2017MiMic..23..155L. doi :10.1017/S1431927617000058. PMID  28228169. S2CID  6801783.
  36. ^ Boyes, Edward D.; Ward, Michael R.; Lari, Leonardo; Gai, Pratibha L. (2013). "Imágenes ESTEM de átomos individuales en condiciones ambientales de temperatura y gas controladas en estudios de reacción de catalizadores". Annalen der Physik . 525 (6): 423–429. Código Bib : 2013AnP...525..423B. doi : 10.1002/andp.201300068. S2CID  119973907.
  37. ^ Li, Y.; Zakharov, D.; Zhao, S.; Tappero, R.; Jung, U.; Elsen, A.; Baumann, Ph.; Nuzzo, RG; Stach, EA; Frenkel, AI (2015). "Dinámica estructural compleja de nanocatalizadores revelada en condiciones de Operando mediante sondas de espectroscopía e imágenes correlacionadas". Comunicaciones de la naturaleza . 6 : 7583. Código Bib : 2015NatCo...6.7583L. doi : 10.1038/ncomms8583. PMC 4491830 . PMID  26119246. 
  38. ^ de Jonge, N.; Ross, FM (2011). "Microscopía electrónica de muestras en líquido". Nanotecnología de la naturaleza . 6 (8): 695–704. Código bibliográfico : 2003NatMa...2..532W. doi :10.1038/nmat944. PMID  12872162. S2CID  21379512.
  39. ^ de Jonge, N.; Peckys, DB; Kremers, GJ; Pistón, DW (2009). "Microscopía electrónica de células enteras en líquido con resolución nanométrica". Actas de la Academia Nacional de Ciencias de Estados Unidos . 106 (7): 2159–2164. Código Bib : 2009PNAS..106.2159J. doi : 10.1073/pnas.0809567106 . PMC 2650183 . PMID  19164524. 
  40. ^ Ievlev, Antón V.; Jesé, Esteban; Cochell, Thomas J.; Unocic, Raymond R.; Protopopescu, Vladimir A.; Kalinin, Sergei V. (2015). "Descripción cuantitativa de la nucleación y el crecimiento de cristales a partir de microscopía electrónica de transmisión de barrido de líquidos in situ". ACS Nano . 9 (12): 11784–11791. doi :10.1021/acsnano.5b03720. PMID  26509714.
  41. ^ Unocic, Raymond R.; Lupini, Andrew R.; Borisevich, Albina Y.; Cullen, David A.; Kalinin, Sergei V.; Jesse, Stephen (2016). "Transformaciones de fase líquida de escritura directa con un microscopio electrónico de transmisión de barrido". Nanoescala . 8 (34): 15581–15588. doi :10.1039/C6NR04994J. OSTI  1333640. PMID  27510435.
  42. ^ Nebesářová, Jana; Vancová, Marie (2007). "Cómo observar pequeños objetos biológicos en un microscopio electrónico de bajo voltaje". Microscopía y Microanálisis . 13 (T03): 248–249. Código Bib : 2007MiMic..13S.248N. doi :10.1017/S143192760708124X. S2CID  138891812.
  43. ^ Tambor, Lawrence, F.; Yang, Junyan; Martín, David C. (2004). "Microscopía electrónica de bajo voltaje de películas delgadas moleculares orgánicas y poliméricas". Ultramicroscopía . 99 (4): 247–256. doi :10.1016/j.ultramic.2004.01.011. PMID  15149719.{{cite journal}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link)