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Experimento BaBar

El experimento BaBar , o simplemente BaBar , es una colaboración internacional de más de 500 físicos e ingenieros que estudian el mundo subatómico a energías de aproximadamente diez veces la masa en reposo de un protón (~10  GeV ). Su diseño estuvo motivado por la investigación de la violación de la paridad de carga . BaBar está ubicado en el Laboratorio Nacional de Aceleradores SLAC , que es operado por la Universidad de Stanford para el Departamento de Energía en California .

Física

BaBar se creó para comprender la disparidad entre el contenido de materia y antimateria del universo midiendo la violación de la paridad de carga . La simetría CP es una combinación de la simetría de conjugación de carga ( simetría C) y la simetría de paridad (simetría P ), cada una de las cuales se conserva por separado excepto en interacciones débiles . BaBar se centra en el estudio de la violación de CP en el sistema de mesones B. El nombre del experimento se deriva de la nomenclatura del mesón B (símbolo
B
) y su antipartícula (símbolo
B
, pronunciado B bar ). En consecuencia, se eligió como mascota del experimento a Babar el elefante .

Si se cumple la simetría CP, la tasa de desintegración de los mesones B y sus antipartículas debería ser igual. El análisis de partículas secundarias producidas en el detector BaBar demostró que no era así: en el verano de 2002 se publicaron los resultados definitivos basados ​​en el análisis de 87 millones de partículas.
B
/
B
Los eventos de pares de mesones muestran claramente que las tasas de desintegración no son iguales. El experimento Belle del laboratorio KEK en Japón obtuvo resultados consistentes .

La violación de CP ya fue predicha por el Modelo Estándar de física de partículas y bien establecida en el sistema de kaones neutrales (K/Kpares de mesones). El experimento BaBar ha aumentado la precisión con la que se ha medido experimentalmente este efecto. Actualmente, los resultados son consistentes con el Modelo Estándar , pero una mayor investigación de una mayor variedad de modos de desintegración puede revelar discrepancias en el futuro.

El detector BaBar es un detector de partículas multicapa . Su gran cobertura de ángulo sólido (casi hermético ), la ubicación de vértices con precisión del orden de 10  μm (proporcionada por un detector de vértices de silicio), la buena separación pion - kaon en momentos multi- GeV (proporcionada por un novedoso detector Cherenkov ) y la calorimetría electromagnética de precisión de pocos por ciento (cristales centelleantes CsI(Tl)) permiten una lista de otras búsquedas científicas aparte de la violación CP en el sistema de mesones B. [1] Son posibles los estudios de desintegraciones raras y las búsquedas de partículas exóticas y las mediciones de precisión de fenómenos asociados con mesones que contienen quarks bottom y charm , así como fenómenos asociados con leptones tau .

El detector BaBar dejó de funcionar el 7 de abril de 2008, pero el análisis de datos continúa.

Descripción del detector

En la parte inferior de la imagen, dos líneas rectas se originan en un único punto (el origen del evento), separadas por un ángulo de aproximadamente 30 grados. Las dos líneas cruzan dos cuadrículas de cuadrados (cuadrículas de detección) colocadas una sobre otra, separadas por cierta distancia. Los cuadrados de la cuadrícula atravesados ​​por las líneas están resaltados en un color diferente, correspondiente a la detección de las partículas que los atravesaron.
Principio de los detectores de vértices de silicio: el origen de las partículas, donde ocurrió el evento que las creó, se puede encontrar extrapolando hacia atrás desde las regiones cargadas (rojas) que quedan en los sensores.

El detector BaBar es cilíndrico con la región de interacción en el centro. En la región de interacción,  electrones de 9 GeV chocan con antielectrones de 3,1 GeV (a veces llamados positrones ) para producir una energía de colisión en el centro de masa de 10,58 GeV, que corresponde a la
ϒ
(4S)
resonancia. La
ϒ
(4S) se desintegra inmediatamente en un par de mesones B, la mitad del tiempo
B+

B
y la mitad del tiempo
B0

B0
Para detectar las partículas existen una serie de subsistemas dispuestos de forma cilíndrica alrededor de la región de interacción. Estos subsistemas son los siguientes, en orden de dentro a fuera:

Hecho de 5 capas de tiras de silicio de doble cara, el SVT registra trayectorias de partículas cargadas muy cerca de la región de interacción dentro de BaBar.
Más económica que el silicio, las 40 capas de cables de esta cámara de gas detectan las trayectorias de partículas cargadas en un radio mucho mayor, lo que permite medir sus momentos. Además, la DCH también mide la pérdida de energía de las partículas a medida que atraviesan la materia. Véase la fórmula de Bethe-Bloch .
El DIRC está compuesto por 144 barras de sílice fundida que irradian y enfocan la radiación Cherenkov para diferenciar entre kaones y piones .
Fabricado a partir de cristales de 6580 CsI , el EMC identifica electrones y antielectrones, lo que permite reconstruir las trayectorias de partículas de fotones (y, por lo tanto, de piones neutros).
π0
)) y de "Kaons largos" (
K
yo
), que también son eléctricamente neutros.
El imán produce un campo de 1,5 T dentro del detector, que curva las pistas de las partículas cargadas permitiendo deducir su momento.
El IFR está diseñado para devolver el flujo del imán de 1,5  T , por lo que es principalmente de hierro, pero también hay instrumentación para detectar muones y kaones largos. El IFR está dividido en 6 sextantes y dos tapas terminales. Cada uno de los sextantes tiene espacios vacíos que contenían las 19 capas de cámaras de placas resistivas (RPC), que se reemplazaron en 2004 y 2006 con tubos de transmisión limitados (LST) intercalados con latón. El latón está allí para agregar masa para la longitud de interacción, ya que los módulos LST son mucho menos masivos que los RPC. El sistema LST está diseñado para medir las tres coordenadas cilíndricas de una pista: qué tubo individual fue golpeado da la coordenada φ , en qué capa fue golpeado da la coordenada ρ y, finalmente, los planos z sobre los LST miden la coordenada z .

