Doble desintegración beta

Tipo de desintegración radiactiva

En física nuclear , la desintegración beta doble es un tipo de desintegración radiactiva en la que dos neutrones se transforman simultáneamente en dos protones , o viceversa, dentro de un núcleo atómico . Al igual que en la desintegración beta simple , este proceso permite que el átomo se acerque a la proporción óptima de protones y neutrones. Como resultado de esta transformación, el núcleo emite dos partículas beta detectables , que son electrones o positrones .

La literatura distingue entre dos tipos de desintegración beta doble: la desintegración beta doble ordinaria y la desintegración beta doble sin neutrinos . En la desintegración beta doble ordinaria, que se ha observado en varios isótopos, se emiten dos electrones y dos antineutrinos electrónicos desde el núcleo en desintegración. En la desintegración beta doble sin neutrinos , un proceso hipotético que nunca se ha observado, solo se emitirían electrones.

Historia

La idea de la desintegración beta doble fue propuesta por primera vez por Maria Goeppert Mayer en 1935. ^{[1] [2]} En 1937, Ettore Majorana demostró que todos los resultados de la teoría de la desintegración beta permanecen inalterados si el neutrino fuera su propia antipartícula, ahora conocida como partícula de Majorana . ^[3] En 1939, Wendell H. Furry propuso que si los neutrinos son partículas de Majorana, entonces la desintegración beta doble puede proceder sin la emisión de ningún neutrino, a través del proceso ahora llamado desintegración beta doble sin neutrinos . ^[4] Aún no se sabe si el neutrino es una partícula de Majorana y, en relación con ello, si la desintegración beta doble sin neutrinos existe en la naturaleza. ^[5]

Como la violación de la paridad en las interacciones débiles no se descubriría hasta 1956, los cálculos anteriores mostraban que la desintegración doble beta sin neutrinos debería tener muchas más probabilidades de ocurrir que la desintegración doble beta ordinaria, si los neutrinos fueran partículas de Majorana. Las vidas medias predichas eran del orden de 10¹⁵ ~10¹⁶  años. ^[5] Los esfuerzos por observar el proceso en el laboratorio se remontan al menos a 1948, cuando EL Fireman hizo el primer intento de medir directamente la vida media del¹²⁴
Sn
isótopo con un contador Geiger . ^[6] Los experimentos radiométricos hasta aproximadamente 1960 produjeron resultados negativos o falsos positivos, no confirmados por experimentos posteriores. En 1950, por primera vez se determinó la vida media de desintegración beta doble de¹³⁰
Te
Se midió mediante métodos geoquímicos y resultó ser 1,4×10²¹  años, ^[7] razonablemente cerca del valor actual. Esto implicó detectar la concentración en minerales del xenón producido por la desintegración.

En 1956, después de que se estableciera la naturaleza V − A de las interacciones débiles , se hizo evidente que la vida media de la desintegración doble beta sin neutrinos superaría significativamente la de la desintegración doble beta ordinaria. A pesar de los avances significativos en las técnicas experimentales en los años 1960-1970, la desintegración doble beta no se observó en un laboratorio hasta los años 1980. Los experimentos solo habían podido establecer el límite inferior de la vida media, aproximadamente 10²¹  años. Al mismo tiempo, los experimentos geoquímicos detectaron la doble desintegración beta de82Síy¹²⁸
Te
. ^[5]

La desintegración beta doble fue observada por primera vez en un laboratorio en 1987 por el grupo de Michael Moe en la UC Irvine en82Sí. ^[8] Desde entonces, muchos experimentos han observado la desintegración beta doble ordinaria en otros isótopos. Ninguno de esos experimentos ha producido resultados positivos para el proceso sin neutrinos, elevando el límite inferior de la vida media a aproximadamente 10²⁵  años. Los experimentos geoquímicos continuaron durante la década de 1990, produciendo resultados positivos para varios isótopos. ^[5] La desintegración beta doble es el tipo de desintegración radiactiva más raro conocido; hasta 2019 se ha observado en solo 14 isótopos (incluida la captura de electrones doble en¹³⁰
Licenciado en Letras
observado en 2001,78Krobservado en 2013, y¹²⁴
Xe
observado en 2019), y todos tienen una vida media de más de 10¹⁸  años (tabla siguiente). ^[5]

