Red de dos puertos

Figura 1: Ejemplo de red de dos puertos con definiciones de símbolos. Observe que se cumple la condición del puerto : la misma corriente que entra en cada puerto es la misma que sale de él.

En electrónica , una red de dos puertos (una especie de red de cuatro terminales o cuadripolo ) es una red eléctrica (es decir, un circuito) o dispositivo con dos pares de terminales para conectarse a circuitos externos. Dos terminales constituyen un puerto si las corrientes aplicadas a ellos satisfacen el requisito esencial conocido como condición de puerto: la corriente que entra en un terminal debe ser igual a la corriente que emerge del otro terminal en el mismo puerto. ^[1]^[2] Los puertos constituyen interfaces donde la red se conecta a otras redes, los puntos donde se aplican señales o se toman salidas. En una red de dos puertos, a menudo el puerto 1 se considera el puerto de entrada y el puerto 2 se considera el puerto de salida.

Se utiliza comúnmente en el análisis de circuitos matemáticos .

Solicitud

El modelo de red de dos puertos se utiliza en técnicas de análisis matemático de circuitos para aislar partes de circuitos más grandes. Una red de dos puertos se considera como una " caja negra " con sus propiedades especificadas por una matriz de números. Esto permite calcular fácilmente la respuesta de la red a las señales aplicadas a los puertos, sin tener que resolver todos los voltajes y corrientes internos de la red. También permite comparar fácilmente circuitos o dispositivos similares. Por ejemplo, los transistores a menudo se consideran de dos puertos, caracterizados por sus parámetros $h$ (ver más abajo) que son enumerados por el fabricante. Cualquier circuito lineal con cuatro terminales puede considerarse una red de dos puertos siempre que no contenga una fuente independiente y satisfaga las condiciones del puerto.

Ejemplos de circuitos analizados como de dos puertos son filtros , redes de adaptación , líneas de transmisión , transformadores y modelos de pequeña señal para transistores (como el modelo híbrido-pi ). El análisis de redes pasivas de dos puertos es una consecuencia de los teoremas de reciprocidad derivados por primera vez por Lorentz. ^[3]

En los modelos matemáticos de dos puertos, la red se describe mediante una matriz cuadrada de 2 por 2 de números complejos . Los modelos comunes que se utilizan se denominan parámetros $z$ , parámetros $y$ , parámetros $h$ , parámetros $g$ y parámetros $ABCD$ , cada uno de los cuales se describe individualmente a continuación. Todos ellos se limitan a redes lineales , ya que un supuesto subyacente de su derivación es que cualquier condición de circuito dada es una superposición lineal de varias condiciones de cortocircuito y circuito abierto. Por lo general, se expresan en notación matricial y establecen relaciones entre las variables.

V 1

, voltaje a través del puerto 1

I 1

, corriente en el puerto 1

V 2

, voltaje a través del puerto 2

I 2

, corriente en el puerto 2

que se muestran en la figura 1. La diferencia entre los distintos modelos radica en cuáles de estas variables se consideran variables independientes . Estas variables de corriente y voltaje son más útiles en frecuencias bajas a moderadas. En frecuencias altas (por ejemplo, frecuencias de microondas), el uso de variables de potencia y energía es más apropiado, y el enfoque de corriente-voltaje de dos puertos se reemplaza por un enfoque basado en parámetros de dispersión .

Propiedades generales

Existen ciertas propiedades de los dos puertos que se dan con frecuencia en redes prácticas y que se pueden utilizar para simplificar enormemente el análisis. Entre ellas se incluyen:

Redes recíprocas: Se dice que una red es recíproca si el voltaje que aparece en el puerto 2 debido a una corriente aplicada en el puerto 1 es el mismo que el voltaje que aparece en el puerto 1 cuando se aplica la misma corriente al puerto 2. El intercambio de voltaje y corriente da como resultado una definición equivalente de reciprocidad. Una red que consta completamente de componentes pasivos lineales (es decir, resistencias, capacitores e inductores) suele ser recíproca, con una notable excepción de los circuladores pasivos y aisladores que contienen materiales magnetizados. En general, no será recíproca si contiene componentes activos como generadores o transistores. ^[4]
Redes simétricas: Una red es simétrica si su impedancia de entrada es igual a su impedancia de salida. La mayoría de las veces, aunque no necesariamente, las redes simétricas también son físicamente simétricas. A veces también son de interés las redes antimétricas . Se trata de redes en las que las impedancias de entrada y de salida son duales entre sí. ^[5]
Red sin pérdidas: Una red sin pérdidas es aquella que no contiene resistencias ni otros elementos disipativos. ^[6]

