Ocurrencia en excitaciones colectivas.
La condensación de Bose-Einstein puede ocurrir en cuasipartículas , partículas que son descripciones efectivas de excitaciones colectivas en materiales. Algunas tienen espines enteros y se puede esperar que obedezcan a las estadísticas de Bose-Einstein como las partículas tradicionales. Se han predicho y observado las condiciones de condensación de diversas cuasipartículas. El tema sigue siendo un campo de estudio activo.
Propiedades
Los BEC se forman cuando las bajas temperaturas hacen que casi todas las partículas ocupen el estado cuántico más bajo. La condensación de cuasipartículas se produce en gases y materiales ultrafríos. Las masas más bajas de cuasipartículas materiales en relación con los átomos conducen a temperaturas BEC más altas. Un gas Bose ideal tiene transiciones de fase cuando el espacio entre partículas se acerca a la longitud de onda térmica de De-Broglie: . La concentración crítica es entonces , lo que lleva a una temperatura crítica: . Las partículas obedecen a la distribución de Bose-Einstein y todas ocupan el estado fundamental:![{\displaystyle k_{B}T=~\hbar ^{2}n^{2/3}/M}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle N\propto (T/2\pi )^{3}u^{1/2}P/v\hbar ^{3}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle T_{c}<32\pi ^{3}\hbar ^{6}V^{2}u_{0}P^{2}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
El gas Bose se puede considerar en una trampa armónica, con la fracción de ocupación del estado fundamental en función de la temperatura:![{\displaystyle V(r)=M\omega ^{2}/2}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle f(0)={\frac {N_{0}(t)}{N}}=1-\left({\frac {T}{T_{c}}}\right)^{3} }](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Esto se puede lograr mediante refrigeración y control magnético u óptico del sistema. La espectroscopia puede detectar cambios en los picos que indican fases termodinámicas con condensación. Las cuasipartículas BEC pueden ser superfluidos. Los signos de tales estados incluyen coherencia espacial y temporal y cambios de polarización. La observación de excitones en sólidos se realizó en 2005 y de magnones en materiales y polaritones en microcavidades en 2006. El grafeno es otro sistema de estado sólido importante para estudios de materia condensada, incluidas cuasipartículas; Es un gas de electrones 2D, similar a otras películas delgadas. [1] [2]
Excitones
Los excitones son pares electrón-hueco. Similar a la superfluidez del helio-4 [3] en el punto - (2,17 K); [4] [5] Böer et al. propusieron un condensado. en 1961. [6] Se predijeron fenómenos experimentales que llevaron a varias búsquedas con láser pulsado que no lograron producir evidencia. Los signos fueron vistos por primera vez por Fuzukawa et al. en 1990, pero la detección definitiva se publicó más tarde en la década de 2000. Los excitones condensados son superfluidos y no interactúan con los fonones. Mientras que la absorción normal de excitones se amplía con los fonones, en el superfluido la absorción degenera en una línea.![{\displaystyle\lambda}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Teoría
Los excitones resultan de fotones que excitan electrones creando agujeros, que luego son atraídos y pueden formar estados ligados. La paraexcitón y la ortoexcitón 1s son posibles. El estado de espín triplete 1s, 12,1 meV por debajo de los estados de ortoexcitón degenerados (vida útil ~ns), está desacoplado y tiene una larga vida útil hasta una desintegración óptica. Las densidades de gas diluidas (n~10 14 cm −3 ) son posibles, pero la generación de paraexcitones escala mal, por lo que se produce un calentamiento significativo al crear altas densidades (10 17 cm −3 ) que previenen los BEC. Suponiendo que se produce una fase termodinámica cuando la separación alcanza la longitud de onda de De Broglie ( ), se obtiene:![{\displaystyle \lambda _{dB}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Donde, es la densidad de excitones, la masa efectiva (del orden de masa de los electrones) y son las constantes de Planck y Boltzmann. La densidad depende de la generación óptica y la vida útil como: . Los láseres sintonizados crean excitones que se autoaniquilan eficientemente a un ritmo: , evitando un BEC paraexcitón de alta densidad. [7] Un