Desintegración beta doble ordinaria

En una desintegración beta doble típica, dos neutrones del núcleo se convierten en protones y se emiten dos electrones y dos antineutrinos electrónicos . El proceso puede considerarse como dos desintegraciones beta negativas simultáneas . Para que sea posible la desintegración beta (doble), el núcleo final debe tener una energía de enlace mayor que el núcleo original. En algunos núcleos, como el germanio-76 , la isobara con un número atómico superior ( arsénico-76 ) tiene una energía de enlace menor, lo que impide la desintegración beta simple. Sin embargo, la isobara con un número atómico superior en dos, el selenio-76 , tiene una energía de enlace mayor, por lo que se permite la desintegración beta doble.

El espectro de emisión de los dos electrones se puede calcular de forma similar al espectro de emisión beta utilizando la regla de oro de Fermi . La tasa diferencial se da por

$${\displaystyle {\frac {dN(T_{1},T_{2},\cos \theta )}{dT_{1}dT_{2}d\cos \theta }}=F(Z,T_{1})F(Z,T_{2})w_{1}p_{1}w_{2}p_{2}(Q-T_{1}-T_{2})^{5}(1-v_{1}v_{2}\cos \theta )}$$

donde los subíndices se refieren a cada electrón, T es energía cinética, w es energía total, F ( Z , T ) es la función de Fermi con Z la carga del núcleo del estado final, p es momento, v es velocidad en unidades de c , es el ángulo entre los electrones y Q es el valor Q de la desintegración. ${\displaystyle \cos \theta }$

En algunos núcleos, el proceso se produce como conversión de dos protones en neutrones, emitiendo dos neutrinos electrónicos y absorbiendo dos electrones orbitales (captura doble de electrones). Si la diferencia de masa entre los átomos padre e hijo es superior a 1,022 MeV/ c ² (masas de dos electrones), es posible otra desintegración, captura de un electrón orbital y emisión de un positrón . Cuando la diferencia de masa es superior a 2,044 MeV/ c ² (masas de cuatro electrones), es posible la emisión de dos positrones. Estas ramas teóricas de desintegración no se han observado.

Isótopos conocidos de doble desintegración beta

Existen 35 isótopos naturales capaces de desintegrarse en doble beta. ^[9] En la práctica, la desintegración se puede observar cuando la desintegración beta simple está prohibida por la conservación de la energía. Esto sucede con elementos con un número atómico par y un número de neutrones par , que son más estables debido al acoplamiento de espín . Cuando también se produce la desintegración beta simple o la desintegración alfa, la tasa de desintegración en doble beta es generalmente demasiado baja para observarse. Sin embargo, la desintegración en doble beta de²³⁸
tú
(también un emisor alfa) se ha medido radioquímicamente. Otros dos nucleidos en los que se ha observado la doble desintegración beta,⁴⁸
California
y96Zr, también puede teóricamente desintegrarse en beta simple, pero esta desintegración está extremadamente suprimida y nunca se ha observado. Una supresión similar de la desintegración beta simple, energéticamente apenas posible, ocurre para ¹⁴⁸ Gd y ²²² Rn, ^[10] pero ambos nucleidos son emisores alfa de vida más bien corta.

Se han observado experimentalmente catorce isótopos que experimentan desintegración beta doble de dos neutrinos (β ^– β ^– ) o captura doble de electrones (εε). ^[11] La siguiente tabla contiene los nucleidos con las últimas vidas medias medidas experimentalmente, a diciembre de 2016, excepto para ¹²⁴ Xe (para el cual se observó por primera vez captura doble de electrones en 2019). Cuando se especifican dos incertidumbres, la primera es la incertidumbre estadística y la segunda es la sistemática.