Parámetros de impedancia (el-parámetros)

{\begin{bmatrix}V_{1}\\V_{2}\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}z_{11}&z_{12}\\z_{21}&z_{22}\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}I_{1}\\I_{2}\end{bmatrix}}

dónde

{\begin{aligned}z_{11}&\mathrel {\stackrel {\text{def}}{=}} \izquierda.{\frac {V_{1}}{I_{1}}}\derecha|_{I_{2}=0}&z_{12}&\mathrel {\stackrel {\text{def}}{=}} \izquierda.{\frac {V_{1}}{I_{2}}}\derecha|_{I_{1}=0}\\z_{21}&\mathrel {\stackrel {\text{def}}{=}} \izquierda.{\frac {V_{2}}{I_{1}}}\derecha|_{I_{2}=0}&z_{22}&\mathrel {\stackrel {\text{def}}{=}} \izquierda.{\frac {V_{2}}{I_{2}}}\derecha|_{I_{1}=0}\end{alineado}}

Todos los parámetros $z$ tienen dimensiones en ohmios .

Para redes recíprocas $z 12 = z 21$ . Para redes simétricas $z 11 = z 22$ . Para redes recíprocas sin pérdidas todos los $z mn$ son puramente imaginarios. ^[7]

Ejemplo: espejo de corriente bipolar con degeneración del emisor

La figura 3 muestra un espejo de corriente bipolar con resistencias de emisor para aumentar su resistencia de salida. ^{[nb 1]} El transistor $Q 1$ está conectado a un diodo , es decir, su voltaje colector-base es cero. La figura 4 muestra el circuito de pequeña señal equivalente a la figura 3. El transistor $Q 1$ está representado por su resistencia de emisor $r E$ :

r_{\mathrm {E} }\approx {\frac {{\text{voltaje térmico, }}V_{\mathrm {T} }}{{\text{corriente del emisor, }}I_{E}}},

una simplificación que es posible porque la fuente de corriente dependiente en el modelo híbrido-pi para $Q 1$ consume la misma corriente que una resistencia $1 / g m$ conectada a través de $r π$ . El segundo transistor $Q 2$ está representado por su modelo híbrido-pi . La Tabla 1 a continuación muestra las expresiones de parámetros z que hacen que el circuito equivalente a z de la Figura 2 sea eléctricamente equivalente al circuito de pequeña señal de la Figura 4.

La retroalimentación negativa introducida por las resistencias $R E$ se puede ver en estos parámetros. Por ejemplo, cuando se utiliza como carga activa en un amplificador diferencial, $I 1 \approx - I 2$ , lo que hace que la impedancia de salida del espejo sea aproximadamente

R_{22}-R_{21}\approx {\frac {2\beta r_{\mathrm {O} }R_{\mathrm {E} }}{r_{\pi }+2R_{\mathrm { mi} }}}

en comparación con solo $r O$ sin retroalimentación (es decir, con $R E$ = 0 Ω). Al mismo tiempo, la impedancia en el lado de referencia del espejo es aproximadamente

R_{11}-R_{12}\approx {\frac {r_{\pi }}{r_{\pi }+2R_{\mathrm {E} }}}(r_{\mathrm {E} } +R_{\mathrm {E}}),

Solo un valor moderado, pero aún mayor que $r E$ sin retroalimentación. En la aplicación del amplificador diferencial, una resistencia de salida grande aumenta la ganancia del modo diferencial, algo bueno, y una resistencia de entrada de espejo pequeña es deseable para evitar el efecto Miller .

Parámetros de admisión (y-parámetros)

Figura 5: Dos puertos equivalentes a Y que muestran las variables independientes

V 1

V 2

. Aunque se muestran resistencias, se pueden utilizar admitancias generales en su lugar.

