Barión formado por combinaciones específicas de quarks
Los bariones sigma son una familia de partículas hadrónicas subatómicas que tienen dos quarks de la primera generación de sabor ( quarks up y/o down ), y un tercer quark de una generación de sabor superior, en una combinación donde el signo de la función de onda permanece constante cuando se intercambian dos sabores de quark. Por lo tanto, son bariones , con un isospín total de 1, y pueden ser neutros o tener una carga elemental de +2, +1, 0 o −1. Están estrechamente relacionados con los bariones lambda , que difieren solo en el comportamiento de la función de onda tras el intercambio de sabor.
El tercer quark puede ser, por tanto, un quark extraño (símbolos
Σ+
,
Σ0
,
Σ−
), un amuleto (símbolos
Σ++
c,
Σ+
c,
Σ0
c), un fondo (símbolos
Σ+
b,
Σ0b
,
Σ-b
) o un top (símbolos
Σ++
en,
Σ+
t,
Σ0
%) quark. Sin embargo, se espera que nunca se observen los sigmas top, ya que el Modelo Estándar predice que la vida media de los quarks top es aproximadamente5 × 10 −25 s . [2] Esto es aproximadamente 20 veces más corto que la escala de tiempo para interacciones fuertes y, por lo tanto, no forma hadrones .
Lista
Los símbolos que se encuentran en estas listas son: I ( isospín ), J ( momento angular total ), P ( paridad ), u ( quark up ), d ( quark down ), s ( quark strange ), c ( quark charm ), t ( quark top ), b ( quark bottom ), Q ( carga eléctrica ), S ( extrañeza ), C ( encanto ), B′ ( bottomness ), T ( topness ), así como otras partículas subatómicas (pase el cursor para ver el nombre).
Las antipartículas no se enumeran en la tabla; sin embargo, simplemente cambiarían todos los quarks a antiquarks (y viceversa), y Q , B , S , C , B′ y T serían de signos opuestos. Los valores de I , J y P en rojo no se han establecido firmemente mediante experimentos, pero están predichos por el modelo de quarks y son consistentes con las mediciones. [3] [4]
J.P.=.mw-parser-output .sfrac{white-space:nowrap}.mw-parser-output .sfrac.tion,.mw-parser-output .sfrac .tion{display:inline-block;vertical-align:-0.5em;font-size:85%;text-align:center}.mw-parser-output .sfrac .num{display:block;line-height:1em;margin:0.0em 0.1em;border-bottom:1px solid}.mw-parser-output .sfrac .den{display:block;line-height:1em;margin:0.1em 0.1em}.mw-parser-output .sr-only{border:0;clip:rect(0,0,0,0);clip-path:polygon(0px 0px,0px 0px,0px 0px);height:1px;margin:-1px;overflow:hidden;padding:0;position:absolute;width:1px}1/2+bariones sigma
† ^ El modelo estándar predice que esta partícula no puede existir.
[a] ^ PDG informa el ancho de resonancia ( Γ ). Aquí la conversión τ = Yo/Γ se da en su lugar.
[b] ^ Los valores específicos del nombre aún no se han decidido, pero probablemente estarán cerca de
Σ
b(5810).
J.P.=3/2+bariones sigma
† ^ El modelo estándar predice que esta partícula no puede existir. [c] ^ PDG informa el ancho de resonancia ( Γ ). Aquí la conversión τ =
Yo/Γ se da en su lugar.
Véase también
Referencias
- ^ Zyla, PA; et al. (Particle Data Group) (2020). "Revisión de la física de partículas". Progreso de la física teórica y experimental . 2020 (8): 083C01. Bibcode :2020PTEP.2020h3C01P. doi : 10.1093/ptep/ptaa104 . hdl : 10261/239127 .
- ^ Quadt, A. (2006). "Física del quark top en colisionadores de hadrones" (PDF) . European Physical Journal C . 48 (3): 835–1000. Bibcode :2006EPJC...48..835Q. doi :10.1140/epjc/s2006-02631-6. S2CID 121887478.
- ^ Amsler, C.; et al. ( Particle Data Group ) (2008). Bariones (PDF) . Lawrence Berkeley Laboratory (Informe). Tablas de resumen de partículas. Universidad de California.
- ^ Körner, JG; Krämer, M. y Pirjol, D. (1994). "Bariones pesados". Progreso en física de partículas y nuclear . 33 : 787–868. arXiv : hep-ph/9406359 . Código Bibliográfico : 1994PrPNP..33..787K. doi :10.1016/0146-6410(94)90053-1. S2CID : 118931787.
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Bibliografía
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