El interior de un superconductor en masa no puede ser penetrado por un campo magnético débil , un fenómeno conocido como el efecto Meissner . Cuando el campo magnético aplicado se vuelve demasiado grande, la superconductividad se rompe. Los superconductores se pueden dividir en dos tipos según cómo se produce esta ruptura. En los superconductores de tipo I , la superconductividad se destruye abruptamente a través de una transición de fase de primer orden cuando la fuerza del campo aplicado aumenta por encima de un valor crítico H c . Este tipo de superconductividad normalmente lo exhiben metales puros, por ejemplo, aluminio, plomo y mercurio. Las únicas aleaciones conocidas hasta ahora que exhiben superconductividad de tipo I son el siliciuro de tántalo (TaSi 2 ). [1] y BeAu [2] El superconductor covalente SiC:B, carburo de silicio fuertemente dopado con boro, también es de tipo I. [3]
Dependiendo del factor de desmagnetización, se puede obtener un estado intermedio. Este estado, descrito por primera vez por Lev Landau , es una separación de fases en dominios macroscópicos no superconductores y superconductores que forman una representación Q de Husimi . [4]
Este comportamiento es diferente al de los superconductores de tipo II , que presentan dos campos magnéticos críticos. El primer campo crítico, más bajo, se produce cuando los vórtices de flujo magnético penetran en el material, pero el material sigue siendo superconductor fuera de estos vórtices microscópicos. Cuando la densidad de vórtices se vuelve demasiado grande, todo el material deja de ser superconductor; esto corresponde al segundo campo crítico, más alto.
La relación entre la profundidad de penetración de London λ y la longitud de coherencia superconductora ξ determina si un superconductor es de tipo I o de tipo II. Los superconductores de tipo I son aquellos con , y los de tipo II son aquellos con . [5]