{\begin{bmatrix}I_{1}\\I_{2}\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}y_{11}&y_{12}\\y_{21}&y_{22}\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}V_{1}\\V_{2}\end{bmatrix}}

dónde

{\begin{aligned}y_{11}&\mathrel {\stackrel {\text{def}}{=}} \izquierda.{\frac {I_{1}}{V_{1}}}\derecha|_{V_{2}=0}&y_{12}&\mathrel {\stackrel {\text{def}}{=}} \izquierda.{\frac {I_{1}}{V_{2}}}\derecha|_{V_{1}=0}\\y_{21}&\mathrel {\stackrel {\text{def}}{=}} \izquierda.{\frac {I_{2}}{V_{1}}}\derecha|_{V_{2}=0}&y_{22}&\mathrel {\stackrel {\text{def}}{=}} \izquierda.{\frac {I_{2}}{V_{2}}}\derecha|_{V_{1}=0}\end{alineado}}

Todos los parámetros Y tienen dimensiones de siemens .

Para redes recíprocas $y 12 = y 21$ . Para redes simétricas $y 11 = y 22$ . Para redes recíprocas sin pérdidas, todos los $y mn$ son puramente imaginarios. ^[7]

Parámetros híbridos (yo-parámetros)

Figura 6: Dos puertos equivalentes a H que muestran las variables independientes

I 1

V 2

;

h 22

se reciproca para formar una resistencia

{\begin{bmatrix}V_{1}\\I_{2}\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}h_{11}&h_{12}\\h_{21}&h_{22}\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}I_{1}\\V_{2}\end{bmatrix}}

dónde

{\begin{aligned}h_{11}&\mathrel {\stackrel {\text{def}}{=}} \left.{\frac {V_{1}}{I_{1}}}\right|_{V_{2}=0}&h_{12}&\mathrel {\stackrel {\text{def}}{=}} \left.{\frac {V_{1}}{V_{2}}}\right|_{I_{1}=0}\\h_{21}&\mathrel {\stackrel {\text{def}}{=}} \left.{\frac {I_{2}}{I_{1}}}\right|_{V_{2}=0}&h_{22}&\mathrel {\stackrel {\text{def}}{=}} \left.{\frac {I_{2}}{V_{2}}}\right|_{I_{1}=0}\end{aligned}}

Este circuito suele seleccionarse cuando se desea un amplificador de corriente en la salida. Las resistencias que se muestran en el diagrama pueden ser impedancias generales.

$Los parámetros h$ fuera de la diagonal son adimensionales , mientras que los miembros diagonales tienen dimensiones recíprocas entre sí.

Para redes recíprocas $h 12 = - h 21$ . Para redes simétricas $h 11 h 22 - h 12 h 21 = 1$ . Para redes recíprocas sin pérdidas $h 12$ y $h 21$ son reales, mientras que $h 11$ y $h 22$ son puramente imaginarias.

Ejemplo: amplificador de base común

Figura 7: Amplificador de base común con fuente de corriente alterna

I 1

como entrada de señal y carga no especificada que soporta voltaje

V 2

y una corriente dependiente

I 2

Nota: Las fórmulas tabuladas en la Tabla 2 hacen que el circuito $h$ -equivalente del transistor de la Figura 6 concuerde con su modelo híbrido-pi de baja frecuencia y señal pequeña de la Figura 7. Notación: $r π$ es la resistencia de base del transistor, $r O$ es la resistencia de salida y $g m$ es la transconductancia mutua. El signo negativo para $h 21$ refleja la convención de que $I 1, I 2$ son positivos cuando se dirigen al puerto de dos. Un valor distinto de cero para $h 12$ significa que el voltaje de salida afecta el voltaje de entrada, es decir, este amplificador es bilateral . Si $h 12 = 0$ , el amplificador es unilateral .

