En física teórica , un modelo de resonancia dual surgió durante las primeras investigaciones (1968-1973) de la teoría de cuerdas como una teoría de matriz S de la interacción fuerte .
El modelo de resonancia dual se basó en la observación de que las amplitudes de las dispersiones del canal s coincidían exactamente con las amplitudes de las dispersiones del canal t entre los mesones y también con la trayectoria de Regge . Comenzó con el modelo de función beta de Euler de Gabriele Veneziano en 1968 para una amplitud de 4 partículas que tiene la propiedad de que es explícitamente simétrica de cruce s–t, exhibe dualidad entre la descripción en términos de polos de Regge o de resonancias, y proporciona una solución de forma cerrada a las reglas de suma de energía finita no lineales que relacionan los canales s y t.
La fórmula de Veneziano se generalizó rápidamente a una amplitud de N partículas igualmente consistente [1] para la cual Yoichiro Nambu , [2] Holger Bech Nielsen , [3] y Leonard Susskind [4] proporcionaron una interpretación física en términos de un número infinito de osciladores armónicos simples que describen el movimiento de una cuerda unidimensional extendida, de ahí surgió el nombre de " teoría de cuerdas ".
El estudio de los modelos de resonancia dual fue un tema de estudio relativamente popular entre 1968 y 1973. [5] Incluso se enseñó brevemente como un curso de nivel de posgrado en el MIT, por Sergio Fubini y Veneziano, quienes fueron coautores de un artículo temprano. [6] Cayó rápidamente en desgracia alrededor de 1973 cuando la cromodinámica cuántica se convirtió en el foco principal de la investigación teórica [7] (principalmente debido al atractivo teórico de su libertad asintótica ). [8]