Fermión de masa retorcida

En la teoría de campos reticulares , los fermiones de masa retorcida son una discretización de fermiones que extiende los fermiones de Wilson para dos fermiones degenerados en masa. ^[1] Están bien establecidos y se utilizan regularmente en simulaciones de fermiones no perturbativos, por ejemplo en QCD de celosía . ^[2]

La motivación original para el uso de fermiones de masa retorcida en simulaciones QCD de red fue la observación de que los dos quarks más ligeros ( arriba y abajo ) tienen masas muy similares y, por lo tanto, pueden aproximarse con la misma masa (degenerada). Forman el llamado doblete de isospin y ambos están representados por fermiones de Wilson en el retorcido formalismo de masas. La masa retorcida que da nombre se utiliza como truco numérico, asignando los dos quarks con signos opuestos. Actúa como regulador de infrarrojos , es decir, permite evitar configuraciones no físicas a bajas energías. Además, en la desaparición de la masa física (máxima o torsión completa) permite mejorar, eliminando los artefactos de la red de orden principal lineales en el espaciamiento de la red . ^[3] $m=0$ ${\mathcal {O}}(a)$ $a$

El operador de Dirac de masa retorcida se construye a partir del operador (masivo) de Wilson Dirac y lee ^[4]^[5] $D_{W}$

D_{\text{tw}}=D_{W}+i\mu \gamma _{5}\sigma _{3}

donde está la masa torcida y actúa como regulador infrarrojo (todos los valores propios de obedecen ). es la tercera matriz de Pauli que actúa en el espacio de sabor abarcado por los dos fermiones. En el límite del continuo la masa torcida se vuelve irrelevante en el sector físico y sólo aparece en los sectores duplicadores que se desacoplan debido al uso de fermiones de Wilson. $\mu$ $\lambda$ $D_{\text{tw}}$ $\lambda \geq \mu ^{2}>0$ $\sigma _{3}$ $a\rightarrow 0$

Referencias

^ Frezzotti, Roberto; Grassi, Pietro Antonio; Sint, Stefan; Weisz, Peter (2000). "Una formulación local de QCD reticular sin modos cero de fermiones no físicos". Física Nuclear B - Suplementos de Actas . 83–84: 941–946. arXiv : hep-lat/9909003 . Código Bib : 2000NuPhS..83..941F. doi :10.1016/s0920-5632(00)91852-8. ISSN 0920-5632. S2CID 17757436.{{cite journal}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link)
^ Grupo de trabajo FLAG; Aoki, S.; et al. (2014). "A.1 Acciones de celosía". "Revisión de los resultados de la red sobre la física de partículas de baja energía" . EUR. Física. JC vol. 74, págs. 116-117. arXiv : 1310.8555 . doi :10.1140/epjc/s10052-014-2890-7. PMC 4410391 . PMID 25972762. {{cite book}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link)
^ Gattringer, C.; Lang, CB (2009). "Diez más sobre fermiones reticulares". Cromodinámica cuántica en la red: una presentación introductoria . Apuntes de conferencias de física 788. Springer. págs. 253–260. doi :10.1007/978-3-642-01850-3. ISBN 978-3642018497.
^ Chandrasekharan, S. (2004). "Una introducción a la simetría quiral en la red". Progresos en Física de Partículas y Nuclear . 53 (2). Elsevier BV: 373–418. arXiv : hep-lat/0405024 . Código Bib : 2004PrPNP..53..373C. doi :10.1016/j.ppnp.2004.05.003. ISSN 0146-6410. S2CID 17473067.
^ Karl Jansen (2005). "Volviéndose quiral: masa retorcida versus fermiones superpuestos". Comunicaciones de Física Informática . 169 (1): 362–364. Código Bib : 2005CoPhC.169..362J. doi :10.1016/j.cpc.2005.03.080. ISSN 0010-4655.