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quark abajo

El quark down (símbolo: d) es un tipo de partícula elemental y un constituyente importante de la materia . El quark down es el segundo más ligero de todos los quarks y se combina con otros quarks para formar partículas compuestas llamadas hadrones . Los quarks down se encuentran más comúnmente en los núcleos atómicos , donde se combinan con los quarks up para formar protones y neutrones . El protón está formado por un quark abajo y dos quarks arriba, y el neutrón está formado por dos quarks abajo y un quark arriba. Debido a que se encuentran en cada átomo conocido, los quarks down están presentes en toda la materia cotidiana con la que interactuamos.

El quark down forma parte de la primera generación de materia, tiene una carga eléctrica de -1/3 e y una masa desnuda de4.7+0,5
−0,3
 MeV
/ c2 . [1] Como todos los quarks, el quark down es un fermión elemental con espín. 1/2y experimenta las cuatro interacciones fundamentales : gravitación , electromagnetismo , interacciones débiles e interacciones fuertes . La antipartícula del quark down es el antiquark down (a veces llamado antidown quark o simplemente antidown ), que se diferencia de él sólo en que algunas de sus propiedades tienen igual magnitud pero signo opuesto .

Su existencia (junto con la de los quarks arriba y extraños ) fue postulada en 1964 por Murray Gell-Mann y George Zweig para explicar el esquema de clasificación de los hadrones en Óctuple Vía . El quark down fue observado por primera vez mediante experimentos en el Centro del Acelerador Lineal de Stanford en 1968.

Historia

Murray Gell-Mann
George Zweig

En los inicios de la física de partículas (primera mitad del siglo XX), se pensaba que los hadrones como los protones , neutrones y piones eran partículas elementales . Sin embargo, a medida que se descubrieron nuevos hadrones, el ' zoológico de partículas ' creció de unas pocas partículas a principios de los años 1930 y 1940 a varias docenas de ellas en los años 1950. Las relaciones entre cada uno de ellos no estuvieron claras hasta 1961, cuando Murray Gell-Mann [2] y Yuval Ne'eman [3] (independientemente uno del otro) propusieron un esquema de clasificación de hadrones llamado Óctuple Vía , o en términos más técnicos, SU . (3) simetría de sabor .

Este esquema de clasificación organizó los hadrones en multipletes de isospín , pero la base física detrás de él aún no estaba clara. En 1964, Gell-Mann [4] y George Zweig [5] [6] (independientemente uno del otro) propusieron el modelo de quarks , que entonces consistía únicamente en quarks arriba , abajo y extraños . [7] Sin embargo, aunque el modelo de quarks explicaba la Vía Óctuple, no se encontró evidencia directa de la existencia de quarks hasta 1968 en el Centro del Acelerador Lineal de Stanford . [8] [9] Los experimentos de dispersión inelástica profunda indicaron que los protones tenían una subestructura y que los protones formados por tres partículas más fundamentales explicaban los datos (confirmando así el modelo de los quarks). [10]

Al principio, la gente se mostró reacia a identificar los tres cuerpos como quarks, prefiriendo en cambio la descripción parton de Richard Feynman , [11] [12] [13] pero con el tiempo la teoría de los quarks fue aceptada (ver Revolución de Noviembre ). [14]

Masa

A pesar de ser extremadamente común, la masa desnuda del quark down no está bien determinada, pero probablemente se encuentre entre 4,5 y5,3  MeV / c2 . [15] Los cálculos de Lattice QCD dan un valor más preciso:4,79 ± 0,16  MeV / c2 . [dieciséis]

Cuando se encuentran en mesones (partículas formadas por un quark y un antiquark ) o bariones (partículas formadas por tres quarks), la "masa efectiva" (o masa "revestida") de los quarks se vuelve mayor debido a la energía de enlace causada por el campo de gluones. entre quarks (ver equivalencia masa-energía ). Por ejemplo, la masa efectiva de los quarks down en un protón es de aproximadamente300  MeV / c2 . Como la masa desnuda de los quarks down es tan pequeña, no se puede calcular directamente porque hay que tener en cuenta los efectos relativistas.

