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Experimento BaBar

El experimento BaBar , o simplemente BaBar , es una colaboración internacional de más de 500 físicos e ingenieros que estudian el mundo subatómico a energías de aproximadamente diez veces la masa en reposo de un protón (~10  GeV ). Su diseño estuvo motivado por la investigación por violación de la paridad de cargos . BaBar está ubicado en el Laboratorio Nacional del Acelerador SLAC , operado por la Universidad de Stanford para el Departamento de Energía de California .

Física

BaBar se creó para comprender la disparidad entre el contenido de materia y antimateria del universo midiendo la violación de la paridad de carga . La simetría CP es una combinación de simetría de conjugación de carga ( simetría C) y simetría de paridad ( simetría P), cada una de las cuales se conserva por separado excepto en interacciones débiles . BaBar se centra en el estudio de la violación de CP en el sistema de mesones B. El nombre del experimento se deriva de la nomenclatura del mesón B (símbolo
B
) y su antipartícula (símbolo
B
, pronunciado B barra ). En consecuencia, se eligió como mascota del experimento Babar el elefante  :).

Si se mantiene la simetría CP, la tasa de desintegración de los mesones B y sus antipartículas debería ser igual. El análisis de las partículas secundarias producidas en el detector BaBar demostró que no era así: en el verano de 2002 se publicaron los resultados definitivos basados ​​en el análisis de 87 millones
B
/
B
eventos de pares de mesones, que muestran claramente que las tasas de desintegración no eran iguales. El experimento Belle en el laboratorio KEK en Japón encontró resultados consistentes .

La violación del CP ya fue predicha por el modelo estándar de física de partículas y está bien establecida en el sistema kaon neutro (k/kpares de mesones). El experimento BaBar ha aumentado la precisión con la que se ha medido experimentalmente este efecto. Actualmente, los resultados son consistentes con el Modelo Estándar , pero una mayor investigación de una mayor variedad de modos de desintegración puede revelar discrepancias en el futuro.

El detector BaBar es un detector de partículas multicapa . Su gran cobertura de ángulo sólido (casi hermética ), ubicación de vértice con precisión del orden de 10  μm (proporcionada por un detector de vértice de silicio), buena separación pion - kaon en momentos multi- GeV (proporcionada por un novedoso detector Cherenkov ) y pocos La calorimetría electromagnética de precisión porcentual (cristales centelleantes de CsI (Tl)) permite una lista de otras búsquedas científicas además de la violación de CP en el sistema de mesones B. [1] Son posibles estudios de desintegraciones raras y búsqueda de partículas exóticas y mediciones precisas de fenómenos asociados con mesones que contienen quarks bottom y charm , así como fenómenos asociados con leptones tau .

El detector BaBar dejó de funcionar el 7 de abril de 2008, pero el análisis de los datos está en curso.

Descripción del detector

En la parte inferior de la imagen, dos líneas rectas se originan desde un solo punto (el origen del evento), separadas por un ángulo de aproximadamente 30 grados. Las dos líneas cruzan dos cuadrículas de cuadrados (rejillas detectoras) colocadas una encima de la otra, separadas por cierta distancia. Los cuadrados de la cuadrícula atravesados ​​por las líneas se resaltan en diferente color, correspondiente a la detección de las partículas que los atravesaron.
Principio de los detectores de vértices de silicio: el origen de las partículas, donde ocurrió el evento que las creó, se puede encontrar extrapolando hacia atrás a partir de las regiones cargadas (rojas) que quedan en los sensores.

El detector BaBar es cilíndrico con la región de interacción en el centro. En la región de interacción,  electrones de 9 GeV chocan con antielectrones de 3,1 GeV (a veces llamados positrones ) para producir una energía de colisión en el centro de masa de 10,58 GeV, correspondiente a la
ϒ
(4S)
resonancia. El
ϒ
(4S) se desintegra inmediatamente en un par de mesones B, la mitad del tiempo
B+

B
y la mitad del tiempo
B0

B0
. Para detectar las partículas existen una serie de subsistemas dispuestos cilíndricamente alrededor de la región de interacción. Estos subsistemas son los siguientes, en orden de adentro hacia afuera:

Hecho de cinco capas de tiras de silicio de doble cara, el SVT registra pistas de partículas cargadas muy cerca de la región de interacción dentro de BaBar.
Menos costosas que el silicio, las 40 capas de cables de esta cámara de gas detectan pistas de partículas cargadas en un radio mucho mayor, lo que proporciona una medición de sus momentos. Además, el DCH también mide la pérdida de energía de las partículas a medida que atraviesan la materia. Véase fórmula de Bethe-Bloch .
El DIRC está compuesto por 144 barras de sílice fundida que irradian y enfocan la radiación de Cherenkov para diferenciar entre kaones y piones .
Fabricado a partir de cristales de 6580 CsI , el EMC identifica electrones y antielectrones, lo que permite la reconstrucción de las pistas de partículas de los fotones (y, por tanto, de los piones neutros).
π0
)) y de "long Kaons" (
k
l
), que también son eléctricamente neutros.
El imán produce un campo de 1,5 T dentro del detector, que dobla las pistas de las partículas cargadas permitiendo deducir su impulso.
El IFR está diseñado para devolver el flujo del imán de 1,5  T , por lo que es principalmente hierro, pero también hay instrumentación para detectar muones y kaones largos. El IFR se divide en 6 sextantes y dos extremos. Cada uno de los sextantes tiene espacios vacíos que albergaban las 19 capas de Cámaras de Placas Resistivas (RPC), que fueron reemplazadas en 2004 y 2006 por Tubos Streamer Limitados (LST) intercalados con latón. El latón está ahí para agregar masa a la longitud de interacción, ya que los módulos LST son mucho menos masivos que los RPC. El sistema LST está diseñado para medir las tres coordenadas cilíndricas de una pista: qué tubo individual fue golpeado da la coordenada φ , en qué capa se produjo el golpe da la coordenada ρ y, finalmente, los planos z encima de los LST miden la coordenada z .