Actualmente se están realizando búsquedas de isótopos de doble desintegración beta que presentan desafíos experimentales significativamente mayores. Uno de esos isótopos es ¹³⁴
Xe
. ^[17]

Los siguientes nucleidos beta-estables conocidos (o casi beta-estables en los casos ⁴⁸ Ca, ⁹⁶ Zr y ²²² Rn ^[10] ) ^{[18] con} A ≤ 260 son teóricamente capaces de una desintegración beta doble, donde los rojos son isótopos que tienen una tasa de doble beta medida experimentalmente y los negros aún deben medirse experimentalmente: ⁴⁶ Ca, ⁴⁸ Ca , ⁷⁰ Zn, ⁷⁶ Ge , ⁸⁰ Se, ⁸² Se , ⁸⁶ Kr, ⁹⁴ Zr, ⁹⁶ Zr , ⁹⁸ Mo, ¹⁰⁰ Mo , ¹⁰⁴ Ru, ¹¹⁰ Pd, ¹¹⁴ Cd, ¹¹⁶ Cd , ¹²² Sn, ¹²⁴ Sn, ¹²⁸ Te , ¹³⁰ Te , ¹³⁴ Xe, ¹³⁶ Xe , ¹⁴² Ce, ¹⁴⁶ Nd, ¹⁴⁸ Nd, ¹⁵⁰ Nd , ¹⁵⁴ Sm, ¹⁶⁰ Gd, ¹⁷⁰ Er, ¹⁷⁶ Yb, ¹⁸⁶ W, ¹⁹² Os, ¹⁹⁸ Pt, ²⁰⁴ Hg, ²¹⁶ Po, ²²⁰ Rn, ²²² Rn, ²²⁶ Ra, ²³² Th, ²³⁸ U , ²⁴⁴ Pu, ²⁴⁸ Cm, ²⁵⁴ Cf, ²⁵⁶ Cf y ²⁶⁰ Fm. ^[9]

Los siguientes nucleidos beta-estables conocidos (o casi beta-estables en el caso del ¹⁴⁸ Gd) con A ≤ 260 son teóricamente capaces de realizar una doble captura de electrones, donde los rojos son isótopos que tienen una tasa de captura de doble electrón medida y los negros aún no se han medido experimentalmente: ³⁶ Ar, ^​​40 Ca, ⁵⁰ Cr, ⁵⁴ Fe, ⁵⁸ Ni, ⁶⁴ Zn, ⁷⁴ Se, ⁷⁸ Kr , ⁸⁴ Sr, ⁹² Mo, ⁹⁶ Ru, ¹⁰² Pd, ^{106 Cd, 108} Cd, 112 ^Sn , ¹²⁰ Te, ¹²⁴ Xe , ¹²⁶ Xe, ¹³⁰ Ba , ¹³² Ba, ¹³⁶ Ce, ¹³⁸ Ce, ¹⁴⁴ Sm, ¹⁴⁸ Gd, ¹⁵⁰ Gd, ¹⁵² Gd, ¹⁵⁴ Dy, ¹⁵⁶ Dy, ¹⁵⁸ Dy, ¹⁶² Er , ¹⁶⁴ Er , ¹⁶⁸ Yb, ¹⁷⁴ Hf, ¹⁸⁰ W, ¹⁸⁴ Os, ¹⁹⁰ Pt, ¹⁹⁶ Hg, ²¹² Rn, ²¹⁴ Rn, ²¹⁸ Ra, ²²⁴ Th, ²³⁰ U, ²³⁶ Pu, ²⁴² Cm, ²⁵² Fm y ²⁵⁸ No. ^[9]

En particular, el 36Ar es el nucleido observacionalmente estable más ligero cuya desintegración es energéticamente posible.

Desintegración beta doble sin neutrinos

Diagrama de Feynman de la desintegración beta doble sin neutrinos, en el que dos neutrones se desintegran en dos protones. Los únicos productos emitidos en este proceso son dos electrones, lo que puede ocurrir si el neutrino y el antineutrino son la misma partícula (es decir, neutrinos de Majorana), de modo que el mismo neutrino puede emitirse y absorberse dentro del núcleo. En la desintegración beta doble convencional, se emiten dos antineutrinos (uno que surge de cada vértice W) desde el núcleo, además de los dos electrones. La detección de la desintegración beta doble sin neutrinos es, por tanto, una prueba sensible para determinar si los neutrinos son partículas de Majorana.

