Polinomios de Legendre

Sistema de polinomios completos y ortogonales.

Los primeros seis polinomios de Legendre

En matemáticas , los polinomios de Legendre , llamados así en honor a Adrien-Marie Legendre (1782), son un sistema de polinomios completos y ortogonales con una gran cantidad de propiedades matemáticas y numerosas aplicaciones. Se pueden definir de muchas maneras, y las diversas definiciones resaltan diferentes aspectos y sugieren generalizaciones y conexiones con diferentes estructuras matemáticas y aplicaciones físicas y numéricas.

Estrechamente relacionados con los polinomios de Legendre están los polinomios de Legendre asociados , las funciones de Legendre , las funciones de Legendre de segundo tipo, los polinomios q-Legendre grandes y las funciones de Legendre asociadas .

Definición por construcción como sistema ortogonal.

En este enfoque, los polinomios se definen como un sistema ortogonal con respecto a la función de peso en el intervalo . Es decir, es un polinomio de grado tal que ${\displaystyle w(x)=1}$ ${\displaystyle [-1,1]}$ ${\displaystyle P_{n}(x)}$ ${\displaystyle n}$

$${\displaystyle \int _{-1}^{1}P_{m}(x)P_{n}(x)\,dx=0\quad {\text{if }}n\neq m.}$$

Con la condición de estandarización adicional , todos los polinomios se pueden determinar de forma única. Luego comenzamos el proceso de construcción: es el único polinomio correctamente estandarizado de grado 0. debe ser ortogonal a , lo que lleva a , y se determina exigiendo ortogonalidad a y , y así sucesivamente. se fija exigiendo ortogonalidad a todos con . Esto proporciona condiciones que, junto con la estandarización, fijan todos los coeficientes en . Con trabajo, todos los coeficientes de cada polinomio se pueden determinar sistemáticamente, lo que lleva a la representación explícita en potencias de lo que se indica a continuación. ${\displaystyle P_{n}(1)=1}$ ${\displaystyle P_{0}(x)=1}$ ${\displaystyle P_{1}(x)}$ ${\displaystyle P_{0}}$ ${\displaystyle P_{1}(x)=x}$ ${\displaystyle P_{2}(x)}$ ${\displaystyle P_{0}}$ ${\displaystyle P_{1}}$ ${\displaystyle P_{n}}$ ${\displaystyle P_{m}}$ ${\displaystyle m<n}$ ${\displaystyle n}$ ${\displaystyle P_{n}(1)=1}$ ${\displaystyle n+1}$ ${\displaystyle P_{n}(x)}$ ${\displaystyle x}$

Esta definición de 's es la más simple. No apela a la teoría de ecuaciones diferenciales. En segundo lugar, la completitud de los polinomios se deriva inmediatamente de la completitud de las potencias 1, . Finalmente, al definirlos mediante ortogonalidad con respecto a la función de peso más obvia en un intervalo finito, establece los polinomios de Legendre como uno de los tres sistemas polinomiales ortogonales clásicos . Los otros dos son los polinomios de Laguerre , que son ortogonales sobre la línea media , y los polinomios de Hermite , ortogonales sobre la línea completa , con funciones de peso que son las funciones analíticas más naturales que aseguran la convergencia de todas las integrales. ${\displaystyle P_{n}}$ ${\displaystyle x,x^{2},x^{3},\ldots }$ ${\displaystyle [0,\infty )}$ ${\displaystyle (-\infty ,\infty )}$

Definición mediante función generadora

Los polinomios de Legendre también se pueden definir como los coeficientes en una expansión formal en potencias de la función generadora ^[1] ${\displaystyle t}$

El coeficiente de es un polinomio de grado con . Ampliando hasta ofertas ${\displaystyle t^{n}}$ ${\displaystyle x}$ ${\displaystyle n}$ ${\displaystyle |x|\leq 1}$ ${\displaystyle t^{1}}$

$${\displaystyle P_{0}(x)=1\,,\quad P_{1}(x)=x.}$$

Sin embargo , es posible obtener los mayores sin recurrir a la expansión directa de la serie de Taylor . La ecuación  2 se diferencia con respecto a t en ambos lados y se reordena para obtener ${\displaystyle P_{n}}$

$${\displaystyle {\frac {x-t}{\sqrt {1-2xt+t^{2}}}}=\left(1-2xt+t^{2}\right)\sum _{n=1}^{\infty }nP_{n}(x)t^{n-1}\,.}$$