Historia

Los parámetros $h$ se denominaron inicialmente parámetros serie-paralelo . El término híbrido para describir estos parámetros fue acuñado por DA Alsberg en 1953 en "Metrología de transistores". ^[8] En 1954, un comité conjunto del IRE y la AIEE adoptó el término parámetros $h y$ recomendó que estos se convirtieran en el método estándar para probar y caracterizar transistores porque eran "peculiarmente adaptables a las características físicas de los transistores". ^[9] En 1956, la recomendación se convirtió en un estándar emitido; 56 IRE 28.S2. Tras la fusión de estas dos organizaciones como IEEE , el estándar se convirtió en Std 218-1956 y se reafirmó en 1980, pero ahora ha sido retirado. ^[10]

Parámetros híbridos inversos (parámetros g)

Figura 8: G-equivalente de dos puertos que muestra las variables independientes

V 1

I 2

;

g 11

se reciproca para formar una resistencia

{\begin{bmatrix}I_{1}\\V_{2}\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}g_{11}&g_{12}\\g_{21}&g_{22}\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}V_{1}\\I_{2}\end{bmatrix}}

dónde

{\begin{aligned}g_{11}&\mathrel {\stackrel {\text{def}}{=}} \left.{\frac {I_{1}}{V_{1}}}\right|_{I_{2}=0}&g_{12}&\mathrel {\stackrel {\text{def}}{=}} \left.{\frac {I_{1}}{I_{2}}}\right|_{V_{1}=0}\\g_{21}&\mathrel {\stackrel {\text{def}}{=}} \left.{\frac {V_{2}}{V_{1}}}\right|_{I_{2}=0}&g_{22}&\mathrel {\stackrel {\text{def}}{=}} \left.{\frac {V_{2}}{I_{2}}}\right|_{V_{1}=0}\end{aligned}}

A menudo, se selecciona este circuito cuando se desea un amplificador de voltaje en la salida. Los parámetros g fuera de la diagonal son adimensionales, mientras que los elementos diagonales tienen dimensiones recíprocas entre sí. Las resistencias que se muestran en el diagrama pueden ser impedancias generales.

Ejemplo: amplificador de base común

Figura 9: Amplificador de base común con fuente de voltaje de CA

V 1

como entrada de señal y carga no especificada que entrega corriente

I 2

a un voltaje dependiente

V 2

Nota: Las fórmulas tabuladas en la Tabla 3 hacen que el circuito equivalente $a g$ del transistor de la Figura 8 concuerde con su modelo híbrido-pi de baja frecuencia y señal pequeña de la Figura 9. Notación: $r π$ es la resistencia de base del transistor, $r O$ es la resistencia de salida y $g m$ es la transconductancia mutua. El signo negativo para $g 12$ refleja la convención de que $I 1, I 2$ son positivos cuando se dirigen al puerto de dos. Un valor distinto de cero para $g 12$ significa que la corriente de salida afecta a la corriente de entrada, es decir, este amplificador es bilateral . Si $g 12 = 0$ , el amplificador es unilateral .

A B C D-parámetros

Los parámetros $ABCD$ se conocen como parámetros de cadena, cascada o transmisión. Existen varias definiciones de parámetros $ABCD$ , la más común es ^[11]^[12]

{\begin{bmatrix}V_{1}\\I_{1}\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}A&B\\C&D\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}V_{2}\\-I_{2}\end{bmatrix}}

Nota: Algunos autores optaron por invertir la dirección indicada de I ₂ y suprimir el signo negativo en I ₂ .

dónde

{\begin{aligned}A&\mathrel {\stackrel {\text{def}}{=}} \left.{\frac {V_{1}}{V_{2}}}\right|_{I_{2}=0}&B&\mathrel {\stackrel {\text{def}}{=}} \left.-{\frac {V_{1}}{I_{2}}}\right|_{V_{2}=0}\\C&\mathrel {\stackrel {\text{def}}{=}} \left.{\frac {I_{1}}{V_{2}}}\right|_{I_{2}=0}&D&\mathrel {\stackrel {\text{def}}{=}} \left.-{\frac {I_{1}}{I_{2}}}\right|_{V_{2}=0}\end{aligned}}

Para redes recíprocas $AD - BC = 1.$ Para redes simétricas $A = D.$ Para redes que son recíprocas y sin pérdidas, $A$ y $D$ son puramente reales mientras que $B$ y $C$ son puramente imaginarias. ^[6]

Se prefiere esta representación porque cuando los parámetros se utilizan para representar una cascada de dos puertos, las matrices se escriben en el mismo orden en que se dibujaría un diagrama de red, es decir, de izquierda a derecha. Sin embargo, también se utiliza una definición variante, ^[13]