Si el neutrino es una partícula de Majorana (es decir, el antineutrino y el neutrino son en realidad la misma partícula), y al menos un tipo de neutrino tiene una masa distinta de cero (lo que se ha establecido mediante los experimentos de oscilación de neutrinos ), entonces es posible que se produzca una desintegración beta doble sin neutrinos. La desintegración beta doble sin neutrinos es un proceso que viola el número leptónico . En el tratamiento teórico más simple, conocido como intercambio de neutrinos ligeros, un nucleón absorbe el neutrino emitido por otro nucleón. Los neutrinos intercambiados son partículas virtuales .

Con solo dos electrones en el estado final, la energía cinética total de los electrones sería aproximadamente la diferencia de energía de enlace de los núcleos inicial y final, y el retroceso nuclear representaría el resto. Debido a la conservación del momento , los electrones generalmente se emiten uno tras otro. La tasa de desintegración para este proceso está dada por donde G es el factor de espacio de fase de dos cuerpos, M es el elemento de matriz nuclear y m _ββ es la masa efectiva de Majorana del neutrino electrónico. En el contexto del intercambio de neutrinos de Majorana ligeros, m _ββ está dada por $${\displaystyle \Gamma =G|M|^{2}|m_{\beta \beta }|^{2},}$$

$${\displaystyle m_{\beta \beta }=\sum _{i=1}^{3}m_{i}U_{ei}^{2},}$$

donde m _i son las masas de los neutrinos y U _ei son los elementos de la matriz de Pontecorvo–Maki–Nakagawa–Sakata (PMNS) . Por lo tanto, la observación de la desintegración doble beta sin neutrinos, además de confirmar la naturaleza de los neutrinos de Majorana, puede dar información sobre la escala absoluta de masas de neutrinos y las fases de Majorana en la matriz de PMNS, sujeta a interpretación a través de modelos teóricos del núcleo, que determinan los elementos de la matriz nuclear, y modelos de la desintegración. ^{[19] [20]}

La observación de la desintegración beta doble sin neutrinos requeriría que al menos un neutrino fuera una partícula de Majorana , independientemente de si el proceso se genera por intercambio de neutrinos. ^[21]

Experimentos

Numerosos experimentos han buscado la desintegración beta doble sin neutrinos. Los experimentos con mejores resultados tienen una masa elevada del isótopo en desintegración y bajos niveles de fondo, y algunos experimentos pueden realizar discriminación de partículas y seguimiento de electrones. Para eliminar los niveles de fondo de los rayos cósmicos, la mayoría de los experimentos se encuentran en laboratorios subterráneos en todo el mundo.

Los experimentos recientes y propuestos incluyen:

• Experimentos completados:
  • TPC de San Gotardo
  • Heidelberg-Moscú, ⁷⁶ detectores Ge (1997-2001)
  • IGEX, ⁷⁶ detectores Ge (1999-2002) ^[22]
  • NEMO , varios isótopos utilizando calorímetros de seguimiento (2003-2011)
  • Cuoricino , ¹³⁰ Te en cristales de TeO ₂ ultrafríos (2003-2008) ^[23]
• Experimentos que toman datos a partir de noviembre de 2017:
  • COBRA , ¹¹⁶ Cd en cristales de CdZnTe a temperatura ambiente
  • CUORE , ¹³⁰ Te en cristales de TeO ₂ ultrafríos
  • EXO , una búsqueda de ¹³⁶ Xe y ¹³⁴ Xe
  • GERDA , un detector de ^{76 Ge}
  • KamLAND-Zen , una búsqueda de ¹³⁶ Xe. Recopilación de datos de 2011. ^[23]
  • Majorana , utilizandodetectores de contacto puntual de tipo p de ^{76 Ge de alta pureza. [24]}
  • XMASS usando Xe líquido
• Experimentos propuestos/futuros:
  • CUPID, desintegración doble beta sin neutrinos de ¹⁰⁰ Mo
  • VELAS, ⁴⁸ Ca en CaF _2, en el Observatorio de Kamioka
  • MOON, en desarrollo de ¹⁰⁰ detectores de Mo
  • AMoRE, cristales de _{CaMoO4 enriquecidos con} ¹⁰⁰ Mo en el laboratorio subterráneo de YangYang ^[25]
  • nEXO, utilizando ¹³⁶ Xe líquido en una cámara de proyección de tiempo ^[26]
  • LEYENDA, Decaimiento doble beta sin neutrinos de ⁷⁶ Ge.
  • LUMINEU, explorando cristales de _{ZnMoO4 enriquecidos con} ¹⁰⁰ Mo en LSM, Francia.
  • NEXT, un Xenon TPC. NEXT-DEMO se ejecutó y NEXT-100 se ejecutará en 2016.
  • SNO+ , un centelleador líquido, estudiará ¹³⁰ Te
  • SuperNEMO , una actualización de NEMO, estudiará ⁸² Se
  • TIN.TIN, un detector ^{de 124 Sn en} INO
  • PandaX -III, un experimento con 200 kg a 1000 kg de ¹³⁶ Xe enriquecido al 90%
  • DUNE , un TPC lleno de argón líquido dopado con ¹³⁶ Xe.