2al igualar los coeficientestla fórmula de recursividad de Bonnet.

$${\displaystyle (n+1)P_{n+1}(x)=(2n+1)xP_{n}(x)-nP_{n-1}(x)\,.}$$

P _​​0P ₁

El enfoque de la función generadora está directamente relacionado con la expansión multipolar en electrostática, como se explica a continuación, y es como Legendre definió por primera vez los polinomios en 1782.

Definición mediante ecuación diferencial

Una tercera definición es en términos de soluciones a la ecuación diferencial de Legendre :

Esta ecuación diferencial tiene puntos singulares regulares en x = ±1 , por lo que si se busca una solución utilizando el método estándar de Frobenius o de series de potencias , una serie sobre el origen solo convergerá para | x | < 1 en general. Cuando n es un número entero, la solución P _n ( x ) que es regular en x = 1 también lo es en x = −1 , y la serie para esta solución termina (es decir, es un polinomio). La ortogonalidad y completitud de estas soluciones se ve mejor desde el punto de vista de la teoría de Sturm-Liouville . Reescribimos la ecuación diferencial como un problema de valores propios,

$${\displaystyle {\frac {d}{dx}}\left(\left(1-x^{2}\right){\frac {d}{dx}}\right)P(x)=-\lambda P(x)\,,}$$

operador diferencialhermitianon ( n + 1) ${\displaystyle \lambda }$ ${\displaystyle n(n+1)}$ ${\displaystyle x=\pm 1}$ ${\displaystyle n=0,1,2,\ldots }$ ${\displaystyle P_{n}(x)}$

La ecuación diferencial admite otra solución no polinómica, las funciones de Legendre de segunda clase . Una generalización de dos parámetros de (Ec.  1 ) se denomina ecuación diferencial general de Legendre , resuelta mediante los polinomios asociados de Legendre . Las funciones de Legendre son soluciones de la ecuación diferencial de Legendre (generalizada o no) con parámetros no enteros . ${\displaystyle Q_{n}}$

En entornos físicos, la ecuación diferencial de Legendre surge naturalmente cada vez que se resuelve la ecuación de Laplace (y las ecuaciones diferenciales parciales relacionadas ) mediante la separación de variables en coordenadas esféricas . Desde este punto de vista, las funciones propias de la parte angular del operador laplaciano son los armónicos esféricos , de los cuales los polinomios de Legendre son (hasta una constante multiplicativa) el subconjunto que queda invariante por las rotaciones alrededor del eje polar. Los polinomios aparecen como donde está el ángulo polar. Este enfoque de los polinomios de Legendre proporciona una conexión profunda con la simetría rotacional. Muchas de sus propiedades, que se encuentran laboriosamente mediante métodos de análisis (por ejemplo, el teorema de la suma), se encuentran más fácilmente utilizando los métodos de simetría y teoría de grupos, y adquieren un profundo significado físico y geométrico. ${\displaystyle P_{n}(\cos \theta )}$ ${\displaystyle \theta }$

Ortogonalidad y completitud

La estandarización fija la normalización de los polinomios de Legendre (con respecto a la norma L 2 en el intervalo −1 ≤ x ≤ 1 ). Dado que también son ortogonales con respecto a la misma norma, las dos afirmaciones ^{[ se necesita aclaración ]} se pueden combinar en una sola ecuación, ${\displaystyle P_{n}(1)=1}$

$${\displaystyle \int _{-1}^{1}P_{m}(x)P_{n}(x)\,dx={\frac {2}{2n+1}}\delta _{mn},}$$