pozo potencial limita la difusión, amortigua la descomposición de los excitones y reduce el número crítico, lo que produce una temperatura crítica mejorada en comparación con el escalamiento T 3/2 de partículas libres:![{\displaystyle n}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle m_{\text{eff}}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \hbar}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle k}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle g}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle n=g\tau}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle dn/dt=-an^{2}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle N_{c}=\zeta (3)\left({\frac {kT}{\hbar \omega }}\right)^{3}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
experimentos
En un cristal de Cu 2 O ultrapuro: = 10s. Para alcanzar una T = 0,01 K, una tasa de bombeo óptico manejable de 10 5 /s debería producir un condensado. [8] Cálculos más detallados de J. Keldysh [9] y posteriormente de D. Snoke et al. [10] iniciaron una gran cantidad de búsquedas experimentales en la década de 1990 que no lograron detectar signos. [11] [12] [13] Los métodos de pulso provocaron sobrecalentamiento, evitando estados de condensación. El enfriamiento con helio permite configuraciones mili-kelvin y la óptica de onda continua mejora las búsquedas pulsadas. Yoshioka et al. observaron la explosión de relajación de un condensado a una temperatura de red de 354 mK. en 2011. [14] Experimentos recientes de Stolz et al. El uso de una trampa potencial ha proporcionado más evidencia a una temperatura ultrabaja de 37 mK. [7] En una trampa parabólica con una temperatura de excitón de 200 mK y una vida útil ampliada a 650 ns, la dependencia de la luminiscencia de la intensidad del láser tiene un punto que indica condensación. La teoría de un gas de Bose se extiende a un gas que interactúa con un campo medio mediante un enfoque de Bogoliubov para predecir el espectro de excitones; La torcedura se considera una señal de transición a BEC. Se observaron señales de un BEC de gas denso en un pozo cuántico de GaAs. [15]![{\displaystyle \tau}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
magnones
Los magnones , ondas de espín de electrones, pueden controlarse mediante un campo magnético. Son posibles densidades desde el límite de un gas diluido hasta un líquido Bose que interactúa fuertemente. El orden magnético es análogo a la superfluidez. El condensado aparece como la emisión de microondas monocromáticas, que son sintonizables con el campo magnético aplicado.
En 1999 se demostró la condensación en el Tl Cu Cl 3 antiferromagnético , [16] a temperaturas de hasta 14 K. La alta temperatura de transición (en relación con los gases atómicos) se debe a la pequeña masa (cerca de un electrón) y a la mayor densidad. En 2006, se observó condensación en una fina película ferromagnética de itrio, hierro y granate incluso a temperatura ambiente [17] [18] con bombeo óptico. Se informó sobre condensación en gadolinio en 2011. [19] Los BEC de Magnon se han considerado qubits para la computación cuántica . [20]
polaritones
Los polaritones , causados por el acoplamiento de la luz a los excitones, se producen en las cavidades ópticas y la condensación de excitones-polaritones en una microcavidad óptica se publicó por primera vez en Nature en 2006. [21] Los gases de polaritones de la cavidad semiconductora pasan a la ocupación del estado fundamental a 19K. [21] Se observaron excitaciones de Bogoliubov en BEC de polariton en 2008. [22]
Las firmas de BEC se observaron a temperatura ambiente por primera vez en 2013, en un dispositivo semiconductor de energía de excitón grande [23] [24] y en una microcavidad de polímero. [25]
Otras cuasipartículas
Los rotores , una excitación elemental en superfluidos 4 que introdujo Landau, [26] fueron discutidos por Feynman [27] y otros. [28] Los rotores se condensan a baja temperatura. Se han propuesto experimentos y se ha estudiado el espectro esperado, [29] [30] [31] pero no se han detectado condensados de roton. Los fonones se observaron por primera vez en un condensado en 2004 mediante pulsos ultracortos en un cristal de bismuto a 7K. [32]
Ver también
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