Un modo de borde localizado (ELM) es una inestabilidad del plasma que se produce en la región del borde de un plasma tokamak debido a relajaciones periódicas de la barrera de transporte del borde en el modo de alto confinamiento . Cada explosión de ELM está asociada con la expulsión de partículas y energía del plasma confinado hacia la capa raspable. Este fenómeno se observó por primera vez en el tokamak ASDEX en 1981. [1] Los efectos diamagnéticos en las ecuaciones del modelo amplían el tamaño del espacio de parámetros en el que se pueden recuperar soluciones de dientes de sierra repetidos en comparación con un modelo MHD resistivo . [2] Un ELM puede expulsar hasta el 20 por ciento de la energía del reactor. [3]
Asuntos
ELM es un desafío importante en la investigación de la fusión magnética con tokamaks, ya que estas inestabilidades pueden:
- Dañar los componentes de las paredes (en particular, las placas desviadoras ) mediante ablación debido a su tasa de transferencia de energía extremadamente alta (GW/m 2 ); [4]
- Potencialmente acoplar o desencadenar otras inestabilidades, como el modo de pared resistiva (RWM) o el modo de desgarro neoclásico (NTM). [5]
Prevención y control
Una variedad de experimentos/simulaciones han intentado mitigar el daño causado por ELM. Las técnicas incluyen:
- La aplicación de perturbaciones magnéticas resonantes (RMP) con bobinas portadoras de corriente en el recipiente puede eliminar o debilitar los ELM. [6]
- Inyectar bolitas para aumentar la frecuencia y así disminuir la gravedad de las ráfagas de ELM ( Actualización ASDEX ). [ cita necesaria ]
- Múltiples ELM de pequeña escala (000 s/s) en tokamaks para evitar la creación de grandes, distribuyendo el calor asociado sobre un área e intervalo más grandes [7]
- Aumentar la densidad del plasma y, a altas densidades, ajustar la topología de las líneas del campo magnético que confinan el plasma. [8]
Historia
En 2003, DIII-D comenzó a experimentar con perturbaciones magnéticas resonantes para controlar los ELM. [9]
En 2006 se inició una iniciativa (Proyecto Aster) para simular un ciclo ELM completo, incluido su inicio, la fase altamente no lineal y su decadencia. Sin embargo, esto no constituyó un “verdadero” ciclo ELM, ya que un verdadero ciclo ELM requeriría modelar el lento crecimiento después del colapso, para poder producir un segundo ELM.
A finales de 2011, varios centros de investigación habían demostrado un control activo o supresión de ELM en plasmas tokamak. Por ejemplo, el tokamak KSTAR utilizó configuraciones específicas de campos magnéticos tridimensionales asimétricos para lograr este objetivo. [10] [11]
En 2015, se publicaron los resultados de la primera simulación para demostrar el ciclo repetido de ELM. [12]
En 2022, los investigadores comenzaron a probar la hipótesis del pequeño ELM en el JET para evaluar la utilidad de la técnica. [7] [3]
Ver también
Referencias
- ^ F., Wagner; AR, Campo; G., Fussmann; JV, Hofmann; YO, Manso; O., Vollmer; José, Matías (1990). "Resultados recientes de estudios en modo H en ASDEX". XIII Conferencia Internacional sobre Física del Plasma y Fusión Nuclear Controlada : 277–290. hdl :10198/9098.
- ^ Halpern, FD; Leblond, D; Lütjens, H; Luciani, JF (30 de noviembre de 2010). "Regímenes de oscilación del modo de torsión interna en plasmas tokamak". Física del Plasma y Fusión Controlada . 53 (1): 015011. doi : 10.1088/0741-3335/53/1/015011. ISSN 0741-3335. S2CID 122868427.
- ^ ab Choi, Charles Q. (20 de octubre de 2022). "El caos controlado puede ser la clave para una energía limpia ilimitada". Inverso . Consultado el 26 de octubre de 2022 .
- ^ Lee, Chris (13 de septiembre de 2018). "Una tercera dimensión ayuda al reactor de fusión Tokamak a evitar una inestabilidad que destruye las paredes". Ars Técnica . Consultado el 17 de septiembre de 2018 .
- ^ Leonard, AW (11 de septiembre de 2014). "Modos localizados en el borde en tokamaks". Física de Plasmas . 21 (9): 090501. Código bibliográfico : 2014PhPl...21i0501L. doi : 10.1063/1.4894742. OSTI 1352343.
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- ^ Orain, François; Becoulet, M; Morales, J; Huijsmans, GTA; Dif-Pradalier, G; Hoelzl, M; Garbet, X; Pamela, S; Nardon, E (28 de noviembre de 2014). "Modelado MHD no lineal de ciclos de modo localizados en bordes y mitigación por perturbaciones magnéticas resonantes" (PDF) . Física del Plasma y Fusión Controlada . 57 (1): 014020. doi :10.1088/0741-3335/57/1/014020. ISSN 0741-3335. S2CID 44243673.
Otras lecturas
- Kirk, A; Liu, Yueqiang; Chapman, TI; Harrison, J; Nardón, E; Scannell, R; Thornton, AJ (6 de marzo de 2013). "Efecto de las perturbaciones magnéticas resonantes en ELM en plasmas dobles nulos conectados en MAST". Física del Plasma y Fusión Controlada . 55 (4): 045007. arXiv : 1303.0146 . Código Bib : 2013PPCF...55d5007K. doi :10.1088/0741-3335/55/4/045007. ISSN 0741-3335. S2CID 119208710.
- Tala, Tuomas; Garbet, Xavier (2006). «Física de las barreras del transporte interno» (PDF) . Cuentas Rendus Physique . 7 (6): 622–633. Código Bib : 2006CRPhy...7..622T. doi :10.1016/j.crhy.2006.06.005 - vía Elsevier Science Direct .