δ _mndelta de Kroneckerm = nla fórmula de Rodrigues

Que los polinomios estén completos significa lo siguiente. Dada cualquier función continua por partes con un número finito de discontinuidades en el intervalo [−1, 1] , la secuencia de sumas ${\displaystyle f(x)}$

$${\displaystyle f_{n}(x)=\sum _{\ell =0}^{n}a_{\ell }P_{\ell }(x)}$$

${\displaystyle f(x)}$ ${\displaystyle n\to \infty }$

$${\displaystyle a_{\ell }={\frac {2\ell +1}{2}}\int _{-1}^{1}f(x)P_{\ell }(x)\,dx.}$$

Esta propiedad de integridad subyace a todas las expansiones analizadas en este artículo y, a menudo, se expresa en la forma

$${\displaystyle \sum _{\ell =0}^{\infty }{\frac {2\ell +1}{2}}P_{\ell }(x)P_{\ell }(y)=\delta (x-y),}$$

−1 ≤ x ≤ 1−1 ≤ y ≤ 1

La fórmula de Rodrigues y otras fórmulas explícitas

Una expresión especialmente compacta para los polinomios de Legendre viene dada por la fórmula de Rodrigues :

$${\displaystyle P_{n}(x)={\frac {1}{2^{n}n!}}{\frac {d^{n}}{dx^{n}}}(x^{2}-1)^{n}\,.}$$

Esta fórmula permite derivar una gran cantidad de propiedades de 's. Entre ellas se encuentran representaciones explícitas como ${\displaystyle P_{n}}$

$${\displaystyle {\begin{aligned}P_{n}(x)&=[t^{n}]{\frac {((t+x)^{2}-1)^{n}}{2^{n}}}=[t^{n}]{\frac {(t+x+1)^{n}(t+x-1)^{n}}{2^{n}}},\\P_{n}(x)&={\frac {1}{2^{n}}}\sum _{k=0}^{n}{\binom {n}{k}}^{\!2}(x-1)^{n-k}(x+1)^{k},\\P_{n}(x)&=\sum _{k=0}^{n}{\binom {n}{k}}{\binom {n+k}{k}}\left({\frac {x-1}{2}}\right)^{\!k},\\P_{n}(x)&={\frac {1}{2^{n}}}\sum _{k=0}^{\left\lfloor n/2\right\rfloor }(-1)^{k}{\binom {n}{k}}{\binom {2n-2k}{n}}x^{n-2k},\\P_{n}(x)&=2^{n}\sum _{k=0}^{n}x^{k}{\binom {n}{k}}{\binom {\frac {n+k-1}{2}}{n}}.\end{aligned}}}$$

${\textstyle P_{n}(x)=\sum a_{k}x^{k}}$ ${\displaystyle x}$

$${\displaystyle a_{k+2}=-{\frac {(l-k)(l+k+1)}{(k+2)(k+1)}}a_{k}.}$$

^[2] ${\textstyle a_{0}}$ ${\textstyle a_{1}}$ ${\textstyle a_{0}=0}$ ${\displaystyle n}$ ${\textstyle a_{1}=0}$ ${\displaystyle n}$

En la cuarta representación, representa el mayor número entero menor o igual a . La última representación, que también es inmediata a la fórmula de recursividad, expresa los polinomios de Legendre mediante monomios simples e implica la forma generalizada del coeficiente binomial . ${\displaystyle \lfloor n/2\rfloor }$ ${\displaystyle n/2}$

Los primeros polinomios de Legendre son:

Las gráficas de estos polinomios (hasta n = 5 ) se muestran a continuación:

Gráfico de los seis primeros polinomios de Legendre.

