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muón

Un muón ( / ˈ m ( j ) uː ɑː n / M(Y)OO -on ; de la letra griega mu (μ) utilizada para representarlo) es una partícula elemental similar al electrón , con una carga eléctrica de −1  e y un giro de 1/2, pero con una masa mucho mayor. Está clasificado como leptón . Como ocurre con otros leptones, no se cree que el muón esté compuesto de partículas más simples; es decir, es una partícula fundamental .

El muón es una partícula subatómica inestable con una vida media de2,2  μs , mucho más que muchas otras partículas subatómicas. Al igual que con la desintegración del neutrón no elemental (con una vida útil de alrededor de 15 minutos), la desintegración del muón es lenta (según estándares subatómicos) porque la desintegración está mediada únicamente por la interacción débil (en lugar de la interacción fuerte más poderosa o la interacción electromagnética ). , y porque la diferencia de masa entre el muón y el conjunto de sus productos de desintegración es pequeña, lo que proporciona pocos grados cinéticos de libertad para la desintegración. La desintegración del muón casi siempre produce al menos tres partículas, que deben incluir un electrón de la misma carga que el muón y dos tipos de neutrinos .

Como todas las partículas elementales, el muón tiene una antipartícula correspondiente de carga opuesta (+1  e ) pero igual masa y espín: el antimuón (también llamado muón positivo ). Los muones se denotan por
µ−
y antimuones por
µ+
. Anteriormente, los muones se llamaban mesones mu , pero los físicos de partículas modernos no los clasifican como mesones (ver § Historia) , y la comunidad física ya no usa ese nombre.

Los muones tienen una masa de105,66  MeV/ c 2 , que es aproximadamente206,768 2830 (46) [6] veces la del electrón, m e . También existe un tercer leptón, el tau , aproximadamente 17 veces más pesado que el muón.

Debido a su mayor masa, los muones aceleran más lentamente que los electrones en los campos electromagnéticos y emiten menos bremsstrahlung (radiación de desaceleración). Esto permite que los muones de una energía determinada penetren mucho más profundamente en la materia porque la desaceleración de los electrones y los muones se debe principalmente a la pérdida de energía por el mecanismo de bremsstrahlung. Por ejemplo, los llamados muones secundarios, creados por los rayos cósmicos que inciden en la atmósfera, pueden penetrar la atmósfera y llegar a la superficie terrestre e incluso a las minas profundas.

Debido a que los muones tienen una masa y energía mayores que la energía de desintegración de la radiactividad, no se producen por desintegración radiactiva . Sin embargo, se producen en grandes cantidades en interacciones de alta energía en la materia normal, en ciertos experimentos con aceleradores de partículas con hadrones y en interacciones de rayos cósmicos con la materia. Estas interacciones suelen producir inicialmente mesones pi , que casi siempre se desintegran en muones.

Al igual que con los otros leptones cargados, el muón tiene un neutrino muónico asociado , denotado por
v
µ, que se diferencia del neutrino electrónico y participa en diferentes reacciones nucleares.

Historia

Los muones fueron descubiertos por Carl D. Anderson y Seth Neddermeyer en Caltech en 1936 mientras estudiaban la radiación cósmica . Anderson notó partículas que se curvaban de manera diferente a los electrones y otras partículas conocidas cuando pasaban a través de un campo magnético . Estaban cargados negativamente pero curvados menos pronunciadamente que los electrones, pero más marcadamente que los protones , para partículas de la misma velocidad. Se suponía que la magnitud de su carga eléctrica negativa era igual a la del electrón y, por tanto, para tener en cuenta la diferencia de curvatura, se suponía que su masa era mayor que la de un electrón pero menor que la de un protón. Así, Anderson inicialmente llamó a la nueva partícula mesotrón , adoptando el prefijo meso- de la palabra griega que significa "medio-". La existencia del muón fue confirmada en 1937 por el experimento de la cámara de niebla de JC Street y EC Stevenson . [7]

El teórico Hideki Yukawa había predicho una partícula con una masa en el rango de los mesones antes del descubrimiento de cualquier mesón : [8]

Parece natural modificar la teoría de Heisenberg y Fermi de la siguiente manera. La transición de una partícula pesada del estado de neutrones al estado de protones no siempre va acompañada de la emisión de partículas ligeras. A veces, la transición es retomada por otra partícula pesada.

Debido a su masa, inicialmente se pensó que el mesón mu era la partícula de Yukawa y algunos científicos, incluido Niels Bohr , originalmente lo llamaron yukon . El hecho de que el mesotrón (es decir, el muón) no era una partícula de Yukawa quedó establecido en 1946 mediante un experimento realizado por Marcello Conversi , Oreste Piccioni y Ettore Pancini en Roma. En este experimento, que Luis Walter Álvarez llamó el "inicio de la física de partículas moderna" en su conferencia Nobel de 1968, [9] demostraron que los muones de los rayos cósmicos se estaban desintegrando sin ser capturados por los núcleos atómicos, contrariamente a lo que esperaba el mediador. de la fuerza nuclear postulada por Yukawa. La partícula predicha por Yukawa, el mesón pi , fue finalmente identificada en 1947 (nuevamente a partir de interacciones de rayos cósmicos).

