La relación de Kadowaki-Woods es la relación entre A , el término cuadrático de la resistividad y γ2 , el término lineal del calor específico . Se encuentra que esta relación es una constante para los metales de transición y para los compuestos de fermiones pesados , aunque en valores diferentes.
En 1968, MJ Rice señaló [1] que el coeficiente A debería variar predominantemente como el cuadrado del coeficiente de calor específico electrónico lineal γ; en particular, demostró que la relación A/γ 2 es independiente del material para los metales de transición puros 3d, 4d y 5d. Los compuestos de fermiones pesados se caracterizan por valores muy grandes de A y γ. Kadowaki y Woods [2] demostraron que A/γ 2 es independiente del material dentro de los compuestos de fermiones pesados, y que es aproximadamente 25 veces mayor que en los metales de transición antes mencionados.
K. Miyake, T. Matsuura y CM Varma [3] demostraron que los líquidos locales de Fermi , la masa de las cuasipartículas y la vida útil están relacionados de manera consistente con la relación A/γ 2 . Esto sugiere que la relación Kadowaki-Woods refleja una relación entre la masa de la cuasipartícula y la renormalización del tiempo de vida en función de la fuerza de la interacción electrón-electrón.
Según la teoría de la dispersión electrón-electrón [4] [5] [6], la relación A/γ 2 contiene varios factores no universales, incluido el cuadrado de la fuerza de la interacción efectiva electrón-electrón. Dado que en general las interacciones difieren en naturaleza de un grupo de materiales a otro, los mismos valores de A/γ 2 sólo se esperan dentro de un grupo particular. En 2005, Hussey [7] propuso un cambio de escala de A/γ 2 para tener en cuenta el volumen de la celda unitaria, la dimensionalidad, la densidad de la portadora y los efectos multibanda. En 2009, Jacko, Fjaerestad y Powell [8] demostraron que f dx (n)A/γ 2 tiene el mismo valor en metales de transición, fermiones pesados, compuestos orgánicos y óxidos con A variando en 10 órdenes de magnitud, donde f dx (n ) puede escribirse en términos de la dimensionalidad del sistema, la densidad de electrones y, en sistemas en capas, el espaciado entre capas o la integral de salto entre capas.