Estado

Aunque algunos experimentos han afirmado el descubrimiento de la desintegración doble beta sin neutrinos, las búsquedas modernas no han encontrado evidencia de dicha desintegración.

La controversia entre Heidelberg y Moscú

Algunos miembros de la colaboración Heidelberg-Moscú afirmaron haber detectado una desintegración beta sin neutrinos en ⁷⁶ Ge en 2001. ^[27] Esta afirmación fue criticada por físicos externos ^{[1] [28] [29] [30]} así como por otros miembros de la colaboración. ^[31] En 2006, una estimación refinada por los mismos autores afirmó que la vida media era de 2,3 × 10²⁵  años. ^[32] Esta vida media ha sido excluida con alta confianza por otros experimentos, incluido el de ⁷⁶ Ge por GERDA . ^[33]

Resultados actuales

A partir de 2017, los límites más fuertes en la desintegración beta doble sin neutrinos provienen de GERDA en ⁷⁶ Ge, CUORE en ¹³⁰ Te y EXO-200 y KamLAND-Zen en ¹³⁶ Xe.

Desintegración beta simultánea de orden superior

Para los números másicos con más de dos isóbaras beta-estables, se han propuesto la desintegración beta cuádruple y su inversa, la captura electrónica cuádruple, como alternativas a la desintegración beta doble en las isóbaras con el mayor exceso de energía. Estas desintegraciones son energéticamente posibles en ocho núcleos, aunque se predice que las semividas parciales en comparación con la desintegración beta simple o doble son muy largas; por lo tanto, es poco probable que se observe la desintegración beta cuádruple. Los siete núcleos candidatos para la desintegración beta cuádruple incluyen ⁹⁶ Zr, ¹³⁶ Xe y ¹⁵⁰ Nd capaces de desintegración beta-menos cuádruple, y ¹²⁴ Xe, ¹³⁰ Ba, ¹⁴⁸ Gd y ¹⁵⁴ Dy capaces de desintegración beta-más cuádruple o captura electrónica (aunque ¹⁴⁸ Gd y ¹⁵⁴ Dy son emisores alfa no primordiales con semividas geológicamente cortas). En teoría, la desintegración beta cuádruple puede observarse experimentalmente en tres de estos núcleos ( ⁹⁶ Zr, ¹³⁶ Xe y ¹⁵⁰ Nd), siendo el candidato más prometedor ^{el 150} Nd. La desintegración beta triple-menos también es posible para ⁴⁸ Ca, ⁹⁶ Zr y ¹⁵⁰ Nd; ^[34] la desintegración beta triple-más o captura de electrones también es posible para ¹⁴⁸ Gd y ¹⁵⁴ Dy.

Además, este modo de desintegración también podría ser sin neutrinos en la física más allá del modelo estándar. ^[35] La desintegración beta cuádruple sin neutrinos violaría el número leptónico en 4 unidades, a diferencia de una ruptura del número leptónico de dos unidades en el caso de la desintegración beta doble sin neutrinos. Por lo tanto, no existe un "teorema de caja negra" y los neutrinos podrían ser partículas de Dirac al tiempo que se permiten este tipo de procesos. En particular, si la desintegración beta cuádruple sin neutrinos se encuentra antes de la desintegración beta doble sin neutrinos, entonces la expectativa es que los neutrinos serán partículas de Dirac. ^[36]

