En física , y especialmente en teoría cuántica de campos , un campo auxiliar es aquel cuyas ecuaciones de movimiento admiten una única solución. Por lo tanto, el lagrangiano que describe dicho campo contiene un término cuadrático algebraico y un término lineal arbitrario, mientras que no contiene términos cinéticos (derivadas del campo):![{\displaystyle A}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle {\mathcal {L}}_{\text{aux}}={\frac {1}{2}}(A,A)+(f(\varphi ),A).}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
La ecuación de movimiento para es![{\displaystyle A}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle A(\varphi )=-f(\varphi ),}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
y el lagrangiano se convierte
![{\displaystyle {\mathcal {L}}_{\text{aux}}=-{\frac {1}{2}}(f(\varphi ),f(\varphi )).}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Los campos auxiliares generalmente no se propagan [1] y, por lo tanto, el contenido de cualquier teoría puede permanecer sin cambios en muchas circunstancias agregando dichos campos manualmente. Si tenemos un Lagrangiano inicial que describe un campo , entonces el Lagrangiano que describe ambos campos es![{\displaystyle {\mathcal {L}}_{0}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \varphi}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle {\mathcal {L}}={\mathcal {L}}_{0}(\varphi )+{\mathcal {L}}_{\text{aux}}={\mathcal {L}} _{0}(\varphi )-{\frac {1}{2}}{\big (}f(\varphi ),f(\varphi ){\big )}.}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Por lo tanto, se pueden emplear campos auxiliares para cancelar términos cuadráticos y linealizar la acción .![{\displaystyle \varphi}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle {\mathcal {S}}=\int {\mathcal {L}}\,d^{n}x}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Ejemplos de campos auxiliares son el campo escalar complejo F en un supercampo quiral , [2] el campo escalar real D en un supercampo vectorial , el campo escalar B en BRST y el campo en la transformación de Hubbard-Stratonovich .
El efecto mecánico cuántico de añadir un campo auxiliar es el mismo que el clásico , ya que la integral de trayectoria sobre dicho campo es gaussiana . Esto es:
![{\displaystyle \int _{-\infty }^{\infty }dA\,e^{-{\frac {1}{2}}A^{2}+Af}={\sqrt {2\pi } }e^{\frac {f^{2}}{2}}.}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Ver también
Referencias
- ^ Fujimori, Toshiaki; Nitta, Muneto; Yamada, Yusuke (19 de septiembre de 2016). "Cazafantasmas en teorías supersimétricas derivadas superiores: ¿quién tiene miedo de propagar campos auxiliares?". Revista de Física de Altas Energías . 2016 (9): 106. arXiv : 1608.01843 . Código Bib : 2016JHEP...09..106F. doi :10.1007/JHEP09(2016)106. S2CID 256040291.
- ^ Antoniadis, yo; Dudas, E.; Ghilencea, DM (marzo de 2008). "Modelos supersimétricos con operadores de mayores dimensiones". Revista de Física de Altas Energías . 2008 (3): 45. arXiv : 0708.0383 . Código Bib : 2008JHEP...03..045A. doi :10.1088/1126-6708/2008/03/045. S2CID 2491994.