En física de partículas , una simetría que permanece después de una ruptura espontánea de la simetría que puede evitar que las correcciones radiativas de orden superior estropeen alguna propiedad de una teoría se llama simetría de custodia .
En el modelo estándar de física de partículas, la simetría de custodia [1] es una simetría global residual SU(2) del potencial de Higgs más allá de la simetría de calibre básica SU(2)×U(1) de la interacción débil que previene la interacción débil. correcciones radiativas al alejar el parámetro del modelo estándar de ≈ 1 después de una ruptura espontánea de la simetría . (Nota: es una relación que involucra las masas de los bosones débiles y el ángulo de Weinberg ).
Con uno o más dobletes de Higgs electrodébiles en el sector de Higgs , el término de acción efectiva que surge genéricamente con la física más allá del modelo estándar en la escala Λ contribuye al parámetro T de Peskin-Takeuchi.
Las mediciones electrodébiles de precisión actuales restringen Λ a más de unos pocos TeV . Sin embargo , los intentos de resolver el problema de la jerarquía de calibres requieren genéricamente la adición de nuevas partículas por debajo de esa escala.
Antes de la ruptura de la simetría electrodébil, había una simetría global SU(2)xSU(2) en el potencial de Higgs, que se rompe a solo SU(2) después de la ruptura de la simetría electrodébil. Esta simetría remanente se llama simetría de custodia. El modelo lagrangiano estándar total sería simétrico de custodia si los acoplamientos yukawa son los mismos, es decir, Yu = Yd y el acoplamiento de hipercarga es cero. Es muy importante ver más allá del efecto del modelo estándar e incluir nuevos términos que violen la simetría de custodia.
La forma preferida de evitar que se genere el término es introducir una simetría aproximada que actúe sobre el sector de Higgs. Además de la SU(2) W calibrada que actúa exactamente sobre los dobletes de Higgs, también introduciremos otra simetría global aproximada SU(2) R que también actúa sobre el doblete de Higgs. El doblete de Higgs es ahora una representación real (2,2) de SU(2) L × SU(2) R con cuatro componentes reales. Aquí, hemos reetiquetado W como L siguiendo la convención estándar. ("L" significa "Izquierda", tanto porque la interacción débil solo se acopla a los componentes "zurdos" de los grados de libertad del fermión, como también porque SU(2) L actúa sobre la matriz de Higgs desde la izquierda; al contrario , SU(2) R actúa desde la derecha.) Tal simetría no prohibirá los términos cinéticos de Higgs como o los términos de masa taquiónica como o los términos de autoacoplamiento como (¡afortunadamente!) pero evitará .
Tal simetría SU(2) R nunca puede ser exacta e ininterrumpida porque, de lo contrario, los acoplamientos Yukawa de tipo ascendente y descendente serán exactamente idénticos. SU(2) R no asigna la simetría de hipercarga U(1) Y a sí mismo, pero la fuerza de acoplamiento del indicador de hipercarga es pequeña y en el límite cuando llega a cero, no tendremos ningún problema [ se necesita aclaración ] . Se dice que U(1) Y está débilmente medido y esto rompe explícitamente SU(2) R .
Después de que el doblete de Higgs adquiere un valor esperado de vacío distinto de cero , la simetría (aproximada) SU(2) L × SU(2) R se rompe espontáneamente al subgrupo diagonal (aproximado) SU(2) V. Esta simetría aproximada se llama simetría de custodia . [2]