Ahora que se conocen dos partículas con masa intermedia, se adoptó el término más general mesón para referirse a cualquier partícula dentro del rango de masa correcto entre electrones y nucleones. Además, para diferenciar entre los dos tipos diferentes de mesones después de que se descubrió el segundo mesón, la partícula mesotrón inicial pasó a llamarse mesón mu (la letra griega μ [ mu ] corresponde a m ), y el nuevo mesón de 1947 (la partícula de Yukawa ) fue nombrado mesón pi .

A medida que se descubrieron más tipos de mesones en experimentos con aceleradores posteriores, finalmente se descubrió que el mesón mu difería significativamente no sólo del mesón pi (de aproximadamente la misma masa), sino también de todos los demás tipos de mesones. La diferencia, en parte, era que los mesones mu no interactuaban con la fuerza nuclear, como lo hacían los mesones pi (y debían hacerlo, en la teoría de Yukawa). Los mesones más nuevos también mostraron evidencia de comportarse como el mesón pi en interacciones nucleares, pero no como el mesón mu. Además, los productos de desintegración del mesón mu incluían tanto un neutrino como un antineutrino , en lugar de solo uno u otro, como se observó en la desintegración de otros mesones cargados.

En el eventual modelo estándar de física de partículas codificado en la década de 1970, se entendía que todos los mesones, excepto el mesón mu, eran hadrones (es decir, partículas hechas de quarks ) y, por tanto, sujetos a la fuerza nuclear. En el modelo de quarks, un mesón ya no estaba definido por su masa (pues se habían descubierto algunos que eran muy masivos, más que los nucleones ), sino que eran partículas compuestas por exactamente dos quarks (un quark y un antiquark), a diferencia de los bariones , que Se definen como partículas compuestas por tres quarks (los protones y los neutrones eran los bariones más ligeros). Los mesones mu, sin embargo, habían demostrado ser partículas fundamentales (leptones), como los electrones, sin estructura de quarks. Por tanto, los "mesones" mu no eran mesones en absoluto, en el nuevo sentido y uso del término mesón utilizado con el modelo de estructura de partículas de los quarks.

Con este cambio de definición, el término mesón mu fue abandonado y reemplazado siempre que fue posible por el término moderno muón , haciendo que el término "mesón mu" sea sólo una nota histórica a pie de página. En el nuevo modelo de quarks, a veces se seguía haciendo referencia a otros tipos de mesones con una terminología más corta (p. ej., pión para mesón pi), pero en el caso del muón, conservó el nombre más corto y nunca más volvió a referirse correctamente a él. Terminología del "mesón mu".

El eventual reconocimiento del muón como un simple "electrón pesado", sin ningún papel en la interacción nuclear, pareció tan incongruente y sorprendente en ese momento, que el premio Nobel I. I. Rabi bromeó: "¿Quién ordenó eso?" [10]

En el experimento de Rossi-Hall (1941), se utilizaron muones para observar por primera vez la dilatación del tiempo (o, alternativamente, la contracción de la longitud ) predicha por la relatividad especial . [11]

Fuentes de muones

Muón de rayos cósmicos atravesando plomo en una cámara de niebla

Los muones que llegan a la superficie de la Tierra se crean indirectamente como productos de desintegración de las colisiones de rayos cósmicos con partículas de la atmósfera terrestre. [12]

Aproximadamente 10.000 muones alcanzan cada metro cuadrado de la superficie terrestre por minuto; Estas partículas cargadas se forman como subproductos de los rayos cósmicos que chocan con moléculas en la atmósfera superior. Al viajar a velocidades relativistas, los muones pueden penetrar decenas de metros en rocas y otras materias antes de atenuarse como resultado de la absorción o desviación por parte de otros átomos. [13]