Hasta el momento, las búsquedas de desintegración beta triple y cuádruple en ¹⁵⁰ Nd no han tenido éxito. ^[34]

Véase también

• Captura de doble electrón
• Desintegración beta
• Neutrino
• Radiación de partículas
• Isótopo radiactivo

Referencias

1. Giuliani, A.; Poves, A. (2012). "Desintegración doble beta sin neutrinos" (PDF) . Avances en física de altas energías . 2012 : 1–38. doi : 10.1155/2012/857016 .
2. Goeppert-Mayer, M. (1935). "Doble beta-desintegración". Physical Review . 48 (6): 512–516. Código Bibliográfico :1935PhRv...48..512G. doi :10.1103/PhysRev.48.512.
3. Mayorana, E. (1937). "Teoria simmetrica dell'elettrone e del positrone". Il Nuovo Cimento (en italiano). 14 (4): 171–184. Código bibliográfico : 1937NCim...14..171M. doi :10.1007/BF02961314. S2CID  18973190.
4. Furry, WH (1939). "Sobre las probabilidades de transición en la doble desintegración beta". Physical Review . 56 (12): 1184–1193. Bibcode :1939PhRv...56.1184F. doi :10.1103/PhysRev.56.1184.
5. Barabash, AS (2011). "Experimento de desintegración beta doble: revisión histórica de 75 años de investigación". Física de núcleos atómicos . 74 (4): 603–613. arXiv : 1104.2714 . Código Bibliográfico :2011PAN....74..603B. doi :10.1134/S1063778811030070. S2CID  118716672.
6. Fireman, E. (1948). "Doble desintegración beta". Physical Review . 74 (9): 1201–1253. Bibcode :1948PhRv...74.1201.. doi :10.1103/PhysRev.74.1201.
7. Inghram, MG; Reynolds, JH (1950). "Doble desintegración beta de ¹³⁰ Te". Physical Review . 78 (6): 822–823. Código Bibliográfico :1950PhRv...78..822I. doi :10.1103/PhysRev.78.822.2.
8. Elliott, SR; Hahn, AA; Moe; MK (1987). "Evidencia directa de desintegración doble beta de dos neutrinos en ⁸² Se". Physical Review Letters . 59 (18): 2020–2023. Bibcode :1987PhRvL..59.2020E. doi :10.1103/PhysRevLett.59.2020. PMID  10035397.
9. Tretyak, VI; Zdesenko, Yu.G. (2002). "Tablas de datos de desintegración beta doble: una actualización". En. Data Nucl. Data Tables . 80 (1): 83–116. Bibcode :2002ADNDT..80...83T. doi :10.1006/adnd.2001.0873.
10. Belli, P.; Bernabei, R.; Cappella, C.; Caracciolo, V.; Cerulli, R.; Danevich, FA; Di Marco, A.; Incicchitti, A.; Poda, DV; Polischuk, OG; Tretyak, VI (2014). "Investigación de desintegraciones nucleares raras con un centelleador de cristal BaF2 _contaminado con radio". European Physical Journal A . 50 (9): 134–143. arXiv : 1407.5844 . Código Bibliográfico :2014EPJA...50..134B. doi :10.1140/epja/i2014-14134-6. S2CID  118513731.
11. Patrignani, C.; et al. ( Particle Data Group ) (2016). "Revisión de física de partículas" (PDF) . Chinese Physics C . 40 (10): 100001. Bibcode :2016ChPhC..40j0001P. doi :10.1088/1674-1137/40/10/100001. S2CID  125766528.Véase la pág. 768
12. Arnold, R.; et al. ( Colaboración NEMO-3 ) (2016). "Medición de la vida media de desintegración doble beta y búsqueda de la desintegración doble beta sin neutrinos de ⁴⁸ Ca con el detector NEMO-3". Physical Review D . 93 (11): 112008. arXiv : 1604.01710 . Bibcode :2016PhRvD..93k2008A. doi :10.1103/PhysRevD.93.112008. S2CID  55485404.