Eventos notables

El 9 de octubre de 2005, BaBar registró una luminosidad récord de poco más de 1 × 10 34 cm −2 s −1 proporcionada por el colisionador de positrones y electrones PEP-II . [2] Esto representa el 330% de la luminosidad para la que fue diseñado PEP-II, y se produjo junto con un récord mundial de corriente almacenada en un anillo de almacenamiento de electrones de 1,73  A , junto con un récord de 2,94 A de positrones . "Para el experimento BaBar, una mayor luminosidad significa generar más colisiones por segundo, lo que se traduce en resultados más precisos y la capacidad de encontrar efectos físicos que de otro modo no podrían ver". [3]

En 2008, los físicos de BaBar detectaron la partícula de menor energía de la familia de los quarks bottomonium, η b . El portavoz Hassan Jawahery afirmó: "Estos resultados fueron muy buscados durante más de 30 años y tendrán un impacto importante en nuestra comprensión de las interacciones fuertes". [4]

En mayo de 2012, BaBar informó [5] que sus datos analizados recientemente pueden sugerir desviaciones de las predicciones del modelo estándar de física de partículas. Los experimentos ven dos desintegraciones de partículas, y ocurren con más frecuencia de lo que predice el modelo estándar. En este tipo de desintegración, un mesón B se desintegra en un mesón D o D*, un leptón tau y un antineutrino. [6] Si bien la importancia del exceso (3,4 sigma) no es suficiente para reclamar una ruptura con el modelo estándar, los resultados son una señal potencial de que algo anda mal y es probable que afecten las teorías existentes. En 2015, los resultados del LHCb y el experimento Belle refuerzan la evidencia (hasta 3,9 sigma) de una posible física más allá del modelo estándar en estos procesos de desintegración, pero aún no al nivel de importancia estándar de oro de 5 sigma. [7]

Registro de datos

Ver también

Notas

  1. ^ Aubert, B.; Bazán, A.; Boucham, A.; Boutigny, D.; De Bonis, I.; Favier, J.; Gaillard, J.-M.; Jeremie, A.; Karyotakis, Y.; Le Harina, T.; Lees, JP; Liéunard, S.; Petitpas, P.; Robbe, P.; Tisserand, V.; Zachariadou, K.; Palano, A.; Chen, médico de cabecera; Chen, JC; Qi, Dakota del Norte; Rong, G.; Wang, P.; Zhu, YS; Eigen, G.; Reinertsen, PL; Stugu, B.; Abbott, B.; Abrams, GS; Amerman, L.; et al. (2002). "El detector BABAR". Instrumentos y métodos nucleares en la investigación en física Sección A: aceleradores, espectrómetros, detectores y equipos asociados . 479 (1): 1–116. arXiv : hep-ex/0105044 . Código Bib : 2002NIMPA.479....1A. doi :10.1016/S0168-9002(01)02012-5. S2CID  117579419.
  2. ^ Luminosidades diarias registradas por PEP-II y BaBar (gráfico de barras). [ enlace muerto ] Consultado el 11 de octubre de 2005.
  3. ^ Rendimiento dinámico de SLAC B-Factory. Consultado el 11 de octubre de 2005. Archivado el 16 de octubre de 2005 en Wayback Machine.
  4. ^ Los físicos descubren una nueva partícula: el 'Bottomonium' más bajo 2008-07-10, consultado el 2009-08-02
  5. ^ Lees, JP; et al. (2012). "Evidencia de un exceso de BD (*) τ - ν τ decae". Cartas de revisión física . 109 (10): 101802. arXiv : 1205.5442 . doi : 10.1103/PhysRevLett.109.101802. PMID  23005279. S2CID  20896961.
  6. ^ Los datos de BaBar insinúan grietas en el modelo estándar (EScienceNews.com).
  7. ^ 2 aceleradores encuentran partículas que pueden violar leyes conocidas de la física. septiembre de 2015
  8. ^ Colaboración BaBar (2013). "Luminosidad integrada en el tiempo registrada por el detector BABAR en el colisionador PEP-II e + e-". Instrumentos y métodos nucleares en la investigación en física A. 726 : 203–213. Código Bib : 2013NIMPA.726..203L. doi :10.1016/j.nima.2013.04.029. hdl : 10261/125266 . S2CID  33933422.

enlaces externos