Densidad del portador de carga

Cobrar a los transportistas por volumen; como electrones, iones, "huecos" u otros

La densidad de portadores de carga , también conocida como concentración de portadores , denota el número de portadores de carga por volumen . En unidades del SI , se mide en m ⁻³ . Como ocurre con cualquier densidad , en principio puede depender de la posición. Sin embargo, normalmente la concentración de portador se da como un número único y representa la densidad promedio de portador en todo el material.

Las densidades de los portadores de carga implican ecuaciones relativas a la conductividad eléctrica , fenómenos relacionados como la conductividad térmica y enlaces químicos como el enlace covalente .

Cálculo

La densidad de portadores normalmente se obtiene teóricamente integrando la densidad de estados en el rango de energía de los portadores de carga en el material (por ejemplo, integrando sobre la banda de conducción para electrones, integrando sobre la banda de valencia para huecos).

Si se conoce el número total de portadores de carga, la densidad de los portadores se puede encontrar simplemente dividiendo por el volumen. Para mostrar esto matemáticamente, la densidad de los portadores de carga es una densidad de partículas , por lo que integrarla en un volumen da el número de portadores de carga en ese volumen. ${\displaystyle V}$ ${\displaystyle N}$

$${\displaystyle N=\int _{V}n(\mathbf {r} )\,dV.}$$

${\displaystyle n(\mathbf {r} )}$

Si la densidad no depende de la posición y, en cambio, es igual a una constante, esta ecuación se simplifica a ${\displaystyle n_{0}}$

$${\displaystyle N=V\cdot n_{0}.}$$

Semiconductores

La densidad de portadores es importante para los semiconductores , donde es una cantidad importante para el proceso de dopaje químico . Usando la teoría de bandas , la densidad electrónica es el número de electrones por unidad de volumen en la banda de conducción. Para huecos, es el número de huecos por unidad de volumen en la banda de valencia. Para calcular este número de electrones, comenzamos con la idea de que la densidad total de los electrones de la banda de conducción, es simplemente sumar la densidad de los electrones de conducción a través de las diferentes energías en la banda, desde la parte inferior de la banda hasta la parte superior de la banda. banda . ${\displaystyle n_{0}}$ ${\displaystyle p_{0}}$ ${\displaystyle n_{0}}$ ${\displaystyle E_{c}}$ ${\displaystyle E_{\text{top}}}$

$${\displaystyle n_{0}=\int _{E_{c}}^{E_{\text{top}}}N(E)\,dE}$$

Debido a que los electrones son fermiones , la densidad de los electrones de conducción con cualquier energía particular es el producto de la densidad de estados , o cuántos estados conductores son posibles, con la distribución de Fermi-Dirac , que nos indica la porción de esos estados que realmente tienen electrones en ellos ${\displaystyle N(E)}$ ${\displaystyle g(E)}$ ${\displaystyle f(E)}$

$${\displaystyle N(E)=g(E)f(E)}$$

Para simplificar el cálculo, en lugar de tratar los electrones como fermiones, según la distribución de Fermi-Dirac, los tratamos como un gas clásico que no interactúa, que viene dado por la distribución de Maxwell-Boltzmann . Esta aproximación tiene efectos insignificantes cuando la magnitud , lo cual es cierto para semiconductores cerca de la temperatura ambiente. Esta aproximación no es válida a temperaturas muy bajas o con una banda prohibida extremadamente pequeña. ${\displaystyle |E-E_{f}|\gg k_{\text{B}}T}$

$${\displaystyle f(E)={\frac {1}{1+e^{\frac {E-E_{f}}{k_{\text{B}}T}}}}\approx e^{-{\frac {E-E_{f}}{k_{\text{B}}T}}}}$$

La densidad tridimensional de estados es:

$${\displaystyle g(E)={\frac {1}{2\pi ^{2}}}\left({\frac {2m^{*}}{\hbar ^{2}}}\right)^{\frac {3}{2}}{\sqrt {E-E_{0}}}}$$

Después de combinación y simplificación, estas expresiones conducen a:

$${\displaystyle n_{0}=2\left({\frac {m^{*}k_{\text{B}}T}{2\pi \hbar ^{2}}}\right)^{3/2}e^{-{\frac {E_{c}-E_{f}}{k_{\text{B}}T}}}}$$

Aquí está la masa efectiva de los electrones en ese semiconductor en particular, y la cantidad es la diferencia de energía entre la banda de conducción y el nivel de Fermi , que es la mitad de la banda prohibida : ${\displaystyle m^{*}}$ ${\displaystyle E_{c}-E_{f}}$ ${\displaystyle E_{g}}$

$${\displaystyle E_{g}=2(E_{c}-E_{f})}$$

Se puede derivar una expresión similar para los agujeros. La concentración de portadores se puede calcular tratando los electrones que se mueven hacia adelante y hacia atrás a través de la banda prohibida como el equilibrio de una reacción química reversible, lo que conduce a una ley de acción de masa electrónica . La ley de acción de masas define una cantidad llamada concentración de portador intrínseco, que para materiales no dopados: ${\displaystyle n_{i}}$

$${\displaystyle n_{i}=n_{0}=p_{0}}$$

La siguiente tabla enumera algunos valores de la concentración de portadores intrínsecos para semiconductores intrínsecos , en orden creciente de banda prohibida.