Referencias

  1. ^ ab M. Tanabashi y col. (Grupo de datos de partículas) (2018). "Revisión de Física de Partículas". Revisión física D. 98 (3): 1–708. Código Bib : 2018PhRvD..98c0001T. doi : 10.1103/PhysRevD.98.030001 . hdl : 10044/1/68623 . PMID  10020536.
  2. ^ M. Gell-Mann (2000) [1964]. "El Óctuple Camino: Una teoría de simetría de interacción fuerte". En M. Gell-Mann, Y. Ne'eman (ed.). El Óctuple Camino . Prensa de Westview . pag. 11.ISBN _ 978-0-7382-0299-0.
    Traducción: M. Gell-Mann (1961). "El Óctuple Camino: Una teoría de simetría de interacción fuerte". Informe del Laboratorio de Sincrotrón CTSL-20 . Instituto de Tecnología de California .
  3. ^ Y. Ne'eman (2000) [1964]. "Derivación de interacciones fuertes a partir de la invariancia del calibre". En M. Gell-Mann, Y. Ne'eman (ed.). El Óctuple Camino . Prensa de Westview . ISBN 978-0-7382-0299-0.
    Original Y. Ne'eman (1961). "Derivación de interacciones fuertes a partir de la invariancia del calibre". Física nuclear . 26 (2): 222–229. Código bibliográfico : 1961NucPh..26..222N. doi :10.1016/0029-5582(61)90134-1.
  4. ^ M. Gell-Mann (1964). "Un modelo esquemático de bariones y mesones". Letras de Física . 8 (3): 214–215. Código bibliográfico : 1964PhL.....8..214G. doi :10.1016/S0031-9163(64)92001-3.
  5. ^ G. Zweig (1964). "Un modelo SU (3) para la simetría de interacción fuerte y su ruptura". Informe CERN nº 8181/Th 8419 .
  6. ^ G. Zweig (1964). "Un modelo SU (3) para la simetría de interacción fuerte y su ruptura: II". Informe CERN nº 8419/Th 8412 .
  7. ^ B. Carithers, P. Grannis (1995). "Descubrimiento del Top Quark" (PDF) . Línea de haz . 25 (3): 4-16 . Consultado el 23 de septiembre de 2008 .
  8. ^ ED Bloom; et al. (1969). "Dispersión e – p inelástica de alta energía a 6 ° y 10 °". Cartas de revisión física . 23 (16): 930–934. Código bibliográfico : 1969PhRvL..23..930B. doi : 10.1103/PhysRevLett.23.930 .
  9. ^ M. Breidenbach; et al. (1969). "Comportamiento observado de la dispersión electrón-protón altamente inelástica" (PDF) . Cartas de revisión física . 23 (16): 935–939. Código bibliográfico : 1969PhRvL..23..935B. doi :10.1103/PhysRevLett.23.935. OSTI  1444731. S2CID  2575595.
  10. ^ JI Friedman. "El camino hacia el Premio Nobel". Universidad de Hue . Archivado desde el original el 25 de diciembre de 2008 . Consultado el 29 de septiembre de 2008 .
  11. ^ RP Feynman (1969). "Colisiones de hadrones de muy alta energía" (PDF) . Cartas de revisión física . 23 (24): 1415-1417. Código bibliográfico : 1969PhRvL..23.1415F. doi :10.1103/PhysRevLett.23.1415.
  12. ^ S. Kretzer; H. Lai; F. Olness; W. Tung (2004). "Distribuciones CTEQ6 Parton con efectos de masa de quarks pesados". Revisión física D. 69 (11): 114005. arXiv : hep-ph/0307022 . Código Bib : 2004PhRvD..69k4005K. doi : 10.1103/PhysRevD.69.114005. S2CID  119379329.
  13. ^ DJ Griffiths (1987). Introducción a las Partículas Elementales . John Wiley e hijos . pag. 42.ISBN _ 978-0-471-60386-3.
  14. ^ ME Peskin, DV Schroeder (1995). Una introducción a la teoría cuántica de campos . Addison-Wesley . pag. 556.ISBN _ 978-0-201-50397-5.
  15. ^ J. Beringer; et al. ( Grupo de datos de partículas ) (2013). "Resumen de partículas de PDGLive 'Quarks (u, d, s, c, b, t, b′, t′, gratis)'" (PDF) . Grupo de datos de partículas . Consultado el 23 de julio de 2013 .
  16. ^ Cho, Adrian (abril de 2010). "La masa del quark común finalmente se clavó". Revista de ciencia. Archivado desde el original el 6 de marzo de 2012.

Otras lecturas