Cuando un protón de un rayo cósmico impacta en los núcleos atómicos en la atmósfera superior, se crean piones . Estos se desintegran en una distancia relativamente corta (metros) en muones (su producto de desintegración preferido) y neutrinos muónicos . Los muones de estos rayos cósmicos de alta energía generalmente continúan aproximadamente en la misma dirección que el protón original, a una velocidad cercana a la de la luz . Aunque su vida sin efectos relativistas permitiría una distancia de media supervivencia de sólo unos 456 metros (2,197 µs × ln(2) × 0,9997 × c ) como máximo (visto desde la Tierra), el efecto de dilatación del tiempo de la relatividad especial (desde el desde el punto de vista de la Tierra) permite que los muones secundarios de los rayos cósmicos sobrevivan el vuelo a la superficie de la Tierra, ya que en el marco de la Tierra los muones tienen una vida media más larga debido a su velocidad. Desde el punto de vista ( marco inercial ) del muón, por otro lado, es el efecto de contracción de longitud de la relatividad especial lo que permite esta penetración, ya que en el marco de muón su vida útil no se ve afectada, pero la contracción de longitud provoca distancias a través de la atmósfera y La Tierra es mucho más corta que estas distancias en el marco de reposo de la Tierra. Ambos efectos son formas igualmente válidas de explicar la inusual supervivencia del muón rápido a distancias.

Dado que los muones son inusualmente penetrantes en la materia ordinaria, como los neutrinos, también son detectables a gran profundidad (700 metros en el detector Soudan 2 ) y bajo el agua, donde forman una parte importante de la radiación ionizante natural de fondo. Al igual que los rayos cósmicos, como se señaló, esta radiación secundaria de muones también es direccional.

Los físicos de partículas utilizan la misma reacción nuclear descrita anteriormente (es decir, impactos hadrón-hadrón para producir haces de piones, que luego se desintegran rápidamente en haces de muones en distancias cortas) para producir haces de muones, como el haz utilizado para el experimento del muón g -2. . [14]

desintegración de muones

La desintegración más común del muón.

Los muones son partículas elementales inestables y más pesados ​​que los electrones y neutrinos, pero más ligeros que todas las demás partículas de materia. Se desintegran a través de la interacción débil . Debido a que los números de las familias leptónicas se conservan en ausencia de una oscilación inmediata de neutrinos extremadamente improbable , uno de los neutrinos producto de la desintegración de muones debe ser un neutrino de tipo muón y el otro un antineutrino de tipo electrónico (la desintegración de antimuones produce las antipartículas correspondientes, como se detalla). abajo).

Como la carga debe conservarse, uno de los productos de la desintegración del muón es siempre un electrón de la misma carga que el muón (un positrón si es un muón positivo). Por tanto, todos los muones se desintegran en al menos un electrón y dos neutrinos. A veces, además de estos productos necesarios, se producen otras partículas adicionales que no tienen carga neta y espín cero (p. ej., un par de fotones o un par electrón-positrón).

El modo de desintegración del muón dominante (a veces llamado desintegración de Michel en honor a Louis Michel ) es el más simple posible: el muón se desintegra en un electrón, un antineutrino electrónico y un neutrino muónico. Los antimuones, a modo de espejo, suelen descomponerse en las antipartículas correspondientes: un positrón , un neutrino electrónico y un antineutrino de muón. En términos de fórmula, estas dos desintegraciones son:


µ−
→
mi−
+vmi+vµ

µ+
→mi++
v
mi+
v
µ

La vida media, τ = ħ / Γ , del muón (positivo) es2,196 9811 ± 0,000 0022  µs . [4] La igualdad de la vida útil de muones y antimuones se ha establecido en más de una parte en 10 4 . [15]

Decaimientos prohibidos

Ciertos modos de desintegración sin neutrinos están permitidos cinemáticamente pero, a todos los efectos prácticos, están prohibidos en el Modelo Estándar , incluso dado que los neutrinos tienen masa y oscilan. Los ejemplos prohibidos por la conservación del sabor leptón son:


µ−
→
mi−
+
γ

y


µ−
→
mi−
+
mi+
+
mi−
.

Teniendo en cuenta la masa del neutrino, una desintegración como
µ−
→
mi−
+
γ
es técnicamente posible en el Modelo Estándar (por ejemplo, mediante la oscilación de un neutrino virtual de un muón en un neutrino electrónico), pero tal desintegración es enormemente improbable y, por lo tanto, no debería ser observable experimentalmente. Menos de una de cada 10 desintegraciones de 50 muones debería producir tal desintegración.

La observación de tales modos de desintegración constituiría una evidencia clara para teorías más allá del Modelo Estándar . Los límites superiores para las fracciones de ramificación de tales modos de desintegración se midieron en muchos experimentos que comenzaron hace más de 60 años. El límite superior actual para el
µ+
→
mi+
+
γ
La fracción de ramificación se midió entre 2009 y 2013 en el experimento MEG y se4,2 × 10 −13 . [dieciséis]

Tasa de decadencia teórica

El ancho de desintegración del muón que se deriva de la regla de oro de Fermi tiene dimensión de energía y debe ser proporcional al cuadrado de la amplitud y, por tanto, al cuadrado de la constante de acoplamiento de Fermi ( ), con una dimensión general de cuarta potencia inversa de energía. Mediante análisis dimensional, esto conduce a la regla de Sargent de dependencia de quinta potencia de m μ , [17] [18]

donde , [18] y:

es la fracción de la energía máxima transmitida al electrón.