{\begin{bmatrix}V_{2}\\-I_{2}\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}A'&B'\\C'&D'\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}V_{1}\\I_{1}\end{bmatrix}}

dónde

{\begin{aligned}A'&\mathrel {\stackrel {\text{def}}{=}} \left.{\frac {V_{2}}{V_{1}}}\right|_{I_{1}=0}&B'&\mathrel {\stackrel {\text{def}}{=}} \left.{\frac {V_{2}}{I_{1}}}\right|_{V_{1}=0}\\C'&\mathrel {\stackrel {\text{def}}{=}} \left.-{\frac {I_{2}}{V_{1}}}\right|_{I_{1}=0}&D'&\mathrel {\stackrel {\text{def}}{=}} \left.-{\frac {I_{2}}{I_{1}}}\right|_{V_{1}=0}\end{aligned}}

El signo negativo de $- I 2$ surge para hacer que la corriente de salida de una etapa en cascada (tal como aparece en la matriz) sea igual a la corriente de entrada de la siguiente. Sin el signo menos, las dos corrientes tendrían sentidos opuestos porque la dirección positiva de la corriente, por convención, se toma como la corriente que ingresa al puerto. En consecuencia, el vector de matriz de voltaje/corriente de entrada se puede reemplazar directamente con la ecuación matricial de la etapa en cascada anterior para formar una matriz $A'B'C'D'$ combinada .

La terminología de representar los parámetros $ABCD$ como una matriz de elementos designados $a 11$ etc. adoptada por algunos autores ^{[14] y los parámetros} $A'B'C'D'$ inversos como una matriz de elementos designados $b 11$ etc. se utilizan aquí tanto por brevedad como para evitar confusiones con elementos del circuito.

{\begin{aligned}\left[\mathbf {a} \right]&={\begin{bmatrix}a_{11}&a_{12}\\a_{21}&a_{22}\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}A&B\\C&D\end{bmatrix}}\\\left[\mathbf {b} \right]&={\begin{bmatrix}b_{11}&b_{12}\\b_{21}&b_{22}\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}A'&B'\\C'&D'\end{bmatrix}}\end{aligned}}

Tabla de parámetros de transmisión

La siguiente tabla enumera los parámetros $ABCD$ y $ABCD$ inverso para algunos elementos de red simples.

Parámetros de dispersión (parámetros S)

Los parámetros anteriores se definen en términos de voltajes y corrientes en los puertos. Los parámetros $S$ son diferentes y se definen en términos de ondas incidentes y reflejadas en los puertos. Los parámetros $S$ se utilizan principalmente en frecuencias de microondas y UHF donde resulta difícil medir voltajes y corrientes directamente. Por otro lado, la potencia incidente y reflejada son fáciles de medir utilizando acopladores direccionales . La definición es ^[16]

{\begin{bmatrix}b_{1}\\b_{2}\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}S_{11}&S_{12}\\S_{21}&S_{22}\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}a_{1}\\a_{2}\end{bmatrix}}

donde $a k$ son las ondas incidentes y $b k$ son las ondas reflejadas en el puerto $k$ . Es convencional definir a $k y$ b $k en$ términos de la raíz cuadrada de la potencia. En consecuencia, existe una relación con los voltajes de onda (consulte el artículo principal para obtener más detalles). ^[17]

Para redes recíprocas $S 12 = S 21$ . Para redes simétricas $S 11 = S 22$ . Para redes antimétricas $S 11 = - S 22$ . ^[18] Para redes recíprocas sin pérdidas y ^[19] $|S_{11}|=|S_{22}|$ $|S_{11}|^{2}+|S_{12}|^{2}=1.$

Parámetros de transferencia de dispersión (yo-parámetros)

Los parámetros de transferencia de dispersión, al igual que los parámetros de dispersión, se definen en términos de ondas incidentes y reflejadas. La diferencia es que los parámetros $T$ relacionan las ondas en el puerto 1 con las ondas en el puerto 2, mientras que los parámetros $S$ relacionan las ondas reflejadas con las ondas incidentes. En este sentido, los parámetros $T$ cumplen la misma función que los parámetros $ABCD$ y permiten calcular los parámetros $T de las redes en cascada mediante la multiplicación de matrices de las redes componentes. Los parámetros$ $T$ , al igual que los parámetros $ABCD$ , también pueden denominarse parámetros de transmisión. La definición es ^[16]^[20]