Estas concentraciones de portadores cambiarán si estos materiales están dopados. Por ejemplo, dopar silicio puro con una pequeña cantidad de fósforo aumentará la densidad portadora de electrones, n . Entonces, dado que n > p , el silicio dopado será un semiconductor extrínseco de tipo n . Dopar silicio puro con una pequeña cantidad de boro aumentará la densidad de portadores de los huecos, por lo que p > n , y será un semiconductor extrínseco de tipo p.

Rieles

La densidad del portador también es aplicable a los metales , donde puede estimarse a partir del modelo simple de Drude . En este caso, la densidad de portadores (en este contexto, también llamada densidad de electrones libres) se puede estimar mediante: ^[5]

$${\displaystyle n={\frac {N_{\text{A}}Z\rho _{m}}{m_{a}}}}$$

Donde es la constante de Avogadro , Z es el número de electrones de valencia , es la densidad del material y es la masa atómica . Dado que los metales pueden mostrar múltiples números de oxidación , la definición exacta de cuántos "electrones de valencia" debe tener un elemento en forma elemental es algo arbitraria, pero la siguiente tabla enumera las densidades de electrones libres dadas por Ashcroft y Mermin , que se calcularon usando la fórmula arriba basado en suposiciones razonables sobre valencia, y con densidades de masa, calculadas a partir de datos de cristalografía experimental . ^[5] ${\displaystyle N_{\text{A}}}$ ${\displaystyle \rho _{m}}$ ${\displaystyle m_{a}}$ ${\displaystyle Z}$ ${\displaystyle \rho _{m}}$

Los valores de n entre metales inferidos, por ejemplo, por el efecto Hall , suelen ser del mismo orden de magnitud, pero este modelo simple no puede predecir la densidad del portador con una precisión muy alta.

Medición

La densidad de los portadores de carga se puede determinar en muchos casos mediante el efecto Hall ^[6] , cuyo voltaje depende inversamente de la densidad de los portadores.

Referencias

1. O. Madelung, U. Rössler, M. Schulz (2002). "germanio (Ge), concentración de portador intrínseco". Elementos del Grupo IV, Compuestos IV-IV y III-V. Parte b - Propiedades electrónicas, de transporte, ópticas y otras . Landolt-Börnstein - Materia Condensada Grupo III. págs. 1–3. doi :10.1007/10832182_503. ISBN 978-3-540-42876-3.{{cite book}}: Mantenimiento CS1: varios nombres: lista de autores ( enlace )
2. Pietro P. Altermatt, Andreas Schenk, Frank Geelhaar, Gernot Heiser (2003). "Reevaluación de la densidad de portadores intrínsecos en silicio cristalino en vista del estrechamiento de la banda prohibida". Revista de Física Aplicada . 93 (3): 1598. Código bibliográfico : 2003JAP....93.1598A. doi : 10.1063/1.1529297.{{cite journal}}: Mantenimiento CS1: varios nombres: lista de autores ( enlace )
3. Rössler, U. (2002). "Arseniuro de galio (GaAs), concentración de portadores intrínsecos, conductividad eléctrica y térmica". Elementos del Grupo IV, Compuestos IV-IV y III-V. Parte b - Propiedades electrónicas, de transporte, ópticas y otras . Landolt-Börnstein - Materia Condensada Grupo III. págs. 1–8. doi :10.1007/10832182_196. ISBN 978-3-540-42876-3.
4. Gachovska, Tanya K.; Hudgins, Jerry L. (2018). "Dispositivos semiconductores de potencia de SiC y GaN". Manual de electrónica de potencia . Elsevier. pag. 98. doi :10.1016/b978-0-12-811407-0.00005-2. ISBN 9780128114070.
5. Ashcroft, Mermín. Física del Estado Sólido . págs. 4–5.
6. Salón Edwin (1879). "Sobre una nueva acción del imán sobre las corrientes eléctricas". Revista Estadounidense de Matemáticas . 2 (3): 287–92. doi :10.2307/2369245. JSTOR  2369245. S2CID  107500183. Archivado desde el original el 27 de julio de 2011 . Consultado el 28 de febrero de 2008 .