Las distribuciones de desintegración del electrón en las desintegraciones de muones se han parametrizado mediante los llamados parámetros de Michel. Los valores de estos cuatro parámetros se predicen sin ambigüedades en el modelo estándar de física de partículas, por lo que las desintegraciones de muones representan una buena prueba de la estructura espaciotemporal de la interacción débil . Aún no se ha encontrado ninguna desviación de las predicciones del modelo estándar.

Para la desintegración del muón, la distribución de desintegración esperada para los valores del modelo estándar de los parámetros de Michel es

donde es el ángulo entre el vector de polarización del muón y el vector de momento de desintegración del electrón, y es la fracción de muones que están polarizados hacia adelante. Al integrar esta expresión sobre la energía de los electrones se obtiene la distribución angular de los electrones hijos:

La distribución de energía de los electrones integrada sobre el ángulo polar (válido para ) es

Debido a que la dirección en la que se emite el electrón (un vector polar) está preferentemente alineada opuesta al espín del muón (un vector axial ), la desintegración es un ejemplo de no conservación de la paridad por la interacción débil. Esta es esencialmente la misma firma experimental utilizada en la demostración original . De manera más general, en el modelo estándar, todos los leptones cargados se desintegran mediante la interacción débil y también violan la simetría de paridad.

Átomos muónicos

El muón fue la primera partícula elemental descubierta que no aparece en los átomos ordinarios .

Átomos de muones negativos

Los muones negativos pueden formar átomos muónicos (anteriormente llamados átomos mumésicos), reemplazando un electrón en átomos ordinarios. Los átomos de hidrógeno muónicos son mucho más pequeños que los átomos de hidrógeno típicos porque la masa mucho mayor del muón le confiere una función de onda en el estado fundamental mucho más localizada que la que se observa en el electrón. En los átomos multielectrónicos, cuando sólo uno de los electrones es reemplazado por un muón, el tamaño del átomo continúa estando determinado por los otros electrones y el tamaño atómico prácticamente no cambia. Sin embargo, en tales casos, el orbital del muón sigue siendo más pequeño y mucho más cercano al núcleo que los orbitales atómicos de los electrones.

Se han utilizado mediciones espectroscópicas en hidrógeno muónico para producir una estimación precisa del radio del protón . [19] Los resultados de estas mediciones divergieron del valor entonces aceptado, dando lugar al llamado rompecabezas del radio del protón . Más tarde, este enigma encontró su resolución cuando estuvieron disponibles nuevas mediciones mejoradas del radio de los protones en el hidrógeno electrónico. [20]

El helio muónico se crea sustituyendo un muón por uno de los electrones del helio-4. El muón orbita mucho más cerca del núcleo, por lo que el helio muónico puede considerarse como un isótopo de helio cuyo núcleo está formado por dos neutrones, dos protones y un muón, con un único electrón en el exterior. Coloquialmente podría denominarse "helio 4,1", ya que la masa del muón es ligeramente superior a 0,1  dalton . Químicamente, el helio muónico, al poseer un electrón de valencia desapareado , puede unirse con otros átomos y se comporta más como un átomo de hidrógeno que como un átomo de helio inerte. [21] [22] [23]

Los átomos muónicos de hidrógeno pesado con un muón negativo pueden sufrir una fusión nuclear en el proceso de fusión catalizada por muones , después de que el muón puede abandonar el nuevo átomo para inducir la fusión en otra molécula de hidrógeno. Este proceso continúa hasta que el muón negativo es capturado por un núcleo de helio, donde permanece hasta que se desintegra.

Los muones negativos unidos a átomos convencionales pueden ser capturados ( captura de muones ) mediante la fuerza débil de los protones en el núcleo, en una especie de proceso similar a la captura de electrones. Cuando esto sucede, se produce una transmutación nuclear : el protón se convierte en neutrón y se emite un neutrino muónico.

Átomos de muones positivos

Un muón positivo , cuando está detenido en materia ordinaria, no puede ser capturado por un protón ya que las dos cargas positivas sólo pueden repelerse. El muón positivo tampoco se siente atraído por el núcleo de los átomos. En cambio, se une a un electrón aleatorio y con este electrón forma un átomo exótico conocido como átomo de muonio (mu). En este átomo, el muón actúa como núcleo. El muón positivo, en este contexto, puede considerarse un pseudoisótopo de hidrógeno con una novena parte de la masa del protón. Debido a que la masa del electrón es mucho menor que la masa tanto del protón como del muón, la masa reducida del muonio, y por tanto su radio de Bohr , es muy cercana a la del hidrógeno . Por lo tanto, este par muón-electrón unido puede considerarse en una primera aproximación como un "átomo" de vida corta que se comporta químicamente como los isótopos del hidrógeno ( protio , deuterio y tritio ).