{\begin{bmatrix}a_{1}\\b_{1}\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}T_{11}&T_{12}\\T_{21}&T_{22}\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}b_{2}\\a_{2}\end{bmatrix}}

$Los parámetros T$ no son tan fáciles de medir directamente como los parámetros $S.$ Sin embargo, los parámetros $S$ se pueden convertir fácilmente en parámetros $T$ ; consulte el artículo principal para obtener más detalles. ^[21]

Combinaciones de redes de dos puertos

Cuando se conectan dos o más redes de dos puertos, los parámetros de los dos puertos de la red combinada se pueden encontrar realizando álgebra matricial en las matrices de parámetros para los dos puertos componentes. La operación matricial se puede hacer particularmente simple con una elección apropiada de los parámetros de los dos puertos para que coincidan con la forma de conexión de los dos puertos. Por ejemplo, los parámetros $z$ son mejores para los puertos conectados en serie.

Las reglas de combinación deben aplicarse con cuidado. Algunas conexiones (cuando se unen potenciales diferentes) hacen que la condición del puerto se invalide y la regla de combinación ya no se aplique. Se puede utilizar una prueba de Brune para verificar la admisibilidad de la combinación. Esta dificultad se puede superar colocando transformadores ideales 1:1 en las salidas de los dos puertos del problema. Esto no cambia los parámetros de los dos puertos, pero sí garantiza que seguirán cumpliendo la condición del puerto cuando se interconecten. En las figuras 11 y 12 que aparecen a continuación se muestra un ejemplo de este problema para conexiones serie-serie. ^[22]

Conexión serie-serie

Cuando se conectan dos puertos en una configuración serie-serie como se muestra en la figura 10, la mejor opción de parámetro de dos puertos son los parámetros $z$ . Los parámetros $z$ de la red combinada se encuentran mediante la suma de las matrices de los dos parámetros $z$ individuales . ^[23]^[24]

[\mathbf {z} ]=[\mathbf {z} ]_{1}+[\mathbf {z} ]_{2}

Como se mencionó anteriormente, hay algunas redes que no se prestan directamente a este análisis. ^[22] Un ejemplo simple es un puerto doble que consta de una red $L$ de resistencias $R 1$ y $R 2$ . Los parámetros $z$ para esta red son:

[\mathbf {z} ]_{1}={\begin{bmatrix}R_{1}+R_{2}&R_{2}\\R_{2}&R_{2}\end{bmatrix}}

La figura 11 muestra dos redes idénticas conectadas en serie-serie. Los parámetros $z$ totales predichos por la suma de matrices son:

[\mathbf {z} ]=[\mathbf {z} ]_{1}+[\mathbf {z} ]_{2}=2[\mathbf {z} ]_{1}={\begin{bmatrix}2R_{1}+2R_{2}&2R_{2}\\2R_{2}&2R_{2}\end{bmatrix}}

Sin embargo, el análisis directo del circuito combinado muestra que,

[\mathbf {z} ]={\begin{bmatrix}R_{1}+2R_{2}&2R_{2}\\2R_{2}&2R_{2}\end{bmatrix}}

La discrepancia se explica al observar que $R 1$ de los dos puertos inferiores ha sido pasado por alto por el cortocircuito entre dos terminales de los puertos de salida. Esto da como resultado que no fluya corriente a través de un terminal en cada uno de los puertos de entrada de las dos redes individuales. En consecuencia, la condición del puerto se rompe para ambos puertos de entrada de las redes originales, ya que la corriente aún puede fluir hacia el otro terminal. Este problema se puede resolver insertando un transformador ideal en el puerto de salida de al menos una de las redes de dos puertos. Si bien este es un enfoque común en los libros de texto para presentar la teoría de los dos puertos, la viabilidad de usar transformadores es una cuestión que se debe decidir para cada diseño individual.