Aplicaciones de los polinomios de Legendre

Expandiendo un potencial 1/ r

Los polinomios de Legendre fueron introducidos por primera vez en 1782 por Adrien-Marie Legendre ^[3] como coeficientes en la expansión del potencial newtoniano .

$${\displaystyle {\frac {1}{\left|\mathbf {x} -\mathbf {x} '\right|}}={\frac {1}{\sqrt {r^{2}+{r'}^{2}-2r{r'}\cos \gamma }}}=\sum _{\ell =0}^{\infty }{\frac {{r'}^{\ell }}{r^{\ell +1}}}P_{\ell }(\cos \gamma ),}$$

rr ′xx ′γr > r ′potencial gravitacionalmasa puntualpotencial de Coulombcarga puntual

Los polinomios de Legendre ocurren en la solución de la ecuación del potencial estático de Laplace , ∇ ² Φ( x ) = 0 , en una región libre de carga del espacio, utilizando el método de separación de variables , donde las condiciones de contorno tienen simetría axial (sin dependencia en un ángulo azimutal ). Donde ẑ es el eje de simetría y θ es el ángulo entre la posición del observador y el eje ẑ (el ángulo cenital), la solución para el potencial será

$${\displaystyle \Phi (r,\theta )=\sum _{\ell =0}^{\infty }\left(A_{\ell }r^{\ell }+B_{\ell }r^{-(\ell +1)}\right)P_{\ell }(\cos \theta )\,.}$$

A _l y B _l se determinarán de acuerdo con la condición de contorno de cada problema. ^[4]

También aparecen al resolver la ecuación de Schrödinger en tres dimensiones para una fuerza central.

Polinomios de Legendre en expansiones multipolares

Diagrama de expansión multipolar del potencial eléctrico.

Los polinomios de Legendre también son útiles para expandir funciones de la forma (esto es lo mismo que antes, escrito un poco diferente):

$${\displaystyle {\frac {1}{\sqrt {1+\eta ^{2}-2\eta x}}}=\sum _{k=0}^{\infty }\eta ^{k}P_{k}(x),}$$

expansiones multipolaresfunción generadora

Como ejemplo, el potencial eléctrico Φ( r , θ ) (en coordenadas esféricas ) debido a una carga puntual ubicada en el eje z en z = a (ver diagrama a la derecha) varía como

$${\displaystyle \Phi (r,\theta )\propto {\frac {1}{R}}={\frac {1}{\sqrt {r^{2}+a^{2}-2ar\cos \theta }}}.}$$

Si el radio r del punto de observación P es mayor que a , el potencial se puede expandir en los polinomios de Legendre.

$${\displaystyle \Phi (r,\theta )\propto {\frac {1}{r}}\sum _{k=0}^{\infty }\left({\frac {a}{r}}\right)^{k}P_{k}(\cos \theta ),}$$

η =a/r< 1x = cos θexpansión multipolar

Por el contrario, si el radio r del punto de observación P es menor que a , el potencial aún puede expandirse en los polinomios de Legendre como se indicó anteriormente, pero con a y r intercambiados. Esta expansión es la base de la expansión multipolar interior.

Polinomios de Legendre en trigonometría

Las funciones trigonométricas cos nθ , también denominadas polinomios de Chebyshev T _n (cos θ ) ≡ cos nθ , también pueden expandirse multipolarmente mediante los polinomios de Legendre P _n (cos θ ) . Los primeros pedidos son los siguientes:

$${\displaystyle {\begin{alignedat}{2}T_{0}(\cos \theta )&=1&&=P_{0}(\cos \theta ),\\[4pt]T_{1}(\cos \theta )&=\cos \theta &&=P_{1}(\cos \theta ),\\[4pt]T_{2}(\cos \theta )&=\cos 2\theta &&={\tfrac {1}{3}}{\bigl (}4P_{2}(\cos \theta )-P_{0}(\cos \theta ){\bigr )},\\[4pt]T_{3}(\cos \theta )&=\cos 3\theta &&={\tfrac {1}{5}}{\bigl (}8P_{3}(\cos \theta )-3P_{1}(\cos \theta ){\bigr )},\\[4pt]T_{4}(\cos \theta )&=\cos 4\theta &&={\tfrac {1}{105}}{\bigl (}192P_{4}(\cos \theta )-80P_{2}(\cos \theta )-7P_{0}(\cos \theta ){\bigr )},\\[4pt]T_{5}(\cos \theta )&=\cos 5\theta &&={\tfrac {1}{63}}{\bigl (}128P_{5}(\cos \theta )-56P_{3}(\cos \theta )-9P_{1}(\cos \theta ){\bigr )},\\[4pt]T_{6}(\cos \theta )&=\cos 6\theta &&={\tfrac {1}{1155}}{\bigl (}2560P_{6}(\cos \theta )-1152P_{4}(\cos \theta )-220P_{2}(\cos \theta )-33P_{0}(\cos \theta ){\bigr )}.\end{alignedat}}}$$

