En la ciencia de los materiales , una unión de Lomer-Cottrell es una configuración particular de dislocaciones .
Cuando dos dislocaciones perfectas se encuentran a lo largo de un plano de deslizamiento, cada una de ellas puede dividirse en dos dislocaciones parciales de Shockley : una dislocación principal y una dislocación posterior. Cuando las dos dislocaciones parciales de Shockley principales se combinan, forman una dislocación separada con un vector de Burgers que no está en el plano de deslizamiento. Esta es la dislocación de Lomer-Cottrell. Es sésil e inmóvil en el plano de deslizamiento, actuando como una barrera contra otras dislocaciones en el plano. Las dislocaciones posteriores se acumulan detrás de la dislocación de Lomer-Cottrell, y se requiere una fuerza cada vez mayor para empujar dislocaciones adicionales hacia la acumulación.
ej. red FCC a lo largo de los planos de deslizamiento {111}
|líder| |final|
Combinación de dislocaciones principales:
La dislocación resultante se produce a lo largo de la cara del cristal, que no es un plano de deslizamiento en FCC a temperatura ambiente.
Dislocación de Lomer-Cottrell
![{\displaystyle {\frac {a}{2}}[{\text{0 1 1}}]\rightarrow {\frac {a}{6}}[{\text{1 1 2}}]+{\frac {a}{6}}[{\text{-1 2 1}}]}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/77cb40caa0ff319c6fa162893988aaffd4f12228)
![{\displaystyle {\frac {a}{2}}[{\text{1 0 -1}}]\rightarrow {\frac {a}{6}}[{\text{1 1 -2}}]+{\frac {a}{6}}[{\text{2 -1 -1}}]}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/0ae65e5e21fae34301efcaef060b98708df633ea)
![{\displaystyle {\frac {a}{6}}[{\text{1 1 2}}]+{\frac {a}{6}}[{\text{1 1 -2}}]\rightarrow {\frac {a}{3}}[{\text{1 1 0}}]}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/29c3a00124013b4b9c48988d18e3c8eb0b9350cd)