En física de partículas , B − L (pronunciado "abeja menos ell") es un número cuántico que es la diferencia entre el número bariónico ( B ) y el número leptónico ( L ) de un sistema cuántico .
Este número cuántico es la carga de una simetría global / calibre U(1) en algunos modelos de la Gran Teoría Unificada , llamada U(1) B − L. A diferencia del número bariónico solo o del número leptónico solo, esta simetría hipotética no se rompería por anomalías quirales o anomalías gravitacionales , siempre que esta simetría sea global, razón por la cual a menudo se invoca esta simetría.
Si B – L existe como simetría, entonces para que funcione el mecanismo de balancín B – L tiene que romperse espontáneamente para dar a los neutrinos una masa distinta de cero.
Las anomalías que romperían la conservación del número bariónico y del número leptón se cancelan individualmente de tal manera que B – L siempre se conserva . Un ejemplo hipotético es la desintegración de protones , donde un protón ( B = 1, L = 0 ) se descompondría en un pión ( B = 0, L = 0 ) y un positrón ( B = 0, L = –1 ).
La hipercarga débil Y W está relacionada con B – L vía
donde la carga X (que no debe confundirse con el bosón X ) es el número cuántico conservado asociado con la simetría global U(1) de la Gran Teoría Unificada . [1]