Otra propiedad es la expresión para sin ( n + 1) θ , que es

$${\displaystyle {\frac {\sin(n+1)\theta }{\sin \theta }}=\sum _{\ell =0}^{n}P_{\ell }(\cos \theta )P_{n-\ell }(\cos \theta ).}$$

Polinomios de Legendre en redes neuronales recurrentes

Una red neuronal recurrente que contiene un vector de memoria d -dimensional , se puede optimizar de manera que sus actividades neuronales obedezcan al sistema lineal invariante en el tiempo dado por la siguiente representación en el espacio de estados : ${\displaystyle \mathbf {m} \in \mathbb {R} ^{d}}$

$${\displaystyle \theta {\dot {\mathbf {m} }}(t)=A\mathbf {m} (t)+Bu(t),}$$

$${\displaystyle {\begin{aligned}A&=\left[a\right]_{ij}\in \mathbb {R} ^{d\times d}{\text{,}}\quad &&a_{ij}=\left(2i+1\right){\begin{cases}-1&i<j\\(-1)^{i-j+1}&i\geq j\end{cases}},\\B&=\left[b\right]_{i}\in \mathbb {R} ^{d\times 1}{\text{,}}\quad &&b_{i}=(2i+1)(-1)^{i}.\end{aligned}}}$$

En este caso, la ventana deslizante de a lo largo de las unidades de tiempo pasadas se aproxima mejor mediante una combinación lineal de los primeros polinomios de Legendre desplazados, ponderados juntos por los elementos de at time : ${\displaystyle u}$ ${\displaystyle \theta }$ ${\displaystyle d}$ ${\displaystyle \mathbf {m} }$ ${\displaystyle t}$

$${\displaystyle u(t-\theta ')\approx \sum _{\ell =0}^{d-1}{\widetilde {P}}_{\ell }\left({\frac {\theta '}{\theta }}\right)\,m_{\ell }(t),\quad 0\leq \theta '\leq \theta .}$$

Cuando se combinan con métodos de aprendizaje profundo , estas redes se pueden entrenar para superar en rendimiento a las unidades de memoria a corto plazo y arquitecturas relacionadas, utilizando menos recursos computacionales. ^[5]

Propiedades adicionales de los polinomios de Legendre

Los polinomios de Legendre tienen paridad definida. Es decir, son pares o impares , ^[6] según

$${\displaystyle P_{n}(-x)=(-1)^{n}P_{n}(x)\,.}$$

Otra propiedad útil es

$${\displaystyle \int _{-1}^{1}P_{n}(x)\,dx=0{\text{ for }}n\geq 1,}$$

promedio[−1, 1] ${\displaystyle P_{0}(x)=1}$ ${\textstyle \sum _{i}a_{i}P_{i}}$ ${\displaystyle a_{0}}$

Dado que la ecuación diferencial y la propiedad de ortogonalidad son independientes del escalamiento, las definiciones de los polinomios de Legendre se "estandarizan" (a veces llamado "normalización", pero la norma real no es 1) al escalarse de manera que

$${\displaystyle P_{n}(1)=1\,.}$$

La derivada en el punto final viene dada por

$${\displaystyle P_{n}'(1)={\frac {n(n+1)}{2}}\,.}$$

La desigualdad de Askey-Gasper para polinomios de Legendre dice:

$${\displaystyle \sum _{j=0}^{n}P_{j}(x)\geq 0\quad {\text{for }}\quad x\geq -1\,.}$$

