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Cámara de alambre

Una cámara de alambre o cámara proporcional de múltiples alambres es un tipo de contador proporcional que detecta partículas cargadas y fotones y puede brindar información posicional sobre su trayectoria, [1] al rastrear los rastros de ionización gaseosa. [2] La técnica fue una mejora con respecto al método de detección de partículas de cámara de burbujas , que utilizaba técnicas fotográficas, ya que permitía que la electrónica de alta velocidad rastreara la trayectoria de las partículas.

Descripción

Cámara de alambre con cables de ánodo (W) y placas de cátodo (−) (P). Las partículas que viajan a lo largo de la trayectoria T ionizarán el gas para producir pares de iones con electrones libres que se multiplican por el efecto de avalancha de Townsend en los cables del ánodo para producir pulsos de corriente mensurables.

La cámara multicable utiliza una serie de cables con un voltaje de CC positivo ( ánodo ), que pasan a través de una cámara con paredes conductoras mantenidas a un potencial más bajo ( cátodo ). La cámara está llena de gas, como una mezcla de argón y metano, de modo que cualquier partícula ionizante que pase a través del tubo ionizará los átomos gaseosos circundantes y producirá pares de iones, que consisten en iones positivos y electrones. Estos son acelerados por el campo eléctrico a través de la cámara, lo que evita la recombinación; los electrones son acelerados hacia el ánodo y los iones positivos hacia el cátodo. En el ánodo se produce un fenómeno conocido como avalancha de Townsend . Esto da como resultado un flujo de corriente medible para cada evento ionizante original que es proporcional a la energía de ionización depositada por la partícula detectada. Al medir por separado los pulsos de corriente de cada cable, se puede encontrar la trayectoria de la partícula. Las adaptaciones de este diseño básico son las cámaras de espacio delgado, de placa resistiva y de deriva . La cámara de deriva también se puede subdividir en rangos de uso específico en los diseños de cámaras conocidos como proyección de tiempo , gas de microbanda y aquellos tipos de detectores que utilizan silicio. [3] [4]

Desarrollo

Línea equipotencial y línea de campo en un MWPC

En 1968, Georges Charpak , mientras trabajaba en la Organización Europea para la Investigación Nuclear ( CERN ), inventó y desarrolló la cámara proporcional de múltiples hilos ( MWPC ). Esta invención le valió el Premio Nobel de Física en 1992. La cámara fue un avance de la anterior cámara de burbujas, que permitía detectar solo una o dos partículas por segundo, a 1000 partículas por segundo. La MWPC producía señales electrónicas a partir de la detección de partículas, lo que permitía a los científicos examinar los datos a través de ordenadores. [5] [6] [7] La ​​cámara de múltiples hilos es un desarrollo de la cámara de chispas . [8]

Gases de llenado

En un experimento típico, la cámara contiene una mezcla de estos gases: [2]

La cámara también podría llenarse con:

Usar

En los experimentos de física de alta energía , se utiliza para observar la trayectoria de una partícula. Durante mucho tiempo, se utilizaron cámaras de burbujas para este propósito, pero con la mejora de la electrónica , se hizo deseable tener un detector con lectura electrónica rápida. (En las cámaras de burbujas, se realizaban exposiciones fotográficas y luego se examinaban las fotografías impresas resultantes ). Una cámara de alambre es una cámara con muchos cables paralelos, dispuestos como una rejilla y colocados bajo alto voltaje, con la carcasa de metal en potencial de tierra. Al igual que en el contador Geiger , una partícula deja un rastro de iones y electrones, que se desplazan hacia la carcasa o el cable más cercano , respectivamente. Al marcar los cables que tuvieron un pulso de corriente, se puede ver la trayectoria de la partícula.

La cámara tiene una muy buena resolución temporal relativa, buena precisión posicional y funcionamiento autoactivado (Ferbel 1977). [12]

El desarrollo de la cámara permitió a los científicos estudiar las trayectorias de las partículas con una precisión mucho mayor y también, por primera vez, observar y estudiar las interacciones más raras que ocurren a través de la interacción de partículas.

Cámaras de deriva

Si se mide también con precisión el tiempo de los pulsos de corriente de los cables y se tiene en cuenta que los iones necesitan un tiempo para desplazarse hasta el cable más cercano, se puede inferir la distancia a la que la partícula pasó por el cable. Esto aumenta enormemente la precisión de la reconstrucción de la trayectoria y se conoce como cámara de deriva .

Una cámara de deriva funciona equilibrando la pérdida de energía de las partículas causada por los impactos con partículas de gas con la acumulación de energía creada con campos eléctricos de alta energía en uso para causar la aceleración de partículas. [13] El diseño es similar a la cámara proporcional de múltiples cables, pero con una mayor distancia entre los cables de la capa central. [8] La detección de partículas cargadas dentro de la cámara es posible mediante la ionización de partículas de gas debido al movimiento de la partícula cargada. [14]

El detector CDF II del Fermilab contiene una cámara de deriva llamada Central Outer Tracker . [15] La cámara contiene gas argón y etano, y cables separados por espacios de 3,56 milímetros. [16]

Si se utilizan dos cámaras de deriva con los cables de una ortogonales a los cables de la otra, ambos ortogonales a la dirección del haz, se obtiene una detección más precisa de la posición. Si se utiliza un detector simple adicional (como el que se utiliza en un contador de vetos) para detectar, con mala o nula resolución posicional, la partícula a una distancia fija antes o después de los cables, se puede realizar una reconstrucción tridimensional y deducir la velocidad de la partícula a partir de la diferencia de tiempo del paso de la partícula en las diferentes partes del detector. Esta configuración nos da un detector llamado cámara de proyección de tiempo ( TPC ).