Eventos notables

El 9 de octubre de 2005, BaBar registró una luminosidad récord de poco más de 1 × 10 34 cm −2 s −1 proporcionada por el colisionador de positrones y electrones PEP-II . [2] Esto representa el 330% de la luminosidad que PEP-II fue diseñado para proporcionar, y se produjo junto con un récord mundial de corriente almacenada en un anillo de almacenamiento de electrones a 1,73  A , emparejado con un récord de 2,94 A de positrones . "Para el experimento BaBar, una mayor luminosidad significa generar más colisiones por segundo, lo que se traduce en resultados más precisos y la capacidad de encontrar efectos físicos que de otra manera no podrían ver". [3]

En 2008, los físicos de BaBar detectaron la partícula de menor energía de la familia de los quarks bottomonium, η b . El portavoz Hassan Jawahery dijo: "Estos resultados fueron muy buscados durante más de 30 años y tendrán un impacto importante en nuestra comprensión de las interacciones fuertes". [4]

En mayo de 2012, BaBar informó [5] que sus datos recientemente analizados pueden sugerir desviaciones de las predicciones del Modelo Estándar de física de partículas. Los experimentos observan que dos desintegraciones de partículas, y , ocurren con más frecuencia de lo que predice el Modelo Estándar. En este tipo de desintegración, un mesón B se desintegra en un mesón D o D*, un tau-leptón y un antineutrino. [6] Si bien la significancia del exceso (3,4 sigma) no es suficiente para afirmar una ruptura con el Modelo Estándar, los resultados son una señal potencial de que algo anda mal y es probable que afecten a las teorías existentes. En 2015, los resultados de LHCb y el experimento Belle fortalecen la evidencia (hasta 3,9 sigma) de una posible física más allá del Modelo Estándar en estos procesos de desintegración, pero aún no al nivel de significancia de 5 sigma del estándar de oro. [7]

Registro de datos

Véase también

Notas

  1. ^ Aubert, B.; Bazán, A.; Boucham, A.; Boutigny, D.; De Bonis, I.; Favier, J.; Gaillard, J.-M.; Jeremie, A.; Karyotakis, Y.; Le Harina, T.; Lees, JP; Liéunard, S.; Petitpas, P.; Robbe, P.; Tisserand, V.; Zachariadou, K.; Palano, A.; Chen, médico de cabecera; Chen, JC; Qi, Dakota del Norte; Rong, G.; Wang, P.; Zhu, YS; Eigen, G.; Reinertsen, PL; Stugu, B.; Abbott, B.; Abrams, GS; Amerman, L.; et al. (2002). "El detector BABAR". Instrumentos y métodos nucleares en la investigación en física Sección A: aceleradores, espectrómetros, detectores y equipos asociados . 479 (1): 1–116. arXiv : hep-ex/0105044 . Código Bibliográfico :2002NIMPA.479....1A. doi :10.1016/S0168-9002(01)02012-5. S2CID  117579419.
  2. ^ Luminosidades diarias entregadas por PEP-II y registradas por BaBar (gráfico de barras). [ enlace roto ‍ ] Consultado el 11 de octubre de 2005.
  3. ^ Rendimiento dinámico de SLAC B-Factory. Consultado el 11 de octubre de 2005. Archivado el 16 de octubre de 2005 en Wayback Machine.
  4. ^ Los físicos descubren una nueva partícula: el 'bottonio', el más profundo 10 de julio de 2008, consultado el 2 de agosto de 2009
  5. ^ Lees, JP; et al. (2012). "Evidencia de un exceso de desintegraciones de BD (*) τ ν τ ". Physical Review Letters . 109 (10): 101802. arXiv : 1205.5442 . doi :10.1103/PhysRevLett.109.101802. PMID  23005279. S2CID  20896961.
  6. ^ Los datos de BaBar apuntan a grietas en el Modelo Estándar (EScienceNews.com).
  7. ^ Dos aceleradores encuentran partículas que pueden romper leyes conocidas de la física. Septiembre de 2015
  8. ^ BaBar Collaboration (2013). "Luminosidad integrada en el tiempo registrada por el detector BABAR en el colisionador e+e- PEP-II". Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A . 726 : 203–213. Bibcode :2013NIMPA.726..203L. doi :10.1016/j.nima.2013.04.029. hdl : 10261/125266 . S2CID  33933422.

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