Los polinomios de Legendre de un producto escalar de vectores unitarios se pueden expandir con armónicos esféricos usando

$${\displaystyle P_{\ell }\left(r\cdot r'\right)={\frac {4\pi }{2\ell +1}}\sum _{m=-\ell }^{\ell }Y_{\ell m}(\theta ,\varphi )Y_{\ell m}^{*}(\theta ',\varphi ')\,,}$$

rr ′coordenadas esféricas ( θ , φ )( θ ′, φ ′ )

Relaciones de recurrencia

Como se analizó anteriormente, los polinomios de Legendre obedecen a la relación de recurrencia de tres términos conocida como fórmula de recursividad de Bonnet dada por

$${\displaystyle (n+1)P_{n+1}(x)=(2n+1)xP_{n}(x)-nP_{n-1}(x)}$$

$${\displaystyle {\frac {x^{2}-1}{n}}{\frac {d}{dx}}P_{n}(x)=xP_{n}(x)-P_{n-1}(x)}$$

$${\displaystyle {\frac {d}{dx}}P_{n+1}(x)=(n+1)P_{n}(x)+x{\frac {d}{dx}}P_{n}(x)\,.}$$

Útil para la integración de polinomios de Legendre es

$${\displaystyle (2n+1)P_{n}(x)={\frac {d}{dx}}{\bigl (}P_{n+1}(x)-P_{n-1}(x){\bigr )}\,.}$$

De lo anterior se puede ver también que

$${\displaystyle {\frac {d}{dx}}P_{n+1}(x)=(2n+1)P_{n}(x)+{\bigl (}2(n-2)+1{\bigr )}P_{n-2}(x)+{\bigl (}2(n-4)+1{\bigr )}P_{n-4}(x)+\cdots }$$

$${\displaystyle {\frac {d}{dx}}P_{n+1}(x)={\frac {2P_{n}(x)}{\left\|P_{n}\right\|^{2}}}+{\frac {2P_{n-2}(x)}{\left\|P_{n-2}\right\|^{2}}}+\cdots }$$

‖ P _n ‖−1 ≤ x ≤ 1

$${\displaystyle \|P_{n}\|={\sqrt {\int _{-1}^{1}{\bigl (}P_{n}(x){\bigr )}^{2}\,dx}}={\sqrt {\frac {2}{2n+1}}}\,.}$$

Asintóticas

Asintóticamente, para , los polinomios de Legendre se pueden escribir como ^[7] ${\displaystyle \ell \to \infty }$

$${\displaystyle {\begin{aligned}P_{\ell }(\cos \theta )&={\sqrt {\frac {\theta }{\sin \theta }}}\,J_{0}((\ell +1/2)\theta )+{\mathcal {O}}\left(\ell ^{-1}\right)\\&={\frac {2}{\sqrt {2\pi \ell \sin \theta }}}\cos \left(\left(\ell +{\tfrac {1}{2}}\right)\theta -{\frac {\pi }{4}}\right)+{\mathcal {O}}\left(\ell ^{-3/2}\right),\quad \theta \in (0,\pi ),\end{aligned}}}$$

^[8]

$${\displaystyle {\begin{aligned}P_{\ell }\left(\cosh \xi \right)&={\sqrt {\frac {\xi }{\sinh \xi }}}I_{0}\left(\left(\ell +{\frac {1}{2}}\right)\xi \right)\left(1+{\mathcal {O}}\left(\ell ^{-1}\right)\right)\,,\\P_{\ell }\left({\frac {1}{\sqrt {1-e^{2}}}}\right)&={\frac {1}{\sqrt {2\pi \ell e}}}{\frac {(1+e)^{\frac {\ell +1}{2}}}{(1-e)^{\frac {\ell }{2}}}}+{\mathcal {O}}\left(\ell ^{-1}\right)\end{aligned}}}$$