Tanto los muones positivos como los negativos pueden ser parte de un átomo pi-mu de vida corta que consta de un muón y un pión con carga opuesta. Estos átomos fueron observados en la década de 1970 en experimentos en el Laboratorio Nacional Brookhaven y el Fermilab . [24] [25]

Momento dipolar magnético anómalo

El momento dipolar magnético anómalo es la diferencia entre el valor observado experimentalmente del momento dipolar magnético y el valor teórico predicho por la ecuación de Dirac . La medición y predicción de este valor es muy importante en las pruebas de precisión de QED . El experimento E821 [26] en Brookhaven y el experimento Muon g-2 en Fermilab estudiaron la precesión del espín del muón en un campo magnético externo constante mientras los muones circulaban en un anillo de almacenamiento confinado. La colaboración Muon g-2 informó [27] en 2021:

La predicción del valor del momento magnético anómalo del muón incluye tres partes:

a μ SM = a μ QED + a μ EW + a μ had .

La diferencia entre los factores g del muón y del electrón se debe a su diferencia de masa. Debido a la mayor masa del muón, las contribuciones al cálculo teórico de su momento dipolar magnético anómalo a partir de interacciones débiles del Modelo Estándar y de contribuciones que involucran hadrones son importantes en el nivel actual de precisión, mientras que estos efectos no son importantes para el electrón. El momento dipolar magnético anómalo del muón también es sensible a las contribuciones de la nueva física más allá del Modelo Estándar , como la supersimetría . Por esta razón, el momento magnético anómalo del muón se utiliza normalmente como sonda para nueva física más allá del modelo estándar, en lugar de como prueba de QED . [28] Muon  g −2 , un nuevo experimento en Fermilab utilizando el imán E821 mejoró la precisión de esta medición. [29]

En 2020, un equipo internacional de 170 físicos calculó la predicción más precisa del valor teórico del momento magnético anómalo del muón. [30] [31]

Muón g−2

Muon g-2 es un experimento de física de partículas en Fermilab para medir el momento dipolar magnético anómalo de un muón con una precisión de 0,14 ppm, [32] [33] , que es una prueba sensible del modelo estándar. [34] También podría proporcionar evidencia de la existencia de partículas completamente nuevas. [35]

En 2021, el experimento Muon g-2 presentó los primeros resultados de un nuevo promedio experimental que aumentó la diferencia entre el experimento y la teoría a 4,2 desviaciones estándar. [36]

Momento dipolar eléctrico

El límite experimental actual del momento dipolar eléctrico del muón , | re μ | < 1,9 × 10 −19  e·cm establecido por el experimento E821 en Brookhaven, está varios órdenes de magnitud por encima de la predicción del modelo estándar. La observación de un momento dipolar eléctrico de muón distinto de cero proporcionaría una fuente adicional de violación de CP . Se espera una mejora de la sensibilidad de dos órdenes de magnitud con respecto al límite de Brookhaven a partir de los experimentos del Fermilab.

Radiografía y tomografía de muones.

Dado que los muones penetran mucho más profundamente que los rayos X o los rayos gamma , las imágenes de muones se pueden utilizar con material mucho más grueso o, con fuentes de rayos cósmicos, con objetos más grandes. Un ejemplo es la tomografía de muones comercial que se utiliza para obtener imágenes de contenedores de carga completos y detectar material nuclear protegido , así como explosivos u otro contrabando. [37]

La técnica de la radiografía de transmisión de muones basada en fuentes de rayos cósmicos se utilizó por primera vez en los años 1950 para medir la profundidad de la sobrecarga de un túnel en Australia [38] y en los años 1960 para buscar posibles cámaras ocultas en la pirámide de Chephren en Giza . [39] En 2017, se informó del descubrimiento de un gran vacío (con una longitud mínima de 30 metros) mediante la observación de muones de rayos cósmicos. [40]

En 2003, los científicos del Laboratorio Nacional de Los Álamos desarrollaron una nueva técnica de obtención de imágenes: la tomografía por dispersión de muones . Con la tomografía de dispersión de muones, se reconstruyen las trayectorias de entrada y salida de cada partícula, por ejemplo, con tubos de deriva de aluminio sellados . [41] Desde el desarrollo de esta técnica, varias empresas han comenzado a utilizarla.

