Transferencia de impulso

Proceso de transferir impulso de un lugar a otro.

En física de partículas , mecánica ondulatoria y óptica , la transferencia de momento es la cantidad de momento que una partícula le da a otra partícula. También se le llama vector de dispersión porque describe la transferencia del vector de onda en la mecánica ondulatoria.

En el ejemplo más simple de dispersión de dos partículas en colisión con momentos iniciales , lo que resulta en momentos finales , la transferencia de momento viene dada por ${\displaystyle {\vec {p}}_{i1},{\vec {p}}_{i2}}$ ${\displaystyle {\vec {p}}_{f1},{\vec {p}}_{f2}}$

${\displaystyle {\vec {q}}={\vec {p}}_{i1}-{\vec {p}}_{f1}={\vec {p}}_{f2}-{\vec {p}}_{i2}}$

donde la última identidad expresa la conservación del impulso . La transferencia de momento es una cantidad importante porque es una mejor medida de la resolución de distancia típica de la reacción que los propios momentos. ${\displaystyle \Delta x=\hbar /|q|}$

Mecánica ondulatoria y óptica.

Una onda tiene un momento y es una cantidad vectorial. La diferencia entre el impulso de la onda dispersada y la onda incidente se llama transferencia de impulso . El número de onda k es el absoluto del vector de onda y está relacionado con la longitud de onda . La transferencia de momento se da en unidades de número de onda en el espacio recíproco. ${\displaystyle p=\hbar k}$ ${\displaystyle k=p/\hbar }$ ${\displaystyle k=2\pi /\lambda }$ ${\displaystyle Q=k_{f}-k_{i}}$

Difracción

La transferencia de momento juega un papel importante en la evaluación de la difracción de neutrones , rayos X y electrones para la investigación de materia condensada . La difracción de Laue-Bragg ocurre en la red cristalina atómica , conserva la energía de las ondas y por eso se llama dispersión elástica , donde los números de onda finales y de partículas incidentes y , respectivamente, son iguales y solo la dirección cambia mediante un vector de red recíproco con la relación al espaciamiento de la red . A medida que se conserva el impulso, se produce la transferencia del impulso al impulso cristalino . ${\displaystyle k_{f}}$ ${\displaystyle k_{i}}$ ${\displaystyle G=Q=k_{f}-k_{i}}$ ${\displaystyle G=2\pi /d}$

La presentación en el espacio recíproco es genérica y no depende del tipo de radiación y longitud de onda utilizada sino sólo del sistema de muestra, lo que permite comparar resultados obtenidos de muchos métodos diferentes. Algunas comunidades establecidas, como la difracción de polvo, emplean el ángulo de difracción como variable independiente, lo que funcionó bien en los primeros años, cuando solo estaban disponibles unas pocas longitudes de onda características, como Cu-K . La relación con el espacio es ${\displaystyle 2\theta }$ ${\displaystyle \alpha }$ ${\displaystyle Q}$

${\displaystyle Q=2k\sin \left(\theta \right)}$

con y básicamente establece que más grande corresponde a más grande . ${\displaystyle k={2\pi }/{\lambda }}$ ${\displaystyle 2\theta }$ ${\displaystyle Q}$

Ver también

• Factor de forma atómica
• variables de mandelstam
• Sección transversal de transferencia de momento
• Impulso (física)