J ₀I ₀funciones de Bessel

Ceros

Todos los ceros de son reales, distintos entre sí y se encuentran en el intervalo . Además, si los consideramos como si dividieran el intervalo en subintervalos, cada subintervalo contendrá exactamente un cero de . Esto se conoce como propiedad de entrelazado. Debido a la propiedad de paridad, es evidente que si es cero de , también lo es . Estos ceros juegan un papel importante en la integración numérica basada en la cuadratura gaussiana . La cuadratura específica basada en 's se conoce como cuadratura de Gauss-Legendre. ${\displaystyle n}$ ${\displaystyle P_{n}(x)}$ ${\displaystyle (-1,1)}$ ${\displaystyle [-1,1]}$ ${\displaystyle n+1}$ ${\displaystyle P_{n+1}}$ ${\displaystyle x_{k}}$ ${\displaystyle P_{n}(x)}$ ${\displaystyle -x_{k}}$ ${\displaystyle P_{n}}$

De esta propiedad y de los hechos que , se deduce que tiene mínimos y máximos locales en . De manera equivalente, tiene ceros en . ${\displaystyle P_{n}(\pm 1)\neq 0}$ ${\displaystyle P_{n}(x)}$ ${\displaystyle n-1}$ ${\displaystyle (-1,1)}$ ${\displaystyle dP_{n}(x)/dx}$ ${\displaystyle n-1}$ ${\displaystyle (-1,1)}$

Evaluaciones puntuales

La paridad y la normalización implican que los valores en los límites sean ${\displaystyle x=\pm 1}$

$${\displaystyle P_{n}(1)=1\,,\quad P_{n}(-1)=(-1)^{n}}$$

${\displaystyle x=0}$

$${\displaystyle P_{2n}(0)={\frac {(-1)^{n}}{4^{n}}}{\binom {2n}{n}}={\frac {(-1)^{n}}{2^{2n}}}{\frac {(2n)!}{\left(n!\right)^{2}}}}$$

$${\displaystyle P_{2n+1}(0)=0}$$

Polinomios de Legendre con argumento transformado

Polinomios de Legendre desplazados

Los polinomios de Legendre desplazados se definen como

$${\displaystyle {\widetilde {P}}_{n}(x)=P_{n}(2x-1)\,.}$$

x ↦ 2 x − 1transformación afínasigna biyectivamente[0, 1][−1, 1]P̃ _n ( x )[0 , 1]

$${\displaystyle \int _{0}^{1}{\widetilde {P}}_{m}(x){\widetilde {P}}_{n}(x)\,dx={\frac {1}{2n+1}}\delta _{mn}\,.}$$

Una expresión explícita para los polinomios de Legendre desplazados viene dada por

$${\displaystyle {\widetilde {P}}_{n}(x)=(-1)^{n}\sum _{k=0}^{n}{\binom {n}{k}}{\binom {n+k}{k}}(-x)^{k}\,.}$$

El análogo de la fórmula de Rodrigues para los polinomios de Legendre desplazados es

$${\displaystyle {\widetilde {P}}_{n}(x)={\frac {1}{n!}}{\frac {d^{n}}{dx^{n}}}\left(x^{2}-x\right)^{n}\,.}$$

Los primeros polinomios de Legendre desplazados son:

Funciones racionales de Legendre

Las funciones racionales de Legendre son una secuencia de funciones ortogonales en [0, ∞). Se obtienen componiendo la transformada de Cayley con polinomios de Legendre.

Una función racional de Legendre de grado n se define como:

$${\displaystyle R_{n}(x)={\frac {\sqrt {2}}{x+1}}\,P_{n}\left({\frac {x-1}{x+1}}\right)\,.}$$

Son funciones propias del problema singular de Sturm-Liouville :

$${\displaystyle (x+1)\partial _{x}(x\partial _{x}((x+1)v(x)))+\lambda v(x)=0}$$

$${\displaystyle \lambda _{n}=n(n+1)\,.}$$

Ver también

• cuadratura gaussiana
• Polinomios de Gegenbauer
• Las desigualdades de Turán
• Ola de Legendre
• función legendre
• Polinomios de Jacobi
• Polinomios de Romanovski
• Expansión de Laplace (potencial)