En agosto de 2014, Decision Sciences International Corporation anunció que Toshiba le había adjudicado un contrato para el uso de sus detectores de seguimiento de muones en la recuperación del complejo nuclear de Fukushima . [42] Se propuso que el Fukushima Daiichi Tracker realizara durante unos meses mediciones de muones para mostrar la distribución de los núcleos de los reactores. En diciembre de 2014, Tepco informó que utilizarían dos técnicas diferentes de obtención de imágenes de muones en Fukushima, el "método de escaneo de muones" en la Unidad 1 (la más dañada, donde el combustible pudo haber salido de la vasija del reactor) y el "método de dispersión de muones" en Unidad 2. [43] El Instituto Internacional de Investigación para el Desmantelamiento Nuclear IRID en Japón y la Organización de Investigación de Aceleradores de Alta Energía KEK llaman al método que desarrollaron para la Unidad 1 el "método de permeación de muones"; 1.200 fibras ópticas para la conversión de longitudes de onda se iluminan cuando los muones entran en contacto con ellas. [44] Después de un mes de recopilación de datos, se espera revelar la ubicación y la cantidad de restos de combustible que aún se encuentran dentro del reactor. Las mediciones comenzaron en febrero de 2015. [45]

Ver también

Referencias

  1. ^ "Valor CODATA 2018: masa de muones". La referencia del NIST sobre constantes, unidades e incertidumbre . NIST . 20 de mayo de 2019 . Consultado el 20 de mayo de 2019 .
  2. ^ "Valor CODATA 2018: masa de muones en u". La referencia del NIST sobre constantes, unidades e incertidumbre . NIST . 20 de mayo de 2019 . Consultado el 14 de septiembre de 2019 .
  3. ^ "Valor CODATA 2018: equivalente de energía de masa de muón en MeV". La referencia del NIST sobre constantes, unidades e incertidumbre . NIST . 20 de mayo de 2019 . Consultado el 14 de septiembre de 2019 .
  4. ^ ab Beringer, J.; et al. ( Grupo de datos de partículas ) (2012). «Leptones (e, mu, tau,...neutrinos...)» (PDF) . Resumen de partículas de PDGLive. Grupo de datos de partículas . Consultado el 12 de enero de 2013 .
  5. ^ ab Patrignani, C.; et al. (Grupo de datos de partículas) (2016). "Repaso de Física de Partículas" (PDF) . Física China C. 40 (10): 100001. Código Bib :2016ChPhC..40j0001P. doi :10.1088/1674-1137/40/10/100001. hdl :1983/989104d6-b9b4-412b-bed9-75d962c2e000. S2CID  125766528.
  6. ^ "Valor CODATA 2018: relación de masa muón-electrón". La referencia del NIST sobre constantes, unidades e incertidumbre . NIST . 20 de mayo de 2019 . Consultado el 24 de mayo de 2019 .
  7. ^ Calle, J.; Stevenson, E. (1937). "Nueva evidencia de la existencia de una partícula de masa intermedia entre el protón y el electrón". Revisión física . 52 (9): 1003. Código bibliográfico : 1937PhRv...52.1003S. doi : 10.1103/PhysRev.52.1003. S2CID  1378839.
  8. ^ Yukawa, Hideki (1935). «Sobre la interacción de partículas elementales» (PDF) . Actas de la Sociedad Físico-Matemática de Japón . 17 (48): 139-148.
  9. ^ Álvarez, Luis W. (11 de diciembre de 1968). "Desarrollos recientes en física de partículas" (PDF) . Conferencia Nobel . Consultado el 17 de julio de 2017 .
  10. ^ Bartusiak, Marcia (27 de septiembre de 1987). "¿Quién ordenó el muón?". Tecnología científica. Los New York Times . Consultado el 30 de agosto de 2016 .
  11. ^ Yo, Sydney (2018). “APLICACIÓN DE LA SEMÁNTICA GENERAL A LA NATURALEZA DE LA HISTORIA DEL TIEMPO”. Una revisión de la semántica general . 75 (1–2): 162–166.
  12. ^ Demtröder, Wolfgang (2006). Física experimental . vol. 1 (4 ed.). Saltador. pag. 101.ISBN _ 978-3-540-26034-9.
  13. ^ Wolverton, Mark (septiembre de 2007). "Muones para la paz: una nueva forma de detectar armas nucleares ocultas está lista para debutar". Científico americano . 297 (3): 26–28. Código Bib : 2007SciAm.297c..26W. doi : 10.1038/scientificamerican0907-26. PMID  17784615.
  14. ^ "Los físicos anuncian la última medición del muón g-2" (Presione soltar). Laboratorio Nacional de Brookhaven . 30 de julio de 2002. Archivado desde el original el 8 de abril de 2007 . Consultado el 14 de noviembre de 2009 .