Conexión paralelo-paralelo

Cuando se conectan dos puertos en una configuración paralelo-paralelo como se muestra en la figura 13, la mejor opción de parámetro de dos puertos son los parámetros $y$ . Los parámetros $y de la red combinada se encuentran mediante la suma de las matrices de los dos parámetros$ $y$ individuales . ^[25]

[\mathbf {y} ]=[\mathbf {y} ]_{1}+[\mathbf {y} ]_{2}

Conexión serie-paralelo

Cuando se conectan dos puertos en una configuración en serie-paralelo como se muestra en la figura 14, la mejor opción de parámetro de dos puertos son los parámetros $h$ . Los parámetros $h$ de la red combinada se obtienen mediante la suma de las matrices de los dos parámetros $h$ individuales . ^[26]

[\mathbf {h} ]=[\mathbf {h} ]_{1}+[\mathbf {h} ]_{2}

Conexión serie-paralelo

Cuando se conectan dos puertos en una configuración en serie-paralelo como se muestra en la figura 15, la mejor opción de parámetro de dos puertos son los parámetros $g$ . Los parámetros $g$ de la red combinada se obtienen mediante la suma de las matrices de los dos parámetros $g$ individuales .

[\mathbf {g} ]=[\mathbf {g} ]_{1}+[\mathbf {g} ]_{2}

Conexión en cascada

Cuando se conectan dos puertos con el puerto de salida del primero conectado al puerto de entrada del segundo (una conexión en cascada), como se muestra en la figura 16, la mejor opción de parámetro de dos puertos son los parámetros $ABCD$ . Los parámetros $a$ de la red combinada se encuentran mediante la multiplicación matricial de las dos matrices de parámetros $a individuales.$ ^[27]

[\mathbf {a} ]=[\mathbf {a} ]_{1}\cdot [\mathbf {a} ]_{2}

Una cadena de $n$ puertos de dos vías se puede combinar mediante la multiplicación matricial de las $n$ matrices. Para combinar una cascada de matrices $de b$ parámetros, se vuelven a multiplicar, pero la multiplicación debe realizarse en orden inverso, de modo que:

[\mathbf {b} ]=[\mathbf {b} ]_{2}\cdot [\mathbf {b} ]_{1}

Ejemplo

Supongamos que tenemos una red de dos puertos que consta de una resistencia en serie $R$ seguida de un condensador en derivación $C.$ Podemos modelar toda la red como una cascada de dos redes más simples:

{\begin{aligned}[][\mathbf {b} ]_{1}&={\begin{bmatrix}1&-R\\0&1\end{bmatrix}}\\\lbrack \mathbf {b} \rbrack _{2}&={\begin{bmatrix}1&0\\-sC&1\end{bmatrix}}\end{aligned}}

La matriz de transmisión para toda la red $[b]$ es simplemente la multiplicación matricial de las matrices de transmisión de los dos elementos de la red:

{\begin{aligned}[]\lbrack \mathbf {b} \rbrack &=\lbrack \mathbf {b} \rbrack _{2}\cdot \lbrack \mathbf {b} \rbrack _{1}\\&={\begin{bmatrix}1&0\\-sC&1\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}1&-R\\0&1\end{bmatrix}}\\&={\begin{bmatrix}1&-R\\-sC&1+sCR\end{bmatrix}}\end{aligned}}

De este modo:

{\begin{bmatrix}V_{2}\\-I_{2}\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}1&-R\\-sC&1+sCR\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}V_{1}\\I_{1}\end{bmatrix}}

Interrelación de parámetros

Donde $Δ[x]$ es el determinante de $[x]$ .

Ciertos pares de matrices tienen una relación particularmente simple. Los parámetros de admitancia son la matriz inversa de los parámetros de impedancia, los parámetros híbridos inversos son la matriz inversa de los parámetros híbridos y la forma $[b]$ de los parámetros $ABCD$ es la matriz inversa de la forma $[a]$ . Es decir,

{\begin{aligned}\left[\mathbf {y} \right]&=[\mathbf {z} ]^{-1}\\\left[\mathbf {g} \right]&=[\mathbf {h} ]^{-1}\\\left[\mathbf {b} \right]&=[\mathbf {a} ]^{-1}\end{aligned}}

