En física teórica , surgió un modelo de resonancia dual durante las primeras investigaciones (1968-1973) de la teoría de cuerdas como una teoría de la interacción fuerte de matriz S.
El modelo de resonancia dual se basó en la observación de que las amplitudes de las dispersiones del canal s coincidían exactamente con las amplitudes de las dispersiones del canal t entre mesones y también con la trayectoria de Regge . Comenzó con el modelo de función beta de Euler de Gabriele Veneziano en 1968 para una amplitud de 4 partículas que tiene la propiedad de ser explícitamente simétrica de cruce s-t, exhibe dualidad entre la descripción en términos de polos de Regge o de resonancias, y proporciona una Solución de forma cerrada a reglas no lineales de suma de energía finita que relacionan los canales s y t.
La fórmula de Veneziano se generalizó rápidamente a una amplitud de N -partículas igualmente consistente [1] para la cual Yoichiro Nambu , [2] Holger Bech Nielsen , [3] y Leonard Susskind [4] proporcionaron una interpretación física en términos de un número infinito de partículas simples. Los osciladores armónicos describen el movimiento de una cuerda unidimensional extendida, de ahí el nombre de " teoría de cuerdas ".
El estudio de los modelos de resonancia dual fue un tema de estudio relativamente popular entre 1968 y 1973. [5] Incluso fue impartido brevemente como un curso de posgrado en el MIT por Sergio Fubini y Veneziano, quienes fueron coautores de uno de los primeros artículos. [6] Cayó rápidamente en desgracia alrededor de 1973, cuando la cromodinámica cuántica se convirtió en el foco principal de la investigación teórica [7] (principalmente debido al atractivo teórico de su libertad asintótica ). [8]