  15. ^ Bardin, G.; Duclos, J.; Magnón, A.; Martín, J.; Zavattini, E. (1984). "Una nueva medida de la vida útil de los muones positivos". Phys Lett B. 137 (1–2): 135–140. Código bibliográfico : 1984PhLB..137..135B. doi :10.1016/0370-2693(84)91121-3.
  16. ^ Baldini, AM; et al. (Colaboración MEG) (mayo de 2016). "Busque el sabor del leptón que viola la desintegración μμ + → e + γ con el conjunto de datos completo del experimento MEG". arXiv : 1605.05081 [hep-ex].
  17. ^ Kabbashi, Mahgoub Abbaker (agosto de 2015). Ancho y vida útil de la desintegración de muones en el modelo estándar (PDF) (Maestría). Universidad de Ciencia y Tecnología de Sudán, Jartum . Consultado el 21 de mayo de 2021 .
  18. ^ ab Klasen, M.; Frekers, D.; Kovařík, K.; Scior, P.; Schmiemann, S. (2017). "Einführung in das Standardmodell der Teilchenphysik - Hoja 10" (PDF) . Consultado el 21 de mayo de 2021 .
  19. ^ Antognini, A.; Nez, F.; Schuhmann, K.; Amaro, FD; Biraben, F.; Cardoso, JMR; et al. (2013). "Estructura de protones a partir de la medición de frecuencias de transición 2S-2P de hidrógeno muónico" (PDF) . Ciencia . 339 (6118): 417–420. Código Bib : 2013 Ciencia... 339..417A. doi : 10.1126/ciencia.1230016. hdl : 10316/79993 . PMID  23349284. S2CID  346658.
  20. ^ Karr, Jean-Philippe; Marchand, Dominique (2019). "Progreso en el rompecabezas del radio de protones". Naturaleza . 575 (7781): 61–62. Código Bib :2019Natur.575...61K. doi :10.1038/d41586-019-03364-z. ISSN  0028-0836. PMID  31695215. S2CID  207912706.
  21. ^ Fleming, director general; Arseneau, DJ; Sukhorukov, O.; Cervecero, JH; Mielke, SL; Schatz, GC; Garrett, antes de Cristo; Peterson, KA; Truhlar, DG (28 de enero de 2011). "Efectos cinéticos de los isótopos para las reacciones de helio muónico y muonio con H2". Ciencia . 331 (6016): 448–450. Código Bib : 2011 Ciencia... 331.. 448F. doi : 10.1126/ciencia.1199421. PMID  21273484. S2CID  206530683.
  22. ^ Moncada, F.; Cruz, D.; Reyes, A (2012). "Alquimia muónica: Transmutación de elementos con inclusión de muones negativos". Letras de Física Química . 539 : 209–221. Código Bib : 2012CPL...539..209M. doi :10.1016/j.cplett.2012.04.062.
  23. ^ Moncada, F.; Cruz, D.; Reyes, A. (10 de mayo de 2013). "Propiedades electrónicas de átomos y moléculas que contienen uno y dos muones negativos". Letras de Física Química . 570 : 16-21. Código Bib : 2013CPL...570...16M. doi :10.1016/j.cplett.2013.03.004.
  24. ^ Coombes, R.; Flexer, R.; Salón, A.; Kennelly, R.; Kirkby, J.; Piccioni, R.; et al. (2 de agosto de 1976). "Detección de estados ligados de culombio π-μ". Cartas de revisión física . Sociedad Estadounidense de Física (APS). 37 (5): 249–252. doi :10.1103/physrevlett.37.249. ISSN  0031-9007.
  25. ^ Aronson, SH; Bernstein, RH; Bock, GJ; Primos, RD; Greenhalgh, JF; Hedin, D.; et al. (19 de abril de 1982). "Medición de la tasa de formación de átomos de pi-mu en descomposición". Cartas de revisión física . Sociedad Estadounidense de Física (APS). 48 (16): 1078–1081. Código bibliográfico : 1982PhRvL..48.1078A. doi :10.1103/physrevlett.48.1078. ISSN  0031-9007.
  26. ^ "Página de inicio del experimento Muon g-2". G-2.bnl.gov. 8 de enero de 2004 . Consultado el 6 de enero de 2012 .
  27. ^ Abi, B.; Albahri, T.; Al-Kilani, S.; Allspach, D.; Alonzi, LP; Anastasi, A.; et al. (2021). "Medición del momento magnético del muón positivo a 0,46 ppm". Médico Rev Lett . 126 (14): 141801. arXiv : 2104.03281 . Código bibliográfico : 2021PhRvL.126n1801A. doi : 10.1103/PhysRevLett.126.141801 . PMID  33891447.
  28. ^ Hagiwara, K; Martín, A; Nomura, D; Teubner, T (2007). "Predicciones mejoradas para g-2 del muón y α QED (MZ2)". Letras de Física B. 649 (2–3): 173–179. arXiv : hep-ph/0611102 . Código Bib : 2007PhLB..649..173H. doi :10.1016/j.physletb.2007.04.012. S2CID  118565052.