13. Alduino, C.; et al. ( Colaboración CUORE-0 ) (2016). "Medición de la vida media de desintegración doble beta de dos neutrinos de ¹³⁰ Te con el experimento CUORE-0". The European Physical Journal C . 77 (1): 13. arXiv : 1609.01666 . Bibcode :2017EPJC...77...13A. doi :10.1140/epjc/s10052-016-4498-6. S2CID  73575079.
14. Aprile, E.; et al. (2019). "Observación de la captura de doble electrón por dos neutrinos en ¹²⁴ Xe con XENON1T". Nature . 568 (7753): 532–535. arXiv : 1904.11002 . Bibcode :2019Natur.568..532X. doi :10.1038/s41586-019-1124-4. PMID  31019319. S2CID  129948831.
15. AP Meshik; CM Hohenberg; OV Pravdivtseva; Ya. S. Kapusta (2001). "Decaimiento débil de 130Ba y 132Ba: mediciones geoquímicas". Physical Review C . 64 (3): 035205 [6 páginas]. Código Bibliográfico :2001PhRvC..64c5205M. doi :10.1103/PhysRevC.64.035205.
16. M. Pujol; B. Marty; P. Burnard; P. Philippot (2009). "Xenón en barita arcaica: desintegración débil de ¹³⁰ Ba, fraccionamiento isotópico dependiente de la masa e implicación para la formación de barita". Geochimica et Cosmochimica Acta . 73 (22): 6834–6846. Bibcode :2009GeCoA..73.6834P. doi :10.1016/j.gca.2009.08.002.
17. Albert, JB; et al. (EXO-200 Collaboration) (3 de noviembre de 2017). "Búsquedas de desintegración beta doble de ¹³⁴ Xe con EXO-200". Physical Review D . 96 (9): 092001. arXiv : 1704.05042 . Bibcode :2017PhRvD..96i2001A. doi :10.1103/PhysRevD.96.092001. S2CID  28537166.
18. Belli, P.; Bernabei, R.; Danevich, FA; et al. (2019). "Búsquedas experimentales de desintegraciones alfa y beta raras". European Physical Journal A . 55 (8): 140–1–140–7. arXiv : 1908.11458 . Código Bibliográfico :2019EPJA...55..140B. doi :10.1140/epja/i2019-12823-2. ISSN  1434-601X. S2CID  201664098.
19. Grotz, K.; Klapdor, HV (1990). La interacción débil en la física nuclear, de partículas y astrofísica . CRC Press . ISBN 978-0-85274-313-3.
20. Klapdor-Kleingrothaus, HV; Staudt, A. (1998). Física de partículas sin aceleradores (PDF) (edición reimpresa). IOP Publishing . ISBN 978-0-7503-0305-7Archivado desde el original (PDF) el 2 de febrero de 2017. Consultado el 16 de octubre de 2016 .
21. Schechter, J.; Valle, JWF (1982). "Desintegración doble β sin neutrinos en teorías SU(2)×U(1)". Physical Review D . 25 (11): 2951–2954. Bibcode :1982PhRvD..25.2951S. doi :10.1103/PhysRevD.25.2951. hdl : 10550/47205 .
22. Aalseth, CE; et al. (2000). "Resultados recientes del experimento de desintegración doble beta de IGEX ^{76 Ge".} Física de núcleos atómicos . 63 (7): 1225–1228. Bibcode :2000PAN....63.1225A. doi :10.1134/1.855774. S2CID  123335600.
23. Schwingenheuer, B. (2013). "Estado y perspectivas de las búsquedas de desintegración doble beta sin neutrinos". Annalen der Physik . 525 (4): 269–280. arXiv : 1210.7432 . Código Bib : 2013AnP...525..269S. CiteSeerX 10.1.1.760.5635 . doi : 10.1002/andp.201200222. S2CID  117129820. 
24. Xu, W.; et al. (2015). "El demostrador de Majorana: una búsqueda de la desintegración doble beta sin neutrinos de 76Ge". Journal of Physics: Conference Series . 606 (1): 012004. arXiv : 1501.03089 . Código Bibliográfico :2015JPhCS.606a2004X. doi :10.1088/1742-6596/606/1/012004. S2CID  119301804.
25. Khanbekov, ND (2013). "AMoRE: Colaboración para la búsqueda de la desintegración doble beta sin neutrinos del isótopo de ¹⁰⁰ Mo con la ayuda de ⁴⁰ Ca ¹⁰⁰ MoO ₄ como detector de centelleo criogénico". Física de núcleos atómicos . 76 (9): 1086–1089. Bibcode :2013PAN....76.1086K. doi :10.1134/S1063778813090093. S2CID  123287005.