Para medir la velocidad de los electrones en un gas ( velocidad de deriva ) existen cámaras de deriva especiales, cámaras de deriva de velocidad , que miden el tiempo de deriva para una ubicación conocida de ionización.

Véase también

Referencias

  1. ^ F. Sauli (1977), - Principios de funcionamiento de cámaras proporcionales y de deriva multihilo. Recuperado el 25 de febrero de 2012.
  2. ^ ab W.Frass. Física - C4: Opción principal en física de partículas - Detectores de partículas. Universidad de Oxford. p. 11. Consultado el 25 de febrero de 2012 .Se localizó a través del Dr. CN Booth PHY304 Física de partículas Universidad de Sheffield Archivado el 13 de marzo de 2014 en Wayback Machine.
  3. ^ I. Kisel - [1] [ enlace roto ] Consultado el 28 de febrero de 2012
  4. ^ Universidad de Manchester - HEP - 101 [ enlace roto ] Consultado el 28 de febrero de 2012
  5. ^ Computers in Physics, sep/oct 1992 - Escuela de lengua polaca para estudiantes extranjeros - Universidad Adam Mickiewicz de Poznań - Organización Europea para la Investigación Nuclear Archivado el 14 de febrero de 2012 en Wayback Machine. Consultado el 25 de febrero de 2012.
  6. ^ H. Johnston - Mundo de la física Recuperado el 25 de febrero de 2012
  7. ^ "Milestones: CERN Experimental Instrumentation, 1968". IEEE Global History Network . IEEE . Consultado el 4 de agosto de 2011 .- Logros en investigación y desarrollo del Departamento de Energía de EE. UU. Consultado el 23 de febrero de 2012
  8. ^ ab Física. Guildford: Universidad de Surrey . Archivado desde el original el 13 de febrero de 2015. Consultado el 28 de febrero de 2012 .
  9. ^ SEDerenzo - SLAC National Accelerator Laboratory, Stanford University (US Department of Energy Office of Science); Muller, Richard; Derenzo, Stephen; Smadja, Gerard; Smith, Dennis; Smits, Robert; Zaklad, Haim; Alvarez, Luis (1971). "Contador proporcional lleno de líquido". Physical Review Letters . 27 (8): 532–535. Bibcode :1971PhRvL..27..532M. doi :10.1103/PhysRevLett.27.532. OSTI  942298. S2CID  54908183.
  10. ^ Degrange, B.; Guillon, J.; Moreau, F.; Nguyen-Khac, U.; De La Taille, C.; Tisserant, S.; Verderi, M. (1992). "Calorimetría de baja energía en una cámara multihilo llena de tetrametilsilano". Instrumentos y métodos nucleares en la investigación en física Sección A . 311 (3): 539. Bibcode :1992NIMPA.311..539D. doi :10.1016/0168-9002(92)90652-K.
  11. ^ Schotanus P; Van Eijk CWE; Hollander RW; CWE Van Eijk (1988). "Detección de luz de centelleo LaF 3 :Nd 3+ en una cámara multihilo fotosensible". Instrumentos y métodos nucleares en la investigación en física Sección A . 272 ​​(3): 913–916. Bibcode :1988NIMPA.272..913S. doi :10.1016/0168-9002(88)90780-2.; > G. Charpak Investigación sobre detectores de imágenes de partículas p.537 World Scientific, 1995 Consultado el 28 de febrero de 2012
  12. ^ T. Ferbel. Informe del CERN, 1977,>
  13. ^ FE Close; M. Marten; C. Sutton (11 de noviembre de 2004). La odisea de las partículas: un viaje al corazón de la cuestión. Oxford University Press . Bibcode :2002pojh.book.....C. ISBN 978-0-19-860943-8. Recuperado el 12 de febrero de 2012 .
  14. ^ W. Blum; W. Riegler; L. Rolandi (4 de octubre de 2008). Detección de partículas con cámaras de deriva. Springer. ISBN 9783540766841. Recuperado el 28 de febrero de 2012 .
  15. ^ Kotwal, Ashutosh V; Gerberich, Heather K; Hays, Christopher (2003). "Identificación de rayos cósmicos utilizando el tiempo de impacto de la cámara de deriva". Instrumentos y métodos nucleares en la investigación en física, sección A. 506 ( 1–2): 110–118. Código Bibliográfico :2003NIMPA.506..110K. doi :10.1016/S0168-9002(03)01371-8.
  16. ^ Fermilab - glosario-foto- JL Lee Consultado el 12 de febrero de 2012

Enlaces externos