  29. ^ "El experimento revolucionario de muones comenzará con el movimiento de 3200 millas de un anillo de almacenamiento de partículas de 50 pies de ancho" (Comunicado de prensa). 8 de mayo de 2013 . Consultado el 16 de marzo de 2015 .
  30. ^ Pinson, Jerald (11 de junio de 2020). "Los físicos publican un consenso mundial sobre el cálculo del momento magnético de los muones". Noticias Fermilab . Consultado el 13 de febrero de 2022 .
  31. ^ Aoyama, T.; et al. (diciembre de 2020). "El momento magnético anómalo del muón en el modelo estándar". Informes de Física . 887 : 1–166. arXiv : 2006.04822 . Código Bib : 2020PhR...887....1A. doi :10.1016/j.physrep.2020.07.006. S2CID  219559166.
  32. ^ "Experimento Muon g - 2" (página principal). Fermilab . Consultado el 26 de abril de 2017 .
  33. ^ Miller, Katrina (10 de agosto de 2023). "Los físicos se acercan un paso más a un enfrentamiento teórico: la desviación de una pequeña partícula llamada muón podría demostrar que una de las teorías mejor probadas en física está incompleta. + comentario". Los New York Times . Archivado desde el original el 11 de agosto de 2023 . Consultado el 11 de agosto de 2023 .{{cite news}}: CS1 maint: bot: original URL status unknown (link)
  34. ^ Keshavarzi, Alex; Khaw, Kim Siang; Yoshioka, Tamaki (22 de enero de 2022). "Muon g - 2: una revisión". Física Nuclear B. 975 : 115675. arXiv : 2106.06723 . Código Bib : 2022NuPhB.97515675K. doi :10.1016/j.nuclphysb.2022.115675. S2CID  245880824.
  35. ^ Gibney, Elizabeth (13 de abril de 2017). "El gran momento de los muones podría impulsar una nueva física". Naturaleza . 544 (7649): 145-146. Código Bib :2017Natur.544..145G. doi : 10.1038/544145a . PMID  28406224. S2CID  4400589.
  36. ^ Abi, B.; et al. (Colaboración Muon g −2) (7 de abril de 2021). "Medición del momento magnético anómalo del muón positivo a 0,46 ppm". Cartas de revisión física . 126 (14): 141801. arXiv : 2104.03281 . Código bibliográfico : 2021PhRvL.126n1801A. doi : 10.1103/PhysRevLett.126.141801. PMID  33891447. S2CID  233169085.
  37. ^ "Corporación de Ciencias de la Decisión". Archivado desde el original el 19 de octubre de 2014 . Consultado el 10 de febrero de 2015 .[ verificación fallida ]
  38. ^ George, EP (1 de julio de 1955). "Los rayos cósmicos miden la sobrecarga del túnel". Ingeniero de la Commonwealth : 455.
  39. ^ Álvarez, LW (1970). "Busca cámaras ocultas en las pirámides utilizando rayos cósmicos". Ciencia . 167 (3919): 832–839. Código bibliográfico : 1970 Ciencia... 167..832A. doi : 10.1126/ciencia.167.3919.832. PMID  17742609.
  40. ^ Morishima, Kunihiro; Kuno, Mitsuaki; Nishio, Akira; Kitagawa, Nobuko; Manabe, Yuta (2017). "Descubrimiento de un gran vacío en la pirámide de Keops mediante la observación de muones de rayos cósmicos". Naturaleza . 552 (7685): 386–390. arXiv : 1711.01576 . Código Bib :2017Natur.552..386M. doi : 10.1038/naturaleza24647. PMID  29160306. S2CID  4459597.
  41. ^ Borozdin, Konstantin N.; Hogan, Gary E.; Morris, Cristóbal; Priedhorsky, William C.; Saunders, Alejandro; Schultz, Larry J.; Teasdale, Margaret E. (2003). "Imágenes radiográficas con muones de rayos cósmicos". Naturaleza . 422 (6929): 277. Bibcode :2003Natur.422..277B. doi : 10.1038/422277a . PMID  12646911. S2CID  47248176.
  42. ^ "Decision Sciences obtuvo el contrato de Toshiba para el proyecto del complejo nuclear de Fukushima Daiichi" (Presione soltar). Ciencias de la decisión. 8 de agosto de 2014. Archivado desde el original el 10 de febrero de 2015 . Consultado el 10 de febrero de 2015 .
  43. ^ "Tepco comenzará a" escanear "el interior del Reactor 1 a principios de febrero utilizando muones". Diario de Fukushima . Enero de 2015.
  44. ^ "Producción de instrumentos de medición de muones para el" método de permeación de muones "y su revisión por parte de expertos internacionales". IRID.o.jp. _
  45. ^ "Los escaneos de muones comienzan en Fukushima Daiichi". Simplemente información . 3 de febrero de 2015. Archivado desde el original el 7 de febrero de 2015 . Consultado el 7 de febrero de 2015 .

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