26. Albert, JB; et al. (nEXO Collaboration) (2018). "Sensibilidad y potencial de descubrimiento de nEXO a la desintegración beta doble sin neutrinos". Physical Review C . 97 (6): 065503. arXiv : 1710.05075 . Código Bibliográfico :2018PhRvC..97f5503A. doi :10.1103/PhysRevC.97.065503. S2CID  67854591.
27. Klapdor-Kleingrothaus, HV; Dietz, A.; Harney, HL; Krivosheina, IV (2001). "Evidencia de desintegración beta doble sin neutrinos". Modern Physics Letters A . 16 (37): 2409–2420. arXiv : hep-ph/0201231 . Código Bibliográfico :2001MPLA...16.2409K. doi :10.1142/S0217732301005825. S2CID  18771906.
28. Feruglio, F.; Strumia, A.; Vissani, F. (2002). "Oscilaciones y señales de neutrinos en experimentos beta y 0nu2beta". Física nuclear . 637 (1): 345–377. arXiv : hep-ph/0201291 . Código Bibliográfico :2002NuPhB.637..345F. doi :10.1016/S0550-3213(02)00345-0. S2CID  15814788.
29. Aalseth, CE; et al. (2002). "Comentario sobre la "evidencia de la desintegración doble beta sin neutrinos"". Modern Physics Letters A . 17 (22): 1475–1478. arXiv : hep-ex/0202018 . Código Bibliográfico :2002MPLA...17.1475A. doi :10.1142/S0217732302007715. S2CID  27406915.
30. Zdesenko, YG; Danevich, FA; Tretyak, VI (2002). "¿Se ha observado realmente la desintegración doble β sin neutrinos del 76Ge?". Physics Letters B . 546 (3–4): 206. Bibcode :2002PhLB..546..206Z. doi : 10.1016/S0370-2693(02)02705-3 .
31. Bakalyarov, AM; Balysh, AY; Belyaev, ST; Lebedev, VI; Zhukov, SV (2005). "Resultados del experimento sobre la investigación de la desintegración doble beta del germanio-76". Physics of Particles and Nuclei Letters . 2 (2005): 77–81. arXiv : hep-ex/0309016 . Código Bibliográfico :2003hep.ex....9016B.
32. Klapdor-Kleingrothaus, HV; Krivosheina, IV (2006). "La evidencia de la observación de la desintegración de 0νββ: la identificación de eventos 0νββ a partir de los espectros completos". Modern Physics Letters A . 21 (20): 1547. Bibcode :2006MPLA...21.1547K. doi :10.1142/S0217732306020937.
33. Agostini, M.; et al. ( Colaboración GERDA ) (2017). "Búsqueda sin antecedentes de desintegración doble β sin neutrinos de ⁷⁶ Ge con GERDA". Naturaleza . 544 (7648): 47–52. arXiv : 1703.00570 . Código Bib :2017Natur.544...47A. doi : 10.1038/naturaleza21717. PMID  28382980. S2CID  4456764.
34. Barabash, AS; Hubert, Ph.; Nachab, A.; Umatov, VI (2019). "Búsqueda de la desintegración β triple y cuádruple de Nd150". Physical Review C . 100 (4): 045502. arXiv : 1906.07180 . doi :10.1103/PhysRevC.100.045502. S2CID  189999159.
35. Heeck, J.; Rodejohann, W. (2013). "Desintegración beta cuádruple sin neutrinos". Europhysics Letters . 103 (3): 32001. arXiv : 1306.0580 . Bibcode :2013EL....10332001H. doi :10.1209/0295-5075/103/32001. S2CID  118632700.
36. Hirsch, M.; Srivastava, R.; Valle, JWF. (2018). "¿Se puede demostrar alguna vez que los neutrinos son partículas de Dirac?". Physics Letters B. 781 : 302–305. arXiv : 1711.06181 . Bibcode :2018PhLB..781..302H. doi : 10.1016/j.physletb.2018.03.073 .

Enlaces externos

• Doble desintegración beta en arxiv.org