Redes con más de dos puertos

Si bien las redes de dos puertos son muy comunes (por ejemplo, amplificadores y filtros), otras redes eléctricas, como acopladores direccionales y circuladores, tienen más de dos puertos. Las siguientes representaciones también son aplicables a redes con una cantidad arbitraria de puertos:

Por ejemplo, los parámetros de impedancia de tres puertos dan como resultado la siguiente relación:

{\begin{bmatrix}V_{1}\\V_{2}\\V_{3}\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}Z_{11}&Z_{12}&Z_{13}\\Z_{21}&Z_{22}&Z_{23}\\Z_{31}&Z_{32}&Z_{33}\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}I_{1}\\I_{2}\\I_{3}\end{bmatrix}}

Sin embargo, las siguientes representaciones están necesariamente limitadas a dispositivos de dos puertos:

Parámetros híbridos ( $h )$
Parámetros híbridos inversos ( $g )$
Parámetros de transmisión ( $ABCD$ )
Parámetros de transferencia de dispersión ( $T$ )

Conversión de un puerto doble a un puerto único

Una red de dos puertos tiene cuatro variables, dos de las cuales son independientes. Si uno de los puertos termina con una carga sin fuentes independientes, la carga impone una relación entre el voltaje y la corriente de ese puerto. Se pierde un grado de libertad. El circuito ahora tiene solo un parámetro independiente. El puerto doble se convierte en una impedancia de un puerto para la variable independiente restante.

Por ejemplo, considere los parámetros de impedancia.

{\begin{bmatrix}V_{1}\\V_{2}\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}z_{11}&z_{12}\\z_{21}&z_{22}\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}I_{1}\\I_{2}\end{bmatrix}}

Conectar una carga, $Z L,$ al puerto 2 agrega efectivamente la restricción

V_{2}=-Z_{\mathrm {L} }I_{2}\,

El signo negativo se debe a que la dirección positiva de $I 2$ se dirige hacia los dos puertos en lugar de hacia la carga. Las ecuaciones aumentadas se convierten en

{\begin{aligned}V_{1}&=Z_{11}I_{1}+Z_{12}I_{2}\\-Z_{\mathrm {L} }I_{2}&=Z_{21}I_{1}+Z_{22}I_{2}\end{aligned}}

La segunda ecuación se puede resolver fácilmente para $I 2$ como función de $I 1$ y esa expresión puede reemplazar $a I 2$ en la primera ecuación dejando a $V 1$ (y $V 2$ e $I 2$ ) como funciones de $I 1.$

{\begin{aligned}I_{2}&=-{\frac {Z_{21}}{Z_{\mathrm {L} }+Z_{22}}}I_{1}\\[3pt]V_{1}&=Z_{11}I_{1}-{\frac {Z_{12}Z_{21}}{Z_{\mathrm {L} }+Z_{22}}}I_{1}\\[2pt]&=\left(Z_{11}-{\frac {Z_{12}Z_{21}}{Z_{\mathrm {L} }+Z_{22}}}\right)I_{1}=Z_{\text{in}}I_{1}\end{aligned}}

Entonces, en efecto, $I 1$ ve una impedancia de entrada $Z y el efecto de los dos puertos en$ el circuito de entrada se ha reducido efectivamente a un puerto; es decir, una simple impedancia de dos terminales.

Véase también

Parámetros de admisión
Parámetros de impedancia
Parámetros de dispersión
Método de matriz de transferencia (óptica) para el cálculo de la reflexión/transmisión de ondas de luz en capas transparentes
Matriz de transferencia de rayos para el cálculo de la propagación paraxial de un rayo de luz

Notas

^ Las resistencias de las patas del emisor contrarrestan cualquier aumento de corriente disminuyendo el transistor $V BE$ . Es decir, las resistencias $R E$ provocan una retroalimentación negativa que se opone al cambio de corriente. En particular, cualquier cambio en el voltaje de salida da como resultado un cambio menor en la corriente que sin esta retroalimentación, lo que significa que la resistencia de salida del espejo ha aumentado.
^ La barra vertical doble denota una conexión en paralelo de las resistencias: . $R_{1}\mathbin {\|} R_{2}=1/(1/R_{1}+1/R_{2})$

Referencias

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