Notas

1. Arfken y Weber 2005, p.743
2. Boas, María L. (2006). Métodos matemáticos en las ciencias físicas (3ª ed.). Hoboken, Nueva Jersey: Wiley. ISBN 978-0-471-19826-0.
3. Legendre, A.-M. (1785) [1782]. "Recherches sur l'attraction des sphéroïdes homogènes" (PDF) . Mémoires de Mathématiques et de Physique, présentés à l'Académie Royale des Sciences, par divers savans, et lus dans ses Assemblées (en francés). vol. X. París. págs. 411–435. Archivado desde el original (PDF) el 20 de septiembre de 2009.
4. Jackson, JD (1999). Electrodinámica clásica (3ª ed.). Wiley e hijos. pag. 103.ISBN​ 978-0-471-30932-1.{{cite book}}: CS1 maint: location missing publisher (link)
5. Voelker, Aaron R.; Kajić, Ivana; Eliasmith, Chris (2019). Unidades de memoria Legendre: representación en tiempo continuo en redes neuronales recurrentes (PDF) . Avances en los sistemas de procesamiento de información neuronal.
6. Arfken y Weber 2005, p.753
7. Szegő, Gábor (1975). Polinomios ortogonales (4ª ed.). Providencia: Sociedad Matemática Estadounidense. págs. 194 (Teorema 8.21.2). ISBN 0821810235. OCLC  1683237.
8. "DLMF: 14.15 Aproximaciones asintóticas uniformes".

Referencias

• Abramowitz, Milton ; Stegun, Irene Ann , eds. (1983) [junio de 1964]. "Capítulo 8". Manual de funciones matemáticas con fórmulas, gráficas y tablas matemáticas . Serie de Matemáticas Aplicadas. vol. 55 (Novena reimpresión con correcciones adicionales de la décima impresión original con correcciones (diciembre de 1972); primera ed.). Washington DC; Nueva York: Departamento de Comercio de los Estados Unidos, Oficina Nacional de Normas; Publicaciones de Dover. págs.332, 773. ISBN 978-0-486-61272-0. LCCN  64-60036. SEÑOR  0167642. LCCN  65-12253. Véase también el capítulo 22.
• Arfken, George B .; Weber, Hans J. (2005). Métodos matemáticos para físicos . Prensa académica de Elsevier. ISBN 0-12-059876-0.
• Bayin, SS (2006). Métodos matemáticos en ciencias e ingeniería . Wiley. cap. 2.ISBN​ 978-0-470-04142-0.
• Belousov, SL (1962). Tablas de polinomios de Legendre asociados normalizados . Tablas Matemáticas. vol. 18. Prensa de Pérgamo. ISBN 978-0-08-009723-7.
• Courant, Ricardo ; Hilbert, David (1953). Métodos de Física Matemática . vol. 1. Nueva York, NY: Interscience. ISBN 978-0-471-50447-4.
• Dunster, TM (2010), "Legendre y funciones relacionadas", en Olver, Frank WJ ; Lozier, Daniel M.; Boisvert, Ronald F.; Clark, Charles W. (eds.), Manual de funciones matemáticas del NIST , Cambridge University Press, ISBN 978-0-521-19225-5, señor  2723248.
• El Attar, Refaat (2009). Polinomios y funciones de Legendre . Crear espacio. ISBN 978-1-4414-9012-4.
• Koornwinder, Tom H .; Wong, Roderick SC; Koekoek, Roelof; Swarttouw, René F. (2010), "Polinomios ortogonales", en Olver, Frank WJ ; Lozier, Daniel M.; Boisvert, Ronald F.; Clark, Charles W. (eds.), Manual de funciones matemáticas del NIST , Cambridge University Press, ISBN 978-0-521-19225-5, señor  2723248.

enlaces externos

• Una rápida derivación informal del polinomio de Legendre en el contexto de la mecánica cuántica del hidrógeno
• "Polinomios de Legendre", Enciclopedia de Matemáticas , EMS Press , 2001 [1994]
• Entrada de Wolfram MathWorld sobre polinomios de Legendre
• Artículo del Dr. James B. Calvert sobre polinomios de Legendre de su colección personal de matemáticas
• Los polinomios de Legendre por Carlyle E. Moore
• Polinomios de Legendre desde la hiperfísica